名词浅释

明可夫斯基时空 按照狭义相对论,在惯性参考系中,两个无限接近的事件之间的四维距离(间隔)的平方写为ds2=(cdt)2-dx2-dy2-dz2.其中c为光速,t为时间,x.y,z为笛卡尔空间坐标.这个表达式类似于三维欧几里德空间的距离平方(仅维数和符号不同),对于惯性系之间的变换不改变形式.它所描述的平直时空称为“明可夫斯基时空”.度规张量 在一般情况下,四维时空距离的平方写为ds2=gijdxidxj,其中x0=ct为时间坐标,x1,x2,x3表示空间坐标,gij,为时空坐标的函数,构成一个对称的二阶张量,称为度规张量.它不仅与时空本身的性质而且也与参考系的选择有关.里契张…     

《从零学相对论》连载⑥

§3.6时序和因果关系以p1和p2分别代表某人的出生和死亡事件,设它们在某惯性系K≡{t,x,y,z}的时间坐标为t1和t2,则显然有Δt≡t2-t1>0(出生先于死亡).设p1和p2在另一惯性系K’={t’,x’,y’z’}的时间坐标为t’1和t’2.如果牛顿力学适用,由时间的绝对性可知t’1=t1,t’2=t2,故Δt’≡t’2-t’1=Δt>0,仍是出生先     

爱因斯坦转盘上的热平衡及其时空对偶性

分别用狭义和广义相对论解出了爱因斯坦转盘上的热平衡流体系统内固有温度对柱坐标的依赖关系T0(ρ).结果表明,运动温度的收缩只与子系统的速度有关而与加速度无关.考虑到引力场中坐标温度的均恒性,爱因斯坦转盘与早期宇宙的时空对偶性直接给出宇宙介质固有温度反比于标度因子R(t)的结论. 关键词： 热平衡 弯曲时空 坐标温度 早期宇宙     

狭义相对论同时性定义的任意性

一、同步钟的建立 自然界并不存在同步钟,同步钟是由观察者依一定的方式建立的.人们使用同步钟的目的是为了描述不同地点的两个事件的因果关系.因果关系是客观存在的,它是不依人的意志为转移的.但是因果关系的描述形式可有选择的自由.同步钟的定义不同,则时间坐标也有差别.为了简单起见,我们规定时间坐标满足下述条件:在空间中任何一直线上的单程光速为常数(包括无限大),但其模数不为负数.满足这个条件的时间坐标定义为惯性时间坐标. 假如存在瞬时往返讯号,则绝对的同步钟可以建立起来,然而瞬时往返讯号是不存在的.在狭义相对论中选择光讯号…     

2019年亚洲物理奥林匹克竞赛理论第一题解答

第一部分:同轴电缆的集总元件模型问题1.1真空中的光速为c0=1√ε0μ0,c0为真空中的光速。介质中的光速为.     

Two Types of New Solutions to KdV Equation

It is common knowledge that the soliton solutions u（x, t） defined by the bell-shape form is required to satisfy the following condition lira u（x, t） = u（±∞, t） = 0. However, we think that the above condition can be modified as lim u（x, t） = u（±∞, t）^x→ = c, where c is a constant, which is called as a stationary height of u（x, t） in the present paper.^x→∞ If u（x, t） is a bell-shape solitary solution, then the stationary height of each solitary wave is just c. Under the constraint c = 0, all the solitary waves coming from the N-bell-shape-sollton solutions of the KdV equation are the same-oriented travelling. A new type of N-soliton solution with the bell shape is obtained in the paper, whose stationary height is an arbitrary constant c. Taking c ≥ 0, the resulting solitary wave is bound to be the same-oriented travelling. Otherwise, the resulting solitary wave may travel at the same orientation, and also at the opposite orientation. In addition, another type of singular rational travelling solution to the KdV equation is worked out.     

对2010年高考全国卷Ⅰ第21题答案的质疑

题目:(2010年高考全国卷Ⅰ第21题)一简谐振子沿x轴振动,平衡位置在坐标原点.t=0时刻振子的位移x=-0.1m;t=4/3s时刻x=0.1m;t=4s时刻x=0.1m.该振子的振幅和周期可能为     

含时库仑势和线性势的薛定谔方程的求解

利用Burgan等人的时空变换方法对一类特殊形式的具有含时库仑势加线性项的薛定谔方程进行了分析和计算,并进一步讨论了更普遍形式的含时势V(r,t)=–a0ξ12r+nk=1akrkξk2+1(其中ξ=at2+bt+c,a0,a1,a2,…,an,a,b,c是满足一定关系的常数)的波函数     

