超微粒聚集体在粒径,形态和熔化特性上的分形特征

由于在制备过程中存在基元过程的逐次迭代，超微粒聚集体在粒径、形态和熔化特性上具有明显的分形特征。超微粒聚集体的粒径分布偏离传统的正态分布而呈具有分形特征的奇异分布，它所包含的粒子数在对粒径的变化上也具有自相似性；描述超微粒聚集体几何拓扑形态的诸多方法中，从分形理论出发的几何生长模式法最能反映超微粒在形态上的本质特征；超微粒聚集体的熔点公式由一组分形指数来描写，它不仅依赖于粒径，还与制备方法有关。     

超微粒的熔化特性

在分形理论基础上,通过引入3个分形指数D_f D_s和α,导出一个较为适用的超微粒熔点公式.该公式表明:超微粒熔点不仅依赖于它的粒径,而且还要依赖于对它的制备方法.     

超微粒的表面能随粒径和温度变化规律探讨

考虑了超微粒的线度效应和原子振动的非简谐效应，从微观角度导出了超微粒的表面能随粒径和温度变化规律的具体表示式．当应用于Ａｇ超微粒时，理论结果与通过熔化温度的测量采用热力学方法所得的结果一致     

磁性超微粒超顺磁化特性研究

分别利用分形理论和电子自旋波角分布场理论研究了磁性超微粒的超顺磁化特性,并且导出了两个理论公式.理论计算模拟得到的超微粒磁化曲线与Shunji bandon等人实验测得的磁化曲线相符合,有效地解释了超微粒与块状材料之间磁化特性差异.     

TiO_2超微粒光学特性的研究

本文首次报导了表面包覆硬脂酸(ST)分子的TiO_2超微粒甲苯溶胶的吸收光谱、激发光谱和光致发光谱。观察到的吸收带边红移现象与通常关于半导体超微粒的光学特性结论相反,对此进行了初步的理论分析。     

矸石破碎块度的分形性质及计算方法

用分形几何方法对破碎矸石块度进行了统计分析，结果表明，分形维数D是反映矸石破碎程度恰当的统计特征量，同时，分析了两种破碎块度分布函数，并基于幂率关系建立了一种新的块度表达式。     

CdS／PbS复合超微粒的有序组装和光谱特性

用离子交换法制备ＣｄＳ／ＰｂＳ复合超微粒，用ＬＢ膜技术进行有序组装，ＣｄＳ／ＰｂＳ复合超微粒的吸收光谱介于ＣｄＳ和ＰｂＳ超微粒的吸收光谱之间。ＣｄＳ／ＰｂＳ超微粒／硬脂酸ＬＢ膜具有层状结构，吸收光谱和荧光光谱发生明显变化。     

磁性粒子分形聚集体的矫顽力特性

用偶极场近似法导出了单畴粒子聚集体的矫顽力与其分维度的关系式,讨论了分维度对矫顽力的影响,结果表明聚集体的矫顽力随其分维度的增加而减小;通过对分维度与堆集密度之间关系的讨论,证实了所得结论与现有的理论结果和实验结果之间的一致性.     

用溅射方法制备金属超微粒

研究了一种制备金属超微粒的新物理方法——溅射法.介绍了该方法的装置并阐明了其基本物理原理.通过Ag、Au超微粒的制备及其透射电子显微镜和X射线衍射仪观察与分析表明,用此法可制备纳米量级的球形金属结晶超徽粒.     

不同Nb,Mo含量的Fe基微晶软磁合金磁性能的频谱特性

利用无磁场、纵向磁场和横向磁场３种热处理方式，制力求４种不同Ｎｂ、Ｍｏ含量的Ｆｅ７４．５Ｃｕ１Ｍ３Ｓｉ１２．５Ｂ９．５（Ｍ为Ｎｂ、Ｍｏ原子质量百分数之和）纳米晶试样，分别测量试样的复值磁导率｜μ｜Ｏ．３，矫顽力｜Ｈｃ｜和铁芯损耗Ｐｃｏ．２，分析试样的频谱特性和成分的影响．结果表明，不含Ｍｏ的Ｆｅ７４．５Ｃｕ１Ｎｂ３Ｓｉ１２．５Ｂ９．５合金的｜μ｜０．３随频率增加而下降的趋势最小，需含Ｍｏ的Ｆｅ７４．５Ｃｕ１Ｎｂ２Ｍｏ１Ｓｉ１２．５Ｂ９．５合金的｜μ｜Ｏ．３值最大，且｜Ｈ｜和Ｐｃｏ．２的值最小．在３种磁场热处理中，无磁场热处理后的试样的｜μ｜０．３最大，且｜Ｈｃ｜和Ｐｃｏ．２的值最小；而纵向磁场热处理后的试样的｜μ｜０３最小，且｜Ｈｃ｜和Ｐｃ０２的值最大     

超微粒子的基本特性与新材料开发

粒径小于0.1μm的超微粒子是介于宏观与微观之间的过渡区域,其性质既不同于原子和分子,又有异于我们宏观世界中的通常物质.它具有幻数结构和体表效应,在热、电、磁及化学催化等方面都具有奇特的性质,在新材料的研制中已崭露头角,许多潜在应用还有待开发.     

对由溅射法制备的银超微粒的粒径分布研究

主要研究由溅射法制备的Ag超微粒的粒径分布、平均粒径与溅射收集角的关系.我们的结果是:在给定的溅射条件下,不同的溅射收集角,可以得到不同分散度的超微粒,这对制备具有确定分散度的超微粒而言是一个颇有意义的结果.     

超微磁性Fe3O4粒子的制备

本文选用２ＮＨ３．Ｈ２Ｏ作沉淀剂，用共沉淀的方法制备出了超微磁性粒子（５－１００ｎｍ），优化了最佳的制备流程，着重研究了熟化对Ｆｅ３Ｏ４粒子的磁性能的影响，并对此影响提供了理论的分析和研究。