89Ru的β缓发质子衰变性质

藉助氦喷嘴带传输系统,采用“p-γ”符合的鉴别原理,成功地合成与鉴别了⁵⁸Ni(³⁶Ar, 2p3n)反应产生的核素⁸⁹Ru,并研究了它的β缓发质子衰变性质.实验给出⁸⁹Ru的衰变半衰期为(1.2±0.2)s, 测定了它的β缓发质子能谱,提取出了⁸⁹Ru经缓发质子衰变布居到子核⁸⁸Mo的2⁺和4⁺态的相对终态分支比(100∶6).通过与统计模型计算结果进行对比,初步指定了⁸⁹Ru基态的自旋 宇称(5/2⁺或7/2^±)和质量过剩(-59.5 MeV).     

New β-delayed proton decays in the rare-earth region near the proton drip line

The β-delayed proton precursors 125Nd, 128Pm, 129Sm, 137Gd and 139Dy near the proton drip line were produced by the irradiation of 92Mo, 96Ru and 106Cd with an 36Ar beam, and conclusively identified for the first time by using proton-gamma coincidence in combination with a He-jet tape transport system. Their half-lives were determined to be 0.60(15)s,1.0(3)s,0.55(10)s,2.2(2)s and 0.6(2)s, respectively. The measured energy spectra of β-delayed protons and estimated proton branching ratios to the final states in "daughter" nuclei for the precursors 125Nd, 129Sm, 137Gd and 139Dy, as well as the previously reported ones for the precursors 135Gd and 121Ce, were fitted by a statistical model calculation. The ground-state spins and parities of 121Ce, 125Nd, 129Sm, 135Gd, 137Gd and 139Dy were then assigned as 5/2±,5/2±,1/2±(or 3/2+),5/2+,7/2± and 7/2, respectively. The consistency between the experimental spin-parity assignment and the predicted Nilsson diagrams indirectly indicates that the ground states of 121Ce, 125Nd, 129Sm, 135Gd, 137Gd and 139Dy are highly deformed with β2～0.3.     

稀土区质子滴线核142Ho的β 缓发质子衰变

通过重离子引起的核反应¹⁰⁶Cd (⁴⁰Ca, p3n)合成了新的β 缓发质子先驱核¹⁴²Ho, 并且配合氦喷嘴快速带传输系统用“p-γ”符合方法对它进行了首次鉴别. 观测了¹⁴²Ho的β 缓发质子衰变, 测定其半衰期为(0.4±0.1) s. 利用统计模型拟合实验估计的对质子女儿核¹⁴¹Tb中末态的相对分支比和缓发质子能谱, ¹⁴²Ho的基态自旋被指认为5, 6或7. 用Woods-Xason Strutinsky方法计算了¹⁴²Ho的核位能面, 其结果支持指认¹⁴²Ho的基态自旋宇称为7-. 作为副产品, 还首次观测到了来自先驱核¹³⁹Gd, ¹⁴⁰Tb, ¹⁴²Tb和¹⁴³Dy的β 缓发质子衰变产生的质子女儿核中的一些γ 跃迁.     

质子滴线区新的缓发质子先驱核121Ce

藉助核反应⁹²Mo(³²S ,3n)产生了未知的缓发质子先驱核¹²¹Ce ,并利用氦喷嘴快速带传输系统和“p-γ”符合方法对它进行了鉴别 .测定了¹²¹Ce的半衰期 ( 1.1±0 .1 )s,观测了它的β缓发质子能谱 ,粗略地估计了它的β缓发质子衰变道的分支比约为1% .首次观测了先驱核¹¹⁹Ba,¹²¹Ba和¹²²La经过β缓发衰变在“子核”中产生的低位能级到基态的γ 跃迁.     

89Ru的β缓发质子衰变性质

藉助氦喷嘴带传输系统,采用"p-γ"符合的鉴别原理,成功地合成与鉴别了58Ni(36Ar, 2p3n)反应产生的核素89Ru, 并研究了它的β缓发质子衰变性质.实验给出89Ru的衰变半衰期为(1.2±0.2) s, 测定了它的β缓发质子能谱,提取出了89Ru经缓发质子衰变布居到子核88Mo的2+和4+态的相对终态分支比(100∶6).通过与统计模型计算结果进行对比,初步指定了89Ru基态的自旋-宇称(5/2+或7/2±)和质量过剩(-59.5 MeV).     

