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色散缓变光纤对飞秒基孤子的压缩效应 总被引:2,自引:3,他引:2
本文报道飞秒光脉冲在色散缓变光纤中的传输特性研究,首次研究自变陡效应、喇曼自频移效应分别对飞秒弧子压缩的影响。选取色散缓变光纤结构参数,可以得到脉宽为10飞秒的高质量(无底座)的超短光脉冲。 相似文献
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色散缓变光纤中飞秒高阶孤子脉冲的增强压缩 总被引:2,自引:4,他引:2
提出了一种利用孤子绝热放大效应与高阶孤子脉冲压缩效应相结合来压缩飞秒高阶孤子的新方法.通过数值模拟方法证明,采用三阶色散为负的色散缓变光纤压缩高阶孤子,可利用喇曼散射效应与负三阶色散的相互作用,消除正三阶色散对光脉冲压缩产生的不利影响,增加压缩比,提高压缩后光脉冲的质量.研究表明,在色散缓变参量一定的情况下,孤子阶数越高,所需最佳光纤长度越短、光脉冲的压缩比越大;对于相同功率的孤子光脉冲,光脉冲的压缩比随着色散缓变参量的增大而增大;无论是孤子脉冲还是高斯脉冲都适合于色散缓变光纤中的高阶孤子脉冲压缩. 相似文献
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光学孤子在色散缓变光纤中的传输特性研究 总被引:8,自引:2,他引:6
从理论上分析了超短光脉冲在色散缓变光纤中无畸变传输所要求的色散变化关系,设计了单模缓变光纤结构参数。数值模拟验证了理论分析结果,指出改变光纤色散参数完全可以克服光纤损耗对光孤子波形的畸变影响。 相似文献
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从准非线性Schr?dinger(NLS)方程出发,导出了色散缓变光纤中光孤子脉冲传输所满足的与常规光纤中含增益效应等价的NLS方程,给出了该方程的微扰解析解和光孤子脉冲宽度演化表达式。对于阶跃型单模光纤,得到了光纤几何参数与增益系数之间的一般函数关系。最后采用数值模拟方法模拟了不同色散缓变光纤中光孤子脉冲传输特性,指出色散缓变光纤不仅能补偿光纤损耗对孤子脉冲的展宽效应,而且能压缩光孤子脉冲,因而预计它可能有较广泛的应用前景。
关键词: 相似文献
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色散缓变光纤对皮秒光孤子的压缩效应 总被引:12,自引:2,他引:10
本文从描述超短光脉冲在色散缓变光纤(FSDD)中传输所满足的准非线性Schrodinger(NLS)方程出发,证明该方程与常规光纤中含增益效应时的NLS方程等价,并在此基础上进行了理论分析,讨论了光弧子脉冲在不同FSDD中的传输特性;最后采用数值模拟方法研究了高阶皮秒光孤子在不同FSDD中的压缩效应,发现利用FSDD和弧子压缩效应不但可以获得更高压缩率弧子光脉冲,而且可以有效地缩短所需的光纤长度。 相似文献
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从描述皮秒光脉冲在色散缓变光纤(FSDD)中所满足的非线性Schro¨dinger方程(NLS)出发,数值模拟了高阶皮秒脉冲在增益系数取值不同的色散缓变光纤中的孤子效应压缩,研究分析了增益系数所产生的影响。计算结果表明,对于孤子阶数确定的光脉冲,增益系数有一最佳取值范围,对应于孤子效应压缩的参量———脉冲压缩比有最佳值。讨论了初始啁啾的影响。 相似文献
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皮秒脉冲在色散缓变光纤中的孤子效应压缩 总被引:11,自引:4,他引:11
本文给出了描述皮秒脉冲在色散缓变单模光纤中孤子效应压缩过程的数学模型。通过数值求解,首次对该孤子效应压缩进行了全面的计算和分析。结果表明,与常规光纤相比,采用色散缓变程度合适的光纤压缩皮秒脉冲,不仅能显著地提高压缩后脉冲的峰值功率和脉冲压缩比,而且能有效地消除压缩后脉冲的次峰和脉座。对于确定的脉冲输入,发现,当光纤的色散缓变程度取某一最佳值时,能获得最佳的压缩效果。进一步研究表明,色散的这一最佳变 相似文献
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1 Introduction Adiabaticcompressionoffundamentalsolitonsusingdispersiondecreasingfibers(DDFs)iscurrentlyoneofthepracticalmeanstoobtainhigh qualityfemtosecondpulses[1~ 3 ] .Forpicosecondsolitons[1] ,theycanbeideallycompressedastheypropagate ,retainingtheirsol… 相似文献
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高重复频率超短光脉冲产生技术是高速光时分复用(OTDM)系统的关键技术之一,而一般的超短脉冲源直接产生的脉冲往往不够窄,因此必须对光脉冲进行压缩后才能满足高速光通信系统的要求。采用360 m长的色散渐减光纤(DDF),成功将从再生锁模光纤激光器(RMLFL)输出的中心波长1546 nm、重复频率10 GHz、脉宽分别为5.40 ps和4.60 ps的光脉冲,绝热压缩为脉宽为1.93 ps和1.71 ps的小基座孤子脉冲,压缩因子分别为2.80和2.69。利用这种绝热孤子压缩方法得到的光脉冲质量较好,可以用于160 Gb/s的光时分复用系统。 相似文献