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采用固态反应法制备了(La2/3Ca1/3)(Mn(3-x)/3Gax/3)O3(x=0.00,0.10,0.15,0.20,0.30)体系的系列样品。通过系统地测量其零场和1.6特斯拉(T)磁场下样品的电阻率-温度关系以及一定温度下磁电阻率与磁场的关系,发现随Ga^3+替代量的增加其磁电阻率峰和电阻率峰均向低温方向移动,磁电阻率峰值增大,并伴生磁电阻率峰展宽效应。作者认为,上述结果是由于Ga^3 相似文献
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本文利用IBM—PC计算机时圆电流的磁场和亥姆霍兹线圈(N=1和N=99)的磁场作了精确计算; 给出了亥姆霍兹线圈的磁场系数和相对误差的数据,画出了1%、0.2%和0.02%的磁场均匀区;对影响亥姆霍兹线圈磁场均匀性的几个因素进行了计算和讨论. 相似文献
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研究了Nd1-xBaxMnO3和La0.67Mg0.33Mn0.85M0.15O3(M=Mn,Ga,Fe)的导电性,发现Mn位的自旋磁矩排列状态和大小对体系的导电性有强烈的影响.在Nd1-xBaxMnO3中,当Mn3+/Mn4+的浓度比值为2∶1,1∶1,1∶2时,电阻率出现半导体-金属转变.推论该类体系的导电性首先由体系中Mn3+和Mn4+自旋磁矩形成的磁结构状态决定,然后才取决于由Ba掺杂浓度所决定的载流子浓度.在La0.67Mg0.33Mn0.85M0.15O3(M=Mn,Ga,Fe)中,Mn位自旋磁矩大小的改变对导电性有强烈的影响,另外发现该类体系均以变程跳跃模式进行导电. 相似文献
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研究了La2-xSrxCu1-yFeyO4(x=0.13,0.15,0.17和y=0.0,0.002,0.004,0.006)多晶样品在不同磁场下(H=1,3和5T)正常态直流磁化率与温度的关系和超导转变温度与Fe掺杂含量的关系.结果表明,不掺杂样品的正常态直流磁化率呈宽峰行为.随着Fe掺杂量的增多,直流磁化率与温度的关系由宽峰行为变为Curie-Weiss行为.与此同时,超导转变温度随Fe掺杂含量的变化而变化.这表明载流子浓度是影响超导的重要因素.对Fe掺杂样品,其正常态直流磁化率与温度的关系可以用X=a+bT+c/(T-T0)很好的表示.我们认为,其中a+bT项是带Pauli顺磁的贡献.对同一掺Fe样品,增加外磁场时,居里常数c增大而常数项a减小.这是由于在Fermi面存在不满的窄带(dx2上Hubbard带),它是导致居里顺磁的原因.增加磁场时它往高能方向移动,窄带的电子空得更多,这些电子移向较宽的杂化带,导致每个Cu离子的磁矩增大,而带的Fermi面电子态度减小.我们的实验结果也表明,超导电性与能带结构密切相关. 相似文献
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测量了有机超导体κ(BEDTTTF)2Cu(SCN)2单晶的X射线衍射和强磁场下磁阻.样品沿垂直于传导面的晶格常数为1.49nm.在1.2K温度,磁场垂直于传导面的位形下,在6T以上观测到磁阻振荡,即ShubnikovdeHas效应.由FFT(FastFouierTransformation)谱图,我们发现了对应于κ(BEDTTTF)2Cu(SCN)2单晶Fermi面闭合轨道Fα频率和开放轨道磁突破频率Fβ的存在,Fα=620±30T,Fβ=4100±200T. 相似文献
