椭球坐标下求解强磁场中的氢原子

在椭球坐标系下，采用B样条基组方法计算了磁场范围在0—1000 a．u．下氢原子低能态能量以及实验室磁场下（几个特斯拉）氢原子里德堡态的能级，得到了至少9住有效数值的高精度能谱并与文献中的精确结果进行了比较。本文方法为精确计算强磁场下原子能谱提供了一个新的选择方案。     

椭球坐标下求解强磁场中的氢原子

在椭球坐标系下,采用B样条基组方法计算了磁场范围在0-1000 a.u.下氢原子低能态能量以及实验室磁场下(几个特斯拉)氢原子里德堡态的能级,并与文献中的精确结果进行了比较.对1s0态,磁场γ≤100 a.u.时,本文计算结果有12位有效数字的精度,γ=1000 a.u.时有11位有效数字的精度.对2p-1低激发态,γ≤100 a.u.时,能量至少有11位有效数字的精度;γ=1000 a.u.时,有9位有效数字的精度.对原子高激发态,我们计算了实验室磁场下(磁场为4.7特斯拉)氢原子里德堡态(主量子数n=23)的抗磁谱,得到了至少10位有效数字精度的能谱.本文方法既适用于超强磁场下低能态的计算,同样适合原子高里德堡态抗磁谱的计算,为精确计算强磁场下原子能谱提供了一个新的可行方案.此外,讨论了本文方法推广到平行及交叉电磁场下原子能谱计算的可行性.     

氢原子Rydberg态抗磁谱的高阶B-spline基组计算

在球坐标下采用基组展开方法计算了均匀磁场中的氢原子高Rydberg态能谱和振子强度谱.径向和角向均采用高阶B样条基组. 径向采用B样条基组能很好地描述束缚态与连续态的耦合；角向采用B样条基组有效地减少了基组维数，计算效率得到大幅度提高. 用上述方法计算了磁场中氢原子Rydberg态-40cm^-1到零场电离阈的高精度抗磁谱并与已有理论和实验结果作了比较. 该方法适用于低于离化阈的所有能区的精确谱计算并易于推广到非氢原子、交叉场中的原子以及高于离化阈的正能区光谱的计算. 关键词： 氢原子 B样条基组 能谱 振子强度谱     

里德堡钠原子抗磁谱的模型势计算

用B样条基组展开方法结合模型势计算了里德堡钠原子抗磁谱和相应的振子强度谱，径向和角向均采用高阶B样条基组．计算结果与已有的R-矩阵和多通道量子亏损理论相结合（R-matrix＋MODT）法及其他理论计算结果作了比较，几种理论结果在我们所研究的能区内符合得非常好，本文方法较R-matrix＋MQDT法简单，易于推广到交叉电磁场中里德堡原于的精确谱的计算中．     

原子在强磁场中的能谱特征

本文使用一种微扰法计算强磁场中的Na原子(m=-2,z宇称π₂=+)在强场混合区的能级位置和振子强度。理论能谱的一些特征可以较好地描述一些实验能谱的特征。对得到的能谱所做的傅里叶变换分析表明,除了传统的准朗道共振外(在零场电离阈附近间距近似为1.5?ω_c,ω_c为电子迴旋频率),还存在有一系列大小与磁场强度无关的“共振”间距,与其他理论所给出的相一致,还从所用微扰法中的零级能量公式出发,对这些间距给予量子力学解释。 关键词：     

里德堡钠原子抗磁谱的模型势计算

用B样条基组展开方法结合模型势计算了里德堡钠原子抗磁谱和相应的振子强度谱. 径向和角向均采用高阶B样条基组.计算结果与已有的R-矩阵和多通道量子亏损理论相结合(R-matrix+MQDT)法及其他理论计算结果作了比较,几种理论结果在我们所研究的能区内符合得非常好.本文方法较R-matrix+MQDT法简单,易于推广到交叉电磁场中里德堡原子的精确谱的计算中.     

里德堡钠原子抗磁谱的模型势计算

用B样条基组展开方法结合模型势计算了里德堡钠原子抗磁谱和相应的振子强度谱.径向和角向均采用高阶B样条基组.计算结果与已有的R-矩阵和多通道量子亏损理论相结合(R-matrix MQDT)法及其他理论计算结果作了比较,几种理论结果在我们所研究的能区内符合得非常好.本文方法较R-ma-trix MQDT法简单,易于推广到交叉电磁场中里德堡原子的精确谱的计算中.     

强磁场中氢原子的能级结构

发展了一套简单高效的非微扰理论方法研究强磁场中的原子能级结构.作为例子,给出了磁场强度从0到1000个原子单位,氢原子基态和低激发态的结合能以及四极矩等重要原子能级结构参数.结果表明:相对于其他的高精度计算方法,该方法不仅能计算出高精度的能级位置而且可方便给出精确的电子波函数.此外,该法还具有很强的普适性,可直接推广到原子与任意方向的交叉电磁场相互作用的研究. 关键词： 强磁场 CWDVR谱方法 氢原子能级结构 四极矩     

强磁场下的科学研究

文章介绍了强磁场在半导体物理、低维物理、高温超导体、重费米子、磁学、原子分子物理、化学、有机化合物、材料科学、微重力、核磁共振等领域中的重要作用.     

