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固体激光工作物质的光泵热形变将引起激光谐振腔特性的变化。由于此变化是一个动态过程,它将加宽激光束的积分角分布。实验工作表明[1]不同的谐振腔受到的影响不同。我们打算从理论上探求一下不受影响的谐振腔--不敏感腔--所应具备的条件. 一、不敏感条件的建立 不敏感腔的模应该不因热形变而变化,即应满足du/df=0,其中u是模场分布,f是工作物质热形变后等效于一个薄透镜时的焦距.由腔的衍射理论不难得出,不敏感腔应具备如下条件:其中K是腔积分本征方程的积分核. 对于任意多元件腔来说,它的积分核是[2]其中A,B,C,等(符号与文献[3]同)是光线… 相似文献
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将两个或多个非稳定谐振腔用共用光学元件耦合在一起,构成一个具有多路输出的单一复合谐振腔。对于相同的耦合腔,其输出的横向结构应当是相同的。一般来说,将因腔之间的不同,出现失调和其它象差,这些象差的积累效应可以用解析法和数值逼近法进行处理。经证实,多路输出谐振腔的平均输出与单一非耦合谐振腔的输出是相同的,其象差等于多路输出谐振腔中包含的平均象差。 相似文献
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当J/φ辐射衰变产物X是两个赝标介子的束缚态时,螺旋性振幅理论给出了它的角分布W_J.我们注意到.用这个角分布来确定X的自旋宇称存在着不灵敏区.本文对不灵敏区问题作了进一步研究.结果表明:1)确实存在着不灵敏区;2)θ(1720)的自旋宇称是2~(++)还是0~(++)尚不能最后肯定;3)窄峰ξ(2230)如果存在的话,可以排除其自旋宇称是0~(++)的可能性. 相似文献
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通过等频图分析并结合时域有限差分法模拟,在一个与偏振态无关的自准直光子晶体环形谐振腔中,研究发现当环形谐振腔内的光传输距离改变时,横电波(TE)和横磁波(TM)两种偏振态的光在通过环形谐振腔之后的输出将会随之变化并呈现出不同的周期性.通过选择适合的传输距离,实现了TE,TM自准直的情况下同时分束50%的结果,构成了一种基于光子晶体自准直环形谐振腔的全光均分束器.全光均分束器扩大了分束器的运用范围,也会在高密度集成光路中发挥重要的作用.
关键词:
光子晶体
环形谐振腔
自准直
分束器 相似文献
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《中国光学与应用光学文摘》2006,(5)
TN2422006054034热透镜谐振腔参数对指向精度的影响=Influence of ther-mal lens resonator on pointing stability[刊,中]/路鑫超(华北光电技术研究所.北京(100015)),刘先达…//激光与红外.—2006,36(6).—448-451从谐振腔理论出发,论证了谐振腔参数与谐振腔灵敏度对热透镜谐振腔指向精度的影响,计算了经过优化后的热透镜谐振腔参数,并通过实验测量了不同谐振腔参数下输出激光的指向精度。实验结果表明,优化后的热透镜谐振腔具有较高的指向精度。图6参6(王淑平)激光、激光技术 激光器结构与设计… 相似文献
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用捕获膜技术和卢瑟福背散射(RBS)谱仪测定Ag靶在27keV Ar+离子轰击下的溅射原子角分布,从而确定不同剂量下Ag的溅射产额,并对其靶点表面形貌进行扫描电子显微镜(SEM)观察。结果发现,所有的角分布都呈over-cosine形状,但其溅射产额却随着表面形貌不同而不同。根据溅射产额Y与轰击离子入射角φ变化关系,讨论不同轰击剂量下溅射产额的差别,肯定了表面形貌是影响溅射产额的一个重要因素,并由此提出“表观产额”的新概念。
关键词: 相似文献
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本文报道了用71.5MeV的~(12)C重离子轰打~(159)Tb、Ag和~(89)Y靶,测出了发射α粒子的能谱和角分布,以及发射氘和质子的一些角分布。所测到的α颗子能谱为钟罩形连续谱,其最可几能量接近于库仑位垒。对于~(159)Tb靶和Ag靶,α粒子角分布在近于或小于擦边角处成峰;而对~(89)Y靶,从最小测量角(40°)开始,微分截面随角度增加单调下降。α粒子发射截面均远远大于统计级联蒸发截面值。发射质子与氘的角分布,均随角度增加呈指数下降趋势,它表现出前平衡发射的特征。为了解释α粒子角分布中的各向异性部分,提出了强阻尼粘合转动的概念,它是以不完全熔合反应模型作为基础的。 相似文献
