行波管中声参量放大效应的研究

本文应用Fenlon理论研究了当频率为f_1的弱声信号与频率为f_2=2f_1的泵浦声信号,在非线性相互作用时出现的弱声信号被放大的简并参量放大过程。结果表明,这种放大效应与信号的初位相差(φ_2-2φ_1)有明显依赖关系,例如当φ_1=π/2,φ_2=0或φ_1=0,φ_2=π时可得弱声信号的最大增益,φ_1,φ_2为弱声和泵浦声的初位相。实验验证是在直径为5cm、长为13m的行波管中进行。实验中研究了不同距离处弱声信号的放大量与初位相差的关系,发现当φ_1=π/2或φ_2=π时的最大增益为1.8—2dB;实验中还研究了在最大和最小增益的初位相差时弱声信号放大量与距离的关系,所得实验结果与理论吻合较好。     

J/φ辐射衰变产物自旋宇称分析的实验方法

利用蒙特卡罗数据研究、讨论了J/φ辐射衰变产物自旋宇称的测定方法.作为一个例子,引用了J/φ→γθ(1720),θ(1720)→K~+K~-过程的计算结果,并对该方法的适用范围进行了探讨.     

关于πρ(1200MeV/c~2)共振态和SU_3群的27维表示

不久前,由实验发现,在质量m=1200MeV/c~2附近存在一个π~+ρ~0共振态A,其宽度Γ=350MeV/c~2。后来,更细致的实验指出,存在两个π~+ρ~0共振态,一个是A_1(1080MeV/c~2),另一个是A_2(1320MeV/c~2);二者的宽度分别为Γ_1=80±10MeV/c~2和Γ_2=100±10MeV/c~2。本文只考察A_1的分类问题。 由于A_1的宽度较大,而A_1→πρ的衰变动量不太大,因此,A_1→πρ衰变较大的可能是通过S波、P波或D波。这样,A_1的量子数(同位旋T、自旋J、宇称P和G宇称G)只可能是 当S波衰变时,     

测定J/ψ辐射衰变产物自旋宇称方法的灵敏区研究

当J/φ辐射衰变产物X是两个赝标介子的束缚态时,螺旋性振幅理论给出了它的角分布W_J.我们注意到.用这个角分布来确定X的自旋宇称存在着不灵敏区.本文对不灵敏区问题作了进一步研究.结果表明:1)确实存在着不灵敏区;2)θ(1720)的自旋宇称是2~(++)还是0~(++)尚不能最后肯定;3)窄峰ξ(2230)如果存在的话,可以排除其自旋宇称是0~(++)的可能性.     

S-D混合与φ(3770)的电偶极跃迁

本文在粲偶素势模型的框架内,讨论了φ(3770)与φ(3686)之间的2~3S_1-1~3D_1混合对φ(3770)与φ(3686)电偶极跃迁的影响。结论是混合角θ=30°应子排除,而θ=—10°虽然可以对φ(3770)→X_0γ和φ(3686)→X_0γ给出改善的结果,但仍不能解决φ(3770)→X_1γ与实验的矛盾。     

BEPC上的J/φ物理和推广的矩分析

北京正负电子对撞机(BEPC)和北京谱仪(BES)至1990年8月份已获取3×10~6J/φ事例并作了初步分析,预计1991年将可得到1—2×10~7J/φ事例。本文评述了J/φ衰变中可能出现的新强子态,以及用推广的矩分析讨论了如何确定这些新强子态的自旋-宇称。     

GaII能谱的多通道量子数亏损理论(MQDT)分析

本文利用多通道量子数亏损理论(MQDT),通过拟合Isberg等人新近关于Gall的实验能级数据,确定出偶宇称J=0,1,2,3和奇宇称J=1,2六个对称块的MQDT参数,预言了11个Rydberg系列离散能级的位置,并分析了各Rydbyrg系列之间的干扰情况,除个别低能级外,能级计算值与已测得的实验值符合得很好。 关键词：     

CP不对称性

1980年诺贝尔物理学奖授予两位著名的 美国实验物理学家菲奇(Val Fitch)和克罗宁 (James Cronin).因为他们在实验上发现了CP不守恒[1].这里C指电荷共轭变换(charge con-jugation),P指宇称(parity),CP表示电荷共轭 和宇称联合变换. 本文叙述对称性及其破坏在物理学中的重要性,讨     

