稀自旋极化氢气体中发现自旋波

自旋波是凝聚态物质中很普遍的现象.如果一个原子的自旋偏离最优的取向,由于相邻原子目旋间的关联,这种局部的偏离会象波一样在介质中传播.已在很多系统中观察到自旋波的存在,例如铁磁、反铁磁、亚铁磁材料以及极低温下的液体～3He系统.由于目旋间的关联是一种量子力学的交换作用,来源于相邻原子波函数有相当的交叠,按照量子统计的原理,需要考虑全同粒子对总波函数对称性的要求.因此,很长时间人们一直认为,在稀的原子之间相距甚远的系统中,自旋波是不存在的.令人惊奇的是,1984年美国Cornell大学D.M.Lee的小组却在稀的自旋极化氢气体中证实…     

Z型自旋梯子模型中的自旋波

应用Jordan-Wigner变换和格林函数方法讨论了带有组错的Z型自旋梯子模型中的自旋波、子晶格磁矩、内能及热容.对进一步研究Z型自旋梯子模型的磁性及热力学性质有一定的意义.     

铁磁体中缺陷对自旋波的影响

本文提出了一个处理磁性杂质或其他缺陷在磁性晶体中对自旋波频谱的影响的一般理论方法,并特别着重讨论了局域模自旋波。以一维线性格子为例进行计算的结果显示出:一个代位磁性杂质,可能产生不只一个高于连续带顶的局域模。其产生的条件和其能级位置均通过J′S′/JS和J′/J表达出来,这里S′和S各为杂质原子和基质原子的自旋量子数,J′和J各为杂质与近邻之间和一般近邻之间的交换作用系数。高度集中的应变和间隙原子如致使邻近处的交换作用增大,也导致局域模的出现。我们也考虑了磁偶极矩相互作用的影响,证明其并不破坏这些局域模的     

自旋波线宽的测量

本文描述了磁有序材料在垂直激励和平行激励下产生第一阶非稳定性微波阈值磁场的测试装置及有关测试技术,在平行激励下通过阈值场的测量可以获得自旋波线宽,同时给出了在室温、X波段条件下对YIG单晶小球进行自旋波线宽测量的结果,与同类测量进行比较,两者相当一致。 关键词：     

铁磁体中导电电子与自旋波的相互作用

利用双时格林函数计算了s电子发射和吸收自旋波,以及s电子和自旋波相互散射引起之自旋波衰减。结果发现:在低温下,只有波矢在10⁶至10⁸范围内的自旋波才被s电子发射或吸收,由此引起之自旋波衰减比自旋波相互作用引起之衰减大得多。s电子散射自旋波引起之衰减小于自旋波相互散射引起之衰减,因而预测在10⁶至10⁸间将存在一个吸收带。     

Y3Fe5O12-CoFeB自旋波定向耦合器中的自旋波

介绍了一种基于Y3Fe5O12和CoFeB复合结构耦合的新型定向耦合器,并利用微磁学仿真软件Mumax3及其配套工具链分析了自旋波在其中的传播特性.通过在Y3Fe5O12定向耦合器中添加一种高饱和磁化强度材料(CoFeB)来增强耦合波导的耦合效率,并从器件的尺寸形状、内部等效场以及耦合机理等角度分析了其变化原因.结果表...     

光格中玻色-爱因斯坦凝聚的自旋磁子和自旋波

研究了一维光格中旋量玻色—爱因斯坦凝聚体的自旋磁子和自旋波。求出了自旋磁子和自发磁化强度。用经典方法求得了均匀体系的自旋波和能级以及激光调制下的自旋波和能级。特别是在连续极限近似下,求得了马丢函数波及其能级。     

光格中玻色-爱因斯坦凝聚的自旋磁子和自旋波

研究了一维光格中旋量玻色—爱因斯坦凝聚体的自旋磁子和自旋波。求出了自旋磁子和自发磁化强度。用经典方法求得了均匀体系的自旋波和能级以及激光调制下的自旋波和能级。特别是在连续极限近似下,求得了马丢函数波及其能级。     

自旋波理论最近的发展

自旋波理论是Bloch(1930)所创立的,目的在于探讨铁磁性自发磁矩M和温度T的关系,理论只适用于低温领域,出发点是根据Heisenberg模型。诚然理论有更广的应用范围,但为了能更简明阐述理论实质上所有的进展,下面将和理论提出时所面对的命题一样只针对铁磁物质而言。在报告中我们将着重讨论最近Dyson(1956)的工作,在这以前自旋波理论中最主要的方法除Bloch理论外还有Holstein-Primakoff(1940)理论,其他一些相关的理论限于报告的目的和时间就不提及了。Bloch与Holstein-Primakoff理论虽然方法不同,但却有相似的局限性,所得M=M(T)的近似关系一致,     

光格中玻色-爱因斯坦凝聚的自旋磁子和自旋波

研究了一维光格中旋量玻色—爱因斯坦凝聚体的自旋磁子和自旋波.求出了自旋磁子和自发磁化强度.用经典方法求得了均匀体系的自旋波和能级以及激光调制下的自旋波和能级.特别是在连续极限近似下,求得了马丢函数波及其能级.     

