A～190区超形变带能谱分析和自旋的决定

利用宏观模型系统地分析了A～190区七个超形变核十五条超形变带的能谱,决定了超形变带的自旋值,用三参数公式计算了能谱,运动学转动惯量J⁽¹⁾和动力学转动惯量J⁽²⁾,并与实验进行了比较,得到了较满意的结果.     

“全同”超形变核转动带的量子群Uqp(u2)模型的理论分析

利用量子群U_qp(u₂)模型计算了^{191-192-193-194Hg}超形变(SD)带的γ跃迁能E_γ,运动学转动惯量J⁽¹⁾和动力学转动惯量J⁽²⁾,顺排角动量之差(i=ω(J⁽¹⁾(^{191-192-193-194}Hg)-J⁽¹⁾(¹⁹²Hg))),并与实验值进行比较得到了满意的结果,此外,还利用U_qp(u₂)模型的形变参量与核软度的关系式,计算出各SD带的核软度参数σ₁与唯象分析给出的组态结构进行了比较分析.     

超形变带的两带混合模型

用参数化的两带混合模型解释了A～190区两条反常的超形变带((193)Hg(b1)和¹⁹³Hg(b4)).预言在hω≈0.42MeV时,¹⁹⁴Hg(b1)动力学转动惯量J⁽²⁾将开始下降.     

转动对电磁跃迁的影响

利用推广的粒子-转子模型研究了¹⁵⁹Tm负宇称Yrast态的能谱的Signature分离,B(M1)值以及动力学电四极矩Q^(1)和Q⁽²⁾,并同实验进行了比较,得到了较好的符合.着重分析了二级柯里奥利作用H_c对B(M1)值的Signature依赖性的影响,指出粒子-转子高级耦合项部分地等效于γ形变.     

超形变核全同带的研究

简述了超形变原子核全同带的研究进展情况,并以Bohr-Mottelson的I(I+1)展开转动谱公式对部分典型的超形变带进行了分析.发现所谓全同带的确只是两个带的J⁽²⁾比较接近,它们的J⁽¹⁾和J₀并不相等,而且signature对偶带更接近全同.     

转动对电磁跃迁的影响——带交叉以后的区域

利用推广的粒子-转子模型研究了¹⁵⁹Tm负宇称Yrast态在带交叉以后区域的B(M1)值以及动力学电四极矩Q⁽¹⁾和Q⁽²⁾,并同实验进行了比较,得到了较好的符合,指出二级柯里奥利作用对分析实验数据的重要性.     

q变形转动惯量对148Gd核超形变带的描述

利用q变形转动惯量的转子模型,系统地计算了¹⁴⁸Gd核6个超形变带的E2r跃迁能谱以及相应的动力学转动惯量随转动频率的变化关系.计算结果表明,q变形转动惯量的转子模型不仅能较精确地描述超形变晕带,而且可以描述超形变激发带.     

三轴超形变核态的研究

首次利用粒子-转子模型描述了¹⁶³Lu、¹⁶⁵Lu和¹⁶⁷Lu三轴超形变带.γ跃迁能量、运动学和动力学转动惯量以及¹⁶³Lu的跃迁四极矩理论值和实验值较好地符合.     

178 72Hf和179 72Hf稀土核高K低激发带

用处理推转壳模型的粒子数守恒(PNC)方法,分析了稀土变形核^178,179Hf的基态带和低激发高K多准粒子带的运动学转动惯量J⁽¹⁾随角频率ω的变化及其微观机制,特别是被拆散核子的Pauli堵塞效应的重要影响.本文分析和计算了¹⁷⁸₇₂Hf的2准粒子和4准粒子及的¹⁷⁸₇₂Hf3准粒子的高K低激发带.实验观测到的J⁽¹⁾随ω的变化,在PNC计算中得到较好的重现.分析表明, 高K多准粒子带的J⁽¹⁾随ω的变化与基态带的不同,主要来自高N(j)闯入态的堵塞效应.     

72172Hf和72174Hf高K多准粒子低激发带的粒子数守恒计算

用处理推转壳模型的粒子数守恒(PNC)方法,分析了稀土变形核^172,174Hf的基态带和低激发高K多准粒子带的运动学转动惯量J⁽¹⁾随角频率ω的变化及其微观机制,特别是被拆散核子的Pauli堵塞效应的重要影响.实验观测到的J⁽¹⁾和顺排角动量随角频率的变化在PNC计算中得到较好的重现.计算中无自由参数.分析表明,高K多准粒子带的J⁽¹⁾随ω的变化与基态带不同,主要来自高N(j)闯入态的堵塞效应.     

