轻子和层子的复合模型

本文评述了近年中关于轻子和层子复合模型的工作,讨论了其中理论方面和唯象方面的问题并介绍了一些有代表性的模型。     

一维体系的电声子相互作用和声子激发

通过一维金属卤素络合物模型和一维分子晶体模型研究了一维体系的电声子相互作用和声子激发．给出了在绝热近似下重整化的声子色散关系．结果表明：（１）两个模型中电声子相互作用不同，导致前者声频声子重整化可略而后者重整化修正明显；（２）与高分子材料的Ｓｕ-Ｓｃｈｒｉｅｆｅｒ-Ｈｅｅｇｅｒ模型不同，两个模型的声子谱均无能隙 关键词：     

双极化子的特性

本文主要综述了双极化子模型的理论研究进展。对于双极化子的形成和系统的主要特性方面的研究作了较系统的总结,简要概述了双极化子模型对一些奇异超导体,特别是高Tc氧化物超导体的可能的应用,并对进一步研究的问题作了一些讨论。     

双极化子的特性

本文主要综述了双极化子模型的理论研究进展。对于双极化子的形成和系统的主要特性方面的研究作了较系统的总结,简要概述了双极化子模型对一些奇异超导体,特别是高Tc氧化物超导体的可能的应用,并对进一步研究的问题作了一些讨论。     

奇异粒子的非轻子衰变和层子模型

本文从层子模型出发,分析了奇异粒子的非轻子衰变,引出导致衰变的各种动力学机理,指出在结构模型和流流耦合的概念下,不能用矢介子极点处理超子的S波和k-2π衰变。证明了超子非轻子衰变的S波和P波幅可通过两个代表结构效应(反映层子在强子中的几率)的参数完全表示出来,适当地选取两参数的值就可较好地解释超子非轻子衰变及其他实验。根据结构模型导出k-2π衰变振幅的一些关系,和流代数的结果一致。全文就层子遵循玻色和费米两种统计情形分别进行了讨论,所得结果相同。     

电子与双声子相互作用对Holstein极化子的影响

在量子化的Holstein模型的基础上再考虑电子与双声子相互作用，运用相干态展开法，得到了一维分子晶体模型处于基态的极化子满足的非线性薛定谔方程及其定态孤子解、基态能量、晶格位移. 关键词： 相干态 极化子 孤立子 非线性薛定谔方程     

声子气的黏度

声子是介电固体中导热过程的主要载体,研究声子的黏性对正确预测纳米材料中的非傅里叶导热等现象有着重要意义.本文从热质理论出发,基于涨落耗散理论导出了声子气黏度的表达式:ηh=hv/3πλα,其中ηh表示声子气的黏度,v_a为声子平均频率,λ为声子波长,α为材料热扩散系数。预测了单晶硅在300 K时的声子气黏度,其参考值为4.8×10~(-9)Pa·s。并且与基于声子水动力学模型和气体动理论模型的声子气黏度结果进行比较,发现本文模型的结果比声子水动力学模型的结果大2个量级,而比动理论模型小5个量级。     

三套层子理论中的新强子态

在层子模型里,为着得出现有的重子态,必须假定层子的波函数是全对称的。但是,层子作为狄喇克粒子应该具有全反对称的波函数。为着克服这个困难,可以假定层子还具有一个新的自由度,在这个新自由度里层子的波函数是反对称的。这样,层子在旧有自由度中的波函数就可以是对称的了。由于重子是由三个层子组成,为着在新自由度中能够组成反对称的态,每个层子必须至少具有三种不同的态。三套层子模型就是假定层子在新自由度中只有三种不同的态,每一套在旧有的SU_3自由度中包括p,n,λ三种层子,因此共有九种不同层子。     

μ子对撞机的研究进展

μ子对撞机的研究进展目前，理论方面认定，“超标准模型”新物理将出现在ＴｅＶ量级或接近ＴｅＶ量级能量的夸克－反夸克和轻子－反轻子对撞中．为了充分研究ＴｅＶ能级物理，至少要有一台几个ＴｅＶ能量的强子－强子对撞机，用来广泛寻找新物理，还需一台或更多的ＴｅＶ...     

电子-晶格耦合非线性项对极化子性质的影响

基于一维紧束缚SSH模型,讨论了电子晶格耦合二阶项对极化子静态和动力学性质的影响：随着二阶项系数β的增加,二聚化常数越来越大,能隙越来越宽,极化子的局域性不断增强,但带宽几乎没有变化.动力学方面由于二阶项的引入增强了电声相互作用,随着β值的增大,极化子的运动速度减小,并且极化子的解离电场不断增大. 关键词： SSH模型 电-声耦合二阶项 极化子     

固体中的极化子与双极化子

离子晶体通常具有较高的介电常数,带电粒子在晶体中会引起介电极化,其作用相当于一个可以束缚粒子的势阱.若粒子在势阱中的状态是稳定的,就有可能形成所谓的极化子与双极化子.本文采用一种简化的处理方法,将晶体材料当作各向同性的均匀介质,主要利用经典物理图像和三维量子谐振子模型,分别计算了介质中极化子与双极化子的基态能量,并进行了简要的理论分析.     

