二元合金超格学说中准化学方法之推广

本文推广准化学方法二元合金超格学说中之应用於合金之任何组成成分,所得式与组成在一比一时者极相似。最後对於AuCu₃之合金有较详之讨论。     

液滴室内的氢液滴超冷条件下的结晶(英文)

液滴室内超冷现象的存在使得氢微球在自身温度低于其三相点温度的情况下依然处于液态。这可能导致液滴在真空注入过程中发生碎裂。结合液氢的超冷知识, 对液滴室内的氢液滴进行了热力学模拟, 理论上提出了利于氢液滴尽快冷却成固体小丸的最佳实验条件, 即保持液滴室内氦背景气体和氢蒸汽的压强尽可能低, 并将液滴室长度延长到6 cm以上。Because of the existence of supercooling in a droplet formation chamber, the hydrogen micro spheres are still in liquid phase even though their temperature is lower than the triple point temperature. This may cause the droplets to shatter in the vacuum injection capillary. Based on the knowledge about supercooling of liquid hydrogen, we have done a thermodynamic simulation of the droplets in the droplet formation chamber, and theoretically suggested the optimal working conditions under which the droplets will most properly nucleate to solid pellets. The suggested working conditions are that the helium gas pressure and the hydrogen vapor pressure in the droplet formation chamber are kept as low as possible, and the droplet formation chamber should be no less than 6 cm in the length.     

超导临界温度理论(Ⅲ)

本文定出超导临界温度T_c级数公式(1)的前几项系数。对于形式为α²F(ω)=(λω)/2[a₁δ(ω-ω₁)+(1-a₁)δ(ω-ω₂)]的双δ型有效声子谱及若干具体材料的谱,将级数公式计算的T_c与Allen-Dynes公式(以下简称A-D公式)及Eliashberg方程的数值解作了比较。计算表明,当级数(1)收敛时,级数公式计算的结果较A-D公式更接近于数值解。此外,本文还给出了一个近似的T_c级数公式,得到了估计该T_c级数收敛半径的方法,并计算了若干材料的收敛半径值。因此,可估计级数公式(1)的适用范围。 关键词：     

在二元合金超格中,原子间相互作用之能量与其排列之关系

在二元合金超格之统计力学理论中,原子间互作用能量,因原子之排列不同而异,其所生之影响,吾人擬於此篇中讨论之。吾人认为有Bethe氏理论中之相互作用能量,实为一平均值,其值因合金之秩序程度及其成分而异。吾人作二简单假设:一设相互作用能量为秩序及成分之线性函数,另一设其与原子对偶之数成线性函数。将此等假设应用於AB类之合金,则必须在所设函数中之系数间,有适当关系,合金之临界温度,始在成分为1:1时,有极大值。在AB_3类之合金,吾人乃应用Bragg及Williams二氏之理论以求简便。於此可证明若所设函数中之系数,可任意调整则所计算出之临界温度之极大值可在任何成分发生。故关於此点理论与实验不合之处,可望解决。又合金之反常比热,亦经算出。在AB类之合金,Bethe氏原来之能量公式不復可用,故另用与Bragg及Williams理论比较而得之公式计算。又关於合金可分为二相或多相之问题,此篇亦大略论及。     

在二元合金超格中,原子间相互作用之能量与其排列之关系

在二元合金超格之统计力学理论中,原子间互作用能量,因原子之排列不同而异,其所生之影响,吾人擬於此篇中讨论之。吾人认为有Bethe氏理论中之相互作用能量,实为一平均值,其值因合金之秩序程度及其成分而异。吾人作二简单假设:一设相互作用能量为秩序及成分之线性函数,另一设其与原子对偶之数成线性函数。将此等假设应用於AB类之合金,则必须在所设函数中之系数间,有适当关系,合金之临界温度,始在成分为1:1时,有极大值。在AB_3类之合金,吾人乃应用Bragg及Williams二氏之理论以求简便。於此可证明若所设函数中之系数,可任意调整则所计算出之临界温度之极大值可在任何成分发生。故关於此点理论与实验不合之处,可望解决。又合金之反常比热,亦经算出。在AB类之合金,Bethe氏原来之能量公式不復可用,故另用与Bragg及Williams理论比较而得之公式计算。又关於合金可分为二相或多相之问题,此篇亦大略论及。     