超变形核中四极对力形式的探讨

用粒子数守恒方法分析了对力对于超变形(SD)带的转动惯量随角动量(角频率)变化的规律.计算中如包含了单极对力和Y₂₀四极对力,晕SD带¹⁹⁴Hg(1)和¹⁹²Hg(1)的转动惯量在观测的全部角动量范围中的变化规律,都可得到极好的重现,特别是ω≥0.40MeV时,¹⁹⁴Hg(1)的J⁽²⁾下弯和¹⁹²Hg(1)J⁽²⁾的变平.而考虑Y_2±1和Y_2±2四极对力的计算结果,都与实验不符.粒子数守恒计算中极清楚地展现了J⁽²⁾随ω变化的微观机制(可分别给出各大壳、各推转Nilsson能级上的粒子填布几率和对J⁽²⁾的贡献).J⁽²⁾随ω变化是粒子壳效应(变形场中单粒子运动)、对关联、Pauli堵塞效应以及Chriolis(反配对)作用相互竞争的结果.     

全同超形变带转动惯量的粒子数守恒计算

利用推转壳模型的粒子数守恒方法计算了超形变(SD)转动带¹⁹²Hg和¹⁹⁴Hg(1,2,3)的带首转动惯量.分析了带首附近的组态结构及带首转动惯量随对力强度的变化.带首转动惯量之差δJ₀对对力强度十分敏感,而对Nilsson能级参数K、μ及形变参数并不敏感.对力及堵塞效应是造成带首转动惯量差别的主要因素.但与正常形变核相比,对力强度似有较大程度减弱.     

用I(I+1)展开式分析超形变带

用Bohr–MottelsonI(+1)展开四参数转动谱公式系统分析了A～190、150区的超形变转动带.结果表明:四参数ABCD公式能够相当好地描述上述两个区的超形变带,若干核第二类转动惯量J⁽²⁾的理论计算值与实验提取值符合较好;A～190区超形变带的四参数数值关系并不支持Harris公式及ab公式的理论预期值,但相对而言,ab公式的理论预期值与实验提取值更为接近.     

转动对超形变带能谱和M1跃迁的影响

利用三轴粒子-转子模型研究了转动对超形变带能谱和M1跃过的影响.给出了¹⁹⁵Ti SD带的能谱,Signature分离,B(M1)值和E2 γ跃迁强度.¹⁹⁵T1 Signature伙伴带之间的M1跃迁主要通过内转换电子进行.     

粒子－转子模型分析超形变转动带

利用三轴粒子－转子模型计算了（１９３）Ｔｌ超形变带γ跃迁能量，运动学转动惯量Ｊ（１）和动力学转动惯量Ｊ（２），并与实验值进行比较得到了满意的结果；预言了Ｂ（Ｍ１）值以及动力学电四极矩Ｑ（１）和Ｑ（２）指出在超形变带的分析中粒子－转子模型是一种可以采用的方法．     

Pb–Po系列偶偶超变形带转动惯量变化的微观机制

用处理对力的粒子数守恒方法分析了A～190区偶偶核系列晕SD带^192—198Pb(1)和¹⁹⁸Po(1)的转动惯量随角频率变化的规律.计算中同时考虑了单极对力与Y20四极对力.实验结果在计算中得到较好的重视.特别是转动惯量变化的微观机制(包括中子和质子的各大壳以及各单粒子能级的贡献)在计算中得到极为清楚的展现.J⁽²⁾的上升,主要来自高N闯入壳(中子N=7,质子N=6)的贡献,而其它大壳对J⁽²⁾的贡献,基本上不随ω而变化.     

奇A核超形变全同带分析

利用三轴粒子-转子模型研究了A～190区奇A核超形变全同带,采用标准的BCS方法处理对关联,分析了(¹⁹¹Au,¹⁹¹Hg(b1)),(¹⁹¹Hg(b2),¹⁹³Hg(b2))和(¹⁹¹Hg(b3),¹⁹³Hg(b3))三对全同带,指出特定轨道的填充是造成全同带的重要原因.     

157,159Tm基态附近性质的研究

利用可变转动惯量的三轴粒子-转子模型研究了^157,159Tm低激发正宇称态的性质,理论值和实验值比较好的符合表明¹⁵⁷Tm和¹⁵⁹Tm是三轴形变核,指出实验还给出了¹⁵⁷Tm另一条激发转动带.     

锕系核集体运动的负宇称态

从锕系区40多个核的正负宇称态的实验数据,如激发能、J^π、电偶极跃迁等,得到一系列与核结构有关的物理量,如宇称劈裂能级差δE_I,正负宇称带的第一和第二类转动惯量J⁽¹⁾和J⁽²⁾及第一负宇称态的电偶极跃迁强度比等,以及它们与角动量I或转动角频率ω的动力学和核子数A的系统行为,从而为研究锕系核负宇称态的产生机制及动力学特点提供了信息.     

轻稀土区Nd和Ce核的超形变带

轻稀土区高自旋超形变的系统实验研究,首次发现了^133,134,137Nd和¹³¹Ce的超形变带,并证实和进一步研究了前已发现的^135,136Nd和¹³²Ce超形变带.本文叙述超形变带的实验寻找、指定和测量,并对所发现的超形变带的馈入、退激、转动惯量、相对强度和结构的系统进行了讨论.