磁性金属超晶格中的自旋波

通过一个简单的模型,本文讨论了磁性金属超晶格的自旋波激发、磁化及对于交变场的响应。 关键词：     

异质双层磁性薄膜中自旋波的波形演化

在一维海森堡模型的基础上,采用界面参数化方法,将双层异质磁薄膜中自旋波本征值问题归结为联立求解能量约束方程和界面参数化方程.重点讨论体系中体模和完全禁闭模的波形演化过程,发现体系中体模波形随自旋波矢呈余弦变化,会出现局域共振现象.激发能对两子层中体模有较大的影响,不仅影响体模的振幅,而且还影响体模的波长.另外,激发能对体系中的完全禁闭模也有较大影响,随着激发能增大,铁磁层中完全禁闭模波长变短,波速变小,但振幅不变.     

异质双层磁性薄膜中自旋波的波形演化

在一维海森堡模型的基础上,采用界面参数化方法,将双层异质磁薄膜中自旋波本征值问题归结为联立求解能量约束方程和界面参数化方程．重点讨论体系中体模和完全禁闭模的波形演化过程,发现体系中体模波形随自旋波矢呈余弦变化,会出现局域共振现象．激发能对两子层中体模有较大的影响,不仅影响体模的振幅,而且还影响体模的波长．另外,激发能对体系中的完全禁闭模也有较大影响,随着激发能增大,铁磁层中完全禁闭模波长变短,波速变小,但振幅不变．     

玻色凝聚的原子自旋链中的非线性自旋波

研究了囚禁在光晶格中的旋量玻色-爱因斯坦凝聚体(BEC)形成的原子自旋链中的相干非线性自旋波的激发与调制不稳定性.通过解析分析，得到了调制不稳定性的一般判据以及其对原子自旋的长程耦合的依赖关系.在蓝失谐和红失谐光晶格的情况下，分别具体分析了长程非线性自旋耦合，包括光诱导的和静磁诱导的偶极-偶极相互作用对相干自旋波调制不稳定性的影响.     

稀磁半导体--自旋和电荷的桥梁

稀磁半导体可能同时利用载流子的自旋和电荷自由度构造将磁、电集于一体的半导体器件．尤其是铁磁半导体材料的出现带动了半导体自旋电子学的发展．室温铁磁半导体材料的制备，半导体材料中有效的自旋注入，以及自旋在半导体结构中输运和操作已成为目前半导体自旋电子学领域中的热门课题．稀磁半导体呈现出强烈的自旋相关的光学性质和输运性质，这些效应为人们制备半导体自旋电子学器件提供了物理基础．     

磁性金属材料中交换耦合作用和自旋波的研究

基于交换耦合理论通常使用的近似分析的一般原理, 严格的分析了没有特定假设情况下的磁序范围或有关磁化密度的形式, 及在任何近似下提出一种关于耦合参数的计算方法. 并结合铁磁系统(磁性金属材料Gd, Fe, Ni), 定量的讨论了这种关系的适用范围, 也对自旋波和交换耦合进行了相关分析. 分析表明: 对于近邻磁性原子之间的交换耦合的计算以及在有限波矢量情况下对自旋波谱的计算都得到较为有意义的改进. 提出的交换耦合近似及自旋波谱的关系, 应用于铁磁系统时对近邻原子之间相互作用能给出较好的描述, 或对任何磁体中非完全局域磁化的自旋波谱较大波矢部分给出较合理的描述. 从磁性理论来看, 按照本文模型应用于磁学系统计算得到的结果与实验结果较好的符合.     

类石墨烯铁磁自旋波元激发

在一维自发磁化局域电子自旋波模型的基础上,讨论了类石墨烯光晶格中的自旋粒子的元激发,与立方晶格中的自旋激发的二次方能谱不同,类石墨烯光晶格自旋激发能谱为线性能谱,元激发粒子为无质量的声子,在低温下可以得到磁化强度随T~2变化的规律。     

立方铁磁体中的自旋波局域模

本文计算了简单立方铁磁体中由于磁性杂质的存在而形成的局域自旋波。其空间对称有s型模、p型模和d_r型模三种。求出了各类局域模的波函数和自旋偏离的相角分布,其相应的能级与参量J′S′/JS的关系均由曲线表出。其次分析了在体心立方和面心立方铁磁体中可能出现的局域模的对称类型。我们指出,s型局域自旋波是最有可能实际观测到的。作为观测局域自旋波的样品的铁磁体,其居里点应随渗杂浓度的增加而上升。按照这一判据,我们举出一些可以试用的实验样品。最后,通过总自旋量子数的分析,一般地断定了辐射场不可能激 关键词：     

自旋波共振激发的新模型

本文研究了磁性薄膜中的自旋波共振激发现象。在Portis体不均匀(Ⅵ)模型的基础上,提出了非对称体不均匀(AⅥ)模型和表面-体不均匀(s-Ⅵ)模型,很好地解释了实验研究中所观察到的线性自旋波谱,在这些谱中偶奇次模被同时激发,其强度按各自不同的包络线变化。 关键词：