单参数喇叭中的一个共轭关系

在单参数喇叭中各声学量只和一个坐标x有关.记声压为Pe~(jωt),媒质质点的振速为Ue~(jωt),媒质的静态密度为ρ,煤质中声速为c,圆频率为ω,喇叭横截面半径为R,它的倒数为K.分别引入表征声压和振速特性的参量:Π=RP,U=ρcRu,由此得喇叭声阻抗率和ρc的比值为     

狭义相对论的几何表示

文中提出了一种狭义相对论的几何直观表示方法,从而导出众所熟知的洛仑兹变换;并由此说明时间、长度的相对性,和导出运动粒子质量随速度变化的公式,这种方法较其它说明或推导方法直观而简单。 一、前言 在狭义相对论的文献中,对时空的几何表示有两种方法[1-2],第一种方法为闵可夫斯基几何方法,惯性系S以(x,ct)组成直角坐标,而相对于S系以匀速υ沿x方向运动(在t=t’=0时原点重合)的惯性系S’则以斜坐标(x’,ct’)表示(图1),两坐标系的坐标轴夹角φ1=tg’-1(　),其中c为光速。在这种表示法中,质点的位移在S和S’系中若要用同一世界线表示时,…     

Flash MX制作物理课件中的加减速问题研究

自然界中的大部分运动都是某种形式的加减速, 如果能把加减速的过程表现出来, 画面就会更加自然和流畅. 用FlashMX制作动画时,我发现小于 100%的ease值并不是很有用. 如果画出加速变形中位置随时间的变化图形, 就会得到类似于下图p(t) =tn的方程曲线. 曲线中的斜率对应于速度, 变形曲线开始水平———斜率为 0. t= 0速度为0———静止. 此后曲线越来越陡, 表明速度越来越快. n的值越大, 曲线越弯曲. 下面就以n=3为例写出加减速函数:　Math.easeInOutCubic=function(t,b,c,d) {if( (t/=d/2) <1)returnc/2*t*t*t+b;returnc/2* ( (t- =2)*t*…     

Factors Affecting Polymer Translocation Through a Nanopore in a Membrane

采用Monte Carlo方法研究了高分子链穿越"trans"侧具有吸附作用的膜上纳米孔的过程. 当体系的温度TTc时,τ随着温度的升高而增大. 穿孔时间与膜的吸附势强度μ0 之间存在非单调依赖关系,τ首先随着μ0的增大而增大,最后τ随着μ0 的增大而减小. 研究穿孔时间与溶剂性质的关系时发现,当εAB<εc时,τ随着εAB 的增加而增加,当εAB>εc时,τ 随着"AB 的增加而减小. 高分子链穿孔时间与链长N之间存在着标度关系：当吸附势强度μ0>μc时,τ∝N^1.602,当μ0相似文献   

一道高考题与圆的不解之缘

题目:(2010年普通高校高考全国I卷第26题) 如图1所示,在0≤x≤3a区域内存在与xy平面垂直的匀强磁场,磁感应强度的大小为B.在t=0 时刻,一位于坐标原点的粒子源在xOy平面内发射出大量同种带电粒子,所有粒子的初速度大小相同,方向与y轴正方向夹角分布在0～180°范围内.已知沿y轴正方向发射的粒子在t=t0时刻刚好从磁场边界上P(3a,a)点离开磁场.     

{H[Cu(trans-Hcydta)]·2Bzim·1.5H2O·0.5MeOH·HClO4}的合成、结构和量子化学研究

反式 1,2 环已二胺四乙酸与铜离子合成标题配合物 ,经X射线衍射测定配合物的晶体分子结构 ,并用量子化学方法研究配合物的电子结构及分子轨道组成 .该晶体属于单斜晶系 ,空间群为P2 (1) /c ,晶胞参数 :a =1.6 36 0 (6 ) ,b=1.3814 (5 ) ,c=1.5 5 0 3(5 )nm ,β =90 .885 (7) o,V =3.5 0 3(2 )nm3 ,Z =4 ,Dx=1.4 95 g/cm3 ,μ(MoKa) =7.74cm-1,F(0 0 0 ) =16 4 0 ,R1=0 .0 75 0 ,wR =0 .15 2 6 ;配合物中Cu -O键长为 0 .193～ 0 .2 2nm ,中心铜与配基原子形成畸型四棱锥 .     

