关于光子角动量问题的来信

关于光子角动量问题的来信一编辑同志：光子角动量作为学术问题，早在３０年代已陆续得到解决［１］．然而，国内外一些教材对此问题常常叙述得不准确或不完全．《大学物理》１９９６年第１期陈印椿“光子的动量矩”［２］一文对光子角动量中轨道矩和自旋的不可区分这个原...     

HFC—32的热力学性质

1前言HFC－32和其它HFC类物质的混合物被认为是HCFC－22的最有希望的替代物，因此，需要HFC－32的热物理性质。本文提供了一个适用于整个区域的HFC－32状态方程，结合理想气体比热关系式，给出了HFC－32各种热力性质，如：PVT（压力-比容-温度），内能，Helmholtz函数，Gibbs函数，焓，熵，等容比热，等压比热，声速等的计算式。另外，还给出了单独的饱和蒸气压和饱和液密度关联式。2蒸气压方程与饱和液密度方程至今已有多位学者测量过HFC－32的饱和蒸气压，提供了从180K至临界温度的蒸气压测量数据，根据实验中使用的样品纯度…     

饱和态金属熔体热力学性质的计算

本文应用聚集硬球引力场模型状态方程和饱和液态状态方程分别计算了五种碱金属熔体的饱和气体和饱和液密度。另外，还基于Clapeyron方程应用Rankine蒸气压方程与状态方程计算了金属熔体的气化热．上述计算结果都非常满意。     

理想气体的定义

理想气体的定义是一个有争议的问题，本文讨论了物理概念定义的形式，并证明可以仅用理想气体状态方程完整地给出理想气体的定义、同时，也对一些有争议的理想气体的定义作了说明和解释。     

范德瓦耳斯气体与焦耳-湯姆孙效应

大体说来,仅当密度很小时,气体才近似地遵守理想气体定律(主要有两个,即理想气体状态方程和焦耳定律,它们是彼此独立的).从微观上看,当气体密度不很小时,理想气体定律发生偏差的原因可归结为分子间有相互作用力(质心间距离较近时相吸,距离甚近时相斥).     

薄膜干涉条纹定域的确定

薄膜干涉条纹定域的确定，文献［１］～［４］等已有讨论．其中［４］较简单直观。本文在直角坐标系中推出定域中心曲面方程，作适当近似与文献［１］、［４］的结果相同，并在此基础上对条纹定域深度进行了讨论     

非理想气体状态方程与内能

内能公式给出：定量非理想气体经绝热自由膨胀过程后，气体的温度恒降低，但实际情况并非完全如此．本文给出新的气体状态方程与内能公式，并很好地解释了气体绝热自由膨胀和绝热节流膨胀温度变化的全部情况．     

范德瓦耳斯气体与焦耳-汤姆孙效应

大体说来,仅当密度很小时,气体才近似地遵守理想气体定律(主要有两个,卽理想气体状态方程和焦耳定律,它们是彼此独立的)。从微观上看,当气体密度不很小时,理想气体定律发生偏差的原因可归结为分子间有相互作用力(质心间距离较近时相吸,距离甚近时相斥),因此,真实气体性质的研究,不仅有重大实际意     

毛细管公式和弯曲液面上方饱和蒸气压公式

本文利用压强遵循玻耳兹曼分布律，导出毛细管公式和弯曲液面上方饱和蒸气压公式，并指出某些热学书中的毛细管公式和弯曲液面上方饱和蒸气压公式只适用于蒸气（或气体）密度远小于液体密度的情况．     

麦克斯韦速度分布律应与重力场无关

在普物热学课中,现行教材都直接给出麦克斯韦速度分布律韦速度分布函数为有的教材明确指出:“这是讨论理想气体在平衡态中在没有外力场作用下的速度分布情况,”[1]其实,麦克斯韦速度分布律对于非理想气体[2]和某些外力场(如重力场)也是适用的.本文就有重力场的情况也适用给于证明,并作简单说明. 先从一个问题谈起,一般普物教材在推导理想气体压强公式时谈到,在气体处在平衡态时,气体的性质与方向无关,分子向各个方向运动的几率均等,所以对大量分子来说,三个速度分量平方的平均值必然相等,即这是在忽略重力场作用时用理想气体模型得到的.如果…     

也谈“电风”机理

“电风”现象是普通物理学中尖端放电的一个例子．一般教科书认为电风产生的原因是空气中的残存离子在强电场的作用下被加速，碰撞空气分子使之电离，带电尖端的强电场排斥同性离子，形成“电风”，把蜡烛火焰吹歪［１］．不久前有人对此提出异议，其中有“电力说”、［２］“热力说”．以及烛焰气体“电离说”几种观点．笔者重复了以上几个人的实验，并且又设计了一些新的实验，实验结果表明以上三种观点都只有片面的真理，从总体上讲还是教科书上的解释较为准确．     

