NH2自由基(A~)2A1,(X~)2B1电子振动能级结构及(A~)2A1～(X~)2B1电子振动跃迁矩的理论计算

利用大振幅弯曲振动哈密顿和矩阵变换方法,考虑Renner-Teller效应 ,计算了NH2自由基(A~)2A1,(X~)2B1态电子弯曲振动和K型转动能级.由计算得到的态函数和基态电偶极矩,计算NH2自由基(A~)2A1～(X~)2B1电子振动相对跃迁矩和电子激发态(A~)2A1的荧光寿命,理论计算结果与实验值符合较好.     

NH_2自由基~2A_1,~2B_1电子振动能级结构及~2A_1～~2B_1电子振动跃迁矩的理论计算

利用大振幅弯曲振动哈密顿和矩阵变换方法 ,考虑Renner Teller效应 ,计算了NH2 自由基 A2 A1, X2 B1态电子弯曲振动和K型转动能级。由计算得到的态函数和基态电偶极矩 ,计算NH2 自由基 A2 A1～ X2 B1电子振动相对跃迁矩和电子激发态 A2 A1的荧光寿命 ,理论计算结果与实验值符合较好。     

NH2自由基A~^2A1,X~^21电子态弯曲振动能级的理论计算

采用大振幅弯曲振动哈密顿,考虑到电子轨道角动量的Ｒｅｎｎｅｒ－Ｔｅｌｌｅｒ效应,从理论上计算了自由基ＮＨ２Ａ￣＾２Ａ１,Ｘ￣＾２Ｂ１电子态弯曲振动及其Ｋ型转动能级,计算结果在较大的能量范围内与实验数据符合较好。     

自由基分子NH2ν2带CO激光磁共振π谱的观测

采用高灵敏度、高分辨率激光磁共振光谱(LMR)方法在6μm谱段测量了自由基分子NH₂ν₂带的π谱(ΔM_J=0).测量了前人已测过的谱,结果与之较好符合.并观测到了前人没有观测过的新谱,在3支激光谱线下共获得约13支塞曼(Zeeman)跃迁谱线,其中在2支激光谱线下新测得的谱线10支.利用我们已经测得的^[8]σ谱的新的共振谱线的数值和已取得的激光磁共振谱线的标识方法,可预期得到NH₂的一些新的分子参数.     

Pb的类Fe,Co,Ni,Cu,Zn离子（Pb^52＋—Pb^56＋）能级和跃迁的…

采用相对论多组态平均能级模型，计算了Ｐｂ的类Ｆｅ，Ｃｏ，Ｎｉ，Ｃｕ，Ｚｎ离子（Ｐｂ＾５２＋－Ｐｂ＾５６＋）的精细结构能级，跃迁波长，自发辐射跃迁儿率，受激辐射跃迁几率和振子强度。     

Be,Mg和Ca原子电四极矩E2~1D—~1S跃迁的能级和跃迁概率

利用多组态DiracFock广义扩展平均能级(MCDFEAL)方法系统地计算了重要的中性原子Be,Mg和Ca单光子电四极矩E21D—1S光谱跃迁的能级间隔和跃迁概率,计算中考虑了重要的核的有限体积效应,Breit修正和QED修正,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较.此外还从理论上预言了Ba和Mg单光子电四极矩E21D—1S光谱跃迁概率过程,在库仑规范中,跃迁概率A(Be)=38849s-1,跃迁概率A(Mg)=23572s-1和跃迁概率A(Ca)=481s-1.     

NO分子A^2∑←X^2∏跃迁的激光双光子荧光激发谱

以Nd：YAD脉冲激光器泵浦的光学参量发生器／放大器(OPG／OPA)作激发光源,获得了420～472nm波长范围内NO分子的双光子激光荧光激发谱,并利用此技术对N0分子的能级结构进行了实验研究,将所得谱线峰归属为NO(A^2∑←X^2∏)的跃迁,荧光强度随激光强度的二次方变化关系表明此过程是一双光子激发过程。利用实验所得峰值波长计算了NO(A^2∑)态的基振动频率ωe和平衡位置的力常数k。通过对NO分子A^2∑←X^2∏跃迁的荧光时间分辨光谱进行实验研究,得到266Pa气压下A^2∑(v′=0)态的能级寿命r=53．76ns。测量荧光寿命随气压的变化,利用曲线拟合得到NOA。三(v′=0,1)两振动态的自发辐射寿命和无辐射跃迁驰豫速率常数。     

Be,Mg和Ca原子电四极矩E2^1D—^1S跃迁的能级和跃迁概率

利用多组态Dirac-Fock广义扩展平均能级（MCDF－EAL）方法系统地计算了重要的中性原子Be,Mg和Ca单光子电四极矩E2^1D－^1S光谱跃迁概率,计算中考虑了重要的核的有限体积效应,Breit修正和QED修正,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较,此外还从理论上预言了Ba和Mg单光子电四极矩E2^1D－^1S光谱跃迁概率过程,在库仓规范中,跃迁概率A（Be)=3884.9s^-1,跃迁概率A（Mg)=2357.2s^-1和跃迁概率A（Ca)=48.1s^-1。     

Ar(3P0,2)+NH3初生态产物NH2(2A1)的内态分布

首次报告了在分子束条件下,研究Ar(3P0,2)+NH3碰撞解离反应·利用单光子计数方法进行测量,获得了部分转动分辨的初生态产物NH2(2A1)→（2B1）发射谱,并详细地进行了标识·发现主要为（0,v 2',0)→（0,0,0）跃迁（v2'≤5,K'a≤6,J'≤10)。通过对部分分辨较好的光谱范围进行了模拟,得到反应生成的NH2(2A1,v2'=2,k'a =1)态绕b/c轴的转动温度为1050K,高于母体分子NH3的转动温度300K。由亚稳态碰撞传能电子交换机理认为这是由于碰撞对手Ar和母体NH3分离时反冲作用的结果。碰撞传能解离机理和光解过程不同,后者仅观察到轴的转动激发。     

