有限深层流体方程的BACKLUND变换与复合GALILEAN变换的一个关系

B(?)cklund 变换在非线性演化方程的研究中起着重要作用。它与方程具有孤立子解可用散射反演方法求解,具有无穷多个守恒律以及可以化为完全可积分的 Hamilton 系等方面有着本质联系.文〔2,3〕指出,由方程的 B(?)cklund 变换常可推求方程的守恒律,解的非线性叠加公式以及孤立子解;在发挥 B(?)cklund 变换的功用时,它所含的任意参数极为重要,因而建立不同参数的 B(?)cklund 变换之间的联系是一项有意义的工作。     

带非均匀项Kdv方程的Bcklund变换

本文利用Miura变换说明带非均匀项KdV方程可化为反散射形式,从此导出该方程的B(?)cklund变换。     

方程~2u/x~1x~1 ~2u/x~2x~2=f(u)的Bcklund变换

本文利用Wahlquist-Estabrook过程(WEP)研究了方程(?)~2u/(?)x~1(?)x~1 (?)~2u/(?)x~2(?)x~2=f(u)(这里f是任意函数)的B(?)cklund变换.我们发现该方程存在B(?)cklund变换的充分条件是d~2f/du~2=λf.我们所得到的结果的一个特殊情况就是Leibbrandt的结论.     

1＋2维Caudrey—Dodd—Gibbon—Kotera—Sawada方程的非线性叠加公式

本文给出了1+2维Caudrey-Dodd-Gibbon-Kotera-Sawada方程(CDGKS)的一个B(?)cklund变换(BT)并导出了一个新颖的解的非线性叠加公式,借助于所得到的BT和非线性叠加公式,我们生成了1+2维CDGKS方程的一些新的特解。     

关于带非均匀项KdV方程的求解

本文研究带非均匀项的KdV方程(1)的反散射解。得到了当Schr(?)din ger方程的位势u按方程(1)演化时,它的散射量随时间t的演化规律。并利用反散射方法求出了方程(1)的孤子解。     

两个广义短脉冲方程的B?cklund变换及其应用

本文研究了两个广义短脉冲方程的B?cklund变换.利用互反变换和连带广义短脉冲方程,构造了这两个广义短脉冲方程的即涉及因变量又涉及自变量的B?cklund变换.基于B?cklund变换,导出了相应的非线性叠加公式,并给出了广义短脉冲方程的一些精确解.     

二维Sawada—Kotera方程的Darboux变换

本文导出二维Sawada-Kotera方程的Darboux变换和B(?)cklund变换。作为一个特例,讨论了一维Sawada-Kotera方程并求出了两方程的孤子解。     

一类矩阵发展方程(英文)

在文献[5]中,考虑了如下特征值问题 φ_x=M_(φ,φ_x)=(?)φ/(?)x,其中这里假定特征值ξ以某种规律随着时间变化而变化。文章中得出了一类发展方程,其中两个特殊情形:r=1,q=u(x, t)和r=q=u(x, t)分别可以当作推广的KDV方程和推广的MKDV方程。并证明了不仅在KDV方程和MKDV方程之间存在Miura变换,而且在推广的KDV方程和推广的MKDV方程之间也存在Miura变换。又证明了对推广的KDV方程存在B(?)cklund变换。 本文将[5]的结果推广至矩阵情形: 设这里Q,R为N×N矩阵,I是N×N单位阵,相应的在(1)式中的向量φ是2N维向量。我们引进矩阵型的Miura变换,并得到了与[5]相平行的结果。     

“指数”SG方程u_(xt)=C(t)e~(nu)的Bcklund变换

本文选取适当的“双曲”幺模变换 T,经 T 作用,AKNS 方程(1)归结为完全可积的微分方程(10),由(10)结合选取的 u_(xt)=C(t)e~(nu)的 Lax 偶Ω,给出由u_(xt)=C(t)e~(nu)的已知解求其新解的 B(?)cklund 变换(14),最后给出具体例子.     

B(a)cklund变换与n孤子解

本文首先证明了KdV方程与sine-Gordon方程不同形式的B(a)cklund变换是相互等价的;其次从双线性导数形式的B(a)cklund变换出发给出多孤子解的Hirota表示与Wronski行列式表示,并利用Vandermonde行列式说明这两种孤子解的表示是一致的.     