大振幅驻波的实验研究──Ⅰ：二次谐波的特性

本文对一维大振幅驻波场进行了较为全面的实验研究，介绍了实验研究系统，着重讨论二次谐波的特性、实验研究结果表明：二次谐波的量值在基波产压级为定值的条件下是驱动频率的函数．其变化曲线可用一简谐函数近似描述之。大振幅驻波场在频域内可划分为四个区域。在称之为“稳定区”内，其二次谐波最小值可用马大猷教授所提出的“大振幅驻波理论”求得。理论与实验符合良好。用更进一步发展的理［８］，能定性地对二次谐波的变化趋势作出圆满解释。     

“关于不可逆卡诺循环”一文的一些问题

“关于不可逆卡诺循环”一文的一些问题《大学物理》１９９５年第６期刊登的“关于不可逆卡诺循环”一文［１］，有不少内容与事实不符，本文对此作些纠正．首先，文献［１］认为“ηＣＡ（即内可逆卡诺循环最大功率时的效率ηｍ）的真正最早导出者是动力工程专家Ｅｌ－Ｗ...     

四维模型空间中硼离子B^＋关联能的多体微扰计算

在（２ｓ＋２ｐ＋３ｓ）２四维模型空间中，利用由Ｂ—Ｓｐｌｉｎｅ构造的有限基集［３］，进行了硼离子Ｂ＋基态关联能的计算。在二阶微扰近似下，所得关联能为实验值［５］的９７．２％。     

后现代课程观下的中学物理课堂教学

不同的课程观对课程的理解是不同的．若将课程比喻为“固定的跑道”还是“在跑道上跑的全过程”，则可形象地反映两种不同的课程观——现代课程观和后现代课程观．后现代课程观认为，课程不能片面地理解为静态形式存在的教材，教师和学生在平等的对话和反思中也建构着、生成着课程，课程专家、教材编者是课程开发者，广大师生也是课程的开发者，课程不能脱离实践的主体——教师和学生而单独存在．     

蒸气压对激光辐照靶材烧蚀速率的影响

研究了强激光辐照碳/碳复合材料靶材引起的烧蚀现象及蒸气压对烧蚀速率的影响。基于傅里叶定律,建立了强激光辐照靶材的热传导模型,模拟了忽略蒸气压影响时烧蚀速率随功率的变化;通过Mott-smith近似方法描述了Knudsen层间断区域,分析了间断两侧表面粒子状态参数;结合质量连续方程和蒸气压与温度关系方程,并由气体状态方程描述蒸气流状态,对蒸气压条件下激光烧蚀碳/碳复合材料靶材的速率随功率变化的关系进行了数值模拟。结果表明,在高能激光对靶材的烧蚀过程中,蒸气压力变化会导致靶材的饱和蒸气温度发生变化,进而影响烧蚀速率且使其随功率呈非线性变化,与忽略蒸气压作用时的线性变化规律相差较大,从理论上解释了忽略蒸气压导致的实验数据与理论结果的差异。     

论范氏气体方程和理想气体状态方程的关系

一般认为范氏气体方程在大体积极限下和理想气体状态方程一样.不过理想气体还要求满足焦耳定律等,也就是内能对体积的偏导数为零.由于内能对体积的偏导数可以化为物态方程的一阶导数,是否能在状态方程一阶导数这一层次上也要求范氏方程的大体积极限和理想气体一致就值得探讨.结果表明:如果在一阶导数层次上比较,范氏气体方程在大体积极限下不能再回复到理想气体.推广范氏方程让范氏系数依赖于温度,可以得到实际气体在大体积极限下的一个渐近形式.     

离心压气机实际气体准三元数值计算

1前言目前，化工用高压离心式压缩机的工质繁多，它们大都为真实气体。针对压缩理想气体而言的流场分析结果，显然不能简单地用来比拟压缩实际气体的流场．在生产和科学研究中，对压气机进行实际气体的性能测试和流场详细测量都比工质使用空气（理想气体）的难度大得多。因此分析比较理想气体和实际气体这两种不同工质的流场，寻找它们之间的内在联系对指导实际气体的设计工作有重要的指导意义。在这方面，文献[1]已做了大量工作，本文采用了一些不同的方法，做了新的尝试。目的是讨论离心式叶轮内理想气体与实际气体流场分析结果之间的差异…     

不同力学量同时有确定值的各种条件

本文通过计算得到，在量子力学中，虽然两个力学量对应的算符［Ｆ，Ｇ］≠０，但是在很多状态中，这两个力学量可以同时有确定值，从而否定了一些书籍中指出的两个力学量同时具有确定值的必要条件是［Ｆ，Ｇ］＝０的错误结论．并且详尽地分析了两个不同力学量同时具有确定值的各种条件，得出两个不同力学量同时具有确定值的必要条件是其对易式的平均值为零．     

氘汽液变化过程的气化热及熵变计算

计算饱和液体的气化热通常是把该温度下的饱和蒸汽视为理想气体.但是氘的饱和蒸汽在临界温度Tc＝38.34 K以下作为理想气体计算气化热,得到的结果不符合一般规律.本文采用Clapeyron方程的微分形式和氘的汽液平衡方程,考虑氘由液态转变为气态的体积变化,计算得到20 K到38 K各温度对应的气化热和熵变,最后绘制出氘的饱和曲线.这种计算方法避免了两个近似:视氘饱和蒸汽为理想气体和忽略氘汽液转变的体积变化,提高了计算的精确度.