中能区反质子与原子核的弹性散射

运用实验的pN散射振幅和多次散射理论,在冲量近似下考虑反质子能量从180MeV至1800MeV的光学势,发现此能区反质子光学势的虚部强度在130—140MeV附近.用所获得的光学势,计算¹²C,²⁶O,⁴⁰Ca和²⁰⁸Pb等满壳层核在五个能量下的弹性散射微分截面.看到所用的光学势,在180MeV能很好地符合实验数值.本文还预示了此能区在各个核上的理论结果.     

低能反质子的核散射与Glauber理论

运用Glauber多次散射理论,分析低能量反质子与⁴He核的弹性散射微分截面的实验结果.看到反质子能量低到19.6MeV时,多次碰撞的特征仍然是主要的.用光学模型的计算和比较,也得到相同的结论.     

中能区反质子与核的非弹性散射

运用多次散射理论的光学势获得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论了中能区反质子与原子核的非弹性散射.考虑了反质子能量从180MeV到1800MeV这一能区¹²C,的2+,3-态微分截面.在这一能区的低能端,(E=180MeV)DWIA能够很好的符合实验,同时,预示了更高能量可能出现的微分截面的理论结果.     

反质子与核的电荷交换反应和非弹性散射

在扭曲波冲量近似下,讨论了反质子与核的电荷交换反应A(p,n)B和非弹性散射A(p,p′)*A.并具体地计算能量为E_p=179.7MeV和46.8MeV下¹²C(p,n)¹²B,¹⁸O(p,n)¹⁸N和¹⁸O(p,p′)¹⁸O的微分截面.用严格的分波法处理扭曲波.非弹性散射的微分截面能符合实验.同时预示了在这些能量下,反质子与核发生电荷交换反应可能出现的微分截面理论结果.     

较低能区质子与核弹性散射相对论性的研究

在能量低于300MeV的能区中讨论了含有罗仑兹不变性的相对论性光学势.并用严格的分波方法求解含有标量势和矢量势的Dirac方程.对质子在300—65MeV能区中与⁴⁰Ca核作计算并与弹性散射微分截面dσ/dΩ,分析本领A_y(θ)和自旋转动函数Q(θ)的实验结果比较.看到改进了的相对论性光学势与这些实验值符合甚好.     

三种NN湮没势和p+ 12C非弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下,使用跃迁密度方法和3种NN湮没势,计算了入射动量为600MeV/c的反质子在¹²C上的非弹性散射微分截面.理论曲线与实验数据符合得甚好     

用相对论Brueckner-Bethe-Goldstone方程研究相对论微观光学位

本文用相对论Brueckner-Bethe-Goldstone(RBBG)方程研究核子-核的相对论微观学学势.核子的复有效质量是通过入射能量为200MeV的质子-⁴⁰Ca散射数据来确定,由此进一步研究了质子对不同靶核:¹⁶O,⁴⁰Ca,⁹⁰Zr,²⁰⁸Pb能量范围从160—800MeV的相对论微观光学位.我们用这种微观光学位研究入射能量为200MeV质子与⁴⁰Ca的弹性散射,并与唯象相对论光学位计算得到的截面,自旋可观测量进行了比较.     

质子-核弹性散射的相对论微观光学势分析

本文用基于Walecka模型得到的相对论微观光学势^[1]系统地分析了300MeV以下质子-核的弹性散射实验数据,包括微分截面,分辨本领和自旋转动函数.理论计算结果与实验数据很好地符合,在θ<70°范围内较好地符合实验微分截面,并且能给出自旋有关量的细致结构.结果表明这种简单的模型给出的相对论微观光学势适用于各种靶、E<300MeV的很大能量范围内的核子弹性散射.它可以推广用于核输运理论以及重离子反应中同时考虑核介质与相对论效应.     

72MeV 3He+ 12C散射的两种不同光学势之比较

通过对72MeV ³He与¹²C原子核弹性散射的分析,对两种不同的折叠模型光学势进行了对比     

中能中子与58Ni反应的理论计算

在中子与⁵⁸Ni反应的总截面、去弹性散射截面和弹性散射角分布的实验数据基础上, 获得了入射中子能量从0.825—150MeV的一组普适的中子与⁵⁸Ni反应的光学模型势参数. 利用光学模型、宽度涨落修正的Hauser-Feshbach理论、预平衡反应的激子模型和核内级联模型的中能核反应计算程序MEND, 计算了中子与⁵⁸Ni反应的所有截面、角分布和能谱, 并将理论计算结果与实验数据和评价数据进行了分析比较.     

反质子与核非弹性碰撞中的自旋效应

A(p,p)A*非弹性碰撞过程,若反质子的光学势包含了自旋轨道耦合势,它在碰撞过程中不但能激发正常宇称态,也能激发反常的宇称态,以及非弹性过程的极化度.本文在DWIA框架下导出了微分截面(dσ/dΩ)_f,i,极化度P(θ).并对入射能量为46.8MeV和179.7MeV ¹²C(p,p)¹²C*的2⁺,3^－和1⁺态微分截面、极化度进行严格的分波方法计算.计算与实验符合很好.由于反常宇称态的非弹过程已被测得,表明反质子光学势的自旋效应不容忽视.     