“指数”SG方程u_(xt)=C(t)e~(nu)的Bcklund变换

本文选取适当的“双曲”幺模变换 T,经 T 作用,AKNS 方程(1)归结为完全可积的微分方程(10),由(10)结合选取的 u_(xt)=C(t)e~(nu)的 Lax 偶Ω,给出由u_(xt)=C(t)e~(nu)的已知解求其新解的 B(?)cklund 变换(14),最后给出具体例子.     

变系数Sine-Gordon方程的Bcklund变换和新的精确解

利用推广后的反演散射法获得变系数Sine-Gordon方程新的B(a|¨)cklund变换.同时,结合齐次平衡法原理并利用G'/G方法,讨论了变系数Sine-Gordon方程的精确解,从而得到了变系数Sine-Gordon方程的用双曲函数和三角函数表示的精确解.     

n维Sine-Gordon方程的孤立子解

<正> 一维的 Sine-Gordon 方程,可用 B(?)cklund 变换求出孤立子解.二维的 Sine-Gordon 方程,Hirota,R.给出了求孤立子解的方法.本文是将这些结果推广到 n 维的 Sine-Gordon方程.     

Wick型随机(2+1)维Broer-Kaup方程的Bcklund变换和白噪声泛函解(英文)

本文对(2+1)维变系数Broer-Kaup方程和 wick型随机(2+1)维Broer-Kaup方程进行了研究,利用 Hermite变换、齐次平衡法以及tanh函数法给出了wick型随机(2+1)维Broer-Kaup方程的Bcklund变换和白噪声泛函解.     

Wick型随机(2+1)维Broer-Kaup方程的B(a)cklund变换和白噪声泛函解

本文对(2+1)维变系数Broer-Kaup方程和wick型随机(2+1)维Broer-Kaup方程进行了研究,利用Hermite变换、齐次平衡法以及tanh函数法给出了wick型随机(2+1)维Broer-Kaup方程的B(a)cklund变换和白噪声泛函解.     

关于Korteweg de Vries型方程的Bcklund变换的分解

本文讨论了Korteweg-de Vries(K-dV)方程,经修改的K-dV方程、高阶K-dV方程和柱面K-dV方程的scale变换和B?cklund变换的分解,得出了B_a=S_a~(-1)B_1S_a型分解关系式.这对深入研究B?cklund变换的内在结构,特别是对群结构性质极为有益的.     

一个(3+1)维非线性方程的B(a)cklund变换和精确解

利用双Bell多项式方法构造了一个(3+1)维非线性方程的双线性形式,得到了该方程的双线性B(a)cklund变换和相应的Lax对.同时利用Riemann theta函数,获得了该方程的周期波解.     

变形浅水波方程和广义Klein-Gordon方程

文献[1-2]中研究了浅水波方程 u_i-u_(?)-4uu_i-2u_zu_i+u_z=0 (0.1)的反散射方法求解,并给出了它的N孤子解、文献[3—5]中证明了Klein-Gordon方程 r_(?)=F(r) (0.2)具有Backlund变换,其中,函数F以r为变量。本文从特征值问题出发,导出变形浅水波方程等及几个广义Klein-Gordon方程的Lax对及其相联系的Darboux变换,并求得了它们的孤子解.     

Navier-Stokes方程的精确解——Dirac-Pauli表象的复变函数理论及其在流体力学中的应用(Ⅱ)

本文是文[1]的继续。在文[1]中我们应用Dirac-Pauli表象的复变函数理论并引入Kaluza“鬼”坐标,将不可压缩粘流动力学的Navier-Stokes方程化成只有一对复未知函数的非线性方程。在本文中,我们将除时间之外的复自变量进行重新组合,从而成对地减少了复自变量的数目。最后,我们将Navier-Stokes方程化成经典的Burgers方程。联结Burgers方程与扩散方程的Cole-Hopf变换实际上是B?cklund变换,而扩散方程众所周知是具有通解的。于是,我们利用B?cklund变换求得了Navier-Stokes方程的精确解。     

一个(3+1)维非线性方程的B(a)cklund变换和精确解

利用双Bell多项式方法构造了一个(3+1)维非线性方程的双线性形式,得到了该方程的双线性Bcklund变换和相应的Lax对.同时利用Riemann theta函数,获得了该方程的周期波解.