关于总轨道量子数L的选择定则

多电子原子的电偶极跃迁,不外乎两种情况:其中只有一个电子发生跃迁;或者有两个或两个以上电子同时跃迁.对于总轨道量子数L的选择定则,前者是否△l=±1,后者是△l=0,±1.对于△l=0,±1情况,有的教师存有争议,对此本文给予简单讨论. 关于电偶极辐射,存在一普遍、严格的选择定则,对多电子原子可归纳为两点: 1.原子总电子波函数的宇称必须改变:奇到偶或偶到奇. 2.总电子波函数为各电子波函数的乘积.由于各电子波函数的宇称由该电子的轨道量子数li的奇偶性表征(即(-1)li),故总电子波函数宇称的奇偶性取决于所有电子的轨道量子数之和if.的奇偶性…     

127 I核的新能级纲图（英文）

利用1 2 4 Sn( 7Li,4n) 1 2 7I反应研究了1 2 7I核的在束γ谱 ,建立了包括 2 5个新能级和 52条新γ射线构成的新能级纲图 .将基于πh1 1 2 粒子态 ( 1 1 2 - )的负宇称能级推高到 ( 3 5 2 - ) ,在较重的1 2 7I核中得到了退耦合能级结构 .由于在两个正宇称带ΔI=2能级系列中观测到了强的带间跃迁 ,建议此带的主要成分为g7 2质子的组态 .另外还观测到了两个正宇称ΔI=2和ΔI=1能级系列 ,它们可能基于πd5 2 的单准粒子带和一个 3准粒子带 .     

关于ρ介子的辐射衰变

最近两年来,关于强作用粒子共振系统的研究引起了广泛的兴趣。其中2π系统的矢量ρ介子已有相当可靠的实验知识,它被确定具有750兆电子伏特的质量,自旋、宇称及同位旋分别是(J=1~-,I=1)。C.H.Chan曾罗列了ρ的各种衰变的相对几率,指出除了占优势的2π衰变方式外,辐射衰变占据重要的地位。     

22Na(p,γ)23Mg反应的实验研究

讨论了目前有关22Na(p,γ)23Mg反应的实验研究工作,结合兰州放射性束流线上的放射性束流23Al的β+延发质子衰变实验的测量结果,给出了23Al延发衰变的质子能谱,并比较了近期实验给出的相关能级的自旋、宇称值,正是由于这种自旋、宇称和能级部分宽度的不确定性,导致了反应率计算的不确定性. 计算了同位旋相似态的共振强度. 对于测量到的新的延发衰变能级Ed=8.916MeV,由于没有相应的能级宽度值,实验仅给出其相对共振强度值.     

Sm原子奇宇称Rydberg态光谱

结合共振激发和场电离探测技术,通过总角动量量子数0→1→0→1的激发路径,研究了第一电离阈附近的Sm原子奇宇称Rydberg态4f~66snp(J=1)。首先,在45 200～45 500 cm~(-1)能量范围内共发现了94个奇宇称Rydberg能级。其次,通过对有效量子数和Rydberg能级结构特点的分析,将其中68个能级归属为3个束缚Rydberg系列,另外26个能级也给出了能级位置。然后,利用Rydberg-Ritz公式,对3个Rydberg系列分别进行了拟合,获得了Sm原子的电离阈为(45 519.61±0.79) cm~(-1)。最后,采用6种偏振组合激发,由偏振选择定则,进一步验证了这些奇宇称Rydberg态总角动量量子数为1。这些结果首次证实了场电离探测技术对Sm原子高激发Rydberg态的适用性,并且通过对奇宇称Rydberg系列拟合得到的Sm原子电离阈与文献中通过偶宇称Rydberg系列获得的值(45 519.64±1.39) cm~(-1)基本一致。     

振动与波中的两个问题讨论

一、如何唯一决定简谐振动中的初相在普通物理课本中,一般都说根据下式可以决定初相: tgφ=-v_0/(ωX_0) (1)φ——初相;v_0——初始速度;X_0——初始位置;ω——圆频率。但是,对于每一个正切值,φ都有两个解φ_1,φ_2。故由(1)式便不能唯一地决定初相了。我们又知道,初相也可以由X_0=Acosφ(2)即cosφ=X_0/A (2′)来决定。但这样决定的φ也有两个解φ_1~′,φ_2~′。我们注意到φ_1,φ_2中和φ_1~′,φ_2~′中只有一个是共同的,另一个是不同的。真正的初相应同时满足(1)和(2′)。所以,要想唯一地决定初相,应由(1)和(2′)联合起来解,同时满足(1)和(2′)的φ便是真正的初相,它也是唯一的。     

