γ(3S)→γ(1S)π~+π~-衰变及一个可能的bq态

利用手征幺正方法研究了衰变γ(3S)→γ(1S)π+π-,通过引入一个Jp=1+,I=1的中间态,该衰变的π+π-不变质量谱和cosθπ*角分布都能够得到很好的解释.同时,其他γ(nS)各态之间的π+π- 跃迁也能得到很好的描述,通过拟合CLEO的数据,对这个态的质量和宽度作了预言,该态的夸克组成应该是bbqq。     

S波Kπ散射以及动力学产生标量介子

考虑Kπ和Kη两个耦合道, 用手征幺正方法研究了S波Kπ散射. 结果表明, 只用一个参数, 1.2GeV以下的散射相移数据就可以得到很好的描述, 并且散射长度也和实验值符合很好. 此方法可以动力学产生标量介子κ, 并预言其质量和宽度分别大约是752MeV和594MeV. 可以定性地产生对应于K^*₀(1430)的标量介子.     

手征夸克模型下ud四夸克态的研究(英文)

在手征SU(3)夸克模型和扩展的手征SU(3)夸克模型的框架下,用变分的方法系统地研究了同位旋为0、1,自旋宇称为0~ 、1~ 和2~ 的ud■四夸克系统6个低组态的能量.模型的参数取自以前的工作,它能很好地描述核子-核子散射相移以及核子-超子散射截面.S道相互作用的参数由拟合K介子和K~*介子的质量定出,并且考虑了具有相同量子数的态之间的态混合效应.结果表明,同位旋为0且自旋宇称为1~ 的ud■能量低于相应的K~*K~*的阈能,且该组态中KK~*的成分相当小,因此该组态的宽度可能较小,可视为一个可能的四夸克态的候选者.     

手征SU(3)夸克模型与六夸克态的研究

用手征 SU( 3)夸克模型分析了 ( 0 s) 6组态的六夸克态能量 ,结果表明手征 SU( 3)介子场可以对某些多奇异数的态提供较强的吸引作用 .进一步用共振群方法研究了 ( ΩΩ) 0 + 及 ( ΩΞ) 1+ 等多奇异数系统 ,得到 ( ΩΩ) 0 是一个深度束缚的双重态. An analysis is made for the (0s) 6 six quark cluster states in the chiral SU (3) quark model. The results show that for some multistrangeness states the chiral SU (3) could offer more attraction. Further RGM dynamical calculation of the multistrangeness system (ΩΩ) 0+ and (ΩΞ) 1+ has been done. It shows that (ΩΩ) 0+ is a deeply bound state in the chiral SU (3) quark model.     

手征SU(3)夸克模型的六夸克集团态的研究

用手征SU(3)夸克模型分析了(Os)6组态的六夸克态能量,结果表明手征SU(3)介子场可以对某些高奇异数的态提供较强的吸引作用,这为进一步讨论是否有可能存在窄宽度的六夸克态提供了有用的信息.     

一个新的双重子态(ΩΩ)Jπ=0+的研究

用手征SU(3)夸克模型对双重子态(ΩΩ)0⁺的结构进行了研究,这个双重子态的结合能约100MeV,2个Ω间均方根距离0.84fm,初步估计其平均寿命约是自由Ω寿命的两倍.由于这些有兴趣的性质以及带有两个负电荷的特性,它有利于在重离子碰撞实验过程中去识别.     

Υ(1S)的强衰变及粲重子结构的研究

在微拢QCD框架内,利用重子结构的夸克模型,计算了Υ→pp,ΛcΛc,∑c∑-c,ΞcΞc,Ξ ccΞ-cc,ΩcccΩccc衰变的分支比,讨论了在Υ衰变中寻找Ωccc粲重子的可能性.     

五夸克态Θ的手征夸克模型研究(英文)

在手征夸克模型的框架下, 研究了五夸克态 uudd的结构. 分别考虑了 Jπ=(1/2)-和Jπ=(1/2)+的各四个组态. 结果表明对于不同的模型, 不论 Jπ=(1/2)-和 Jπ=(1/2)+, T=0的态的能量总是最低的. 但是最低态的能量的理论计算值仍比Θ质量的实验值高250—300 MeV.     

可能的qQ■，qq■■和qQ■■重四夸克态(英文)

假设X(3872)是一个qc(?)四夸克态,并用它的质量作为输入,用具有味对称性破坏的色磁相互作用系统研究了可能的重四夸克态的质量谱．     

ψ(2S)→ρπ及ψ(2S)→KK衰变的研究

利用在北京谱仪上获取的1.27×10⁶ψ(2S)事例研究了末态为矢量介子与赝标量分子的ψ(2S)两体衰变过程,ψ(2S)→ρπ及KK,得到它们的衰变分支比上限在90%置信度下分别为3.6×10^－5(ρπ),2.5×10^－5(K+K-+C.C.)(C.C.代表电荷共轭态)及1.2×10^－4(K0K0+C.C.).这些结果在新的实验灵敏度水平上证实了ψ(2S)相对于J/ψ强衰变中的反常压制现象的存在.     

