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相似文献
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1.
本文研究了Xe(6p[1/2]0, 6p[3/2]2, and 6p[5/2]2)原子在聚焦条件下的动力学过程. 激发能级的原子密度在聚焦条件下会显著地增加,因此两个高激发态原子之间的energy-pooling碰撞的概率也会增加. 这种energy-pooling碰撞主要有三种类型. 第一种类型为energy-pooling碰撞导致的电离. 一旦将激发激光聚焦,就可以从侧面的窗口观察到非常明显的电离现象,不论激发能级是6p[1/2]0、6p[3/2]2或6p[5/2]2能级. 这种电离的产生机理是energy-pooling电离或者一个Xe*原子再吸收一个光子产生电离. 第二种类型为跨越较大能极差的energy-pooling碰撞. 当激发能级为6p[1/2]0能级的情况下,两个6p[1/2]0原子碰撞会产生一个5d[3/2]1原子和一个6s''[1/2]0原子. 第三种类型为跨越较小能级差的energy-pooling碰撞. 以5个二次产生的6p能级为上能级的荧光强度都变得更强,并且这些荧光的上升沿都变得更陡峭. 产生这些6p原子的主要机理是energy-pooling碰撞并非简单的碰撞弛豫. 基于理想气体原子之间的碰撞概率公式,推导出两个6p[1/2]0原子的energy-pooling碰撞速率为6.39x108s-1. 此外,6s原子在聚焦条件下的密度也会增加. 因此所有的荧光曲线会因为辐射俘获效应而出现非常严重的拖尾.  相似文献   

2.
运用第一性原理计算了锂嵌入对α-V2O5中O2p和V3d轨道电子结构的影响. 计算结果表明,不同的锂嵌入位置对O2p和V3d轨道的电子结构有着不同的影响. 但锂的嵌入会减弱了V2O5中V=O1键,同时导致V3d导带的劈裂变窄或消失和O2p价带变宽. 最后计算出从每个Li2s轨道到V3d轨道的电子传递数为0.52.  相似文献   

3.
陈宣  袁勇波  邓开明  肖传云  陆瑞锋  阚二军 《物理学报》2012,61(8):83601-083601
采用密度泛函方法,研究了MnxSny(x=2,3,4; y=18,24,30)团簇的几何结构. 发现MnxSn6x+6(x=2,3,4)倾向于形成 Mn 原子内掺入D3d Sn团簇单笼结构,即Mn2Sn18, Mn3Sn24 和Mn4Sn30.而MnxSn6x+12(x=2,3)则倾向于形成由两个小笼连接 而成的双笼结构,即MnSn12-MnSn12 和MnSn12-Mn2Sn18.因此,可望通过控制掺杂Mn 原子的数量来组装成不同结构的MnxSny一维纳米线.  相似文献   

4.
金蓉  谌晓洪 《物理学报》2012,61(9):93103-093103
用密度泛函理论(DFT),在B3LYP/DZP水平上对H2O分子与VOx形成的团簇VOxH2O (x= 1---5)进行结构优化、能量和频率的计算,研究了团簇的稳定结构、稳定性和频率特性.结果表明VOxH2O (x= 1---5) 团簇的基态构型的电子态均为2A, 对称性均属C1对称点群,其中x= 1, 4, 5时基态构型中水分子已被解离.水分子倾向于吸附在团簇VOx上, 形成VOxH2O (x= 1---5)团簇. VOxH2O (x= 1---5)团簇中, VOxH2O (x= 1,4,5) 的化学活性小于VOxH2O (x= 2, 3)的化学活性.此外, H2O体系与VOx之间的结合强弱顺序为 VO4H2O > VO5H2O > VOH2O > VO3H2O > VO2H2O. VOH2O中离解出H原子的能量为2.88 eV和从VO5H2O中离解出OH基团的能量为2.38 eV, 均在可见光能量范围内,这两个化学过程有可能在可见光催化条件下进行.可以通过团簇的红外和拉曼谱特征, 初步判断水分子在VOxH2O团簇中是否离解.  相似文献   

