BO分子α带系A^2П—X^2Σ^＋及β带系B^2Σ^＋X^2Σ^＋Franck…

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了ＢＯ分子α带系Ａ＾２П－Ｘ＾２Σ＾＋及β带系Ｂ＾２Σ＾＋－Ｘ＾２Σ＾＋Ｒ ＲＡＮＣＫ－ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温，高温和强激波条件。     

BN分子A^3П—X^П带系Franck—Condon因子计算

利用以前我们得到的双原分子的振转波函数，计算了ＢＮ分子Ａ＾３П－Ｘ＾３П带系Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中拢转动量子数的值由Ｊ＝０取至Ｊ＝１８０，结果适用于低温，高温和强激波条件。     

BS分子α带系A~2Π→X~2Σ~+及γ带系C~2Π→X~2Σ~+法兰克-康登因子的计算

在双原子分子核运动的薛定谔方程中，计入分子的振转相互作用项，在Ｍｏｒｓｅ势近似下得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。本文用该波函数编程计算了ＢＳ分子α带系Ａ２Π→Ｘ２Σ＋及γ带系Ｃ２Π→Ｘ２Σ＋法兰克－康登（Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ）因子（简称Ｆ－Ｃ因子）。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０至Ｊ＝２００，其结果适用于低温、高温和强激波条件。     

BO分子α带系A~2Π-X~2Σ~ 及β带系B~2Σ~ -X~2Σ~ Franck-Condon因子的计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了ＢＯ分子α带系Ａ２Π－Ｘ２Σ＋及β带系Ｂ２Σ＋－Ｘ２Σ＋的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温、高温和强激波条件。     

BF分子A~1Π→X~1Σ~ 带系与b~3Σ~ →a~3Π带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关．用该波函数编程序计算了ＢＦ分子Ａ１Π→Ｘ１Σ＋带系和ｂ３Σ＋→ａ３Π带系的ＦｒａｎｃｋＣｏｎｄｏｎ因子．计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００，结果适用于低温、高温和强激波条件．     

高温空气中NO分子β(B2Πr-X2Πr)及γ(A2Σ+-X2Πr) 发光带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中,计入分子的振转相互作用项,得出的波函数除与振动量子数有关外,还与转动量子数有关。本文用该波函数编程计算了高温空气中ＮＯ分子β（Ｂ２Πｒ－Ｘ２Πｒ）及γ（Ａ２Σ＋－Ｘ２Πｒ）带系的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝２００,结果适用于低温和高温条件。     

高温空气中CO^＋分子发光带系Franck—Condon因子的计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与根动量子数有关外，还与转动量子数有关，用该波函数编程计算了高温空气中ＣＯ＾＋分子发光带系Ａ＾２П→Ｘ＾∑＾＋，Ｂ＾∑＾＋→Ｘ＾∑＾＋及Ｂ＾２∑＋→Ａ＾２П的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子，计算中转动量子数Ｊ的积值为０～１８０，结果适用于低温，高温和强激波条件。     

B2分子A^3Σ^—u—X^3Σ^—g带系的Franck—Condon因子计算

计算了Ｂ２分子Ａ３Σ－ｕ－Ｘ３Σ－ｇ带系的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中计入了分子振转相互作用项，而且转动量子数的取值由Ｊ＝０取至Ｊ＝１８０。结果适用于低温，高温和强激波条件     

BN分子A~3Π-X~3Π带系Franck-Condon因子计算

利用以前我们得到的双原分子的振转波函数，计算了ＢＮ分子Ａ３Π－Ｘ３Π带系的Ｆｒａｎｃｋ－Ｃｏｎｄｏｎ因子。计算中转动量子数的值由Ｊ＝０取至Ｊ＝１８０，结果适用于低温、高温和强激波条件。     

高温空气中NO分子β（B^2ПR—x^2Пr）及γ（A^2∑^＋—X^2Пr …

在双原子分子核运动的波动方程中,计入分子的振转相互作用项,得出的波函作与振动量子数有关外,还与转动量子数有关。     

^14N^16O分子X^2П3＼2R（1.5）v=0→1及^15N^16O分子X^2П3＼2Q（…

本文采用法拉弟效应的激光磁共振光谱技术，研究了一氧化氮分子＾１４Ｎ＾１６ＯＸ＾２П３／２Ｒ（１．５）ｖ＝０→１和同位素分子＾１５＾１６ＯＸ＾２П３／２Ｑ（１．５）ｖ＝０→跃迁的ＦＬＭＲ光谱，实验给出了样品浓度和信号强度之间的关系及调制磁场强度与ＦＬＭＲ信号强度之间的关系 。     

BF分子A1Π→X1Σ+带系与b3Σ+→a3Π带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中，计入分子的振转相互作用项，得出的波函数除与振动量子数有关外，还与转动量子数有关．用该波函数编程序计算了BF分子A¹Π→X¹Σ⁺带系和b³Σ⁺→a³Π带系的Franck-Condon因子．计算中转动量子数的取值由J=0取至J=200，结果适用于低温、高温和强激波条件． 关键词：     