HF的电子态X^1Σ^＋和B^1Σ^＋之势能函数和△ν=2泛频跃迁…

用Ｍｕｒｒｅｌｌ－Ｓｏｒｂｉｅ函数表述ＨＦ（Ｘ＾１Σ＾＋和Ｂ＾１Σ＾＋）的势能函数。通过对ＨＦ振转能级的计算，得到△ν＝２泛频跃迁精细结构，所得结果中，基态之Ｐ支与Ｗ．Ｑ．Ｊｅｆｆｅｒｓ发表的实验结果进行了比较。     

用色散荧光研究NH2（A^2A1）转动态—态传能

利用脉冲染料激光制备ＮＨ２（Ａ＾２Ａ１）单一转动能态Σ（０，９，０）３０３，在分子束条件下研究它的态－态转动传能至Σ（０，９，０）５０５，１０１和△（０，９，０）６２５，５２３，４２３，３２１，２２１各转动能态的相对截面。结果表明：转动跃迁│△Ｎ│＞２几率较小，│△Ｎ│愈小，传能截面愈大，而且同一电子振动态内传能最有效，且向下跃迁快于向上跃迁。分析荧光谱可以看出碰撞前后转动能极的对称性不变，这是单     

自由基OH（X^П,A^2∑^＋）的从头算研究

用分子轨道从头算方法，研究了OH分子的基态(X^П)和激发态(A^2∑^+)。结果表明，对于基态，在QCISD(T)／6—311++G(3df,3pd)理论水平上，键距是0．09704nm，与实验值0．09706nm完全吻合。对于激发态，使用完全活性空间方法(CASSCF)和大基组6—311++G(3df,3pd)，键距是0．10098nm，与实验值0．10121nm基本吻合。从激发态A^2∑^+(v＝0)到基态X^П(v＝0)的垂直跃迁能量是4．4692eV，与实验值4．3980eV也吻合较好。     

Li_2NH晶体结构建模和电子结构的第一性原理研究

基于密度泛函理论的赝势-平面波方法,采用三种模型分别研究Li,N原子对N—H键方位的影响以及N—H键间的相互影响,得到了Li2NH的晶体结构和H原子的占位位置.计算结果表明:Li2NH晶体为层状结构,空间群为P42,晶胞中4个N—H键分为两层,层内N—H键为反平行排列,层间N—H键为垂直排列.态密度和电子局域函数(ELF)分析表明,N—H键呈明显的共价键特性,Li和N—H键呈明显的离子键相互作用.可逆储氢反应Li2NH+H2/LiNH2+LiH在温度0K时的反应焓为69.6kJ/molH2,与实验结果66kJ/molH2符合得较好.     

类氖离子AlⅣ—MnⅩⅥ2s^22p^54f能级的结构及2s^22p^54f—…

用相对论组态相互作用方法，详细分析类氖离子偶宇称态２ｓ２ｐ＾６３ｌ与２ｓ２ｐ＾５４ｌ之间的组态相互作用及其对２ｓ＾２２ｐ＾５４ｆ能级结构的影响；并具体给出２ｐ＾５４ｆ的能级值和所有２ｓ＾２２ｐ＾５４ｆ－２ｓ＾２２ｐ＾５３ｄ强跃迁的波长及振子强度。     

类硼等电子序列磁偶极M1 1s^22s^22p^2P_(3/2)—~2P_(1/2)能级间隔和光谱跃迁

采用相对论量子力学GRASP2程序,扩展平均能级EAL模型,有限核模型,考虑Breit和QED的高阶微扰修正,系统地研究了类硼等电子序列磁偶极M11s22s22p2P3/2—2P1/2(Z=10～100)光谱跃迁的精细能级结构间隔,跃迁概率和振子强度,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较。计算结果表明:在ICF高温高密度激光等离子体中磁偶极矩M1跃迁几率过程不容被忽视。     

丰中子核素能级结构研究及A～100与A～150区丰中子核形状相变讨论

采用裂变产物-γ-γ符合法,对²⁵²Cf裂变瞬发γ谱进行了研究,扩展了A～100及150区的30种丰中子偶-偶核素的能级结构,最高自旋可达10～14.对某些同位素链的核结构及形状相变特性进行了讨论.     

NH2自由基(~A)2A1,(~X)2B1电子态弯曲振动能级的理论计算

采用大振幅弯曲振动哈密顿,考虑到电子轨道角动量的ＲｅｎｎｅｒＴｅｌｅｒ效应,从理论上计算了自由基ＮＨ２Ａ２Ａ１,Ｘ２Ｂ１电子态弯曲振动及其Ｋ型转动能级,计算结果在较大的能量范围内与实验数据符合较好。     

Aln(n=2～7)团簇的结构和能级分布

采用密度泛函B3LYP的方法研究了小原子团簇Al2～7的几何结构和能级分布,分析了随团簇原子数的增加,团簇的几何结构和费米能级的变化情况.研究结果表明:Al2～7的团簇的几何结构在5个原子以前为平面结构,而从六个原子开始为空间立体的稳定结构.电子壳层结构表明,在铝团簇中没有出现非常明显的象碱金属那样的稳定幻数结构.在Al2～Al7团簇中,能级结构呈现明显的分立特征,费米能级随着原子个数的增加而减小,到Al7时又有所增加,且团簇的能量间隙最小.