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本文研制的三维磁力测试夹具和三维霍耳探头,可以实现:1)直接测量出磁体与磁体、磁体与超导体等之间的三维磁力随两者之间相对位置的变化规律;2)直接测量出任何磁体或组合磁体在空间的三维磁场分布;3)通过将三个三维霍尔探头或九个单独的霍尔探头分别按研究内容的需要固定在所要研究的空间区域,再改变磁体与磁体之间、或磁体与超导体等之间的相对位置,从而在测量出它们之间的相互作用力的同时,测量出由于它们之间因相对位置改变而引起的动态磁场分布变化;还可以得到磁体接近超导体时磁场进入超导体的动态变化规律等.该套测试装置,将工作效率提高到原来的300%以上.这对研究磁性材料的宏观磁性质具有非常重要的意义. 相似文献
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n-Si霍耳样品的制备及其性能参数测试贾亚民,姜芸(西安交通大学710049)随着科学技术的日益发展,霍耳器件在自动控制与技术中得到广泛应用.为让学生多了解一些这方面的知识,我们结合科研工作,在大学三年级半导体专业学生中开设了制备霍耳样品与测试其主要... 相似文献
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就当前实验教学中利用霍耳元件测量磁场的实验中存在的问题,提出一种简便可行的方法,即利用载流长直螺线管中心位置的匀强磁场测定霍耳元件的灵敏度,再利用此霍耳元件测定螺线管内中心轴线上磁感应强度的大小分布,解决了实验中霍耳元件灵敏度难以测量的问题 相似文献
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我们首次计算了正方形样品和传感器间隙的影响在磁光图像实验中的大部分区域可以忽略,但在扫描霍耳探针实验中不可忽略.完全穿透磁场也不可能在扫描霍耳探针实验中观测到 相似文献
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根据霍耳电磁效应原理而工作的半导体器件,确有很多的特点。如利用霍耳半导体器件制成的传感器可以测量电磁场功率,又能工作在低频、声频和微波频段。一、测量原理如图1所示,将一块半导体放置在垂直于它的磁场中,在半导体的A、A′两侧产生的霍耳电位差U_x,在磁场不太强时,与 相似文献
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我们报告稀土化合物La3Co的单晶样品在不同的磁场中的电阻率随温度变化的测量结果,从而得出该材料的超导转变温度随磁场的变化关系,超导转变温度随磁场的增大而降低.我们认为这是由于磁场的加大使电子间的相互作用增强,同时减弱了材料中的有效电子(3d、4f)的转移作用. 相似文献
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报道了x=0.214组份、低补偿度(K《1)n-Hg1-xCdxTe晶体在0.3─30K温度范围,0─7T强磁场下的横向磁阻、电子霍耳迁移率、霍耳系数测量结果,观测到了磁致金属-绝缘体相变和相变后的温度激活输运行为。分析实验数据,提出:低补偿度、组份:x=0.2附近的n-Hg1-xCdxTe,磁致金属-绝缘体相变(MIT)发生的机理是载流子在浅施主杂质态上的磁冻结;发生磁冻结的前提是热冻出(thermal freeze
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用感应法做“磁场的描绘”实验时,通常直接将一定的正弦电压加到励磁线圈上,使其中流过(有效值)恒定的电流,再将探测线圈放置在磁场中,通过测量探测线圈上的感应电压来确定磁场的大小和方向.我们做此实验时,由于仪器所限,信号源的最大输出电压仅达六、七伏,故励磁线圈中的电流较小,仅为几毫安,因而从探测线圈上测得的感应电压亦很小(最大值才几毫伏),而外界干扰较大,这样,测量结果的误差往往很大.为了减小误差,需增大励磁电流.为此,我们在励磁线圈所在的回路中串联一电容器(如图中的C),调节信号源频率或电容器之值… 相似文献
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磁场作用下二维Bloch电子,在非极低温情况下,电子Bloch能带的磁致裂隙对电子运动的影响将不重要,这时在准经典近似下分析霍耳漂移速率.通过数值求解,得到不同磁感应强度下波矢空间的稳定唯一周期解或稳定焦点不动解,并通过大量数值计算找出了参数空间中周期解与不动解的参数划分;进一步给出了霍耳漂移速率随磁感应强度变化过程中的突变现象.数值解的性质与Poincaré-Bendixson定理相一致
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霍尔式微位移传感器与材料线膨胀系数的测定 总被引:1,自引:1,他引:0
线膨胀系数是材料的一个重要参数,准确而且简捷地对其进行测量,具有现实意义.本文将从霍尔式微位移传感器出发,提出一种新的线膨胀系数测量的方法.一、霍尔位移传感器工作原理霍尔元件置于磁场中,在一定电流的激励下就可以产生霍尔电势UH=KIB如果保持霍尔元件的激励电流不变,而使其在一个均匀梯度的磁场中移动时,则输出的霍尔电势只决定于它在磁场中的位移量,据此,即可对微位移进行测量.均匀梯度磁场的产生机理如图1所示.选用两块相同的磁性材料(一般选用秋铁硼材料),磁极相对而放,两磁极之间留一空隙,霍尔元件水平放于… 相似文献
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报道了x=0.214组份、低补偿度(K《1)n-Hg_(1-x)Cd_xTe晶体在0.3─30K温度范围,0─7T强磁场下的横向磁阻、电子霍耳迁移率、霍耳系数测量结果,观测到了磁致金属-绝缘体相变和相变后的温度激活输运行为。分析实验数据,提出:低补偿度、组份:x=0.2附近的n-Hg_(1-x)Cd_xTe,磁致金属-绝缘体相变(MIT)发生的机理是载流子在浅施主杂质态上的磁冻结;发生磁冻结的前提是热冻出(thermalfreeze-out),即首先必须在很低的温度下将导带电子冻出到施主态上。相变后的温度激活输运行为可以表示成R_H(T)=R_(H0)exp[a/kT],它实际上反映了磁冻结在施主上的电子,随温度的升高,逐步热激发到导带的过程,从磁致MIT后的激活能初步推知,导带下存在两个浅施主能级。 相似文献