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对大场景全息照相方法的改进 总被引:1,自引:0,他引:1
大场景全息照相是全息照相的重要内容之一,它对拍摄较大的静态物体和贮存文物信息起重要作用。实现大场景全息照相的方法一般采用光程补偿法和根据激光器性质而采用光程差为激光器腔长偶数倍的方法。这两种方法都需较好的防震装置和强激光光源,且光路复杂,调整麻繁,给大场景全息图的拍摄及普及带来一些困难。大场景全息照相与普通的小场景全息照相的差异在于它需要有一个较大的,能够把景物的全部信息(振幅和位相)加以记录的相干区域,要获得好的干涉效果,要求其光程差必须小于所用光源的相干长度。 相似文献
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大场景、大景深全息照相术已有一些文章介绍与报道[1-3].近年来,我们初步获得了景深为250cm,场景面积为100×250cm2和视场角优于120°的广角大场景全息图[3].为进一步提高大场景全息图的质量,普及大场景全息术,从而开拓大场景的全息应用,本文对大场景全息照相实验中的若干特殊问题进行探讨,并给出相应的理论分析与实验结果. 一、场景面积与景深的扩展 一般全息照相的条件之一是物光波与参考光波的光程差小于光源的有效相干长度.对于大场景、大景深全息照相,由于光源相干长度的有限性,此程差条件尤为重要.采用光程补偿法[2,3]或选取光程差为… 相似文献
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兰州大学物理系激光小组 《物理》1975,4(4):0-0
光全息照相是光学领域的新成就.它在工业生产,科学技术的许多方面得到很有前途的应用.在批林批孔运动深入发展的大好形势下,为了更好地培养工农兵学员分析问题和解决问题的能力,我们探讨了在学员的物理实验中安排全息照相的可能性.现将初步结果介绍如下.一、仪器装置记录全息图的装置较多,我们选择了目前使用比较广泛的分光束记录装置,它的示意光路如图1.实际装置的照片如图2.考虑到大量学员作实验的需要,同时又?... 相似文献
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为了提高全息照相实验的成功率和学生学习的积极性,本文从实验原理入手,分析了影响实验的诸因素,并提出了具体的解决方法。 相似文献
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具有原子尺度分辨本领的中子全息照相术已于近期实现,采用了“内探测器”(inside-detector)方法.相关论文发表在2002年10月21日出版的Phys. Rev. Lett.上.全息照相术一般包括一个照明波源、一个用以成像的物以及一个探测器或照相胶片.从源来的波同从物的各部分散射的波在探测器(照相胶片)中产生干涉.干涉图样储存在探测器介质之中,随后通过将波送入探测器而读出(并观察到物的三维像).中子全息术和可见光、电子以及X射线的全息术不同.中子仅在原子核上散射,而原子核与其相应的原子相比要小100000倍.这对于重现一个晶格内部的像是很重要的.… 相似文献
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全息照相实验问题探讨 总被引:2,自引:0,他引:2
全息照相理论比较复杂,特别是在对实验现象的解释上,一些教材写得不够清楚.本文利用近代全息理论,对实验现象进行深入细致的分析与讨论.一、全息理论1.几何描述如图1(a)所示布置记录光路.为使讨论的问题简化并有利于再现实像,令参考光垂直人射干版.从图1(b)可看出,相邻干涉条纹的间距(光栅常数)为式中θ0为两束相干光的夹角,λ为光波波长.再现时,让与参考光相同的再现光也垂直入射在图1全息片上.其衍射角θp由光栅方程决定如图2所示,当k=0时,θp=0,表明零级衍射沿着再现光方向;当k= 1时,θ+1=θ0,表明 1级衍射沿着原物… 相似文献
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1962年由杰尼休克提出的反射全息图的制法至今还是实验教学的一个内容。本文介绍对干版仅仅曝光一次的条件下,将白光反射再现全息图和激光透射再现全息图同时记录于同一干版上的实验。由此得到的全息照片不仅可在白光下再现。而且可在激光下再现,且两次再现的像既可相同也可不同。图1为实验光路图。如将图中物Ⅱ去掉,该图即变成记录激光透射再现全息图的光路;而将物 相似文献
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全息照相实验的新思路 总被引:3,自引:0,他引:3
在全息照相实验中,增加两种拍摄全息光栅的光路,在一张全息底片上,经过三次曝光,拍摄一幅全息图和两种光栅常量值的全息光栅,可使学生深刻地理解一张全息底片能够记录多个不同信息的原理。 相似文献