5.
对于x从0.0到0.4之间变化的Pr1-xSrxMnO3多晶块体体系所进行的价带光电子能谱实验显示,在Fermi边和Fermi边以下~12eV范围内出现的能带态密度随掺杂量x有一个显著的变化.对这些现象以Pr1-xSrxMnO3体系在基态下发生电荷转移为出发点进行了讨论.提出了随掺杂量x的非线性电荷转移为出发点进行了讨论.提出了随掺杂量x的非线性电荷转移机制和存在由电荷转移导致的二级相变的可能性.  相似文献   

6.
张贺  骆军  朱航天  刘泉林  梁敬魁  饶光辉 《物理学报》2012,61(8):86101-086101
利用熔融快淬结合放电等离子烧结(SPS), 制备了CuxAg1-xSbTe2(x= 0---0.3)样品. 粉末X射线衍射(XRD)分析结果显示, SPS处理以前, 含Cu样品形成NaCl型结构的固溶体, 而未加入Cu的样品析出Ag2Te第二相. 根据热分析和XRD测量结果, Cu的加入能够有效抑制Ag2Te的析出, 但同时会在快淬样品中产生少量非晶相. 在温度升高到540 K左右时, 非晶相发生晶化, 形成Sb7Te亚稳相, 并最终转变成Sb2Te3稳定相. 对快淬样品进行低温SPS快速处理后, x =0.1样品为面心立方结构的单相化合物, 但是x =0.2, 0.3的样品分别析出第二相Sb7Te和Sb2Te3. 由于析出第二相, x=0.2, 0.3样品的电导率增大, Seebeck系数减小, 热导率相应升高, 综合热电性能降低. x=0.1单相样品的功率因子与文献报道的AgSbTe2化合物相当. 元素替代的合金化效应 增强了Cu0.1Ag0.9SbTe2化合物的声子散射, 有效降低了样品的热导率. 因此, 单相样品Cu0.1Ag0.9SbTe2表现出较佳的热电性能, 在620 K时热电优值达到1.  相似文献   

7.
利用激光脉冲沉积(PLD)技术在(302)γ-LiAlO2衬底上成功生长了非极性的a面(1120)ZnO薄膜,光致发光谱(PL)带边发射峰半峰宽仅为115meV.研究了非极性ZnO薄膜光谱特性的面内各向异性,发现随着入射光偏振方向改变,在偏振透射光谱上,吸收边移动了20meV,这与AB激子和C激子的能量差一致;而在拉曼光谱上,激发光偏振方向的改变导致E2模式的强度发生明显改变.  相似文献   

8.
使用快速烧结和溶胶-凝胶方法制备了Bi(Fe1-xMnx)O3的块材陶瓷,其x能够达到0.3,因而可以得到较细的粉末. 经X射线衍射谱和拉曼光谱研究发现其结构转变取决于锰的掺杂浓度. 当x=0.05和0.1时,Bi(Fe1-xMnx)O3的结构保持斜方六面体结构;当x=0.3时,Bi(Fe1-xMnx)O3的结构变化到正方六面体结构.在x=0.05和0.1时观测到弱铁磁性,但在x=0.3时观测到强顺磁性. 这显示了Bi(Fe1-xMnx)O3从反铁磁性到顺磁性的磁相变,同时也表明其结构从R3C变化到C222. 在30和140 K, x=0.05和0.1时,观察到Bi(Fe1-xMnx)O3的两个反常现象. 在30 K时,直流磁记忆和缓慢测量Bi(Fe1-xMnx)O3团族的反常现象与冷冻的旋转玻璃系统有关.  相似文献   

9.
采用共振拉曼光谱和完全活性自洽场理论计算研究了3-二甲氨基-2-甲基丙烯醛(DMAMP)光激发到S2(ππ*)态后的光物理性能.在B3LYP/6-311++G(d,p)水平计算确定了DMAMP与其三种异构体之间的基态异构化能垒,指认了振动光谱.采用涵盖紫外强吸收带的激光波长,获得了DMAMP在环己烷、乙腈和甲醇溶剂中的A-带共振拉曼光谱,含时密度泛函方法计算确定了该光谱中基频的相对强度,发现振动-电子耦合发生在S2(ππ*)态的Franck-Condon区域.CASSCF计算方法确定低单重和三重激发态、势能面锥形交叉点和系间窜跃点的激发能.共振拉曼光谱强度模式分析和CASSCF计算获得了DMAMP的A-带短时结构动力学和其后的衰变动力学表明,C1=O6和C2=C3之间的瞬时去共轭效应发生在S2(ππ*)态的Franck-Condon区域,激发态电荷重分布机制表明,C3和二甲氨基之间以及C1和C2之间的共轭增强效应发生在波包离开Franck-Condon区域后.C1=O6和C2=C3之间的去共轭效应使得-C3=N(CH3)2沿着C2-C3键旋转更加容易,C1-C2之间以及C3和N(CH3)的共轭增强效应使得绕C1-C2和C3-N5旋转变得比较困难.这些表明DMAMP初始结构动力学沿着CI-1(S2/S0)交叉点展开,而沿CI-2(S2/S0)和CI-3(S2/S0)交叉点展开的几率可以忽略.提出了DMAMP分子受光激发从S2,FC(ππ*)经由各锥形交叉点和各系间窜跃点回到S0或T1,min的两个衰变通道.  相似文献   

