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1.
气体混合物的光谱定量分析,虽然在若干具体问题上已有成效地被应用于生产,但是,这种分析方法的成熟程度,则比固相和液相物质的光谱分析要差得多。这是因为:第一,进行气体的光谱分析存在着一系列的原则性的困难;第二,使用的实验设备和技术也比较复杂,例如,由于分析的对象是气体,就必须在高真空中进行,而一般真空材料在某种条件下要吸附气体,而在另一种条件下又要放出气休,这样就大大的影响了分析灵敏度 相似文献
2.
本研究用氮气等离子体固相表面修饰改性对丙纶纤维进行表面处理。用傅立叶变换红外光谱分析改性前后样品表面官能团变化,用扫描电镜分析改性前后样品表面的形貌变化,用紫外可见分光光度计测试样品的上染率。结果表明:等离子体表面处理及丙烯酸接枝后的丙纶纤维表面引入了羰基、胺(氨)基或酰胺等活性基,使丙纶纤维从不可上染到能染上鲜艳的阳离子艳兰,显著改善了丙纶纤维的染色品质。 相似文献
3.
本文采用一维湍流模型(ODT)对氦气平面羽流和CH4/H2/N2射流火焰进行数值模拟,和前人的实验结果进行定量地对比。结果表明,ODT模型能够准确地预测平面羽流基本特征,湍流涡团的分布同流场拉伸率之间具有密切的关系,涡团强度的分布能够直观地表明当地的湍流强度。ODT模型埘CH4/H2/N2瞬态火焰的模拟定性反应了火焰特性及其与湍流作用的规律,对温度-混合分数的预测值和实测值进行比较,发现甲烷火焰燃烧在富燃料侧并未达到平衡状态,因而基元反应对火焰特性的预测具有重要作用。 相似文献
4.
利用自行设计的介质阻挡放电型低温等离子体反应器,研究了NO初始浓度、O2初始浓度、放电功率、电源频率等因素对NTP转化N2/O2/NO气氛中NO的影响规律。研究发现,NO去除率随功率增大而升高,到达一最大值后随功率增大而降低;NO去除率随O2初始浓度增加而降低,随NO初始浓度增大而减小。相同放电功率下,同一组分中NO去除率随电源频率的增加而降低,因此相同放电功率下降低电源频率可提高NO去除率。O2初始浓度不高于5%时,NOx大部分为NO,NO2和O3浓度均随放电功率增大而降低,NO2、O3生成量随O2初始浓度升高而增多。 相似文献
5.
开发了氮空心阴极放电PIC/MC二维自洽模型。研究了N2传统空心阴极向微空心阴极放电转变过程中电势和电场的变化。结果表明,不同尺寸的空心阴极放电的电势及电场分布规律几乎类似,但空心阴极孔径减小且气压增加时,电场近似线性增加;典型微空心阴极电场比传统空心阴极放电电场约大3个量级;微空心阴极放电产生的电子,氮分子离子和氮原子离子的密度比传统空心阴极放电约大3个量级,且微空心阴极放电中,N2+密度比N+密度大8倍以上。 相似文献
6.
二氧化碳作为温室气体中最重要的组成部分,其含量的变化将直接影响全球气候变化,在燃烧后气体中选择性捕获CO2,对减缓因CO2浓度过高引发的环境问题具有十分重要的意义.本文采用第一性原理计算的方法,研究了V2CO2 MXene材料对CO2的选择性吸附性能.首先研究了不同官能团V2CTX MXene材料的结构和性质,发现V2CO2具有良好的稳定性.后研究了V2CO2对CO2的吸附行为,结果表明,当CO2被水平吸附时,V2CO2对CO2气体分子的吸附能力较强且均满足在高性能吸附剂表面吸附CO2的理想值(-0.42 eV-0.82 eV),可以适用于探测/捕获CO2气体分子.此外,进一步研究了相同条件下V<... 相似文献
7.
通过用Monte Carlo方法模拟N2-H2 混合气体直流辉光放电等离子体快电子行为,从不同H2浓度的电子能量分布函数,电子密度以及ef-N2碰撞率等方面,研究了加H2对氮辉光放电等离子体过程的影响. 研究结果表明: 随着H2浓度的升高,电子的平均能量增加, 电子密度及ef-N2的各种非弹性碰撞率减小; 但在
关键词:
2-H2辉光放电')" href="#">N2-H2辉光放电
Monte Carlo模拟
2碰撞率')" href="#">e-N2碰撞率 相似文献
8.
A.V. Domanskaya J. Boissoles 《Journal of Quantitative Spectroscopy & Radiative Transfer》2004,86(4):425-436
Spectra of CF4 in the ν4 fundamental band region have been recorded in pure gas and in mixtures with He, Ar and N2 at resolution up to . Obtained data allowed us to evaluate the integrated band intensity, line intensity distribution and effective broadening coefficients for J-multiplets. The broadening coefficient behavior is similar to that previously registered for linear molecules: they coincide for P and R branches; the J-dependence in the case of argon is more pronounced than that for helium. The broadening coefficients for nitrogen and helium are practically the same but the values for nitrogen are scattered around the general trend.Q-branch broadening is different from that for J-manifolds. The coefficients of branch broadening are noticeably smaller. Nitrogen broadening is very close to result for the case of argon though there is a marked difference between them for J-manifolds. Collisions with argon and nitrogen broaden the Q-branch almost 3 times more effectively than collisions with helium. 相似文献
9.
