硼基态等电子序列磁偶极M1精细结构间隔和光谱跃迁参数

采用全相对论量子力学GRASP2程序,选取三电子组态1s22s22p, 1s22s2p2, 1s22p3,有限核费米模型,Breit和QED的高阶微扰修正,系统地研究了类硼等电子序列磁偶极M1 1s22s22p*"2P3/2-2P1/2( Z=10～100)光谱跃迁的精细能级结构间隔,跃迁概率和振子强度,计算结果表明1s22s2 2p和1s22p3组态之间存在明显的非动力学组态相关,采用三电子组态计算的精细能级结构间隔较单电子组态的计算结果有了显著的改善.     

类硼等电子序列磁偶极M1 1s22s22p2P3/2—2P1/2能级间隔和光谱跃迁

采用相对论量子力学GRASP2程序,扩展平均能级EAL模型,有限核模型,考虑Breit和QED的高阶微扰修正,系统地研究了类硼等电子序列磁偶极M1 1s22s22p2P3/2—2P1/2(Z=10～100)光谱跃迁的精细能级结构间隔,跃迁概率和振子强度,所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较。计算结果表明：在ICF高温高密度激光等离子体中磁偶极矩M1跃迁几率过程不容被忽视。     

高剥离类镁等电子序列的磁偶极MI和电四极E2光谱跃迁理论研究

利用全相对论性多组态Dirac-Fock广义平均能级方法,系统地计算了类镁离子3s3p 磁偶极M1 3 P2-3P1 和电四极E2 3 P2-3P0(Z=20～103)光谱跃迁的能级间隔、跃迁几率和振子强度.计算中考虑了原子核的有限体积效应,进行了高阶Breit修正和QED修正,所得到的能级间隔和最近的实验数据及理论计算值进行了比较.计算结果表明高原子序数的高荷电离子的磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当,在ICF和MCF高温激光等离子体中,磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁过程不容被忽视.     

高剥离类镁等电子序列的磁偶极M1和电四极E2光谱跃迁理论研究

利用全相对论性多组态Dirac-Fock广义平均能级方法，系统地计算了类镁离子3s3p磁偶极Ml^3P2--^3P1和电四极E2 ^2P2--^3P0(Z=20-103)光谱跃迁的能级间隔、跃迁几率和振子强度。计算中考虑了原子核的有限体积效应，进行了高阶Breit修正和QED修正，所得到的能级间隔和最近的实验数据及理论计算值进行了比较。计算结果表明：高原子序数的高荷电离子的磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当，在ICF和MCF高温激光等离子体中，磁偶极矩M1和电四极矩E2跃迁过程不容被忽视。     

类铍离子磁四极M2 2s2 1S0—2s2p3P2 (Z=10—103)禁戒跃迁

利用全相对论多组态Dirac-Fock方法系统地计算了高离化类铍离子的磁四极M2 2s²¹S₀—2s2p³P₂ (Z=10—103)自旋禁戒跃迁的能级间隔、跃迁概率和振子强度，计算中考虑了重要核的有限体积效应，Breit修正和QED修正，所得结果和最近的实验数据以及理论值进行了比较，结果表明：高原子序数的高电荷离子(Z≥70)磁四极M2自旋禁戒跃迁几乎可以和中性原子的光学允许跃迁相比拟，不仅在天体等离子体中，在ICF和MCF高温激光等离子体中，磁四极自旋禁戒跃迁和其他自旋禁戒跃迁（磁偶极、电四极）一样不容忽视，在双电子复合、不透明度、自由程等理论计算中应该考虑其影响. 关键词： 磁四极M2 能级间隔 跃迁概率 振子强度     

