二元硬球系统的物态方程

本文利用高阶集团展开方法（三阶），求出二元系统配分函数的表达式。由配分函数求出二 元系统的物态方程。结果表明，当系统堆垛分数在０．０５到０．２５之间时，得到的物态方程与计算机模拟结果基本一致，优于二阶集团展开、Ｐ－Ｙ近似的结果。     

高温高密度氦的物态方程及相互作用势

基于热力学统计方法,用改进的分子流体微扰变分统计理论,考虑体系的低温量子力学效应,计算了高密度液氦在0．7～108GPa压力范围内的物态方程．计算结果与实验数据符合较好．结果表明,α=13．1的EXP-6势比其他势更能精确地描述氦原子间的相互作用;另外,将该势函数与其他势函数的差异进行了比较和分析．     

作物态方程的自由体积理论

本文介绍了用自由体积理论作过度区物态方程的方法。     

用米埃-格临爱森模型计算苯的高压物态方程

采用简化模型，假定高压下冲击产物全部转变成金刚石和原子氢，计算了苯的理论物态方程。理论羽贡纽曲线与实验结果在高压段较为符合。分析了模型的局限性。从结果分析推断在40GPa以上，产物中石墨相全部转变成金刚石。     

Vinet固体物态方程的修正

在著名的Vinet方程中,我们考虑一项简单的二阶修正项, 得到了一个三参数的修正态方程.结果表明,对于7种固体,修正后的方程和实验值吻合很好,具有良好的实用价值,且优于另外一个有名的三参数态方程K-D方程,该方程适于描述NaCl, CsCl, Au, n-H2 和 n-D2等物质的行为.     

一个通用的类氩流体物态方程

为了更好地研究类氩流体的性质,采用理论推导和数值计算方法,通过修正van der Waals方程,加入了影响因子和另外一个参数,提出了一个通用的物态方程。包含了几个已知的物态方程,通过对参数的选择,给出了较好的相图。结果表明:对于类氩流体,由此物态方程所给出的理论结果与实验符合得很好。该研究对于研究类氩流体的一级相变具有一定的参考价值。     

恒星物理中的物态方程

较全面地给出了恒星物理中的物态方程,并就其中几种复杂情况做了详细的推导说明。     

磁场惰性气体物态方程的影响

计算了磁场作用下氦、氖等惰性气体的第二维里系数，发现磁场对惰性气体第二维里系数的影响较大（可以达到10％－30％）；当温度不变时，惰性气体的第二维里系数随磁场的增强而增大；当磁场变化到一定范围时，存在一个临界磁场Bc，当外磁场B＜Bc时，第二维里系数随温度的增加而增加，当B＞Bc时第二维里系随温度的增加而减小。     

对铁磁体近似物态方程与相变的讨论

指出用铁磁体近似物态方程讨论铁磁体向顺磁体转变时的存在不合理性,并用热力学理论进行分析.     

钕铁硼高压物态方程的理论计算

根据混合物体积相加原理,由已知单质组分铁和钕（摩尔比分别为72.32%和26.68%）的Hugoniot数据计算出强磁材料钕铁硼在19 GPa～78 GPa压力范围内的状态方程.计算结果表明,理论计算结果与冲击压缩实验数据符合得很好.D-u关系的平均计算误差为±2.30%,P-V关系的平均计算误差为±9.12%.这表明本文基于Gruneisen模型导出的计算方法,在给定压力区间对钕铁硼这类金属间化合物是适用的;并且有理由预言该算法也适用于其它固体混合物及化合物的高压物态方程研究.     

α-ZnP2物态方程的密度泛函理论研究

利用密度泛函理论(DFT), 分别采用广义梯度近似(GGA) 和局域密度近似(LDA) 对α-ZnP2在0～40 GPa 范围内的结构进行相关的分子动力学模拟, 得到了它的压强-体积(P-V)关系. 用不同形式的物态方程对它的P-V关系进行了拟合. 拟合结果表明, Vinet 物态方程较好的反映了α-ZnP2的体积随压强的变化; 与LDA相比, 用GGA得到的体积弹性模量B0值与实验值符合的更好.     

磁场对惰性气体物态方程的影响

计算了磁场作用下氦、氖等惰性气体的第二维里系数 ,发现磁场对惰性气体第二维里系数的影响较大 (可以达到 1 0 %～ 30 % ) ;当温度不变时 ,惰性气体的第二维里系数随磁场的增强而增大 ;当磁场变化到一定范围时 ,存在一个临界磁场 Bc,当外磁场 B Bc时第二维里系数随温度的增加而减小 .     

短程关联对物态方程动能部分的影响

利用基于微观核多体理论的计算以及近期实验数据得到的单核子动量分布,考虑了由于短程关联导致的高动量尾巴,计算了同位旋不对称物质物态方程动能部分的值.通过与基于自由费米气体模型计算的结果比较,发现考虑了短程关联的物态方程动能部分不再符合抛物线近似,且对称能四阶项有显著的影响.     

非简谐振动对固体物态方程的影响

应用热力学理论建立了固体格林乃森物态方程 ,在对格林乃森参量进行热力学分析基础上 ,考虑到原子振动的非简谐效应 ,对金属、惰性元素晶体、离子晶体的格林乃森参量作定量计算 ,并与实验结果比较 ;最后应用索末菲自由电子理论 ,计算了自由电子对金属材料压强的修正 .结果表明 :只有考虑到原子振动的非简谐效应 ,才能得到与实验较为一致的结果 ;固体物态方程取决于固体的结构和原子相互作用势的具体形式 .     

二元硬球系统的物态方程及偏超额化学势

利用三阶集团展开方法 ,求出二元系统配分函数的表达式。由配分函数求出二元系统的物态方程和偏超额化学势。结果表明 ,当系统堆垛分数在 0 .0 5～ 0 .2 5时 ,得到的物态方程与计算机模拟结果基本一致 ,优于二阶集团展开及PY近似的结果。当溶质粒子的直径远小于溶剂粒子的直径时 ,得到的偏超额化学势与BMCSL方法的结果基本一致     

Redlich-Kwong类物态方程与流体的第三维里系数

研究表明Redlich-Kwong类物态方程可以很好的定量描述氩流体的第二维里系数[Ind.Eng.Chem.Res.,2003,42,7037].研究了Redlich-Kwong类物态方程对流体的第三维里系数的描述状况,指出,Redlich-Kwong类物态方程可以定性描述高温区氩流体的第三维里系数,但不能给出定量描述.     

物态方程对初生中子星星风动力学的影响

初生中子星中微子驱动的星风被认为是r-过程和p-过程发生的场所之一.基于牛顿流体动力学方程组,我们讨论了3种不同物态方程（（i）严格物态方程;（ii）忽略正负电子对简并参数;（iii）忽略气体压强）对初生中子星中微子驱动星风动力学的影响.结果发现,忽略简并参数的物态方程是个很好的近似;忽略气体压强的物态方程会明显地降低星风的密度、温度,提高速度和核子熵,但电子丰度几乎不会改变.同时星风物质溢出率、动力学时标等影响核合成的重要参量都有明显的改变.对1.4M⊙的典型中子星模型,我们发现在反中微子光度为8×1051ergs1时,星风物质是富中子的,采用不同的物态方程可能使诞生的快中子俘获元素的平均质量数最大相差6;在反中微子光度为1×1051ergs1时,星风物质是富质子的,质子俘获重核的相对丰度可能相差一倍,因此考虑合适的物态方程是极为重要的.