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1初中课程中的螺线管磁场及其演示实验
1979年人民教育出版社出版了文革以后的第一套全国统编教材,书中安排了如图1所示的演示实验.书中的文字说明是:“如图5—27(图5—27是教科书插图编号——笔者)所示,给螺线管通电,铁块受到螺线管的吸引使弹簧伸长.调节变阻器,改变通过螺线管的电流强度,可以看到电流越强,弹簧被拉伸得越长.这表明通过螺线管的电流越强它的磁性也越强.如果换用匝数不同的螺线管而保持通过螺线管的电流强度跟前面的实验一样, 相似文献
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采用数值计算的方法给出了不同径向与轴向比的有限长螺线管磁场的全场数值解,借助DigitalMicrographTM软件给出L∶R =1,L∶R =2,L∶R =4三幅典型轴向与径向比的有限长螺线管磁场的全场分布图像.对不同径向与轴向比的有限长螺线管磁场均匀性的变化规律做了详细分析. 相似文献
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冲击法测螺线管磁场实验的改进 总被引:1,自引:0,他引:1
冲击法测螺线管磁场实验的改进韩字璞,师善雨(河北师范学院物理系石家庄050091)影响冲击法测螺线管轴向磁感应强度实验精度的因素很多,其主要。素。脉冲电。作用时间的长短,其次是电路中各线圈位置的摆放及其他等.如何减小和消除这些因素的影响,提高测量准确... 相似文献
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对于通以恒定电流的有限长厚壁螺线管,用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再根据磁感应强度与矢势的关系式得出磁场的积分形式表达式.用直接积分的方法,计算出厚壁螺线管内部和外部的磁场分布的级数表达式.另外还用本文得出的公式求得中轴线上的磁场. 相似文献
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对于通以恒定电流的有限长厚壁螺线管,用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再根据磁感应强度与矢势的关系式得出磁场的积分形式表达式.用直接积分的方法,计算出厚壁螺线管内部和外部的磁场分布的级数表达式.另外还用本文得出的公式求得中轴线上的磁场. 相似文献
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Victor Namias 《大学物理》1988,(2)
在本杂志近期文章中[1],Dasgupta指出现行教材中未曾给出无限长螺线管外的磁场为零的充分证明.然后他直接从Biot-Savart定律导出场计算的结果.本文目的在于说明可以用简易方法得到更为普遍的结果,而无需进行复杂的角积分计算。代替圆截面的限制,本证明对于具有任意截面柱形螺线管同样成立,且其简明性使该证明可以为大学二年级学生所接受. 考虑一个无限长的任意截面密绕螺线管,或者面电流密度k=nI的等效柱形电流壳,其中n是沿轴(z),方向单位长度上的匝数,I是稳恒电流. 3根据Biot-Savart定律,(xy)平面内P点的磁场为式中R是从S上任意一电流… 相似文献
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对于通以恒定电流的有限长螺线管,首先用柱函数展开法推导出矢势的表达式,再利用磁感应强度与矢势的关系式,得出积分形式的磁场表达式.然后用直接积分的方法计算出磁场分布的级数表达式.最后讨论了某些特殊位置处的磁场. 相似文献
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在大学物理课程中,有很多在“无限大”、“无限长”条件下成立的公式.所谓“无限大”、“无限长”就是某个线度“远大于”另一个线度.“远大于”是一个非定量的概念.在实际工作中常常必须确定两个量的比值大于何值才可以作为“远大于”,以便应用无限条件下才成立的公式,并且需要知道由于把有限当成无限后,造成了多大误差;从而找到一个恰到好处的比值,既能使误差满足实际工作的要求,又使“无限长”最短,“无限大”最小.也就是要确定可以把有限当成无限的判据.本文以均匀密绕螺线管为例,阐述了“无限长”判据的确定原则,并给出了一种“无限长”螺线管的判据. 相似文献