正常形变带[521]1/2的ΔI=1颤动

系统分析了A≈ 170区正常形变带 [5 2 1]1/ 2 - 中的ΔI =1颤动现象 .根据旋称伙伴带的跃迁能量提取Δ2 Eγ(I) =[Eγ(I) +Eγ(I- 2 ) ]/ 2 -Eγ(I - 1)值 ,表现出旋称相关的规则上下颤动 .其颤动幅度在低自旋端约为 5 0keV ,而后随自旋而增大或减小 ,大体呈抛物线形 .利用改进的ab公式 ,提取了相关的脱耦合系数 .运用Nilsson波函数 ,探讨了原子核集体哈密顿量中高阶微扰项的可能形式 .     

奇奇核超形变带的△I=1颤动

讨论了奇奇核超形变旋称伙伴带中的△I=1颤动现象,通过ab拟合和改进的ab拟合指定了它们的自旋值.     

奇质量超形变带中的ΔI=1颤动

系统分析了Ａ￣１９０区超形变带的ΔＩ＝１颤动，发现在大多数奇质量超形变核的ｓｉｇｎａｔｕｒｅ伙伴带中存在ΔＩ＝１颤动，并根据通常的集体模型作了解释。     

奇质量超形变带中的△I=1颤动

系统分析了A～190区超形变带的△I=1颤动,发现在大多数奇质量超形变核的signature伙伴带中存在△I=1颤动,并根据通常的集体模型作了解释.     

Eu超形变带的自旋指定

系统分析了^{142,143,144,147}Eu中的8条超形变带.在对跃迁能量进行光滑化处理,采用ab拟合或改进的ab拟合,确切地指定了其中7条超形变带的自旋值.首次指出了147Eu的1,5两带和2,3两带可能都分别构成旋称伙伴带,且均为K=1/2带,脱耦合常数约为–1.讨论了它们可能的组态结构.     

超形变核149Tb中的旋称伙伴带

系统分析了¹⁴⁹Tb中的5条超形变带.在对跃迁能量进行光滑化处理后,采用ab拟合或改进的ab拟合,确切地指定了它们的自旋值.其2,4和3,5两带都分别构成旋称伙伴带.根据它们的脱耦合常数值,指认了¹⁴⁹Tb费米面附近相应的Ω=1/2单粒子态.     

193T1超形变带K=1/2的可能性

分析了脱耦合项对于原子核转动惯量的重要影响.总结了奇质量核K=1/2带转动惯量变化规律的新特点.在此基础上讨论了¹⁹³T1中3条新的超形变带的内部结构.目前尚无足够证据能够确认它们都是K=1/2带.     

A≈190区超形变带自旋指定的再讨论(Ⅲ)奇奇核

讨论了奇奇核超形变旋称伙伴带中的ΔI=1颤动现象.采用光滑化的Y跃迁能量(即扣除去振荡起伏部分),系统地讨论了A=190区奇奇核超形变带的自旋值.旋称伙伴带的ΔI=1颤动现象的存在,对奇奇核超形变带的自旋指定没有影响.     

超形变带自旋指定方法的改进──ΔI=4分岔的消除

提出了从跃迁能量中分离出ΔI=4部分的有效方法. 在扣除掉这部分的影响后,根据ab公式拟合,可以更准确地给出超形变带的自旋指定,对¹⁹⁴Hg的3个超形变带,重新给出了自旋指定,在此基础上得到的第二类转动惯量,不再出现下弯的现象.     

超形变核149Tb中的旋称伙伴带

系统分析了149Tb中的5条超形变带,在对跃迁能量进行光滑化处理后,采用ab拟合或改进的ab拟合,确切地指定了它们的自旋值,其,24和3,5两带都分别构成旋称伙伴带,根据它们的脱耦合常数值,指认了149Tb费米面附近相应的Ω＝1／2单粒子态。     

奇质量超形变核Signature伙伴带的两种劈裂

阐述了奇质量超形变核Signature伙伴带的两种劈裂,包括△I=1颤动和带首劈裂.通过超形变Signature伙伴带M1跃迁实验数据的分析,显示出一些奇质量核的超形变带存在带首劈裂.并讨论了Signature伙伴带产生带首劈裂的可能机制.     

A～190区超形变带自旋指定的再讨论(Ⅰ)偶偶核

在γ跃迁能量中扣除了ΔI=4分岔的影响后,根据ab公式,系统讨论了A～190区偶偶核超形变带,给出了绝大多数超形变带的自旋值. 部分超形变带的自旋指定值,不同于其它方法得到的结果.     

