稀磁合金中磁性杂质相互作用对热电势的影响

本文应用耦合磁性杂质理论,研究了稀磁合金的热电势在低温下随温度和磁杂质浓度的变化关系.理论计算表明,RKKY 耦合杂质对 s 电子散射的最低阶自能图对热电势贡献～C/T(C 为磁杂质浓度).采用环形近似,可以消除 T~(-1)发散.把单杂质的 s-d 交换作用和磁杂质间的耦合作用一起考虑,得到低温下的热电势理论公式,与磁杂质浓度在0.02-0.05at.%范围的 AuFe、CuFe 合金实验曲线符合.     

磁性杂质效应与稀磁合金中的低温电阻和热导率

本文基于Ａｎｄｅｒｓｏｎｓｄ混合作用和ｓｄ交换作用，利用Ｇｒｅｅｎ函数方法，定量地研究了磁性杂质效应在充分低的温度下，对稀磁合金中低温电阻和热导率的影响．由此得知，ｓｄ混合效应和ｓｄ交换效应所引起的电阻按温度的平方律减小，且ｓｄ交换效应所引起的低温电阻随温度的平方律减小的更快，同时热导率随温度的升高而变大．     

S-D系统的统一模型与稀磁合金的热导率和热电势

本文采用Anderson s-d混合模型和s-d交换模型,讨论了磁性杂质溶入金属后,对稀磁合金热导率和热电势的影响,并对Cd-Mn合金进行了定量的讨论。     

稀磁合金的局域磁矩与热电势

本文基于Anderson s-d混合模型和Falicov s-d库仑互作用模型，利用格林函数方法，得到局域态电子占有平均值的自治方程，定量地分析在给定不同的参数下，局态电子占有数平均值和局域磁矩，研究了稀磁合金的s-d混合效应和s-d库仑互作用效应对热电势的影响。     

稀磁合金的杂质效应对S电子的有效热质量的影响

本采用本正中的Ｈａｍｉｌｔｏｎｉａｎ，讨论了稀磁合金中ｓ－ｄ互作用效应（孤立杂质效应和ＲｋｋＹ关联效应）对传导电子Ｓ的有效质量的影响，并定量地估计了Ａｕ－Ｆｅ互作用效应对传导电子Ｓ的有效质量的影响。     

传导电子虚声子交换对热电势的影响

本文基于Anderson Hamiltonian，考虑电子——声子耦合效应，研究了传导电子之间虚声子交换所引起的电子间有效相互作用对杂质系统温热电势的影响。     

铜铁稀磁合金中铁磁杂质之间相互作用对低温热电势的影响

本文提出在铜铁稀磁合金中高浓度铁磁杂质之间的相互作用对低温热电势的影响巨大, 基于耦合杂质理论, 得出了高浓度铜铁稀磁合金的热电势在4-100 K的温度范围内随温度变化的理论曲线. 理论曲线与铁杂质浓度含量为0.1%(at) Fe, 0.13%(at) Fe和0.15%(at) Fe原子百分比的铜铁合金热电势实验值符合, 为推动低温铜铁稀磁热电偶的应用提供了理论分析基础.     

稀磁合金的电子比热与s—d混合效应的影响

本利用Ａｎｄｅｒｓｏｎｓ－ｄ混合模型和Ｆａｌｉｃｏｖｓ－ｄ库化互作用模型，定量地研究关于稀磁合金的ｓ－ｄ混合效应和ｓ－ｄ库化互作用效应对低温电子比热及有效热质量的影响。     

s—d系统的统一模型与稀磁合金低温杂质电阻的特性

本文基于ｓｄ混合效应与ｓｄ交换效应（包括ＲＫＫＹ关联效应）的统一模型，利用格林函数方法，研究了稀磁合金低温杂质电阻的特性，合理地解释了ｓｄ系统中，ｓｄ混合模型、ｓｄ交换模型及ＲＫＫＹ关联模型各单一的物理效应     

氧化物超导体的热电势率

测量了 YBa_2Cu_3O_(7-x),Tl_2Ba_2Ca_2Cu_3O_(10)和 Bi_(1.5) Pb_(0.5),Ca_2Sr-2Cu_3Oy 等氧化物超导体的热电势率与温度的关系,发现在超导转变前,都有一明显的峰.在温度较高时,热电势率与温度的关系可用 S=AT+B/T 表示,因而,在这些高温超导体中声子曳引热电势不能忽略,存在电-声子相互作用,我们还由热电势数据估计了上述三种氧化物超导体的费米能,它们分别为1.05eV、2.98eV 和3.24eV.     