利用平面刚体的转轴公式导出二次曲线的不变量

1引言 　　我们知道[1],对于二次曲线ax2 2bxy cy2 d=0,存在两个不依赖于坐标旋转变换的不变量J1=a c和J2=ac-b2,要从数学上证明这个结论并不容易.我们可以发现,如果从平面刚体的惯量椭球方程出发,利用转动惯量和惯性积的转轴公式,则非常容易证明,现简介如下.……     

准相位匹配周期极化钼酸钆制备及倍频效应

根据准相位匹配原理，对钼酸钆晶体用于准相位匹配倍频过程的周期性畴结构进行了设计，当入射基频光为l.064pm时，所需的钼酸钆晶体畴结构周期为5．54μm。利用外电场极化，当外电场为2．5kV／mm时，钼酸钆晶体的畴结构反转时间tc=500～600μs。当外电场脉冲幅值为2．5kV／mm、脉冲延续时间t=0．6～0．8tc时，在钼酸钆晶体中制备得到了周期畴结构。当Nd：YAG纳秒激光器输出准连续功率为7～10mW的l.064μm激光通过具有周期畴结构的样品时，获得了0．532μm的倍频光输出。     

使用动量定理应該注意的一个問题

将牛顿第二定律的数学表达式对时间积分,我们就得到动量定理(也称动量原理): (?)fdt=mv—mv_0.(1)它表示了力对时间的累积效应。式中mV_0及mV分别为t_0及t时刻物体的动量。而f为物体所受外力的矢量和(以后简称合外力)。并把(?)fdt称为力f在Δt=t—t_0时间内的冲量。若在△t=t—t_0时间内物体所受的合外力为恒力,则(1)式可写为 f△t=mv—mV_0 (2) 若在Δt=t—t_0时间内物体所受的合外力为变力,我们也可用中值定理将(1)式写为     

简谐振动的位相

位相是振动与波动问题中的一个重要概念.一般的普通物理学教材中都是在讨论简谐振动时引入位相的.以余弦形式表示的简谐振动的运动方程为[1]式中x是振动质点的位置坐标,由于坐标原点取在平衡位置,故x也表示质点偏离其平衡位置的位移;A为振幅,由振动的初始条件决定;是振动系统的固有圆频率,由系统本身的性质决定;t本是自计时起点算起的时间间隔,但因通常都取计时起点为零,故t也表示所考虑的运动时刻;余弦函数的宗量(t+)即称为振动的位相,常以表示,其中的为初位相,它是t=0时的位相.对于一个确定的振动系统(一定),仅由初始条件决定.由(1)式可…     

速度函数v(t)与时间变量t的定义域分析

1 问题的提出 质点运动学中,变加速直线运动条件下速度大小的求解是重要内容之一.由于速度在物体运动过程中是时间t的函数,求解时往往先通过求其运动方程x=x(t),再由运动方程x(t)对时间t求导,得出任一时刻的速度v(t).v=v(t)是时间t的函数,在t≥0的时域内v(t)有定义.但在某些特殊情况下,求得的速度v(t)会产生与实际物理现象不符的情况,给初学者造成误解.如一长为5 m的梯子,顶端斜靠在竖直的墙面上,设t=0时,顶端离地面4 m,当顶端以2 m/s的速度沿墙面匀速下滑时.求在t=3 s时,下端的速度[1].     

坐标空间中构造的Breit夸克势与介子和夸克偶素的质量劈裂

构造夸克间的有效的相互作用势函数是强子物理中的重要研究课题,也是学科前沿问题之一.本文对坐标空间中的Breit夸克势函数的完整形式实施消除奇异因子的替代方法,构造出一个有效的夸克势.除了第一项库仑势和第七项常数项势,对其他的项都需进行重新构造,即对第二项和第四项做δ(r)→μ~3e~(-μr)/8π替代,对第三项做1/r→(1-e-μr)/r替代,对第五项和第六项做1/r~3→1-(1+μr)e~(-μr)/r~3替代,由此重新构造出新的势函数,然后用来计算质量劈裂,检验构造势的有效性.为此计算了一组含重介子和夸克偶素的质量劈裂.计算中屏蔽质量μ不是简单的常数,而是取与夸克质量m_i,m_j有关的变量.研究计算发现,只有当屏蔽质量μ取为关于夸克平均质量μ_a=(m_i+m_j)/2的洛朗级数形式μ=c_(-3)(μ_a+0.512)-3+c_(-2)(μ_a+0.512)~(-2)+c_(-1)(μ_a+0.512)~(-1)+c_0+c_1(μ_a+0.512)时重介子η_c-J/ψ,η_b-Υ(1s),还有χ_(c0)-χ_(c1)-χ_(c2)等的夸克偶素之间质量劈裂精确达到实验值,同时其他介子尤其是6个D介子质量精度都比以往得到较大幅度的改善.因此,本文构造出一个有效的夸克势模型.