类钾离子组态3p63d磁偶极矩M1光谱跃迁

采用全相对论量子力学GRASP^2程序、广义平均能级EAL模型，在核的有限体积效应、Breit和QED效应的高阶扰动基础上，考虑到原子实的极化，系统地计算了高剥离类钾离子组态3p^6d(Z=22-42）磁偶极矩M1光谱跃迁的能级间隔、跃迁几率和振子强度，计算中选取4个非相对论输入组态3p^63d^1,3p^64s^1,3p^54s3d,3p^54s^2，将计算结果和最近文献的实验值进行比较，结果表明，考虑原子实极化效应后，计算的精细能级结构间隔与实验数据之间的系统误差基本消除。     

类铍离子磁四极M2 2s2 1S0-2s2p 3 P2(Z=10-103)禁戒跃迁

利用全相对论多组态:Dirac-Fock方法系统地计算了高离化类铍离子的磁四极M2 2s2 1S0-2s2p3P2 (Z=10-103)自旋禁戒跃迁的能级间隔、跃迁概率和振子强度,计算中考虑了重要核的有限体积效应,Breit修正和QED修正,所得结果和最近的实验数据以及理论值进行了比较,结果表明:高原子序数的高电荷离子(Z≥70)磁四极M2自旋禁戒跃迁几乎可以和中性原子的光学允许跃迁相比拟,不仅在天体等离子体中,在ICF和MCF高温激光等离子体中,磁四极自旋禁戒跃迁和其他自旋禁戒跃迁(磁偶极、电四极)一样不容忽视,在双电子复合、不透明度、自由程等理论计算中应该考虑其影响.     

类铍离子1s22s2p 3P1, 2 能级之间的磁偶极跃迁

用多组态Dirac-Fock和相对论组态相互作用的扩展优化能级方法,在计算中包含了Breit相互作用,真空极化,自能以及有限核质量修正,计算了核电荷数从Z=6到80的类铍离子等电子序列的1s22s2p 3P1, 2的精细结构能级,磁偶极跃迁几率和振子强度。结果与目前可靠的结果在其不确定度范围内符合得很好,另外也得到一些与其他早期理论计算不同的结果。     

类钠CrⅩⅣ-FmXC离子3s^2S1／2-3p^2P1／2，3／2的跃迁计算

用多组态HFR方法系统地计算了高剥离粪钠CrⅩⅣ-FmXC离子（Z=24-100）单电子组态的能级，相应谱线的跃迁波长，跃迁概率和振子强度，在已有实验的基础上，用自编的Fortran程序对HF计算的3p^2P1／2,3／2能级结果进行了最小二乘拟合计算，从而预测计算了CrⅩⅣ-FmXC离子3s^2S1／2-3p^2P1／2,3／2跃迁的谱线波长。计算结果与已有的实验值均符舍得很好，尤其是与最近测量的实验值相当一致：而与其他理论预测值也基本吻合。     

高剥离类钠离子3s2S—3d2电四极矩E2光谱跃迁的理论计算

 利用全相对论性多组态Dirac-Fock平均能级方法系统地计算了高剥离类钠离子3s²S—3d²D(Z=14～103）电四极矩E2光谱跃迁的能级间隔，跃迁几率和振子强度，计算中考虑了核的有限体积效应，Breit修正和QED修正，所得结果和最近的实验数据及理论计算值进行了比较，计算结果表明：高原子序数的高荷电离子的电四极矩E2光谱跃迁的跃迁几率和中性原子的电偶极E1的相当，在ICF和MCF高温高密度激光等离子体中，电四极矩E2光谱跃迁过程不容被忽视。     

The forbidden transitions for magnesium isoelectronic sequences

Using the full relativistic quantum mechanics(GRASP2),we have calculated systematically the 3p2-3p1 and 3p1 -3p0 magnetic dipold m1 energy level scparations,transition probabilities and cscillator strengths in the 3s3p configuration of the magnesium seque     