快速测量单晶样品低温热电势的新方法

对传统的热电势倒相测量方法进行了改进,发展了一种快速的、针对毫米级样品的准连续的热电势测量方法,在不降低测量精度的情况下大幅度提高了热电势的测量速度.我们用高温超导材料Nd1.84Ce0.16CuO4单晶样品对该法进行了不同变温速率的测试,并与传统的倒相法进行比较,一定变温速率(<30K/hr)下和传统方法数据吻合很好,有很高的测量精度.由于此法为准连续测量法,变温速率可精确设定,所以对有明显热滞效应的材料如电子型超导体母体材料Nd2CuO4等的热电势测量有十分重要的意义.     

新型超导体MgB_2的热电势和电阻率研究

测量了MgB-2的热电势和电阻率与温度的依赖关系.在100K—300K区间,热电势呈近似线性温度依赖关系,其斜率为正,表明载流子为空穴型且与能带贡献的图像相一致.与此对应,在此温区电阻率呈T2依赖关系.在100K以下,热电势和电阻率各自转变了其高温区的温度依赖关系.热电势在超导转变温度Te(零电阻36.6K)到100K间有一宽峰,具有声子曳引峰的特征,表明电子-声子相互作用很强.估算了一些重要的参数,如带米能EF、能带宽度等.     

S-D系统的统一模型与稀磁合金的电子比热

本文采用Ａｎｄｅｒｓｏｎ ｓ－ｄ混合模型和ｓ－ｄ交换模型,讨论了磁性杂质溶入金属后,对稀磁合金比热的影响,并对Ｃｄ－Ｍｎ合金进行了定量的讨论。     

NbSe_3的热电势率

测量了NbSe_3从4.2K 到273K的热电势率(S)与温度(T)之间的关系.由 S-T 曲线分析了在相变点附近由于形成 CDW,被破坏的 Fermi 面占总 Fermi 面的百分比α随温度的变化规律.实验发现 S-T 曲线在10K 附近还存在一个峰.     

TlBaCaCuO超导体的热电势率

测量了零电阻温度为114K 的 TlBaCaCuO 超导体的热电势率,结果表明,在150K 以上热电势率与温度的关系可用 S=AT+B/T 表示,说明在这类高温超导体中声子曳引热电势即使在高温区也不能忽略,存在电-声子相互作用.     

低温热电势率测量方法和装置的改进

一、引言金属和合金热电势率的测量对研究各种材料在不同状态下的电子输运特性及散射机制有重要的作用。特别是在低温下,更引起人们的浓厚兴趣。近年来,若干作者已介绍了这种测量所用的低温恒温装置的结构。其中[3]应用了浸泡在致冷液池中的高真空恒温器,达到了0.01K的控温精度。但是这种装置对实验条件要求较高,如需高真空泵、低温密封等,所用致     

稀磁合金的杂质互作用效应

本文用格林函数方法讨论Tk(Kondo温度)时杂质互作用对Kondo效应的影响。对s-d互作用哈密顿量作自洽场近似时,同时计入导致Kondo效应和产生杂质互作用的切断项,求得了杂质系统的Kondo温度和低温电阻。结果表明:在稀磁合金中,杂质间的互作用效应使Kondo温度下降,并且使T《T_k时的电阻率温度变化曲线由(1-AT²)型变为(1+BT²)型(A,B>0),从而可能在Tk温区产生电阻极大。 关键词：     

超导体MgB2的制备和热电势研究

利用Mg扩散法制备出单相多晶的MgB2超导体,其超导转变的零电阻温度为38．5K左右,转变宽度小于1K,比较了不同制备工艺对样品的密度和电阻率等的影响,进行了热电势温度关系的测量,正常态电阻率温度关系均为金属型,可用函数a bT^n拟合,n-2.4热电势研究表明其载流子为空穴型的,由其斜率估算的费米能为0．39eV。