78Kr高自旋态的形状共存

用熔合蒸发反应 58Ni(2 3Na,3p) (Ein=70 Me V)和 58Ni(2 8Si,α4p) (Ein=1 30 Me V)研究了78Kr的高自旋态 ,用美国劳伦斯伯克利国家实验室的γ球测量了实验中产生的瞬时符合事件,对新发现的一个负宇称带用多普勒位移衰减法对 1 0 0 4 ke V(1 0 -→ 8-)和 873ke V(8-→ 6-)作了多普勒展宽谱线形状测量 .得到了负宇称带 1 0 -态能级的寿命τ=(2 .2± 0 .3) ps,8-态能级的寿命τ=(1 .6± 0 .2 ) ps.故可知此负宇称带呈现长椭形变 ,与正宇称带的扁椭形变形状共存. Doppler shift attenuation lifetime measurements were performed in the 58 Ni( 23 Na,3p) reaction at 70 MeV and 58 Ni( 28 Si, α4p) reaction at 130 MeV. By analyzing the Doppler broadened line shapes of the 1 004 keV(10 -→8 -) negative parity transition in coincidence with depopulating transitions, the lifetime of the 10 - state has been deduced as τ =(2.2±0.3) ps. A similar analysis of 873 keV(8 -→6 -)transition gave values of τ =(1.6±0.2)...     

1p壳层核的α折合宽度

利用谐振子壳模型波函数,计算了1p壳层核的α折合宽度。计算结果发现,正常宇称能级的理论值与实验值大致相符,反常宇称能级的理论值则比实验值小得多。这表明至少对于反常宇称能级,通常的单量子激发壳模型波函数还不能正确反映原子核的结团现象,它们与原子核真实状态的差别还是很大的。     

SU(6)对称性理论中的弱相互作用

本文提出了SU(6)对称性理论中的一个弱相互作用中间玻色子方案。基本假定是:(1)中间玻色子归为SU(6)群的不可约表示21;(2)弱流归为正规表示35;从而(3)s波及p波半弱相互作用分别归为表示21中的(3^*,1)部分及表示15中的(3^*,3)部分。则除了△I=1/2规则以外,由此得出的有效超子非轻子作用在s波(宇称破坏)振幅都分给出三个求和规则,在p波(宇称守恒)振幅部分给出一个求和规则,这些关系看来和实验符合得较好。     

新粒子J(3095)衰变过程的分析

本文引入一个统一的机制,试图解释J粒子的辐射衰变和G宇称守恒衰变到普通粒子的过程。这就是J先衰变到φ_n=αφ₁+βφ₈,然后由φ_n衰变到普通粒子。结果如下:1.φ_n≈ω最与实验相符,但给出的Γ(J→ω→ηγ)/Γ(J→ω→πγ)的理论值太小;2.为着定量谐调辐射衰变和二体强子衰变,要求这两类过程的形状因子相差三个数量级。本文从层子模型的图象出发,提出一个计算形状因子的简单模型。计算结果表明,上述形状因子的差别是可以解释的;3.本文还讨论了辐射衰变的另一种机制,并指出存在的问题。     

第一个动摇宇称守恒定律的实验

大家都知道,去年李政道、杨振宁两位教授提出了动摇宇称守恒的理论,阐明了宇称守恒定律不是一个普遍的定律。并且这个理论首次被我留美科学家吴健雄(女)副教授在实验中加以证明。在这里,我们打算简单地介绍一下吴健雄副教授所作的实验。     

非束缚核9He的实验研究

简要介绍了目前有关非稳定核^9He的实验和理论研究现状．现代壳模型理论计算表明。He的基态自旋宇称为1／2^+，而不是1／2^-，即存在自旋宇称翻转现象．到目前为止，实验上虽然观测到了^9He的几个共振态，但还不能确认其基态的能量和自旋宇称值．利用新的实验技术——逆运动学弹性共振散射，对^9He核进行研究，给出了共振态的自旋宇称可能的取值范围．在ISOL型次级束装置上的实验有望能给出^9He核能级的精确测量．The status of theoretical and experimental investigations on unbound nucleus()~(9)He is briefly introduced. The results of modern shell model suggest that the ground state of~(9)He should be 1/2~(+) instead of 1/2~(- )as expected by the normal shell ordering. Therefore, it means that the parity inversion which was well known in~(11)Be occurs also in~(9)He ground state. Recently, some resonance states were observed in transfer reactions and final-state reaction, but their spin-parities cannot be exact...