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用SQUID直流磁强计研究了La(1.85)Sr(0.15)Cu(1-x)FexO(4-y)(x=0.002,0.004和0.006)多晶样品在不同磁场下(H=0.01,0.03,0.05T)正常态的直流磁化率与温度关系和超导转变温度与Fe掺杂含量的关系.实验结果表明,不掺Fe的样品其直流磁化率与温度的关系里宽峰行为,随着Fe掺杂的增多,直流磁化率与温度的关系由宽峰行为迅速转变为Curie-Weiss行为.与此同时,超导转变温度也由不掺Fe的31.0K增加到33.6K(x=0.002),然后再单调降低.这清楚地表明,载流子浓度才是影响超导的最重要的因素。对于掺Fe的样品,其正常态直流磁化率X与温度T的关系可以用X=a+bT+c/(T一T0)很好地表示.我们认为,式中a+bT项是由于Cud带泡利硕磁的贡献.增加磁场时,对于同一个接Fe样品,居里常数C增大而常数项a减小.这是由于掺Fe的样品在Fermi面存在不满的窄带(dx2上Hubbrd带),它是产生居里硕磁的原因.增加磁场时,它往高能量方向移动,窄带的电子空得更多,这些电子移向较宽的Cu杂化带.这样一来,增加磁场时,每个Cu离子的磁矩增大.而Cud带的Fe 相似文献
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由于单晶GdBa2Cu3O6+y样品中Gd^3+离子本身固有磁矩对样品有顺磁贡献,使得样品的磁滞回线有所倾斜并使磁滞回线的宽度增大,因而使根据Bean模型得到的临界电流密度偏离了其真正的值,在温度T=4.2K时,偏离达到8%,因而在对YBCO和GBCO进行比较研究时,对GBCO临界电流密度的修正是必要的。这一顺磁磁化强度的磁场依赖关系可以用反铁磁的分子场理论给以很好的描述。 相似文献
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本研究高Tc大块超导体YBa2Cu3O7-b(Fx)(其中x=0.0,0.5,0.75,1.0,1.5,2.0,2.5)的磁性。X射线衍射实验表明相当多的F进入了YBaCuO(123)晶格并被O空位俘获。用振动样品磁强计(VSW)测试这些样品的质量比磁矩σ与温度T的关系,以及抗磁性磁滞回线。未掺氟样品的Tc为89K,掺F(x=0.75)的样品具有最高的Tc0=93K和最强的抗磁性。在150K样品 相似文献
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报道了x=0.214组份、低补偿度(K《1)n-Hg_(1-x)Cd_xTe晶体在0.3─30K温度范围,0─7T强磁场下的横向磁阻、电子霍耳迁移率、霍耳系数测量结果,观测到了磁致金属-绝缘体相变和相变后的温度激活输运行为。分析实验数据,提出:低补偿度、组份:x=0.2附近的n-Hg_(1-x)Cd_xTe,磁致金属-绝缘体相变(MIT)发生的机理是载流子在浅施主杂质态上的磁冻结;发生磁冻结的前提是热冻出(thermalfreeze-out),即首先必须在很低的温度下将导带电子冻出到施主态上。相变后的温度激活输运行为可以表示成R_H(T)=R_(H0)exp[a/kT],它实际上反映了磁冻结在施主上的电子,随温度的升高,逐步热激发到导带的过程,从磁致MIT后的激活能初步推知,导带下存在两个浅施主能级。 相似文献
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斯托纳粒子的磁矩翻转 总被引:1,自引:0,他引:1
文章根据朗道-利夫席茨-吉尔伯特(Landau-Lifshitz-Gilbert)理论,介绍了斯托纳(Stoner)粒子(单个磁畴的磁性颗粒)磁矩翻转的相关理论.其中指出了有关磁矩翻转的斯托纳-沃尔法特(Wohlfarth)极限(SW极限)只有在阻尼系数无穷大时才是真正准确的.在此极限下,磁矩是沿着能量下降最快的路径翻转.最小的翻转磁场出现在当系统能量曲面中只有一个稳定的不动点的情形.文中还指出了对于一个给定的各向异性的磁体,阻尼系数存在一个临界值,超过它时,最小翻转磁场与SW极限是相同的.低于此临界值,最小翻转磁场可以小于SW极限.对于在有阻尼情况下的弹道式磁矩翻转,文中指出,施加的磁场方向应该处在一特定的方向内.这个方向窗口的宽度与阻尼系数和磁内能有关.对于一给定的磁内能,窗口的上下边界随着阻尼系数的增加而增加,窗口的宽度则随着阻尼系数的增加而呈振荡的变化.在没有阻尼和阻尼无穷大的极限下,窗口宽度变为零。 相似文献
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铂(Ⅳ)-钼酸盐-乙基罗丹明B离子缔合显色反应研究 总被引:2,自引:0,他引:2
