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连续变量压缩态光场的制备在量子光学和量子信息科学领域具有重要的地位,连续变量多模压缩态光场在多维量子信息传输、量子计算以及高精细度测量等方面存在着潜力巨大的应用前景。本文介绍了该方面的研究现状和国际动态。 相似文献
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在开放发光二极管(LED)系统中,Tapster等人(1987)首先观察到压缩量为4%的振幅压缩态光场(相应的电流转换效率η_1=11.1%,T=194K);以后Teich等人(1987)和Edwards(1991)相继观察到了压缩量约为10%的振幅压缩态光场.最近,Edwards等人(1992)又在高效率(η_1≈35%)、低温工作(T=77K)的LED中获得了压缩量为30%(~1.5dB)的振幅压缩态光场.但在这些方案中,均需采用高效率且低温工作的LED,这不仅限制了压缩量的提高,而且给非经典光场的实际应用带来许多不便. 相似文献
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PPKTP晶体参量缩小过程产生振幅压缩光 总被引:1,自引:0,他引:1
我们用准相位匹配PPKTP (periodically poled KTiOPO4)晶体,通过光学参量振荡阈值以下的简并双共振参量缩小过程--注入基频光共振,泵浦光双次穿过晶体,在12mW泵浦功率和6mW的1064nm注入信号光功率时,在1.5MHz频率处,得到了70μW、2dB的连续明亮正交振幅压缩光。这一装置的优点是易于将腔锁定在注入光的频率上,进而有利于非线性过程的长期稳定运转,同时输出场的平均值不为零--明亮压缩光,有利于压缩光的实际应用。和传统双折射相位匹配晶体的同样实验装置相比较,我们的特点是很低的泵浦功率(约低一个数量级),因此,有利于该实验装置的实用化。此外,由于在我们实验中输出耦合镜的透射率仅2%,所以我们可以通过增大透射率,进而提高压缩度,以达到实际应用的要求。同时,据我们所知,我们的压缩度是目前用准相位匹配晶体产生连续压缩光的报道中压缩度最高的。 相似文献
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研究了振幅“薛定谔猫”态光场的方差压缩和熵压缩效应,讨论了方差压缩和熵压缩与相干态强度R和幅角θ之间的关系,并对两种压缩进行比较. 相似文献
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压缩态光场是量子光学研究中的一种重要量子资源.在量子信息应用中,压缩态光场的频谱带宽是限制信息传输容量的重要指标.目前,光学参量振荡器是产生强压缩度非经典光场最有效的方法之一.本文通过分析输出耦合镜透射率、线宽、阈值功率对简并光学参量振荡器频谱带宽的影响,实验完成了低阈值(18 mW)、宽频带(84.2 MHz)、高稳定(锁定基线标准偏差为0.32 MHz)量子压缩器的设计.结果表明,相比单共振光学参量振荡器,双共振腔型具有低阈值、高稳定的特点,更适合于宽频带压缩态光场的制备与实际应用. 相似文献
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碱金属原子是光量子存储的良好介质,与碱金属原子共振的非经典光场是量子信息处理的重要资源.本文采用周期极化磷酸氧钛晶体作为非线性介质,利用参量振荡过程产生了795 nm(铷原子D1线)的真空压缩光场.通过对平衡零拍探测系统的时域信号进行采集,得到压缩光场不同相位角下的噪声分布;利用极大似然估计法对压缩光场进行了态重构,得到了密度矩阵及相空间的Wigner函数.理论计算了真空压缩场的光子数分布和Wigner函数,并对理论计算结果和极大似然重构结果进行了分析和比较. 相似文献
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音频段压缩态光场是进行连续变量量子精密测量重要的量子资源.本文利用自制的低噪声连续单频671 nm/1.34μm双波长激光器作为抽运源,抽运基于周期极化磷酸氧钛钾晶体的简并光学参量振荡器,进行了光通信波段1.34μm连续变量音频段真空压缩态光场的实验制备.当简并光学参量振荡器运转于阈值以下参量反放大状态时,抽运光场功率为95 mW,本地振荡光功率为60μW时,在分析频率8—100 k Hz范围内研制出1.34μm真空压缩态光场.在分析频率36 k Hz处,压缩态光场的最大压缩度达5.0 d B;在音频频率8k Hz处,压缩态光场的压缩度达3.0 d B.音频段1.34μm压缩态光场可用于实现基于光纤的量子精密测量. 相似文献
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低频压缩态光场可用于提高引力波探测器灵敏度, 近年来受到人们的广泛关注. 相对于高频段而言, 低频压缩态的产生更容易受到外界环境噪声的干扰而不易被观察到. 本文采用全固化单频倍频Nd: YVO4/KTP激光器作为光源, 利用双波长共振的光学参量振荡器实现参量过程, 以1064 nm波长的红外作为基频光, 激光器腔内倍频产生的532 nm绿光作为抽运光, 通过调节周期性极化磷酸氧钛钾晶体温度使光学参量振荡器达到双波长同时共振, 采用真空注入的方式, 利用Pound-Drever-Hall锁腔技术锁定抽运场. 输出压缩光通过平衡零拍探测, 最终在实验上获得了频率低至3 kHz的真空压缩, 所直接观察到的压缩度为2 dB. 相似文献