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《力学与实践》2005,(6)
答369.1) AB杆相对于圆环绕 AB杆质心C简化,主矢Fl。= o轴转动,牵连惯性力 得为 系向 Ml。 而月 -~二一?刀倒一51及口,土犯 若 ~狂旦灌)罕‘昙材。。s。一李户(ti) JJI、Q石/ mRZ毋2 24 sin 20,如图3所示. 2)当AB杆的相对角加速度。二0时,AB杆处于相 对平衡‘ 由式(b)有 6 sino 5R (菩如’。。母”一乎。) 一粤\?2“n‘ 由式(c)确定可能的相对平衡位置0。. 由sin口二0,得夕。=0或0。=二 而_,__.3而。 去子g=氏得先=士arccos于冬共. 2口一”,一“一-----一4R山2’ 考察AB杆在各相对平衡位置附近的微振动,设沪为 微量,0二0… 相似文献
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细长直杆受轴向压力在欧拉范围内的讨论 总被引:2,自引:0,他引:2
过去和现行的大中专力学教材中,对本文讨论的问题均有结沦,其结论是:“无论支承情况如何,细长直杆受轴向压力开始弯曲时的弹性曲线方程均是y=A sin kx同类型的三角函数;”也有认为是与y=A sin(π/l)x相同的半波正弦曲线的。我认为以上结论均是错误的,应予纠正。为此,特将四种不同支承情况的细长直杆受轴向压力在欧拉范围内的讨论简述于后。 设(图1)为一端固定、一端轴向自由的细长直杆受轴向临界压力P_K的作用处于微变 相似文献
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弹性压应力波下直杆动力失稳的机理和判据 总被引:5,自引:0,他引:5
基于应力波理论和失稳瞬间能量的转换和守恒,导出了一个直杆动力分岔失稳的准则:(1)直杆在发生分岔失稳的瞬间所释放出的压缩变形能等于屈曲所需变形能与屈曲动能之和;(2)在上述能量转换过程中,能量对时间的变化率服从守恒定律.应用临界条件(1)推导出的直杆动力失稳的控制方程和杆端边界条件以及连续条件,与应用哈密顿原理推导的结果完全相同,但不足以构成求解直杆动力失稳问题的完备定解条件.应用临界条件(2)导出压缩波前的附加约束方程.由此得出该问题的完备定解条件,导出包含两个特征参数的一对特征方程.从而建立了求解直杆动力失稳模态和两个特征参数(临界力参数和失稳惯性项指数参数即动力特征参数)的较严密理论方法. 相似文献
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《力学与实践》2004,26(6):84-84
1.(10分)如图l所示,一根足够长的钢筋,放置在水平刚性平台上.钢筋单位长度的重量为q,抗弯刚度为El.钢筋的一端伸出桌面边缘B的长度为a,试在下列两种情况下计算钢筋自由端A的挠度介. (1)载荷F=0;(2)载荷F=ga.为El,铰接于圆环内侧的直杆CD的拉压刚度为EA,承受均布切向载荷q和力偶矩从作用,且Me=27rRZq.试确定杆CD的轴力与截面A的内力. 5.(15分)图5所示放置在弹性基础上的细长杆,长为l,两端铰支,承受轴向压力尸.试建立临界载荷Pc,应满足的方程.设基础反力的集度与梁挠度成正比并与挠度方向相反,比例系数为k,杆的抗弯刚度为EL刚性平台图… 相似文献
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1.基本方程及其数值求解由于讨论的是轴对称问题,因此取柱坐标系中的θ坐标为任意曲线坐标系(q~1,q~2,q~3)中的q~2坐标,在轴纵剖面Z—R平面上取任意非正交曲线坐标q~3和q~1,则变截面圆轴扭转问题以无量纲应力函数ψ表达的求解方程为: 相似文献