SU(3)模型中夸克与手征场的相互作用

从SU(3)_L×SU(3)_R无穷小变换下不变拉氏量的线性表示形式出发,给出了夸克-夸克间的相互作用势.分析表明SU(3)标量手征场对解释AN相互作用中自旋关系的性质是很重要的.     

由ψ(2S)→π+π－J/ψ道测量J/ψ轻子道衰变分支比

利用北京谱仪(BES)上取得的ψ(2S)数据,对ψ(2S)→π⁺π^－J/ψ,J/ψ→1⁺1^－和J/ψ→任意末态两个过程进行了细致的研究,得到J/ψ的轻子道衰变分支比为B(J/ψ→e⁺e^－)=(5.90±0.07±0.16)%和B(J/ψ→μ⁺μ^－)=(5.96±0.08±0.16)%,由此给出Be/Bμ的值为0.990±0.018±0.024.假定Be=Bμ,J/ψ的轻子道衰变分支比为B(J/ψ→1⁺1^－)=(5.93±0.05±0.16)%.上述结果可用来估计强相互作用耦合常数αs和QCD减除参数∧.     

ψ(2S)强衰变中矢量-张量介子末态的反常压制

利用在北京正负电子对撞机上北京谱仪采集的3.6×10⁶ ψ(2S)事例,测量了ψ(2S)新的强子衰变道ψ(2S)→ρα₂和K^*0K₂^*0+c.c.的分支比,发现二者相对于J/ψ的相应衰变道明显压制,破坏了微扰QCD理论预言的“15%规则”,从而继前已报道的ψ(2S)→ωf₂确认了另外两例末态为矢量与张量介子的ψ(2S)反常衰变.     

2+1维SU(3)格点纯规范场的真空态计算

用连续极限截断的格点本征值方法^[1],研究2+1维SU(3)的格点规范理论的真空态.在强耦合区,上述方法的结果与强耦合展开一致.在过渡区,上述方法的结果显示出较好的标度行为.     

气相吡啶分子S1态的(2+3)偏振共振多光子电离谱研究

利用气相吡啶分子分别在圆偏振光激发和线偏振光激发下的（２＋３）偏振共振多光子电离（ＰＲＭＰＩ）谱,对其第一激发态（Ｓ１）上的振转结构进行了研究。在谱中观察到了呈双峰结构的电子振转跃迁谱带。分析表明,所有振动谱带均为Ｓ１态上Ｖ６ａ、Ｖ１０ａ、Ｖ１２、Ｖ１６ｂ和Ｖ１７ａ以及基态上Ｖ９ａ的混合频率谱带。旨认吡啶Ｖ１７ａ的Ｓ１态频率为６７０ｃｍ＾－１,并认为在Ｓ１态上Ｖ７ａ频率降低的原因与Ｖ１０ａ类似。     

立方对称晶场中6S(3d5)态离子的磁相互作用及其自旋哈密顿参量的微观起源

基于完全对角化方法(complete diagonalization method,CDM),研究了6S(3d5)态离子在立方对称晶场中的磁相互作用,分析了自旋哈密顿参量(a,g,Δg)的微观起源.研究中除了考虑研究者通常考虑的SO(spin-orhit)磁相互作用外,同时考虑了SS(spin-spin),SOO(spin-other-orbit),OO(orbit-orbit)磁相互作用.研究表明:6S(3d5)态离子在立方对称品场中的自旋哈密顿参量起源于五种机理,即SO机理,SS机理,SOO机理,OO机理以及SO-SS-SOO-OO联合作用机理.文中研究了五种机理的相对重要性,结果表明:SO机理与SO-SS-SOO-OO联合作用机理在五种机理中最为重要.尽管SS,SOO,OO磁相互作用单独作用时对自旋哈密顿参量的贡献很小,但它们的联合作用SO-SS-SOO-OO机理对自旋哈密顿参量的贡献非常可观.此外研究表明:零场分裂参量a主要来自纯自旋四重态及自旋二重态与自旋四重态联合作用的贡献,而Zeeman g(或者Δg)因子主要来自纯自旋四重态的贡献.纯自旋二重态对白旋哈密顿参量a与g(或者△g)的贡献为零.在我们所选择的晶场区域,发现卜列关系始终成立:a＞0,a(-|Dq|)＜a(|Dq|),g(-Dq)=g(Dq),a(-Dq,-ξd,B,C)=a(Dq,ξd,B,C),△g(-Dq,-ξd,B,C)=△g(Dq,ξd,B,C).作为本文理论的应用,研究了四种典型的Mn2 掺杂晶体材料,即Mn2 :KZnR,Mn2 :RbcdF3,Mn2 :MgO,Mn2 :CaO,理论与实验测量符合很好.     

