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在0.000 1~2.4 GPa流体静压力范围选30~36个压力点详细测量出FeCoNiSiVB、FeSiB、FeCrSiB和FeCoSiB四种非晶合金磁化曲线和磁导率曲线的压力效应,并采用多项式精确拟合和计算机逐点比较求出四种非晶合金饱和磁感应强度Bs最大磁导率μmax与压力的关系。发现:(1)总趋势是Bs和μmax都随压力增加而减小;(2)在2~3各压力区Bs和μmax皆呈现反常增高。“(1)”可归因于交换积分常数A随原子间距减小而减小,导致磁畴内自发磁化强度下降;“(2)”可能由于在某些窄的压力范围内静水压能够促进非晶合金微结构的短程有序化。 相似文献
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强制体积磁致伸缩的数量级极小(10-10~10-9[(103/4π)(A/m)]-1),如通过测量三个互成直角方向的线磁致伸缩(10-6[(103/4π)(A/m)]-1)再正负迭加则很难测准。本文利用热力学关系:(dω/dH)T,p=-(dMs/dp)T,H,用静水压法在0.000 1~2.4 GPa范围测得七种非晶合金Fe81.6Si4.6B13.8、Fe46.3Co0.03Ni46.5Si3.75V0.92B2.5、Fe75Cr5Si5B15、Fe73.9Co8.3Si4.4B13.4、Fe75Ni5Si5B15、Fe78.75Cu1.25Si5B15和(Fe0.85Co0.15)82Cu0.4Si4.4B13.2的强制体积磁致伸缩及其随静水压p的变化。结果表明:(1)其中六种属于第一类压磁效应。(dω/dH)T,p在大部分压力下为正,p增加时Ms不断减小;(dω/dH)T,p仅在几个狭窄的压力范围为负。可归因于磁性原子与非磁性原子的化学短程序在压力下的变化。(2)非晶合金Fe78.75Cu1.25Si5B15属于第二类压磁效应。(dω/dH)T,p在绝大部分压力下为负。Ms反常升高与Cu的特殊作用有关。 相似文献
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在600~930 K,常压到7 GPa的范围内,对非晶(Fe0.99,Mo0.01)78Si9B13合金等温等压退火30 min。实验表明:其晶化产物α-Fe(Mo, Si)、Fe3B和Fe2B相的析出与所加压力密切相关。压力使非晶(Fe0.99,Mo0.01)78Si9B13合金的晶化温度和亚稳Fe3B相的析出温度下降,在一定的压力和温度下,亚稳Fe3B相将向稳定Fe2B相转变,其转变温度随压力而变化。还对非晶(Fe0.99,Mo0.01)78Si9B13合金的晶化和亚稳Fe3B到稳定Fe2B转变的热力学机制进行了讨论,并给出Fe3B向Fe2B的相转变方程。 相似文献
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为了探讨流体静高压原位磁测量中退磁场的影响有多大?分别选用6种不同片数(n=1、3、5、7、10、13)的非晶Fe46.3Co0.03Ni46.5Si3.75V0.92B2.5合金薄带样品,先后放进13层密绕直螺线管初级线圈内,采用工业频率400 Hz去测量和比较其磁化曲线、磁导率曲线和起始磁化曲线。研究表明:(1)样品片数越多,退磁场的影响越大,导致μm和μi出现惊人的测量误差,以1片(μm=4 430,μi=3 396)为最准。(2)随着样品片数的增多,测量饱和磁感应强度Bs=0.837~0.762T,表明受退磁场影响较小。(3)若要减小退磁场误差,可将样品做得更薄,如0.2 μm薄膜。(4)若要彻底消除退磁场误差,必须采用闭合磁路,如用非晶合金薄带卷成的圆环。 相似文献
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高压下与Al发生扩散反应的非晶(Fe0.99Mo0.01)78Si9B13(FMSB)的晶化产物与纯FMSB的不同。与Al反应的FMSB非晶在3.0~5.0 GPa、780~900 K热处理时,晶化为α-Fe(Al)和次亚稳非晶合金;在这一压力范围以外,720~900 K热处理时,晶化为α-Fe(Si)、Fe3B或Fe2B。与Al发生反应的FMSB非晶可能通过与Al的扩散反应在Al/FMSB界面开始晶化。压力和温度对晶化过程的影响主要是由于α-Fe固溶体的Gibbs自由能随压力、温度和Al含量的变化。 相似文献
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研究了非晶(Fe0.99Mo0.01)78Si9B13(FMSB)合金的机械晶化过程和机制,并讨论了局域高压的作用。结果表明:非晶FMSB合金的晶化过程及其产物与球磨强度和球磨时间有密切关系,在低能球磨FMSB非晶过程中,晶化相只有α-Fe(Mo,Si)固溶体,而在高能球磨过程中,除了α-Fe(Mo,Si)固溶体结晶相之外,还分别有(Fe,Mo)3B和Fe2B相析出。其晶化机制可归因于由碰撞引起的局域高压和局域高温共同作用的结果。实验结果还表明,机械球磨不仅对非晶FMSB的常压热晶化温度有重要影响,而且对其热晶化结果亦有重要影响。 相似文献
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先后选用1至3片非晶Fe46.3Co0.03Ni46.5Si3.75V0.92B2.5合金薄带作样品,插入13层密绕直螺线管内,分别在高静水压容器内和其他四种不同环境中测量它们的磁化曲线、磁导率曲线和起始磁化曲线,再次研究了初级线圈采用多层直螺线管对铁镍合金样品的误差。(1)实验结果表明:既存在样品材料被磁化而形成的退磁场H',也存在漏磁通引起周围铁器磁化而形成的退磁场H'。(2)为了缩小H'的影响,只用1片非晶合金薄带作样品时,H'的影响变得严重,导致μm和μi出现惊人的误差:Δμm/μm=50%,Δμi/μi=104%。(3)为了综合兼顾这两种影响,采用3片非晶合金薄带作样品时,虽然H'的影响增大一点,但是H'的影响被更多地削弱,所以环境磁化引起的误差反而减小:Δμm/μm=29%,Δμi/μi=15.5%。 相似文献
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本文研究了Fe40Ni40P12B8非晶合金冲击波加载下的晶化行为,冲击波由二级轻气炮发射的告诉弹丸撞击靶产生。实验结果表明:Fe40Ni40P12B8非晶合金在冲击波加载下,晶化可在加载时间(微秒量级)内发生;晶化的阈值压力在30~50 GPa之间,相应的冲击温度约为510~800 K,晶化析出相与冲击压力有关,低压下析出相是面心立方γ-(Fe, Ni)固溶体和Fe3(P0.37B0.63)化合物,高压下(大于60 GPa)析出相除了面心立方γ-(Fe, Ni)固溶体和Fe3(P0.37B0.63)化合物之外,还包括(Fe, Ni)3P化合物。 相似文献
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