解析大气中HONO和N2O4的光化学循环及其来源,需要对其质量分数进行准确测量,而质量分数测量的前提是吸收线参数的准确度量。采用7.8μm室温连续量子级联激光器和长光程多次反射吸收池对实验产生的HONO和N2O4气体进行了同时测量,确定了两种气体的吸收线频率。根据已知的1280.4 cm-1处trans-HONO的吸收线强,计算得到trans-HONO的质量分数为(0.72±0.04)×10-6,相应的系统最低检测限为(11.15±0.50)×10-9。利用中红外量子级联光谱技术同时对HONO和N2O4进行分析研究,所得到的谱线参数也为HONO和N2O4质量分数的实时监测、化学反应过程的分析等提供了重要的依据。 相似文献
10.
采用PIC-MC自洽模型,模拟了氮气电容性耦合射频放电的微观等离子体过程及带电粒子(e,N2+,N+)的行为。结果表明,离子(N2+,N+)的运动状态滞后瞬时射频电场的变化;在两极附近,N2+具较高密度,但能量较低,N+具较低的密度但能量较高,两者的密度差6倍左右。两种离子轰击射频电极的能量分布变化规律类似,随放电参数变化,离子(N2+,N+)能量变化显著,其密度变化不明显。模拟的电子能量几率分布与测量结果一致。 相似文献
11.
在燃烧后气体中选择性捕获CO2,对减缓因CO2浓度过高引发的环境问题具有十分重要的意义.本文采用第一性原理计算的方法,研究了外加电场作用下S修饰C24N24富勒烯(S@C24N24)对CO2的选择性吸附性能.首先研究了S@C24N24的结构和性质,发现其具有良好的稳定性.其次,研究了无电场时S@C24N24对CO2的吸附行为,发现其吸附为弱的物理吸附.另外,进一步研究了外加电场作用下S@C24N24对CO2的吸附行为.结果表明,结合距离(CO2与S)和CO2的键角(O=C=O)随电场的增大而减小;当电场增加到0.018 a.u.时,物理吸附转变为化学吸附.关闭电场时,化学吸附又转化为物理吸附.此外,即使在相同的电场条件... 相似文献
12.
在CH4/H2和CH4/He和CH4/He两种系统中,利用光学发射谱技术对螺旋波放电产生低压甲烷等离子体内活性粒子的光学发射特征进行了原位诊断。在实验中,两种体系下同时都测得的主要荷电粒子为CH,Ha,Hb,Hg以及H2等。研究了各实验参数对这些活性粒子CH, Ha,Hb以及Hg的发射光谱强度的影响。结果表明:在CH4/H2体系下,随着射频功率的增大,Ha,Hb,Hg以及CH基团的相对强度都随着增加,而当放电气压变化时它们都呈现先增大而后减小的趋势。在CH4/He体系下,随射频功率的增加,Ha,Hb,Hg以及CH相对强度变化的总体趋势也都是先增加而后减小,当工作气压增加时,Ha,Hb以及Hg的相对强度变化也是呈现先增大而后减小,但CH基团的相对强度却是逐渐减小的;这些结果为等离子体沉积各种薄膜过程的理解及制备工艺参数的调整提供了参考。 相似文献
14.
S. Galalou K. Ben Mabrouk H. Aroui F. Kwabia Tchana F. Willaert J.-M. Flaud 《Journal of Quantitative Spectroscopy & Radiative Transfer》2011,112(18):2750-2761
To measure accurately OCS concentrations in planetary atmospheres, it is important to know precisely nitrogen and oxygen pressure broadening and pressure-induced shift coefficients for the lines used in the retrievals. We present in this study the corresponding coefficients for lines of the P and R branches of the 4ν2 band of the primary isotopologue of carbonyl sulfide (16O12C32S).For this purpose, infrared absorption spectra of a natural carbonyl sulfide (OCS) gas sample were recorded at an unapodized resolution of 0.004 cm−1, at room temperature for different pressures of N2 and O2, using a Bruker IFS125HR spectrometer at the LISA Laboratory in France. The line parameters were derived using the multispectrum fitting method applied to the measured shapes of the lines, including the interference effects caused by the line overlaps.The results are compared with earlier measurements and with values calculated using a semi-classical model based upon the Robert and Bonamy formalism that reproduces rather well the experimental m (m=−J for P(J) lines and m=J+1 for R(J) lines) quantum number dependence of the N2 and O2 broadening coefficients. On the other hand most of the lines studied here have positive shift coefficients, which do not show any systematic dependence on m. However, in previous studies of the ν3, 2ν3 and ν2 bands, these coefficients were negative for all lines. 相似文献
15.
The ν1 fundamental band of the ClO2 radical has been studied by means of the 10.6-μm CO2 and N2O laser Stark spectroscopy. More than 250 and 150 Stark resonances were assigned for the 35ClO2 and 37ClO2 species, respectively, and were analyzed together with the recent microwave and laser-microwave double resonance results to give molecular constants including spin-rotation interaction constants. The ν1 band origins and electric dipole moments both in the ground and ν1 states were determined accurately
35ClO2 | 37ClO2 | |||||
945.592 357(60) | 939.602 909(66) | cm?1 | ||||
μ′ | 1.788 39(13) | 1.788 46(15) | D | |||
μ″ | 1.791 95(10) | 1.792 10(13) | D | |||
δμ | ?0.003 56(18) | ?0.003 64(26) | D |