三角对称晶场中6 S(3d5)态离子零场分裂参量的微观起源

基于完全对角化方法(complete diagonalization method, CDM), 研究了⁶ S(3d⁵)态离子在三角晶场(包括C_3v,D₃,D_3d点群对称晶场)中零场分裂(zero-field splitting, ZFS)参量D和(a-F)的微观起源.研究中除了考虑研究者通常考虑的SO(spin-orbit)磁相互作用外,同 关键词： 6 S(3d⁵)态离子')" href="#">⁶ S(3d⁵)态离子 零场分裂参量 磁相互作用 完全对角化方法     

四角对称晶场中4B1(3d3)态离子的磁相互作用及其自旋哈密顿参量研究

基于完全对角化方法,研究了4B1(3d3)态离子在四角对称晶场中的磁相互作用,分析了自旋哈密顿参量(b02, g∥, g⊥, Δg)的微观起源.结果表明:在被考虑的大部分晶场区域,人们通常考虑的SO(spin-orbit)磁相互作用的贡献最为重要;然而,对于零场分裂参量b02而言,来自其他机理(包括SS(spin-orbit),SOO(spin-other-orbit),SO-SS-SOO)的贡献在大部分晶场区域超过了20%;在部分晶场区域,其他机理的贡献甚至超过SO机理的贡献.详细地分析了Macfarlane 零场分裂参量b02近似三阶微扰理论的收敛性,结果表明:该理论在大部分晶场区域收敛性较差.讨论了3d3态离子第一激发态2Eg分裂的微观起源.并利用群论方法解释了在C4v和C3v对称晶场中2Eg态分裂的不同机理.     

立方对称晶场中6S(3d5)态离子的磁相互作用及其自旋哈密顿参量的微观起源

基于完全对角化方法(complete diagonalization method, CDM), 研究了⁶S(3d⁵)态离子在立方对称晶场中的磁相互作用,分析了自旋哈密顿参量(a, g,Δg)的微观起源.研究中除了考虑研究者通常考虑的SO(spin-orbit)磁相互作用外,同时考虑了SS(spin-spin),SOO(spin-other-orbit),OO(orbit-orbit)磁相互作用.研究表明：⁶S(3d⁵)态离子在立方对称晶场中的自旋哈密顿参量起源于五种机理,即SO机理,SS机理,SOO机理,OO机理以及SO-SS-SOO-OO联合作用机理.文中研究了五种机理的相对重要性,结果表明：SO机理与SO-SS-SOO-OO联合作用机理在五种机理中最为重要.尽管SS,SOO,OO磁相互作用单独作用时对自旋哈密顿参量的贡献很小,但它们的联合作用SO-SS-SOO-OO机理对自旋哈密顿参量的贡献非常可观.此外研究表明：零场分裂参量a主要来自纯自旋四重态及自旋二重态与自旋四重态联合作用的贡献,而Zeemang(或者Δg)因子主要来自纯自旋四重态的贡献.纯自旋二重态对自旋哈密顿参量a与g(或者Δg)的贡献为零.在我们所选择的晶场区域,发现下列关系始终成立：a>0,a(-|Dq|)<a(|Dq|),g(-Dq)=g(Dq),a(-Dq,-ξ_d,B,C)=a(Dq,ξ_d, B,C),Δg(-Dq,-ξ_d, B, C)=Δg(Dq,ξ_d, B, C).作为本文理论的应用,研究了四种典型的Mn²⁺掺杂晶体材料,即Mn²⁺:KZnF₃,Mn²⁺: RbCdF₃,Mn²⁺: MgO,Mn²⁺: CaO,理论与实验测量符合很好. 关键词： 自旋哈密顿参量 6S(3d⁵)态离子')" href="#">⁶S(3d⁵)态离子 磁相互作用 完全对角化方法(CDM)     

(S)-1-苄基-3-羟基吡咯烷的合成及红外光谱研究

从L-苹果酸出发,经过与苄胺缩合反应得到(S)-1-苄基-3-羟基吡咯烷-2,5-二酮,再通过硼氢化钠-碘体系还原制得重要的医药中间体(S)-1-苄基-3-羟基吡咯烷。采用红外光谱法对原料、中间体及产物进行了测试并对硼氢化钠-碘体系还原酰亚胺的机理进行了研究。通过比较原料、中间体及产物相应特征吸收峰的消失或是出现,可知所得的产物为(S)-1-苄基-3-羟基吡咯烷;还原机理研究表明,硼氢化钠在碘催化下生成的硼烷与酰亚胺中的羰基形成四元环状过渡态,同时另外一分子硼烷与酰亚胺中的氮原子形成N-BH3复合物,然后羰基还原完全,得到(S)-1-苄基-3-羟基吡咯烷-硼烷复合物,最后在甲醇作用下脱去硼烷得到最终产物。