PdXIV-CdXVI离子4s24p3和4s4p4组态精细结构能级与跃迁的扩展分析

 用多组态HXR理论方法对KrIV-CdXVI离子4s²4p³和4s4p⁴组态的精细结构能级进行了分析计算。在已有研究工作的基础上，通过对4s²4p³和4s4p⁴组态能级的实验观测值与HXR计算结果之差ΔE沿等电子序列变化规律的分析，找出了ΔE随有效核电荷数Zc变化的规律，预言并计算了PdXIV-CdXVI离子4s²4p³和4s4p⁴组态能级，大部分预言计算值与实验结果的偏差小于100 cm^-1。由此还进一步计算了PdXIV-CdXVI子4s²4p³－4s4p⁴跃迁的谱线波长、振子强度和跃迁概率。结果表明：除了4s²4p³ 2D5/2－4s4p⁴ 2D5/2跃迁的谱线波长（29.992 nm）与实验值相差0.018 nm外，对于其余5条谱线，预言值与实验值的偏差均不超过0.005 nm。     

类钠等电子系列振子强度与原子实极化系数计算

应用屏蔽氢模型计算类钠等电子系列电偶极子跃迁振子强度f和原子(离子)实极化系数α,计算结果和有关文献是一致的;并讨论极化系数随主量子数、原子序数的变化情况.     

RbⅧ—NbⅪ离子n=4complex跃迁谱线、波长和振子强度

用HXR方法计算了类锌等电子序列RbⅧ-NbⅫ离子n=4complex组态能级，通过对各能级值沿等电子序列的变化规律分析，找出了ⅦE随Zc变化的一种新的拟合公式，运用此公式和我们自己设计的FOR-TRAN程序对上述组态各能级值进行了系统的拟合计算，给出了4s^2-4s4p,4s4p-4s4d跃迁谱线波长和相应的振子强度。     

类锂离子(Z=11～20)1s23p-1s2nd(n=6,7)的跃迁能和振子强度

用全实加关联(FCPC)方法计算类锂离予体系(Z=11～20)1s2nd(n=6,7)态的非相对论能量.相对论及质量极化效应对能量的修正用微扰论计算,量子电动力学(QED)修正利用有效核电荷方法估算.在此基础上计算了1s23p-1s2nd(n=6,7)的跃迁能及振子强度,对现有的关于1s2nd(n=6,7)态的精细结构的实验数据的可靠性提出质疑.     

高离化类锂原子体系(Z=21～30)1s23p态的能级结构和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂原子体系(Z=21～30)偶极跃迁1s22s -1s23p的跃迁能、振子强度以及1s23p态的精细结构劈裂.非相对论能量用Rayleigh -Ritz变分法确定;相对论修正和质量极化效应用微扰论计算;同时考虑了来自量子电动力学(QED)效应的修正.得到的理论结果与实验数据及物理规律符合的很好.     

类锂离子(Z=11～20)1s~22s-1s~23p的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算类锂离子 (Z =11～ 2 0 )偶极跃迁 1s2 2s 2 S - 1s2 3p 2 P , 的跃迁能。非相对论能量用Rayleigh -Ritz变分法确定 ,相对论修正和质量极化效应用微扰论计算 ,还估算了来自量子电动力学效应的修正。得到的计算结果与现有的实验数据符合得很好 ,我们关于氯的类锂离子 (Z =17) 1s2 3p态的精细结构劈裂的计算结果揭示 ,相应的实验数据明显偏离等电子序列的物理规律。还算了 1s2 2s -1s2 3p偶极跃迁的振子强度     

类锂离子(Z=11～20) 1s22s-1s23p的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算类锂离子(Z=11～20)偶极跃迁1s22s*"2S-1s23p*"2P1/2,3/2的跃迁能.非相对论能量用Rayleigh-Ritz变分法确定,相对论修正和质量极化效应用微扰论计算,还估算了来自量子电动力学效应的修正.得到的计算结果与现有的实验数据符合得很好,我们关于氯的类锂离子(Z=17)1s23p态的精细结构劈裂的计算结果揭示,相应的实验数据明显偏离等电子序列的物理规律.还算了1s22s-1s23p偶极跃迁的振子强度.