18O+148Nd的准弹性碰撞研究和耦合道分析

用Q3D磁谱仪及其焦面探测器系统,在90.72MeV处测量了¹⁸O+¹⁴⁸Nd的弹性散射和非弹性散射角分布,利用DWBA和耦合反应道计算程序FRESCO,对实验结果进行了拟合.在对弹性散射分析中,引入极化势的DWBA计算与耦合道计算有类似的结果.讨论了非弹性散射激发过程中的核–库仑激发的相干效应,得出了描述相干强度的近似因子.     

20Ne+12C系统与深光学势下的双α转移效应

基于核分子轨道理论分析了²⁰Ne+¹²C系统所展示的基本特征,并且再现了该系统弹性散射激发函数和角分布,研究结果表明,使用一个深光学势的双α转移效应,是产生这两个系统弹性散射激发函数之间差别的重要原因.     

中子与52Cr反应截面的理论分析

根据中子与天然核Cr及其同位素反应的总截面,去弹性散射截面和弹性散射角分布的实验数据,获得了入射中子能量从1MeV—250MeV的一组普适中子与Cr及其同位素反应的光学模型势参数.应用光学模型,扭曲波玻恩近似理论,宽度涨落修正的Hauser-Feshbach理论,和预平衡反应的激子模型,计算和分析了中子与⁵²Cr反应的所有截面、角分布、能谱和双微分截面.理论计算与实验数据进行了分析比较.     

中能反质子-核的弹性和非弹性散射

利用实验的PN振幅和多重散射理论 ,在冲量近似下 ,入射能量在 1 80～ 1 80 0MeV范围内我们可以得到反质子的光学势。结果发现能量在 1 30～ 1 4 0MeV范围内 ,光学势强度的虚部几乎是个常数。用能量为 1 80MeV的反质子去打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca和2 0 8Pb发生弹性散射和用相同能量的反质子去打击1 2 C发生非弹性散射 ,在程函近似下分析这些散射数据。在绝热近似下 ,用反质子光学势讨论一声子级的集体激发。同时预测了用能量为 1 80～1 833MeV的反质子打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca ,2 0 8Pb的弹性散射以及同样情况下打击1 2 C的非弹性散射的微分散射截面。     

镜核间的反质子与核的电荷交换反应

研究镜核之间的反质子与原子核的电荷交换反应. 在扭曲波冲量近似下,用严格的分波法分析反质子能量是179.7MeV和46.8MeV下¹³N(p,n)¹³C和¹⁵O(p,n)¹⁵N可能到达的能态的微分截面. 并指出同位族相似态跃迁与非相似态跃迁的差异.     

中子相对论唯象光学势与相对论微观光学势

用计算机自动调参数方法,通过最佳符合¹²C到²³⁸U十个核素在入射中子能量E_n=20—1000MeV的全截面σ_t,去弹截面σ_non和弹性散射角分布σ_el(θ),得到了一套普适相对论唯象光学势(RPOP).同时,用基于Walecka模型的相对论微观光学势(RMOP)分析了同样的数据.通过对两种相对论光学势的比较,给出了对它们进行改进的方向.     

中能中子与208Pb反应的理论计算和分析

在中子与原子核Pb及其同位素反应的总截面,去弹性散射截面,弹性散射截面和弹性散射角分布的实验数据基础上,获得了入射中子能量从1—300MeV的一组普适中子与Pb及其同位素反应的光学模型势参数.应用光学模型,扭曲波玻恩近似理论,宽度涨落修正的Hauser-Feshbach理论,预平衡反应的激子模型和核内级联模型,计算和分析了中子与²⁴⁸Pb反应的所有截面、角分布和能谱.理论计算与实验数据进行了分析比较     

核子与镜象核3H和3He弹性散射中电荷对称破环效应

采用微观的动量空间光学势及R.Crespo和J.A.Tostevin建议的处理动量空间库仑作用的方法,计算了500MeV的核子与镜象核³H和³He弹性散射微分截面,截面比r₁,r₂和超比R.理论计算结果r₁,r₂和R均不等于1,显示出由于p–核库仑作用直接引起的电荷对称破坏效应.     

反质子与原子核的非弹性碰撞

在扭曲波冲量近似的框架下,本文讨论了A(p,p)A非弹性碰撞.并具体地计算了能量为46.8MeV和179.7MeV的¹²C(p,p)¹²C的 2⁺,3^－态微分截面.用严格的分波法处理扭曲波.计算表明,反质子非弹性过程用DWIA是一个好的近似.同时,讨论了束缚态行为的重要性.由于反质子受核的强吸收原因,要求具有准确的核外束缚态波函数.