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载流圆环在磁场所受的张力 总被引：2，自引：1，他引：1
在计算载流圆环在磁场中产生的张力时,通常我们只计算由外磁场所引起的张力.其实,圆环所载电流激发的场(下称自场)对张力也有贡献.尤其是当所载电流甚大时,其贡献不可忽略.本文着重讨论自场所引起的张力.一、圆形电流的自场B自对张力的贡献T自 图一是半径为R载电流I的圆环.想象地将它分割为l2与dl;两部分.取dl;为研究对象.l2中的电流所激发的磁场对电流元Idl1有磁力dF自作用.在dl1与l2的接触处,有机械作用力T自.对dl1应用牛顿第二定律即可求得T自. 1求自场B自I2上任一电流元Idl2所激发的磁场在P点的磁感应dB自按毕奥——萨伐尔定律为 … 相似文献
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本文分析计算了在非均匀磁场中为什么不能用∫dp_m×B 来计算载流线圈所受的磁力矩.从一道习题入手,进而讨论了一般情况。 相似文献
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本文根据学生学习的实际需求，从磁场做功和能量转换的角度论证了载流回路受磁场作用的一般运动趋势． 相似文献
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本文从电流回路元在磁场中所受磁力矩公式出发，并将任意形状的载流线圈等效成由许多电流回路元构成，从而推证出任意载流线圈在均匀磁场中所受磁力矩公式。 相似文献
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文章从对电流元所受磁力矩的积分出发,得出了任意载流线圈的磁距及其在均匀磁场中所受磁力矩。 相似文献
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在任何一本物理学书中,几乎都有对于载流螺线管的磁场的叙述.然而这些书中着重描写的大多是关于螺线管内部的磁场,对于螺线管外的磁场这个问题,尚有进一步讨论之必要.一、问题的提出 有这样一个问题: 在载流螺线管外面环绕一周(见图11)的环路L上,φB·dl等于多少?[1] 对于这个问题,通常有两种解释,一曰:如果螺线管是密绕的,那末φB· dl= 0;二曰:如果认为螺线管并非理想的密绕,必有漏磁通存在,因而中φB·dl=u0i(其中i为导体中通过的电流).这两种解释那个正确呢?一般说来,在处理有关载流螺线管的问题时,在未加特别说明的情况下,大多认为是… 相似文献
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在研究稳恒电流的磁场时,我们通常所碰到的是其电流分布为直线和圆,或者是二者的组合,很少接触到其它类型的电流分布.实际上载流线为二次曲线型也是一种典型的电流分布.当然要求出其在空间任意点的磁场分布,同求圆电流的任意点磁场分布一样,要牵涉到较深的数学知识.但是对其中的一些特殊点,如焦点的磁场,只要采取适当的方法,可以求得简单结果. 我们知道在直角坐标系下抛物线,椭圆,双曲线的标准方程分别为:其中p是抛物线焦点到准线的距离.a,b对于椭圆即为长、短半轴;对于双曲线即为实、虚半轴.现在我们以抛物线为例来研究真空中载流二次曲线… 相似文献
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给出了计算圆电流在非均匀磁场中所受的安培力的两种方法：换元积分法和复变函数法,对教师在教学中处理有关的积分问题以及培养学生的计算能力有一定指导意义. 相似文献
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《工科物理》1992年第2期《有限大小的载流线圈在非均匀磁场中所受力矩》一文中指出“非均匀磁场中为什么不能用∫dp_m×B 来计算载流线圈所受的磁力矩”,并说明 相似文献
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很多教科书中都讨论过用安培定律计算电流分布具有特殊对称性的磁场的好处[1][2]例如,用安培定律计算载流圆柱体的磁场式中的积分遍及包围总电流I的闭合路径.对于半径为R,载电流为I的无限长圆柱体,根据(1)式,可以求出刚好在圆柱体外的磁场.H=I/2πR(2)这个结果无论是实心圆柱体或空心圆柱体都成立. 本文将讨论某些学生不用安培定律而采用其他途径求解空心载流圆柱体的磁场时,是怎样得出似乎不同的结果的.他们分析过程中的缺陷,看来是不少学生在解题技能发展的初期遇到的一个共同问题.因此,这个问题值得讨论.图1是位于纸平面上载电流I的空… 相似文献