149Gd(b1)和153Dy(b1)超形变带能量的ΔI=2Staggering

粒子一转子模型推广到用于描述A-150区奇A梭超形变核态,首次成功地拟合了¹⁴⁹Gd(b1)和¹⁵³Dy(b1)能量的ΔI=2 Staggering.     

脱耦合项对K=1/2转动带的转动惯量变化的影响

采用处理含有对力的推转壳模型(CSM)的粒子数守恒方法(PNC)研究了脱耦合项对正常形变奇A核¹⁷¹Yb的[521]1/2转动带的转动惯量随角频率变化的影响. 在计算中同时考虑了单极对力和Y₂₀四极对力, 实验结果在PNC方法计算中得到了较好的重现.     

用I(I+1)展开式分析超形变带

用Bohr–MottelsonI(+1)展开四参数转动谱公式系统分析了A～190、150区的超形变转动带.结果表明:四参数ABCD公式能够相当好地描述上述两个区的超形变带,若干核第二类转动惯量J⁽²⁾的理论计算值与实验提取值符合较好;A～190区超形变带的四参数数值关系并不支持Harris公式及ab公式的理论预期值,但相对而言,ab公式的理论预期值与实验提取值更为接近.     

用I(I+1)展开式分析超形变带

用Bohr－MottelsonI（＋1）展开四参数转动谱公式系统分析了A～190、150区的超形变转动带．结果表明：四参数ABCD公式能够相当好地描述上述两个区的超形变带,若干核第二类转动惯量J(2)的理论计算值与实验提取值符合较好;A～190区超形变带的四参数数值关系并不支持Harris公式及ab公式的理论预期值,但相对而言,ab公式的理论预期值与实验提取值更为接近．     

关于奇ATm核1/2+[411]转动带的系统分析

壳模型计算表明,1/2⁺[411]出现于¹⁵⁷Tm核的基态可能是由非轴对称形变造成的.但是新近从¹⁵⁷Yb衰变纲图给出的¹⁵⁷Tm低激发谱中,指认了一个建立在1/2⁺[411]带头上的基态转动带,并认为该带的性质是轴对称的,提取了该带的惯性参数与脱耦合参数.通过对奇ATm核1/2⁺[411]转动带的系统分析,强调了在¹⁵⁷Tm核中非轴对称γ自由度效应的重要性.     

190Tl的πh9/2⊙νi13/2扁椭球转动带的旋称反转研究

利用能量为167—175MeV的35Cl束流,通过160Gd(35Cl,5n)熔合蒸发反应研究了190Tl的高自旋态能级结构.实验建立了190Tl基于πh9/2 νi13/2组态的转动带.在束测量结果和194Biα衰变的αγ测量结果确定地指定了190?Tl的πh9/2 νi13/2转动带的自旋值.基于自旋指定,发现了190Tl的πh9/2 νi13/2?扁椭球转动带在低自旋时旋称反转.这是首次在基于πh9/2 νi13/2?组态的扁椭球转动带中观测到旋称反转.考虑了质子–中子剩余相互作用的粒子–转子模型能够解释πh9/2 νi13/2扁椭球转动带的低自旋旋称反转.     

~(190)Tl的πh_(9/2)νi_(13/2)扁椭球转动带的旋称反转研究(英文)

利用能量为 1 6 7— 1 75MeV的35Cl束流 ,通过16 0 Gd(35Cl,5n)熔合蒸发反应研究了190 Tl的高自旋态能级结构 .实验建立了190 Tl基于πh9/2 　 　νi13/2 组态的转动带 .在束测量结果和194 Biα衰变的α γ测量结果确定地指定了190 Tl的πh9/2 　 　νi13/2 转动带的自旋值 .基于自旋指定 ,发现了190 Tl的πh9/2 　 　νi13/2 扁椭球转动带在低自旋时旋称反转 .这是首次在基于πh9/2 　 　νi13/2 组态的扁椭球转动带中观测到旋称反转 .考虑了质子 -中子剩余相互作用的粒子 -转子模型能够解释πh9/2 　 　νi13/2 扁椭球转动带的低自旋旋称反转 .     

形变双奇核178Ir转动带能级的旋称反转

利用¹⁵²Sm(³¹P,5nγ)¹⁷⁸Ir反应产生并研究了双奇核¹⁷⁸Ir的高自旋态.实验中进行了¹⁷⁸Ir核的在束γ测量,包括γ射线的激发函数测量、X–γ和γ–γ符合测量.首次建立了双奇核¹⁷⁸Ir基于πh_9/2νi_13/2和πh_11/2νi_13/2准粒子组态上的转动带能级纲图.发现在低自旋区,两个转动带能级均出现旋称反转.对此核区半退耦带的旋称反转作了简要的分析和讨论.