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谐振腔是激光器的重要组成部分,它的作用不仅在于产生激光,更重要的还在于决定输出光束的质量。本文首先对非稳定腔的特性作简要的介绍,然后用几何光学方法讨论这类腔体的模的稳定性,说明了非稳定腔虽损耗大,但只要选择和设计好谐振腔的参数,使增益足够大,仍为理想的腔体。 相似文献
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CO2的腔增强吸收与高灵敏吸收光谱研究 总被引:6,自引:2,他引:4
腔增强吸收光谱(CEAS)是在衰荡吸收光谱的基础上发展起来的一种新型的直接吸收光谱技术.文章报道了用中心输出波长为1.573μm的窄线宽连续可调谐半导体激光器(DFB封装)作光源,用两块高反射率平凹透镜(在1.573μm附近,凹面反射率R~99.4%,曲率半径r~1 m)组成对称共焦腔作吸收池的腔增强吸收光谱系统.采用扫描腔长的方法改变谐振腔的模式,当激光器的输出频率与谐振腔的某一腔模之间满足共振匹配关系时,激光被耦合到谐振腔内,用探测器接收透过谐振腔的光信号,同时用波长计精确测量激光器的输出波长.在33.5 cm长的吸收池内测量了吸收强度为1.816×10-23cm-1·(molecule·cm-2)-1的二氧化碳分子的弱吸收谱线,探测灵敏度达到了6.78×10-7 cm-1.实验结果表明,腔增强吸收光谱具有灵敏度高,装置简单,易于操作等优点. 相似文献
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《中国光学与应用光学文摘》2006,(3)
TN242 2006032043猫眼激光谐振腔横模选择特性研究=Research of the lasertransverse mode modulated by the cat' s eye resonator[刊,中]/许志广(清华大学精密仪器系.北京(100084)) ,张书练…∥光学学报.—2006 ,26(1) .—86-90将猫眼逆向器作为激光谐振腔的一个腔镜组成猫眼谐振腔。介绍了猫眼逆向器的结构,阐述了猫眼逆向器中凸镜透和凹面镜的间距改变时猫眼曲率半径的相应变化,并通过有效地控制该间距来选择激光横模,从而保证基横模输出。在激光谐振腔衍射积分方程的基础上,运用牛顿-柯特斯数学方法,对不同参量下的猫眼激光谐振腔的… 相似文献
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当J/ψ辐射衰变产物X是两个赝标介子的束缚态时,螺旋性振幅理论给出了它的角分布WJ.我们注意到.用这个角分布来确定X的自旋宇称存在着不灵敏区.本文对不灵敏区问题作了进一步研究.结果表明:1)确实存在着不灵敏区; 2)θ(1720)的自旋宇称是2+还是0+尚不能最后肯定; 3)窄峰ξ(2230)如果存在的话,可以排除其自旋宇称是0+的可能性. 相似文献
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线光束照射下局部病变组织背散射场角分布研究 总被引:5,自引:2,他引:3
将内含异质层的半无限生物组织作为研究线光束照射下局部病变组织背散射场的近似模型,在此基础上,引入倍加算法对线光束照射下局部病变组织背散射场角分布进行数值计算。根据数值计算结果,分析了不同组织层几何参量和光学参量对背散射场角分布的影响,结果表明:“病变组织层对背散射场中小角度光的影响明显大于对大角度光的影响;背散射场的角分布对病变组织的几何参量(埋藏深度和光学厚度)较为敏感,而对病变组织光学参量亦即病变组织性质的差异敏感度较低。”同时还对含肿瘤的乳房组织的背散射场角分布进行了计算和分析,为将背散射场角分布应用于组织内隐藏异物的无创伤诊断提供了理论参考。 相似文献
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980nm半导体激光器输出光谱特性的改善 总被引:1,自引:0,他引:1
为了改善980nm半导体激光器的输出光谱特性,采用传输矩阵分析法推导了双布喇格光纤光栅谐振腔的传输表达式,对布喇格光纤光栅长度和谐振腔腔长对输出光谱的影响进行模拟仿真,结果表明布喇格光纤光栅长度对输出光谱的影响大于谐振腔腔长对输出光谱的影响,加长布喇格光纤光栅长度能压缩输出光谱线宽.在980nm半导体激光器尾纤上写入不同布喇格光纤光栅长度的双布喇格光纤光栅谐振腔,验证了引入双布喇格光纤光栅谐振腔在压缩980nm半导体激光器输出光谱线宽的同时改善了其输出光谱的稳定性.当环境温度在0~75℃范围内变化时,980nm半导体激光器输出中心波长仅变化0.06nm. 相似文献
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半导体激光器近场图的实验观测杨枫(东北师范大学物理系130024)在许多激光应用中使用的都是半导体激光器,并且往往要求激光器单模输出,所以观测激光器的工作模式非常重要.激光器的纵模可以通过光谱分析观测.半导体激光器谐振腔反射镜很小,所以激光束的方向性... 相似文献