强磁场下的科学研究

文章介绍了强磁场在半导体物理、低维物理、高温超导体、重费米子、磁学、原子分子物理、化学、有机化合物、材料科学、微重力、核磁共振等领域中的重要作用.     

绝热变分近似计算强磁场中氢原子的能级

在绝热变分近似下，计算了强磁场（β＝１～２０００）中氢原子的一些能级，并同其它结果进行了比较。发现采用的方法在磁场变弱时（如β～１），其计算结果比绝热近似有很大改进，而且在β≥１００时几乎可以同最精确的有限元方法和Ｒｓｎｅｒ［１］等人的类多组态ＨＦ方法的结果相比拟。     

微扰法计算中等强磁场中氢原子的能级

本文在考虑氢原子轨道运动磁矩与磁场之间、自旋磁矩与磁场之间和感生磁矩与外磁场之间的相互作用的基础上,根据角动量和球谐函数的性质,应用简并态微扰方法研究了在中等强磁场中氢原子的能级,给出了计算中等强磁场中氢原子的一级近似能级的方法,具体计算了 T范围内氢原子 的各能级的数值,结果与有关文献给出的理论计算值是相近的,表明本文所给出的方法是简单的、计算结果是正确的。     

微扰法计算中等强磁场中氢原子的能级

本文在考虑氢原子轨道运动磁矩与磁场之间、自旋磁矩与磁场之间和感生磁矩与外磁场之间的相互作用的基础上,根据角动量和球谐函数的性质,应用简并态微扰方法研究了在中等强磁场中氢原子的能级,给出了计算中等强磁场中氢原子的一级近似能级的方法,具体计算了23.5126≤B≤1.881728×10~4T范围内氢原子n=2的各能级的数值,结果与有关文献给出的理论计算值是相近的,表明本文所给出的方法是简单的、计算结果是正确的.     

脉冲强磁场下稀土材料的发光行为研究

脉冲强磁场具有峰值磁场强及扫场速度快的特点,在一个磁场脉冲内可获得从零场到最高磁场强度的全部数据,因而测量结果具有较高的精确度和对比度。稀土发光材料因具有发光谱线丰富、发光效率高的特点,在照明、显示和传感等领域有着广泛的应用。在强磁场作用下,稀土发光材料展现出发光强度和颜色可调的特征,在磁场传感、磁场标定和磁控发光器件等方面有重要应用价值。文章利用武汉国家脉冲强磁场科学中心磁光测量装置,系统地研究了铒、铕等稀土元素掺杂的发光材料在脉冲强磁场作用下的发光光谱、发光强度以及精细能级结构等特征随磁场变化的规律,初步探索了脉冲强磁场下的磁光谱在晶体结构分析、能级结构确定、磁场标定以及磁场传感等方面的应用。     

导体椭球的面电荷密度和曲率的关系

通过求解拉普拉斯方程,得到导体椭球的电势分布情况,进一步分析了导体表面的面电荷密度和曲率的关系,得到面电荷密度不是和曲率成正比,而是和曲率的1/3次方成正比的.     

高温超导材料强磁场下的制备研究

得益于低温技术和超导磁体技术的发展,10T以上无液氦超导磁体技术已经比较成熟.作为提高高温超导材料性能的手段,强磁场技术应用于高温超导材料制备过程中的研究得到了广泛开展.本文介绍强磁场下高温超导材料制备研究的现状、进展及发展趋势.     

极坐标系中的B样条有限元法在求解尖角奇异边值问题中的应用

基于尖角状角点附近的场分布特性，提出了应用极坐标系中的Ｂ样条有限元法求解尖角奇异边值问题。该方法具有精度高和易于实现等优点。通过对Ｍｏｔｚ问题、裂梁问题以及扇形波导本征值问题等尖角奇异边值问题的计算分析，验证方法的有效性。     

分离变量法求解椭球星体的重力势增量

尝试利用电动力学中常用的求电势的方法“分离变量法”求解椭球星体的重力势增量.     

内陷在C_(60)中的氢原子的性质

在短程球形势阱的模型下 ,运用线性变分法并采用B 样条作为展开基函数计算了内陷于C60 几何中心的氢原子能谱和波函数 ,并计算了势阱深度对能谱的影响 ,详细讨论了内陷氢原子表现出的一系列特殊性质 ,从而对低维半导体材料性能的研究提供了有效的数据 ;同时这一工作也表明 ,用线性变分法结合B 样条函数在处理这类问题时是非常有效的。     

脉冲强磁场下的电极化测量系统

多铁性材料是当前物质科学研究的热点,具有重要的科学研究意义和应用前景.低温和强磁场实验环境为研究多铁性材料提供了一种有效途径.脉冲强磁场下的电极化测量系统能实现最高磁场强度60 T、最低温度0.5 K的铁电特性测量.该系统采用热释电方法,具有磁场强度高、控温范围广、转角测量等特点,可用于强磁场下的磁电特性研究.本文介绍了该系统的测量装置和实验原理,并展示了其在多铁性材料研究中的一系列应用,揭示了脉冲强磁场电极化测量系统在磁电特性探索中的重要作用.