中能区反质子与原子核的弹性散射

运用实验的pN散射振幅和多次散射理论,在冲量近似下考虑反质子能量从180MeV至1800MeV的光学势,发现此能区反质子光学势的虚部强度在130—140MeV附近.用所获得的光学势,计算¹²C,²⁶O,⁴⁰Ca和²⁰⁸Pb等满壳层核在五个能量下的弹性散射微分截面.看到所用的光学势,在180MeV能很好地符合实验数值.本文还预示了此能区在各个核上的理论结果.     

反质子与原子核的非弹性碰撞

在扭曲波冲量近似的框架下,本文讨论了A(p,p)A非弹性碰撞.并具体地计算了能量为46.8MeV和179.7MeV的¹²C(p,p)¹²C的 2⁺,3^－态微分截面.用严格的分波法处理扭曲波.计算表明,反质子非弹性过程用DWIA是一个好的近似.同时,讨论了束缚态行为的重要性.由于反质子受核的强吸收原因,要求具有准确的核外束缚态波函数.     

中能区反质子与核的非弹性散射

运用多次散射理论的光学势获得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论了中能区反质子与原子核的非弹性散射.考虑了反质子能量从180MeV到1800MeV这一能区¹²C,的2+,3-态微分截面.在这一能区的低能端,(E=180MeV)DWIA能够很好的符合实验,同时,预示了更高能量可能出现的微分截面的理论结果.     

中能区反质子与核非弹性散射的自旋效应

运用多次散射理论获得中能区的反质子光学势.这一光学势扩大到包含自旋轨道耦合项,并用它求得反质子的扭曲波.在扭曲波冲量近似下,讨论中能区反质子与原子核非弹性散射的微分截面和极化度.计算反质子能量从180-508MeV间12C12C的2+,3-态的和Pf(θ).在低能端理论结果 能够很好的符合 实验.同时预言了更高能量下可能出现的 和Pf(θ)的理论结果.     

反质子与核的电荷交换反应和非弹性散射

在扭曲波冲量近似下,讨论了反质子与核的电荷交换反应A(p,n)B和非弹性散射A(p,p′)*A.并具体地计算能量为E_p=179.7MeV和46.8MeV下¹²C(p,n)¹²B,¹⁸O(p,n)¹⁸N和¹⁸O(p,p′)¹⁸O的微分截面.用严格的分波法处理扭曲波.非弹性散射的微分截面能符合实验.同时预示了在这些能量下,反质子与核发生电荷交换反应可能出现的微分截面理论结果.     

中能反质子-核的弹性和非弹性散射

利用实验的PN振幅和多重散射理论 ,在冲量近似下 ,入射能量在 1 80～ 1 80 0MeV范围内我们可以得到反质子的光学势。结果发现能量在 1 30～ 1 4 0MeV范围内 ,光学势强度的虚部几乎是个常数。用能量为 1 80MeV的反质子去打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca和2 0 8Pb发生弹性散射和用相同能量的反质子去打击1 2 C发生非弹性散射 ,在程函近似下分析这些散射数据。在绝热近似下 ,用反质子光学势讨论一声子级的集体激发。同时预测了用能量为 1 80～1 833MeV的反质子打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca ,2 0 8Pb的弹性散射以及同样情况下打击1 2 C的非弹性散射的微分散射截面。     

质子-原子核弹性散射的相对论性研究

用含有相对论性的光学位的Dirac方程研究质子与原子核弹性散射的各个观察量. 讨论含有罗仑兹标量和矢量的相对论性光学势的Dirac方程描述散射态的处理方法. 用严格的分波法求解方程并进行计算. 结果与500MeV质子和²⁰⁸Pb, ⁴⁰Ca, ⁴He的弹性散射实验数据进行比较. 看到它与微分截面、分析本领和自旋转动函数的符合都很好, 并对这些结果作了讨论.     

高能质子与原子核的弹性和非弹性散射

近年来,高能粒子与原子核的相互作用在实验与理论方面都做了一些工作。高能粒子由于波长短,能够深入核的内部,因此,从反应机制到核结构等问题引起人们广泛的兴趣。近一、二年由于实验方面分辨率的提高,能够分辨出低激发态的非弹性散射道,并且开始做出一些实验。这些实验对进一步研究散射的机制、核结构的影响都是很重要的。     

高能电子对原子核弹性散射的一个近似计算法

一.导言 在高能电子对原子核弹性散射的现象中,我们不能把原子核作为点电荷来处理,而必须把有关原子核结构的某些因素,如原子核半径的大小与原子核内电荷分布的情况,同时考虑进去。 这方面的实验,首先是由莱曼(Lyman)等开始做的。他们用能量为20Mev的电子来做对铝、银、金等原子核的散射实验。在这种能量下的电子对原子核散射时,只能决定原子核半径的大小,而不能决定原子核内电荷分布的情况。霍夫斯塔脱(Hof-stadter)等利用直线电子加速器所发出的能量在100Mev一200Mev的电子研究了     

