16O+24Mg反应全熔合激发函数测量

本工作采用在束γ谱学技术,入射能量步长为0.30MeV,测量了41.6—50.0MeV ¹⁶O+²⁴Mg反应的全熔合激发函数.实验结果表明,激发函数不是平滑的,似乎呈现较大的起伏,这些起伏的峰值对应于质心系能量为27.6和28.9MeV.     

16O+12C反应全熔合激发函数的测量

我们用位置灵敏的ΔE-E望远镜系统测量了入射能量为50－90MeV范围内的¹⁶O+¹²C反应全熔合截面,发现全熔合激发函数是不平滑的,存在着一些结构,其峰位约在26.0,31.0和36.4MeV.对实验结果进行了分析和讨论,并与前人的工作进行了比较.     

16O+28Si全熔合激发函数

在50—90MeV的能量范围内,以1.0MeV为能量步长,测量了¹⁶O+²⁸Si的全熔合激发函数.用熔合模型分析了激发涵灵敏,提取了模型参数在质心系能量小于46MeV时,激发函数存在粗结构,其峰位分别在34.5、38.5和43MeV.能量在46MeV以上时,结构逐渐消失.     

16O+24Mg熔合激发函数和深光学势

基于重离子碰撞中势共振的考虑,在光学模型的框架下,使用深光学势研究了¹⁶O+²⁴Mg全熔合激发函数中所呈现的粗共振结构和弹性散射角分布后角振荡上升的现象,并与核分子轨道模型的计算结果作了比较,对产生粗共振结构的原因进行了讨论.     

16O+65Cu反应的全熔合与非完全熔合

在45—96MeV ¹⁶O和⁶⁵Cu反应中,用放射化学技术测量了反应余核的激发函数、角分布和微分射程分布.将实验数据和基于复合核统计蒸发模型的Monte-Carlo模拟计算进行了比较,指出重余核来自全熔合形成的复合核的衰变.提取了该系统的全熔合截面,得到的激发函数与理论计算结果相符合.非完全熔合或大质量转移是生成质量数接近靶质量余核的主要生成机制.     

16O＋24Mg反应全熔合激发函数的类共振结构

本工作用位置灵敏的△Ｅ－Ｅ望远镜系统，入射能量长为１．０ＭｅＶ，测量了５５－９０ＭｅＶ１６Ｏ＋２４Ｍｇ反应全熔全激发函数，实验结果表明，这个反应的全熔合激发函数不是平滑的，存在着宽结构。峰位在ＥＣＭ＝３４．２，３７．８，４０．６，４３．８和４６．６ＭｅＶ。当ＥＣＭ＞４８ＭｅＶ时。激发函数的结构消失了。     

16O+115In反应的全熔合与非完全熔合

在92和71MeV ¹⁶O离子与¹¹⁵In的相互作用中,用核化学技术测量了20个反应余核的角分布和微分射程分布.分析了这些余核的生成特征,指出随着碰撞参数的增加,反应机制从全熔合经过质量和动量转移逐渐减小的非完全熔合向直接反应连续演变.与¹⁶O+⁶⁵Cu反应相比,¹⁶O+¹¹⁵In反应中非完全熔合的贡献显著增加.     

16O+115In反应中余核的激发函数

在能量为51—97MeV的¹⁶O离子轰击¹¹⁵In的反应中,采用核化学技术测定了21个反应产物的激发函数,实验结果与复合核统计蒸发模型的Alice程序以及描述复合核统计蜕变过程的Monte-Carlo模拟计算值进行了比较.     

12C+12C散射激发函数

基于对能区70—160MeV ¹²C+¹²C散射角分布的分析,建立起一个能量相关的光学势.这个势能很好地再现同一能量区域内的激发函数.     

16O+232Th垒下全熔合裂变

利用裂变碎片的折叠角分布,从实验上实现了全熔合裂变和转移跟随裂变两种成份的区分.在此基础上测量了质心系能量72.61至80.11MeV ¹⁶O+²³²Th全熔合裂变截面和碎片角分布.包含靶核静态形变效应的耦合道模型计算与实验激发曲线一致.然而,裂变统计理论无法解释实验上观察到的全熔合裂变碎片角分布.而鞍点模型与断点模型的理论预言有较明显的差别.     