本文研究了在聚乙烯醇(PVA)存在下用钼酸盐与乙基罗丹明B(ERB)形成离子缔合物,该缔合物的最大吸收位于580nm,摩尔吸光系数为1.12×106L·mol-1·cm-1,服从比耳定律范围0—2.5μg/25mL,缔合物至少稳定1周,考察了50多种共存离子的影响,除生成杂多酸元素和Au(Ⅲ)、Os(Ⅷ)、Pd(Ⅱ)、Ir(Ⅳ)外,大多数元素不干扰。测定铂的条件为:〔HClO4〕=1.2mol/L,〔MoO42-〕=9.1×10-4mol/L,〔ERB〕=3.2×10-5mol/L,0.08%PVA。缔合物的摩尔比为Pt(Ⅳ)∶ERB=1∶2,本法已用于铂矿中铂的测定,结果满意。 相似文献
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J.Z.Bai O.Bardon I.Blum A. Breakstone T.Burnett G.Chen G.P.Chen H.F.Chen J.Chen S.M.Chen Y.Q.Chen Y.Chen Y.B.Chen B.S.Cheng R.F.Cowan X.Z.Cui H.L.Ding Z.Z.DU W.Dunwoodie X.L.Fan J.Fang M.Fero C.S.Gao M.L.Gao S.Q.Gao P.Gratton J.H.Gu S.D.Gu W.X.Gu Y.F.Gu 《中国物理 C》1996,(12)
利用北京谱仪在北京正负电子对撞机上采集的350万(2S)事例,通过(2S)→γπ-和γK+K-反应道测量了Xc0的总宽度.由MonteCarlo模拟给出的质量分辨函数,利用拟合Xc2谱形得到的质量分辨作标定后,用于Xc0宽度的拟合,得到Xc0的宽度为(15.0)MeV.同时定出了XcJ(J=0,2)到π+π=和K+K-的衰变分支比.结果为B(Xc0→π+π-)=(4.27±0.23±O.60)×10-3;B(Xc0→K+K-)=(3.44±0.21±0.47×10-3;B(Xc2→π+π-)=(1.52±0.17±0.29)×10-3和B(Xc2→K+K-)=(5.2±1.1±1.8)×10-4,其中第一项误差为统计误差,第二项为系统误差。 相似文献
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用第一原理的LDFLMTOASA超元胞法,模拟由X射线吸收谱精细结构测定的BaBiO3中,Bi有两种价态Bi3+和Bi5+及与之相应的两种不同键长的Bi—O八面体,以及K掺杂对晶体结构的影响.计算了Ba4Bi4O12,(Ba3K)Bi4O12,(BaK)Bi2O6,(BaK3)Bi4O12,K2Bi2O6(简记为(404),(314),(112),(134),(022))五种“样本”的电子结构.结果表明,(404)和(314)分别为Eg=16eV及Eg=15eV的半导体,其它“样本”为金属.总能的分析表明(134)是不稳定的,故溶解极限为x=05.以“取样”方式按伯努利分布确定任意组分各“样本”的概率,进而计算了(Ba1-xKx)BiO3电子结构随组分的变化.最后用逾渗模型说明了超导转变温度Tc在x=0.25附近的突变 相似文献
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BES Collaboration J. Z. Bat G. P. Chen H. F. Chen S. M. Chen Y. Chen Y. B. Chen Y. Q. Chen B. S. Cheng X. Z. Cui H. L.Ding W. Y. Ding Z. Z. DU X. L. Fan J. Fang C. S.Gao M. L.Gao S. Q. Gao J. H. Gu S. D. Gu W. X. Gu Y. F. Gu Y. N. Guo 《中国物理 C》1996,(11)
本文通过对J/ψ辐射衰变到K+K-πO和终态中iota能区的振幅分析,发现iota峰下有一个0-+共振态(M=1467±3MeV,=89±6MeV)和两个1++共振态(M=1435±3MeV,=59±5MeV;M=1497±2MeV,=44±7MeV),分别对应于η(1440),f1(1420)和f1(1510). 相似文献