高能电子对原子核C~(12)的弹性散射

一.导言 近几年来,霍夫斯塔脱(Hofstadter)等曾用直线电子加速器所产生的高能电子对各种原子核做散射实验。在轻原子核的领域内,他们曾详细研究了对原子核 C~(12)的散射(包含弹性散射与非弹性散射。 许多作者曾用计算相移的方法来分析高能电子对较重的原子核的弹性散射。对于高能电子对原子核C~(12)的弹性散射实验是用波恩近似来分析的。 在散射角度大的时候,波恩近似是不很正确的。根据弗莱哥(Fregeau)的估计,在能量为187Mev的电子对原子核C~(12)弹性散射中,当散射角大于90°时,用波恩近似所算     

重离子弹性散射中原子核短程关联效应的研究

本文在刚性炮弹近似下,利用Glauber多重散射理论,研究了原子核中短程关联对高能重离子弹性散射的影响。计算了1.37 GeV的α-¹²C的弹性散射,并与实验结果进行了比较。结果表明,短程关联对微分截面的影响在较大角度是重要的。     

高能电子对原子核C12的弹性散射

In this paper, we have calculated the elastic scattering of high energy electrons with nuclei C¹² by phase shift calculation.We take the charge distribution of the nucleus C¹² as following:(1) exponential distribution:ρ(x)=ρ₀θ^-x/a, (2) gaussian distribution:ρ(x)=ρ₀e^(-x2/a2),(3) uniform distribution: ρ(x) ={ρ₀ when 0kR, where a and b are the parameters, and the constant R is the radius of the nucleus C¹². The energy of the electrons is 187 Mev.The result of the calculation shows that the gaussian distribution confirms the experimental result better than the other two kinds of distributions, and gives R=(12)^1/3r₀, where r₀=1.35×10^-13 cm.     

反质子

歷史“反質子”是一种粒子:它的質量和質子相等;带的电荷,数值和質子帶的相等,但符号是負的。反質子的發現,是人們期待已久的事。1928年形成的、笛拉克(Dirac)的电子理論,具有突出的、也是出人意料的一个特点,即是它的方程式里出現了一个解,这个解的性質相当于一种前所未知的、其若干性質和电子的性質相反的“反粒子”。这种反粒子后來在宇宙綫中發現,它的質量和电子的相等,而帶有陽电荷。它就是現在物理学工作者所熟識的、多种     

在同位旋空间中正反质子弹性散射的重整化混合圈链图效应

本文采用描述荷电和中性 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型,计算出在 pion0 重整化混合圈链图传播下 p pbar -> p pbar 弹性散射微分截面的“精确”解析结果;并且将此结果与在 pion0 树图传播下的微分截面作了对比分析,得到相应的辐射修正重要信息。本文完成的工作对进一步深入研究 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨正反质子对撞实验,都将提供理论研究的参考价值。     

在同位旋空间中正反质子弹性散射的重整化混合圈链图效应

本文采用描述荷电和中性 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型,计算出在 pion0 重整化混合圈链图传播下 p pbar -> p pbar 弹性散射微分截面的“精确”解析结果;并且将此结果与在 pion0 树图传播下的微分截面作了对比分析,得到相应的辐射修正重要信息。本文完成的工作对进一步深入研究 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨正反质子对撞实验,都将提供理论研究的参考价值。     

在同位旋空间中正反质子弹性散射的重整化混合圈链图效应

本文采用描述荷电和中性 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型,计算出在 pion0 重整化混合圈链图传播下 p pbar -> p pbar 弹性散射微分截面的“精确”解析结果;并且将此结果与在 pion0 树图传播下的微分截面作了对比分析,得到相应的辐射修正重要信息。本文完成的工作对进一步深入研究 pion 介子与核子-反核子强相互作用的同位旋SU(2)不变耦合模型以及深入理论探讨正反质子对撞实验,都将提供理论研究的参考价值。     

反质子物理

本文介绍反质子与核子和与原子核碰撞后各种物理现象．它与核子的散射获得的位势是吸引势和吸收型,与核的光学势是强吸收到．湮没后产生众多的介子和重子．以及在高能下湮没产生奇特性粒子、带粲的介子、重子．并探索获得混杂子、在核中存在反质子、其它新粒子的可能性． In this paper several physical phenomena of antiproton-nucleon and antiproton-necleus collision are discussed. The potential obtained from p-N scattering is attraction and absorption type. The optical potential of nucleus is strong absorption type. The annihilation happens after pp collision and thenproduces many kinds of meson, hadron, even produce some exotic particle and charmonium at high energy pp anihilation. Posibilities to find hybrids, antiproton and other particles in nucleus are also explored.     

中能质子与4He原子核弹性散射中N-N振幅的相改变

在KMT多重散射理论框架下，应用动量空间一级光学势，基于Franco和Yin关于核子-核子散射振幅的相随动量转移而改变的建议，研究了入射能量为1GeV时的质子-4He弹性散射. 发现这个相改变使得KMT类型的理论计算的微分散射截面和极化本领与实验符合得更好.