16O+12C熔合截面粗共振现象的研究

应用核分子轨道理论(LCNO)和宇称相关势的折叠模型,研究了¹⁶O+¹²C全熔合截面中所呈现的粗共振结构,该系统的全熔合截面和弹性散射激发函数及角分布的实验数据都得到了较好地解释.     

16O+152Sm、184W准弹和弹性散射的位垒分布

利用¹⁶O束流轰击稳定形变靶¹⁵²Sm和¹⁸⁴W,在背角测量准弹散射和弹性散射激发函数,分别定出准弹和弹性位垒分布D^qel(E)和D^el(E).将结果与从已有的熔合激发函数、自旋分布及其相邻同位素¹⁵⁴Sm和¹⁸⁴W实验得出的位垒分布进行比较,得到相互自洽的结果,同时也用ECIS79程序作了耦合道理论计算.实验表明,靶的变形效应导致位垒分布是非对称的.     

124MeV下16O+16O弹性散射的折叠模型

¹⁶O+¹⁶O弹性散射在124MeV能量下最新的全角区的实验角分布,可以被建立在¹⁶O的α结构基础上的折叠模型很好地再现.     

27Al+27Al耗散反应中激发函数的测量与统计性质分析

通过测量能量从114—120MeV、能量步长为200keV的重离子耗散反应²⁷Al+²⁷Al从θ(cm)=50°—90°的角分布和激发函数,在对所有宏观出射道积分的基础上,分析了重离子耗散反应中激发函数涨落的物理性质.     

16O+12C系统的折叠模型

建立一个对于¹⁶O+¹²C系统的折叠模型.这个模型能很好地描述该系统的弹性散射实验数据.     

96MeV 16O+64Ni反应机制的研究

在96MeV ¹⁶O离子轰击下,测量了¹⁶O+⁶⁴Ni反应出射碎片(α直至O元素)的Wilczynski图和角分布,并提出DIC截面和反应时间等物理量;讨论了反应的DIC特征;看到了出射碎片α和Li主要来源于复合核蒸发的迹象.     

12C+209Bi和14N+Pb裂变反应碎片角分布和激发函数测量

本工作采用固体核径迹探测器(天然白云母)和金硅面垒型半导体探测器测量了¹²C+²⁰⁹Bi和¹⁴N+Pb裂变反应的碎片角分布和激发函数.由碎片角分布各向异性提取的鞍点有效转动惯量J₀/J_eff与转动有限力程模型(RFRM)做了比较.用统计蒸发模型计算的裂变激发函数拟合实验数据,研究了裂变位垒的角动量效应.     

27Al+27Al重离子耗散碰撞中能量自关联函数的分析

测量了²⁷Al+²⁷Al耗散反应产物的激发函数,束流²⁷Al⁸⁺的入射能量从114MeV到127MeV变化,能量步长为200keV.探测角度覆盖了实验室系10°—57°的连续区域.用不同的理论模型分析了耗散产物的能量自关联函数.结果表明,反应所形成的中间双核系统的阻尼相干转动造成了激发函数中不可平滑的涨落结构,相干转动的阻尼来自量子混沌运动.     

16O+238U垒下熔合裂变碎片角分布

利用云母核径迹探测器测量了轰击能量从73.7—93.4MeV的¹⁶O+²³⁸U反应的裂变截面和碎片角分布.用考虑了核静态形变的Wong模型很好地重现了裂变激发函数,由此抽取了复合核的自旋分布.同时,利用裂变鞍点过渡态理论以抽取的自旋分布计算了裂变碎片角分布,表明碎片各向异性实验值大于理论值.此外实验揭示出,在低能区碎片各向异性随入射能量变化的走向不同于以前的测量结果.     

近垒能区32S+90,96Zr势垒分布的研究

精确测量了³²S+^90,96Zr两系统的背角准弹散射激发函数, 总体误差小于1%, 从中分别抽取了它们的势垒分布, 对比观测到³²S+⁹⁶Zr的势垒结构扁平且向低能区展宽, 这种 势垒可导致在垒下能区该体系的熔合截面的大大增强. ³²S+⁹⁶Zr与³²S+⁹⁰Zr相比 存在较强的中子转移反应, 且转移Q值为正. ³²S+⁹⁶Zr势垒的扁平结构可能是中子转移道耦合所致, 这会导致³²S+⁹⁶Zr垒下熔合截面大的增强.