共查询到17条相似文献,搜索用时 62 毫秒
1.
2.
3.
本文分析了非晶铁模型中原子能量分布的信息维和位形熵随压力的变化。计算了原子相互作用能的粒子数分布,将其分布的信息维作为非晶态位形熵的度量。计算结果表明,原子能量分布曲线和位形熵与统计时所取能量间隔有关;位形熵与能量间隔之间具有分形标度关系。用介于由能量间隔的下截止限和上截止限所确定的无标度区内的平均值表示各压力下的位形熵。模拟结果表明,原子能量分布的信息维是描述非晶系统无序状态的另一有效参量;压力对非晶金属结构无序及分维值的影响呈较复杂的波动变化趋势。
关键词: 相似文献
4.
5.
强制体积磁致伸缩的数量级极小(10-10~10-9[(103/4π)(A/m)]-1),如通过测量三个互成直角方向的线磁致伸缩(10-6[(103/4π)(A/m)]-1)再正负迭加则很难测准。本文利用热力学关系:(dω/dH)T,p=-(dMs/dp)T,H,用静水压法在0.000 1~2.4 GPa范围测得七种非晶合金Fe81.6Si4.6B13.8、Fe46.3Co0.03Ni46.5Si3.75V0.92B2.5、Fe75Cr5Si5B15、Fe73.9Co8.3Si4.4B13.4、Fe75Ni5Si5B15、Fe78.75Cu1.25Si5B15和(Fe0.85Co0.15)82Cu0.4Si4.4B13.2的强制体积磁致伸缩及其随静水压p的变化。结果表明:(1)其中六种属于第一类压磁效应。(dω/dH)T,p在大部分压力下为正,p增加时Ms不断减小;(dω/dH)T,p仅在几个狭窄的压力范围为负。可归因于磁性原子与非磁性原子的化学短程序在压力下的变化。(2)非晶合金Fe78.75Cu1.25Si5B15属于第二类压磁效应。(dω/dH)T,p在绝大部分压力下为负。Ms反常升高与Cu的特殊作用有关。 相似文献
6.
以熔化-旋转法制备了Cu70Zr30和Cu100-xYx( x = 28, 67)非晶带试样并在1~300 K温度范围内测量了电阻和磁电阻随温度变化的规律.非晶Cu70Zr30电阻率ρ(T)的温度系数(TCR)在整个测量温区内都是负值,并且在两个不同的温区表现出-T1/2行为.对于类似的Cu100-xYx合金系统,在1~200 K温区内也做了同类测量.在低温1~4 K, 两个不同的无序系统CuZr和CuY的 TCR都准确地表现出-T1/2行为,这表明无序系统在极低温条件下的量子相干效应.这主要应归因于在粒子-空穴通道的电子-电子相互作用.而无序Cu70Zr30在宽广的中低温区60~300 K以更大斜率表现出的-T1/2行为,可以用初始定域化理论解释.无序CuZr和CuY的低温磁电阻ρ(B,T)测量结果与定域化理论进行了拟合和讨论. 相似文献
7.
具有优良磁热性能的材料是磁制冷技术应用的关键.本文设计制备出了一种非晶态四元Gd45Ni30Al15Co10合金条带,系统地研究了该合金的磁热性能. Co的引入增加了合金的非晶态热稳定性,扩大了过冷液相区宽度. Gd45Ni30Al15Co10非晶态合金条带的居里温度和有效磁矩分别为80 K和7.21μB,在10 K温度下饱和磁化强度达到173 A·m~2·kg-1,矫顽力为0.8 kA·m-1,具有优异的软磁性能.在5 T的外加磁场下, Gd45Ni30Al15Co10非晶态合金的磁熵变峰值和相对制冷能力分别高达10.2 J·kg-1·K-1和918 J·kg-1.该合金具有典型的二级磁相变特征,可以在较宽的温度范围... 相似文献
8.
9.
在0.000 1~2.4 GPa流体静压力范围选30~36个压力点详细测量出FeCoNiSiVB、FeSiB、FeCrSiB和FeCoSiB四种非晶合金磁化曲线和磁导率曲线的压力效应,并采用多项式精确拟合和计算机逐点比较求出四种非晶合金饱和磁感应强度Bs最大磁导率μmax与压力的关系。发现:(1)总趋势是Bs和μmax都随压力增加而减小;(2)在2~3各压力区Bs和μmax皆呈现反常增高。“(1)”可归因于交换积分常数A随原子间距减小而减小,导致磁畴内自发磁化强度下降;“(2)”可能由于在某些窄的压力范围内静水压能够促进非晶合金微结构的短程有序化。 相似文献
10.
11.
在0.000 1~2.5 GPa范围不同静水压下,用四探针法详细测量了七种非晶态Fe90-xCrxZr10合金(x=2、4、7、10、13、16、20)的电阻率。结果表明:(1)常压室温电阻率ρ0与FeZr基非晶合金中Cr含量成N形曲线关系;(2)当静水压增加时,七种非晶合金的约化电阻率(ρ/ρ0)都单调下降,x越大则电阻率下降的幅度越小;(3)非晶Fe90-xCrxZr10合金电阻率的压力系数对x的变化相当敏感;(4)为方便查值,给出了六种典型静水压下ρ/ρ0与x的曲线关系。最后,讨论了四种物理模型的选用以及相干交换散射在高压下的行为。 相似文献
12.
13.
本文系统研究了(Fe1-xMx)84B16系非晶合金(x=0.02—0.20;M=Ti,Zr,V,Nb,Ta,Cr,Mo,W,Mn,Co,Ni)的晶化温度与组成的关系。晶化温度随M=VIIB,VIB,VB,IVB元素的顺序和x值的增大而提高。M=VIII族(CO,Ni)元素时,晶化温度基本相同,并随x值的增大略有降低。对于被研究的95个Fe基非晶合金,晶化温度在700—825K的约占85%,熔点Tm/晶化温度Tcr约为1/2,在0.42—0.62之间,符合Sakka规则。Fe1-x-yBxSiy的Tcr>Fe1-xBx>Fe1-x-yBxPy。对上述规律性,从组份、扩散、相图以及晶化温度与合金元素外层平均电子浓度/α的关系进行了讨论。
关键词: 相似文献
14.
15.
16.
先后选用1至3片非晶Fe46.3Co0.03Ni46.5Si3.75V0.92B2.5合金薄带作样品,插入13层密绕直螺线管内,分别在高静水压容器内和其他四种不同环境中测量它们的磁化曲线、磁导率曲线和起始磁化曲线,再次研究了初级线圈采用多层直螺线管对铁镍合金样品的误差。(1)实验结果表明:既存在样品材料被磁化而形成的退磁场H',也存在漏磁通引起周围铁器磁化而形成的退磁场H'。(2)为了缩小H'的影响,只用1片非晶合金薄带作样品时,H'的影响变得严重,导致μm和μi出现惊人的误差:Δμm/μm=50%,Δμi/μi=104%。(3)为了综合兼顾这两种影响,采用3片非晶合金薄带作样品时,虽然H'的影响增大一点,但是H'的影响被更多地削弱,所以环境磁化引起的误差反而减小:Δμm/μm=29%,Δμi/μi=15.5%。 相似文献