10.
采用基于密度泛函理论的第一性原理方法, 计算了不同Mn掺杂浓度LiFe1-xMnxPO4 (x=0,0.25,0.50,0.75) 的电子结构. 同时采用流变相辅助高温固相碳热还原法制备了LiFe1-xMnxPO4 (x= 0,0.25,0.50,0.75) 材料. 理论计算表明: LiFePO4具有Eg = 0.725 eV的带隙宽度, 为半导体材料. 通过Fe位掺杂25%的Mn离子可最大程度地 减小材料带隙宽度、降低Fe---O键及Li---O键键能, 进而提高材料的电子电导率及锂离子扩散速率. 实验结果亦表明, 当Mn掺杂量x=0.25时, 材料具有最优的电化学性能, 其具有约为158 mAh· g-1的放电比容量以及551 Wh· kg-1的能量密度. 理论计算与实验结果非常符合.  相似文献   

11.
把U(2)L×U(2)R介子手征理论中对矢量介子的O(p4)计算用重求和方法进行了改进,并重新研究了衰变ρ→ππ.由此得到了fρππ(p2)直到O(p)的完整表达式,并基于收敛性条件和么正性条件给出了一个重要的非微扰结论.  相似文献   

12.
沈保根  孔麟书  曹蕾 《物理学报》1993,42(6):999-1005
用快速急冷方法制备了(Er1-xSmx)2Fe17Cy(x≤0.8,1.5≤y≤2.5)化合物,它们具有菱方Th2Zn17型结构,并且在高温是稳定的。与相应的不含C的(Er1-xSmx)2Fe17化合物比较,当C含量y=2.5时,引起单胞体积增加~6.3%,居里温度增  相似文献   

13.
Effects of Ga substitution for Sn on the structure and magnetic properties of TbMn6Sn6-xGax (x=0.0-1.2) compounds have been investigated by means of x-ray diffraction, magnetization measurement and 119Sn M?ssbauer spectroscopy. The substitution of Ga for Sn results in a decrease in lattice constants and unit-cell volumes. The magnetic ordering temperature decreases monotonically with increasing Ga content from 423 K for x=0.0 to 390 K for x=1.2. At room temperature, the easy magnetization direction changes from the c-axis to the ab-plane. This variation implies that the substitution of Ga for Sn leads to a decrease in the c-axis anisotropy of the Tb sublattice. An increase in the non-magnetic Ga concentration results in a monotonic decrease of the spontaneous magnetization Ms at room temperature. Since there are three non-equivalent Sn sites, 2c (0.33, 0.67,0), 2d (0.33, 0.67,0.5) and 2e (0,0,0.34) in the TbMn6Sn6-xGax compounds, the 119Sn M?ssbauer spectra of the TbMn6Sn6 and TbMn6Sn5.4Ga0.6 compounds can be fitted by three sextets. The hyperfine fields (HFs) decrease in the order of HF(2d)>HF(2e)>HF(2c), which is in agreement with the magnetic structure.  相似文献   

14.
采用固相反应法, 制备了钙钛矿结构氧化物LaFe1-xCrxO3较宽范围内(x=0.0—0.7)的系列单相样品, 并测量了各样品的X射线衍射谱(XRD)和扩展X射线吸收精细结构(EXAFS)谱. 通过对XRD的分析样品均为钙钛矿结构正交相, 同时晶格常数随着掺杂量x的增加而减小. 通过对EXAFS的分析和研究得到在LaFe1-xCrxO3氧化物中Fe-O键长和Fe-La键长随掺杂浓度x的变化, 发现Fe-La键长发生比较大的变化, 说明La在体系掺杂中对结构的稳定起到重要作用.  相似文献   