自由基分子CN（A^2Пi—X^2Σ^＋）的光谱研究

利用塞曼调制磁旋转光谱技术对自由基分子ＣＮ（Ａ＾２ΠＩ－ｘ＾２Σ＾＋）（１２,６）带、（７,２）带进行了测量,标识了光谱并拟合了Ａ＾２Πｉ太分子常数,从而得到Ｖ＝７Ｔ Ｖ＝１２振转谱带的Ｔｖ、Ａｖ、Ｂｖ、Ｄｖ等参数,还获得Ａ双分裂参数Ｐｖ和ｑｖ,两个带的总拟合方差分别为０．０３９和０．０４６ｃｍ＾－１。     

CH^35Cl3和CH^35Cl2^37Cl分子V=3的傅里叶变换光谱研究

采用傅里叶变换光谱技术（ＦＴＳ）记录了ＣＨ＾３５Ｃｌ３和它的同位素分子ＣＨ＾３５Ｃｌ２＾３７Ｃｌ的Ｖ＝３的高分辨光谱，由于０．０２ｍ＾－１分经不足以分辨Ｋ结构，我们将所观察到的谱线近似归属为Ｋ＝０的转动能级，归属了ＣＨ＾３５Ｃｌ３岔子４〈Ｊ〈７３，ＣＨ＾３５Ｃｌ＾３７Ｃｌ分子６〈Ｊ〈５３的转动级。最后采用最小二乘法拟合，得到了关于Ｊ的转动常数和振动带心。     

新型激光介质NaS X^2П,A^2∑^＋,B^2∑^—,C^4∑^—,D^4П态的A…

首次提出了Ｉ～Ⅵ族元素组合ＮａＳ新型激光介质构想，并采用量子化学从头计算法计算了ＮａＳ的Ｘ＾２П，Ａ＾２∑＾＋，Ｂ＾２∑＾－，Ｃ＾４∑＾－，Ｄ＾４П态的势能曲线，证实了ＮａＳ的存在，获得了ＮａＳ各态光谱常数的理论值，比较了ＮａＳ同ＨＳ及ＮａＯ能级结构的差异。     

N2分子X^1Σg^＋,A^3Σu^＋和B^3Пg的势能函数

用文献［１，２，８］介绍的方法推导了Ｎ２分子的基态（Ｘ＾１Σｇ＾＋）的激发态（Ａ＾３Σｕ＾＋和Ｂ＾３Пｇ）的合理离解极限。计算并比较了在６－３１１Ｇ＾＊基集合，ＵＨＦ、ＣＩＤ、ＵＣＩＳＤ和ＱＣＩＳＤ水平下Ｎ２分子上述三个电子态的平衡结构和谐振频率；并用ＱＣＩＳＤ／６－３１１Ｇ＾＊计算了各态的系列单点势能值，由正规方程组拟合Ｍｕｒｒｅｌｌ－Ｓｏｒｂｉｅ函数得到了相应各态的完整势能函数，结果与实验数计     

钠分子2^3Пg←X^1Σ^＋g双光子跃迁的研究

通过比较园偏振和线偏振两种激发方式下，钠分子的等频双光子跃迁谱线的强度变化和２＾３Пｇ→α＾３Σ＾＋ｕ辐射谱的数值拟合计算，对２＾３Пｇ←Ｘ＾１Σ＾＋ｇ的双光子跃迁进行了标识。     

HF的电子态X^1Σ^＋和B^1Σ^＋之势能函数和△ν=2泛频跃迁…

用Ｍｕｒｒｅｌｌ－Ｓｏｒｂｉｅ函数表述ＨＦ（Ｘ＾１Σ＾＋和Ｂ＾１Σ＾＋）的势能函数。通过对ＨＦ振转能级的计算，得到△ν＝２泛频跃迁精细结构，所得结果中，基态之Ｐ支与Ｗ．Ｑ．Ｊｅｆｆｅｒｓ发表的实验结果进行了比较。     

BN、BH分子辐射带系的Franck-Condon因子计算

在双原子分子核运动的波动方程中,计入分子的振转相互作用项,在Morse势近似下,得出的波函数除与振动量子数有关外,还与转动量子数有关。用该波函数编程计算了BN分子A³Π-X³Π辐射带系及BH分子A¹Π-X¹∑⁺带系的Franck-Condon因子。计算中转动量子数取值由J=0至J=180,结果适用于低温、高温和强激波条件。     

自由基OH（X^П,A^2∑^＋）的从头算研究

用分子轨道从头算方法，研究了OH分子的基态(X^П)和激发态(A^2∑^+)。结果表明，对于基态，在QCISD(T)／6—311++G(3df,3pd)理论水平上，键距是0．09704nm，与实验值0．09706nm完全吻合。对于激发态，使用完全活性空间方法(CASSCF)和大基组6—311++G(3df,3pd)，键距是0．10098nm，与实验值0．10121nm基本吻合。从激发态A^2∑^+(v＝0)到基态X^П(v＝0)的垂直跃迁能量是4．4692eV，与实验值4．3980eV也吻合较好。