S4(1)中常数量曲率的完备超曲面

本文把[1]的结论推广到超曲面是完备的情形,即我们证明了:设M³是单位球面S⁴(1)中常平均曲率及常数量曲率的完备超曲面。若S≤H²+6,则S只能等于1/3H²,3/4H²—1/4(H⁴+8H²)^1/2+3,(3/4)H²+1/4(H⁴+8H²)^{1/2相似文献}   

81Zr和85Mo的β延迟质子衰变

运用p-γ符合测量技术,详细研究了Tz=1/2系列核素81Zr和85Mo的β延迟质子衰变.获得了β衰变后发射质子布居到子核的第1激发态的质子谱.测量得81Zr的半衰期为(5.3±0.5) s,85Mo的半衰期为(3.2±0.2) s. 利用统计模型理论计算和实验值的比较以及系统性分析,暂时指定81Zr的基态自旋和宇称为3/2-,85Mo的基态自旋和宇称为1/2-. 81Zr的质量剩余为(-58.3±0.2) MeV, 85Mo的质量剩余为(-59.1±0.4) MeV. 结合实验测得的半衰期和理论计算所得的质子发射部分半衰期,得81Zr延迟发射质子的分支比为(1.2±0.2)×10-3,85Mo延迟发射质子的分支比为(1.4±0.2)×10-3.     

关于Diophantine 方程xn+2kyn=pz2

设p 为奇素数且对任意的整数m, d, p≠(2^m±1)=/d², 则对任意的素数n > p^8p2, 方程xⁿ+2^kyⁿ=pz², k≥2 没有整数解(x, y, z) 使得x, y, z 两两互素且均不为0.     

58Co核拉长态性质的实验研究

利用△E-E望远镜及北京Q3D磁谱仪系统.在HI-13串列加速器提供的35MeVα离子轰击下,测量了⁵⁶Fe(аd)⁵⁸Co核反应的精细能谱和微分截面角分布.借助全微观DEBA理论分析,相应于核反应俘获的p-n核子对具有(lg_9/2)²组态,观测到迄今所能看到的最高拉长态(lg_9/2,lg_9/2)_9.还对6.4 MeV高激发能级核反应截面的反常增强,而p-n核子对耦合成最小角动量的实验证据进行了讨论,并且确认了6.4MeV能级为非自然宇称态,自旋字称值J^л=1⁺.     

铀原子跃迁的自发发射分支比、相对振子强度、跃迁几率和能级寿命的测量与计算

本文首次提出用激光诱导敏化荧光光谱法测量铀原子5f³6d7s7p-⁷M₇,5f6d7s7p-^?L₆,5f³7p-⁵K₆,5f²6d²7s²-⁵L₇,5f₄d7s-⁷L₆,(17070cm^-1)-⁵L₆,5f²6d²7s²-⁵K₆,5f³6d7s7p-⁷L₅,5f³6d7s7p-⁷K₅,5f²6d²7s2-⁵I₅ 10个能级向基态跃迁的自发发射分支比;采用空心阴极发射光谱法测量了它们的相对振子强度;测量并计算了这些能级的寿命及其基态跃迁的自发发射跃迁几率,获得了较高的测量准确度和分辨率。     

自旋隧穿和演化的宇称效应的纯量子理论

关于磁性宏观量子隧道效应的一个有趣的理论结果 ,是所谓的宇称效应 .几位作者用自旋相干态路径积分方法证明 :若单个自旋的Hamiltonian^H绕z轴有M重旋转对称性 ,则当自旋量子数S不是M/ 2的整数倍时,〈-Se-^{i^Ht} S〉为零 ,此处|m〉(m =-S ,-S + 1 ,… ,S)是自旋算符z分量^S^z 的本征态.这里不仅对上述结论给出了一个纯量子力学的证明(不限于大自旋极限 ) ,而且把它推广到更一般情形:对于由N个自旋构成的量子系统(其Hamiltonian记为^H) ,包括单个自旋、铁磁微粒和反铁磁微粒作为特例,若 ^H仍具有前述对称性 ,则当∑^N_i=1(mi-m′i)不等于M的整数倍时,〈m′N…m′2m′1|e-^{i^Ht} m1m2 …mN〉为零,此处|m1m2 …mN〉 =∏ ^N_α=1mα〉 ,而|mα〉是^S^z_α 的本征态.另外,对于大自旋,上述宇称效应并不表示自旋从±z向到^_₊z向的隧穿被淬灭.     

可变核Marcinkiewicz积分交换子在Herz型Hardy空间上的有界性

该文研究由可变核Marcinkiewicz 积分和Lip_β (Rⁿ)(0 <β≤ 1)函数生成的交换子μ_{Ω, b}. 证明了当可变核Ω∈L^∞(Rⁿ)×L^r(S^n-1)(r≥1)$时, 交换子μ_{Ω, b}从Herz型Hardy空间到Herz空间的有界性. 同时建立了参数型Marcinkiewicz 积分的交换子μ^ρ_{Ω, b}在Herz型Hardy空间上的有界性.     

