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讨论了理想气体在直线过程中的吸放热特性对斜率和体积的依赖关系,分析了斜率的变化对吸放热转换点的影响,进而构造了直观反映吸热量Q、斜率k和体积V变化关系的三维空间. 相似文献
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在p-V图中任意给出一条理想气体过程曲线,怎样判定它是吸热还是放热过程?或者是复杂的多变过程?这是一个值得研究的问题.一、微元过程为了叙述方便,假设给定的理想气体系统处于p-v图中点a所对应的状态。我们先研究所给理想气体系统在任一微元过程中与外界交换的热量. 过a在p-V图中作出所绘系统的等压线、等容线、等温线和绝热线,这些过程曲线把p-V图分成了八个区域,如图1所示. 理想气体经过状态a所进行的各类微元过程可以分为以下三类,我们分别研究之.1.沿等压线、等容线,等温线或绝热线进行的过程. 这些过程的吸放热情况,各类教材均有论… 相似文献
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根据热力学第一定律和理想气体状态方程推导了理想气体的热容量公式,并对理想气体在p-V图上的直线过程和循环过程的温度变化及吸热和放热进行了讨论. 相似文献
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热力学第一定律应用于理想气体所进行的直线过程中, 除个别情况外, 吸热与放热之间必有一过渡态. 本文介绍了过渡态的轨迹方程及其应用. 相似文献
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理想气体任意过程最高和最低温度的计算方法 总被引:6,自引:2,他引:4
给出理想气体任意过程最高和最低温度的三种计算方法,用p-V图中的直线过程、圆过程、椭圆过程为例,计算该过程最高、最低温度的状态。 相似文献
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本文讨论了包准静态直线过程在内的一般循环效率的计算方法,分析了常出现错误的原因所在,指出直线过程中由吸热变为放热时转折点的温度与该过程中最高温度点并非一回事;一般的循环效率应与工作物质种类有关。 相似文献
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一、前言 在热力学过程的分析中,如果已知系统的过程图线或过程方程,如何判别任一元过程中吸热还是放热?这是一个有意义的问题.尤其是在循环过程效率η的计算问题中,由于决定η值的Q1和Q2分别是过程中单纯吸热部分和单纯放热部分的算术和而非一段过程中吸热放热的代数和,因而如何正确地判别各段过程中吸热、放热的问题就成为计算热机效率问题的关键. 最近几年来,本刊收到论述理想气体在任意准静态过程(本文论及的过程均属准静态过程)中吸热、放热问题的文章或来信共21篇(已发表两篇).来稿中有的是从不同角度采用不同方法提出判别法则,有的… 相似文献
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针对“Г空间量子态数的直接计算“一文关于无法用通式表示一般相对论自由粒子系统的态密度的结论,本文应用玻耳兹曼关系间接计算得到了包括非相对论和极端相对论情况下的一般相对论理想气体(自由粒子系统)的Г空间态密度的通式表达式。 相似文献
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热力学教材中,在计算理想气体自由能时,有如下公式:其中已约定:把被积函数的原函数中的常数项归入U0与S0,(1)式中的不定积分只包括原函数中含有自变量T的项(以下简称“约定”。) 某些书中,常用分部积分法将前二个积分合并,化为: 笔者认为,当Cv为常数时,(2)式与(1)式并不等价,相差一个因子CvT,不一致的根源在于推导过程中对分部积分公式的应用。众所周知,在已作前面“约定”的情况下,分部积分公式写为:而(3)式又出源于显然,当 常数时,(4)式才与前面的“约定”不相违背。而当 常数时,只有取 才可以,因已“约定”不定积分中不包括原函数中… 相似文献
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理想气体和范氏气体压强的讨论 总被引:1,自引:1,他引:0
1引言 理想气体是一个近似模型,它忽略了分子的体积(更确切地讲,也就是分子间的斥力)和分子间的引力,模型中的分子被看成了没有体积的质点.如果气体所占的体积为V,那么V也就是每个分子可以自由活动的空间.如果把分子看作有一定体积的刚球,则每个分子能自由活动的空间就不再等于V.范德瓦耳斯就是将气体分子看成有一定体积的刚球,将理想气体状态方程加以修正,得出了范德瓦耳斯(简称范氏)气体状态方程. 相似文献
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1提出问题 可逆卡诺循环的效率η=1-T2/T1(1)是不依赖于工作物质的,但一般的普物教材均是利用理想气体作为工质而完成该式的证明,这样容易使人怀疑用其它工质是否也能得到同样的结果.下面分别由范氏气体绝热方程及熵表达式加以证明.并加以讨论. 相似文献