基于决策树的汉语三音子模型

基于决策树理论的上下文相关声学模型在英语语音识别中已经得到了比较深入的研究和应用,但在汉语语音识别中的应用则研究的比较少。本文基于决策树理论建立了汉语语境相关模型-三音于模型,讨论了决策构建模所要解决的几个重要问题：（1）基本建模单元集的选择,（2）音子类别集的设计,（3）评估函数的选择,（4）停止准则的选择,（5）决策树的建立和三音子模型的生成,本文着重分析了两种不同建模单元的性能：对音子类别集的设计提出了一些一般性的准则,并对我们设计的类别集进行了统计分析;分析了三音子模型在语音库的覆盖程度。实验结果表明,基于决策树的三音子声学模型建立的识别系统与双音子声学模型系统比较,误识率下降了24．7％。     

一种层子和轻子的结构模型

提出了一种亚层子模型. 层子和轻子是由rishon T和V组成的. T和V是SU_H(3)×SU_C(3)×SU_G(2)×U(1)群的多重态. 由这些多重态可以自然地得到三代层子和轻子. 在此模型中质子衰变为μ^－e⁺e⁺或e^－μ⁺μ⁺.     

层子摸型和深度非弹性散射

我们在1966年提出的层子模型中主要的想法是所有的强子都是由属于微观领域更深一层次的粒子所组成。这种粒子可能具有很大的质量,在超强作用下结合成通常的强子。我们称这种粒子为层子。层子在强子内部的存在、运动和相互作用决定了强子的内部结构,但层子本身的结构问题是属于更下一层次的现象,因此在现有的能量范围内,层子可以被看作是一个点粒子。我们曾利用层子模型计算了强子的弱作用和电磁作用现象,结果指出在强子内部,电磁作用和弱作用的规律仍旧是正确的。这个模型和后来为处理电子和核子深度非弹性散射问题而提出来的部分子模型有很多共同点。     

核子的部分子统计模型、EMC效应和核内核子中胶子分布函数

假定核子是部分子(夸克、胶子)组成的热力学系统,讨论了它的温度和化学势等热力学量,导出了核子中部分子的分数动量x分布与相应的统计分布间的关系式.通过将核子中胶子与黑体中光子的类比,计算了核子的有效温度.假定u、d夸克的化学势相同并取合理值,再利用重标度方案定出核内核子温度的改变后,统计模型很好地解释了EMC效应.认为胶子有小而负的化学势后,统计模型也较好地解释了虚光生J/ψ过程中束缚核子的与自由核子的胶子分布比值在小x处"过大"的问题.     

声子散射下碳纳米管场效应管建模方法研究

声子散射对碳纳米管场效应管(carbon nanotube field effect transistor, CNTFET)的特性有着不可忽略的影响. 传统研究方法基于弹道输运模型来分析发生声子散射时各参数对器件特性的影响, 进而建立CNTFET声子散射模型.为了降低模型复杂度, 提高仿真计算的速度, 本文深入研究了CNTFET的声子散射影响, 对手性、温度和能量三个参数的变化进行了仿真, 分析了参数对器件特性的影响. 采用线性近似拟合的方式建立了一种新的CNTFET声子散射模型.通过分析散射下电流的变化, 验证了该模型的正确性和有效性.与半经典散射模型相比, 该模型由于不需要进行积分计算, 计算过程较为简单, 降低了运算量. 关键词： 碳纳米管场效应管 声子散射模型 线性近似拟合     

热子动力学模拟方法

提出热子动力学模拟方法,以理想气体中的热质粒子即热子为模拟对象,建立热子间的碰撞模型,统计可获得热子气系统的热力学性质,实现对热质的直接模拟.基于该方法,对氩热子气的平衡态系统和非平衡态系统进行模拟计算,模拟计算的热子气的状态方程同理论表达式一致,准确得到了氩气热导率在微纳尺度下的变化规律,验证了热子动力学模拟方法的可行性.     

膨胀的热夸克胶子物质的中等质量双轻子的增强

基于一个描述夸克胶子火柱演化的相对论流体力学模型,研究了夸克相、强子相互作用以及非热过程(DrellYan对、粲强子衰变)的中等质量双轻子的产生.发现由于相边对夸克胶子物质演化的影响和RHIC能量核碰撞产生的夸克胶子物质具有高的初始温度,夸克相对双轻子的贡献显著增强,比那些来自强子相互作用的贡献重要,甚至能与来自非热的贡献比较.表明中等质量双轻子的增强是一个在核碰撞中产生了夸克胶子物质的可能信号. 关键词： 夸克-胶子物质 双轻子增强 相对论流体力学模型     

统一前子模型研究

本文给出了两个具有轻的夸克和轻子的统一前子模型.在复合层次,模型包含了自然的代结构,其中一个模型可给出10⁴GeV量级的低的超色能标.本文的讨论表明,对于超色群最好的选择是SU(4),统一群最好的选择是SU(9).     

坡密子和胶子球

讨论了高能强子 -强子散射过程中的坡密子以及坡密子的 QCD内容 .认为坡密子有可能就是具有量子数 IG=0 + ,JPC=2 + +的张量胶子球 ξ( 2 2 30 ) .用雷其化胶子球模型计算了高能质子 -质子散射截面和坡密子 -核子的耦合参数 β.理论结果与实验的要求一致. The pomeron in high energy hadron hadron scattering as well as the QCD nature of the pomeron are discussed. We claimed that the pomeron may be the tenser glueball ξ(2 230) with quantum number I G =0 +, J PC =2 ++ . Under this reggeized glueball model the cross section of high energy proton proton scattering and the coupling parameter of the pomeron nucleon, β , are calculated. The theoretical results of the present model are in good agreement with experimental data.