具临界指数及奇异性的双调和方程解的存在性

文中考虑了下面带奇异项的双调和方程 {?²u-μ/|x|^αμ =λg(x)μ+k(x)|μ|^q-2μ+|μ|^2*-2μ,x∈Ω, μ∈D₀^2,2(Ω), x∈∂Ω, 其中0∈Ω为R^N, N≥5中的有界区域, 0≤α, s < 4,2 < q < 2*(s) = 2(N-s)/N-4}, g(x), k(x) 为非负函数, 借助变分方法及嵌入映射D^2,2(R^N)→ L²*(R^N)的达到函数, 通过较精密的计算, 得到了上面方程解的存在性结果.     

Oppenheim不等式推广的简单证明

设Ｅｕｃｌｉｄ空间ｎ＋１元点集Ａ，Ｂ及其度量和Ｃ所构成的单形的体积、外接球半径分别为Ｖ_１，Ｖ₂，Ｖ和Ｒ_１，Ｒ₂，Ｒ．本文给出不等式V^2/n≥V₁^2/n+V₂^2/n,R²≤R₁²+R₂²一种简单的证法．该     

HβE 的局部半圆律和Gauss 波动

令β > 0, 考虑实直线R 上服从HβE 分布的n 个点λ₁, λ₂,..., λ_n. Dumitriu 和Edelman 发现了三对角矩阵模型, 并证明了规范化经验测度的整体Wigner 半圆律. 本文将证明当支撑内点处区间长度大于√log n 时, 其包含的点个数依概率收敛, 即局部半圆律成立. 并且(0,∞) 上点的个数围绕均值n/2 正态波动, 方差为log n/π²β. 结果的证明主要依赖于Valkó 和Virág 所用的计数表示以及经典鞅方法.     

非齐型空间中一类满足Hörmander条件的Marcinkiewicz交换子估计

记μ为上的非负Radon测度,且仅满足对固定的C₀>0和n∈(0,d],及所有的和r>0, μ(B(x,r))≤C₀ rⁿ.作者建立了一类核函数满足Hörmander条件的Marcinkiewicz积分与Lip_β(μ)(0<β)函数生成的交换子由L^p(μ)到L^q(μ),由L^p(μ) 到Lip_β-n/p(μ)及L^n/β(μ)到RBMO(μ)有界.部分结论对经典 Marcinkiewicz积分也是新的.       

188Pb形状共存的研究

用角动量投影壳模型研究了¹⁸⁸Pb核素的形状共存 .实验数据经过计算结果的分析 ,指出¹⁸⁸Pb的低位激发态中存在着对应于不同内部粒子组态的球形基态、扁椭球和长椭球 3种形状的共存 ;预言了质子h_9/2 两粒子 两空穴扁椭球带 ;指出长椭球带是两种多粒子 空穴组态的混合 ,推导出了混合系数 .根据这些系数 ,说明中子i_13/2 对破裂引起的顺排对长椭球带的影响是一个渐进过程 ,指出了长椭球带 2 ⁺ 态的能量范围为 80 4～ 880keV     

半无穷区间广义Sturm-Liouville边值问题的多个正解存在性

该文利用Leggett-Williams 不动点定理, 研究半无穷区间边值问题 (p(t)x'(t))'+Φ(t) f (t, x(t), x'(t))=0, t∈[0,+∞), α₁x(0)-β₁lim_t→0⁺ p(t) x'(t)=a₁, α₂lim_t→+∞ x'(t)+β₂lim_t→+∞ p(t) x'(t)=a₂. 多个正解的存在性.     

区熔硅中质子注入缺陷的EPR研究

在质子注入的n型区熔硅中,电子顺磁共振(EPR)测量观察到一个新的缺陷,命名为Si-PK5.该缺陷具有以〈111〉为对称轴的三角对称,其顺磁参数为S=1/2,g_∥=2.0078,g_⊥=2.0174.根据Lee和Corbett 以及Sieverts 提出的缺陷分类法,Si-PK5属键心间隙型结构.此外,还观察到两个文献已报道过的缺陷:Si-S1和Si-S2. 对Si-S2,首先看到由²⁹Si核引起的超精细分裂.     

Clifford分析中双正则函数的非线性边值问题 *

讨论Clifford分析中的双正则函数,研究它的Coxo-Plemelj公式和一个非线性边值问题:A(t₁,t₂)φ⁺⁺(t₁,t₂)+B(t₁,t₂)φ^+-(t₁,t₂)+C(t₁,t₂)φ^-+(t₁,t₂)+D(t₁,t₂)φ^--(t₁,t₂)=g(t₁,t₂)f[t₁,t₂,φ⁺⁺(t₁,t₂),φ^+-(t₁,t₂),φ^-+(t₁,t₂),φ^--(t₁,t₂)].利用积分方程方法和Schauder不动点定理证明了问题解的存在性,并给出了解的积分表示式以及线性情况下解的存在唯一性.