超导临界温度理论(Ⅰ)

本文求出了Eliashberg方程在T=T_c时的解,得到了下面的临界温度级数表示式:T_c=α₀(μ^*)(λ〈ω²〉)^1/2{1+1/λα₁(μ^*)〈ω⁴>/〈ω²>²+1/λ²(α₂₁(μ^*)〈ω⁶>/〈ω²>³+α₂₂(μ^*)〈ω⁴>²/〈ω²>⁴) +1/λ³(α₃₁(μ^*)〈ω⁸>/〈ω²>⁴+α₃₂(μ^*)(〈ω⁴>〈ω⁶>)/〈ω²>⁵)+α₃₃(μ^*)〈ω⁴>³/〈ω²>⁶+…},其中α₀(μ^*),α₁(μ^*)等仅是μ^*的函数。新的T_c公式表明了,T_c不仅依赖于λ、μ^*和〈ω²〉,而且依赖于有效声子谱α²F(ω)的各级矩〈ω²ⁿ〉。     

超导临界温度理论(Ⅱ)

在文献[1]中,我们导出了超导临界温度T_c的一个严格级数表式。本文讨论这个级数的收敛范围,以及通过解析延拓来扩展收敛范围的可能性。结论是:我们的T_c级数(指文献[1]原来的级数,或者经过延拓后的级数)在∞>λ>λ₀的整个范围内,都是收敛的。这里λ₀是Matsubara表象中使决定T_c的方程具有正实数解的最小的λ值。实际上,就是库仑赝势。因此,这就是说,也许除了少数非常弱耦合的超导体以外,我们的T<     

H~-之吸收系数(英文)

本文根据波动力学计算H~-之吸收系数若H~-吸收较短於λ=17254A光线时,吾人应得一极宽连续光谱。依本文极简单计算,其系数大都在10~(-17)cm~2附近。     

三价饰之盐之吸收光谱(英文)

本文从理论及实验方面讨论Ce~(+++)之最低能位问题。从CeCl_3及Ce_2(SO_4)_3溶液,除Freed氏已得之四吸收带外,在2105A处更薄现一阔而漫之吸收带。在红外方面,则直至9500A尚无吸收光线。因各种理由,似可证明Ce~(+++)之4f~2F—5d~2D线,与各紫外吸收无关而应在1至10μ间。     

硷金属原子之Stark效应(英文)

本文於金硷属原子Stark效应之主要现象,及严锺二氏观察得在电场中Cs及Rb线系限附近之线之 移动与电场所成之直线关系,m~2S—n~2S系线在σ偏极面之出现,及严翁二氏视察得Na之3~2S—n~2D线之分为n—2线等现象,从量子力学之微扰理论,加以讨论及解释。     

低频滤波器之瞬流(英文)

此篇先推求收端加电阻时,低频滤波器瞬流之公式。依此公式算出之图与用阴极光示波器映出之曲线相符合。自推算之结果,可得下列结论: (一)在滤波器收端电阻渐加时,瞬流各项之挫率渐互异,其数量由低频项至隔阻频之项顺序渐减;其最小数仍比收端无电阻时之挫率(R/2L)为大。故瞬流终必变为隔阻频之电流;而较收端无电阻时易于消减。 (二)当滤波器增加一段时,瞬流之项数亦加一。所加项之挫率皆比前有者为小。故少段滤波器之瞬流易于消减。 (三)在隔阻频後瞬流之数量与在其前者相彷恒较隔阻频後之安定数量大数十倍,故滤波之特性仅能见之于安定状态。