15.
在Mg(IO3)2-H2O体系中发现了一个新的物相二水碘酸镁Mg(IO3)2·2H2O.用称重法测定了Mg(IO3)2,Mg(IO3)2·2H2O和Mg(IO2)2·4H2O的溶解度随温度变化的曲线。  相似文献   

16.
用X射线转靶衍射仪,详细地观察和分析了Bi2Sr2CaCu2Oy单晶的调制结构.指出布喇格反射的卫星峰是沿c*拉长的,与B心正交对称结构不相符的宽化峰正是由于这种拉长的结果,且导致卫星峰强度的不对称性.Bi-O层和钙钛矿层晶格失配形成的超晶格为非正交而是单斜的,并可能存在超晶格孪晶  相似文献   

17.
通过在碱液中共沉淀Mn2+、Ni2+和Fe2+后制备了棒状的前躯体,前躯体于不同温度煅烧后制得了MnxNi0:5-xZn0:5Fe2O4棒状体. 利用X射线衍射仪和透射电镜对棒状体的物相、形貌及粒径进行了表征,并利用振动样品磁强计对磁性能进行研究. 结果表明长径比大于15的棒状,随着x值的增加,MnxNi0:5-xZn0:5Fe2O4样品的直径增加,长度下降,长径比变小,当x=0.5时其直径在50 nm左右而长径比减小到7~8. 随着x值的增加,样品的矫顽力先增加后减少,x值达到0.4时样品的矫顽力再次增加,当煅烧温度为600 oC,x=0.5时样品的矫顽力最大为134.3 Oe. 饱和磁化强度随着x值的增加先增加后减少,当煅烧温度为800 oC和x=0.2时达到最大为68.5 Oe.  相似文献   

18.
两原子与双模腔场喇曼相互作用(g1≠g2)的辐射谱   总被引:1,自引:0,他引:1       下载免费PDF全文
冯健  宋同强  王文正  许敬之 《物理学报》1996,45(8):1304-1312
研究了两个有效双能级原子与双模腔场具有不同耦合常数(g1≠g2)时通过喇曼相互作用的辐射谱,详细讨论了双模腔场分别处于不同数态时的情形,发现其辐射谱具有如下新特点:当模1腔场处于真空态,模2腔场处于弱场中时,随着R=g2/g1的增加,辐射谱交替出现对称的10峰、6峰结构,与单模双原子情形相比较,更为灵敏地反映出两原子与腔场间不同的喇曼相互作用强度;当模1腔场处于真空态、模2腔场处于强场中时,0相似文献   

19.
张国莲  逯瑶  蒋雷  王喆  张昌文  王培吉 《物理学报》2012,61(11):117101-117101
基于第一原理的密度泛函理论, 以量子化学从头计算软件 为平台研究了Sn(O1-xNx)2材料的光电磁性能, 分析了体系的态密度、 能带结构、 磁性、 介电虚部及折射率. 计算结果表明, N替代O后, 随着掺杂浓度的增加, 体系的带隙先减小后增大, 掺杂量为12.50%时带隙最窄. 由于N 2p轨道电子的贡献, 在0.55-1.05 eV范围内产生了浅受主能级, 价带和导带处的能级均出现了劈裂及轨道的重叠现象, Sn-O键的键强大于N-O键的键强. 从磁性来看, N原子决定了磁矩的大小. 从介电虚部可知, 掺杂后体系的光学吸收边增宽, 主跃迁峰发生红移, 反射率和介电谱相对应, 各峰值与电子的跃迁吸收有关.  相似文献   

20.
陈凤至  王平 《中国物理 C》2000,24(11):985-990
研究了一个SU(3)L×U(1)X弱电统一模型·要求M2Z1–M2W/cos2θw小于实验值,得到了MZ′的下限.再利用MZ′和MU(MV)之间的关系得到MU(MV)的下限.进而考虑了由于Z′交换引起的KL–KS质量差,并获得了更严格的Mz′和MU(MV)的下限.  相似文献   

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