用空心阴极放电管研究金属原子的光离化过程(Ⅱ)——铀原子的三光子电离测量

本文报道利用自制的Kr-U空心阴极放电管研究测量铀原子的单色三光子和双色三光子共振光电离谱.给出了所测得的12根强的单色三光子电离谱线和19根强的和较强的双色三光子电离谱线.表明了这一装置的优越性.     

首次观察到铀原子共振三步光电离

中国科学院上海光学精密机械研究所利用脉冲放电在铀的空心阴极中产生相当高的铀原子蒸气密度。     

空心阴极灯激发的微波等离子体炬原子/离子荧光光谱研究--钙的原子/离子荧光光谱

用强短脉冲供电技术的空心阴极灯作激发源、微波等离子体炬作原子／离子化器，建立了原子／离子荧光光谱实验装置。详细研究了微波等离子体功率、观察高度、空心阴极灯电流等因素对原子／离子荧光信号强度的影响，测量了系统对Ca的原子／离子荧光光谱的检出限。     

钯原子谱线的分支比测量

运用钯元素空心阴极灯和高分辨率光栅单色仪测量了钯原子4d⁹6s和4d⁹5d组态的7个偶宇称能级的发射光谱,确定了这些能级向4d⁹5p组态能级跃迁产生的15条谱线的跃迁分支比.本文大部分结果是对文献中钯元素原子相关光谱参数的重要修正. 关键词： 原子光谱 钯原子 分支比 空心阴极灯     

流体-亚稳态原子传输混合模型模拟空心阴极放电特性

利用流体-亚稳态原子传输混合模型研究了氩气矩形空心阴极放电稳态时的参数. 数值计算得到了压强为10 Torr时的电势、电子、离子和亚稳态氩原子密度以及电子平均能量的分布. 结果表明电子和离子密度峰值为4.7×10¹² cm^-3, 亚稳态原子密度峰值为2.1×10¹³ cm^-3. 本文同时对流体-亚稳态原子传输混合模型和单一流体模型模拟得到的放电参数进行了比较. 结果表明, 分步电离是新电子产生的重要来源, 亚稳态原子对空心阴极放电特性有重要影响. 与单一流体模型相比, 混合模型计算得到的电子密度升高, 阴极鞘层宽度和电子平均能量降低. 关键词： 空心阴极放电 流体-亚稳态原子传输模型 电子密度 分步电离     

铥原子激发能级超精细结构常数的测定

用铥空心阴极灯,采用光电流光谱技术测得铥原子21条一级跃迁谱线,确定了相应跃迁上能级的超精细结构常数,其中7个能级的参数为首次发表,运用同一空心阴极灯,采用双色双光子级联共振技术,由荧光法首次测得4个第二激发能级的超精细结构常数.     

铀空心阴极放电灯的光谱特性研究

本文报道了利用自制铀空心阴极放电灯进行U发射光谱的测量研究.通过一系列铀空心阴极放电灯光谱特性参数的测量,分析了作为光谱测量用的铀空心阴极放电灯的最佳工作参数.并且报道了我们测量的部分U原子发射光谱的发射强度和gf数.     

稀土元素的原子／离子荧光光谱分析进展

本文首次系统地评述了离子元素原子／离子荧光分析的研究进展。主要讨论了稀土元素原子／离子荧光分析的实验装置、应用和特点，展望了其发展趋势。目前研究主要集中在发展不同的激发光源和原子／离子化器以提高分析的灵敏度，克服干扰，作为激发光源，染料激光器得到了广泛的应用，空心阴极灯也深受关注，电感耦合等离子体是常用的原子／离子化器之一。原子／离子ＩＣＰ荧光光谱分析了光谱干扰，线性范围宽，是稀土元素分析的有效方     

基于商用型空心阴极灯实现的法拉第反常色散原子滤光器

基于铯原子6S_1/2-6P_3/2跃迁线,在商用型空心阴极灯中,实现了工作波长为852 nm的法拉第反常色散原子滤光器(FADOF)：当铯空心阴极灯工作电流在1～4 mA范围内时,可获得单峰、共振的线芯式FADOF;当铯空心阴极灯工作电流在6～10 mA范围内时,可获得线翼式FADOF。实验上系统测量了工作电流、轴向磁场强度、信号光功率对FADOF性能的影响,优化参数下该滤光器的透射率高达77%。     

粮食中金属元素的原子吸收光谱测定

本工怍是根据克山病病因究研“饮食中化学物质缺乏”专题协作计划而进行的。试剂和样品制备仪器 P-E403型原子吸收分光光度计,单元素空心阴极灯。试剂: (1)去离子水,市售普通蒸馏水再经     

脉冲光电流效应的机理研究

本文介绍一种用于脉冲激光激励空心阴极放电光电流效应的改进的表象理论,它以原子的能级集居数及电子密度变化的速率方程为基础,考虑到放电管内电子运动及电流回路方程获得了一组方程。该方程组很好地解决了脉冲光电流信号随电流、电压及激光光强的变化关系及时间特性(这一理沦提出了利用脉冲光电流效应测量某些低压气体等离子体参数的可能性)。     

N_2空心阴极放电向微空心阴极放电转变的PIC/MC模拟

开发了氮空心阴极放电PIC/MC二维自洽模型。研究了N2传统空心阴极向微空心阴极放电转变过程中电势和电场的变化。结果表明,不同尺寸的空心阴极放电的电势及电场分布规律几乎类似,但空心阴极孔径减小且气压增加时,电场近似线性增加;典型微空心阴极电场比传统空心阴极放电电场约大3个量级;微空心阴极放电产生的电子,氮分子离子和氮原子离子的密度比传统空心阴极放电约大3个量级,且微空心阴极放电中,N2+密度比N+密度大8倍以上。     

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开发了氮空心阴极放电PIC/MC二维自洽模型。研究了N2传统空心阴极向微空心阴极放电转变过程中电势和电场的变化。结果表明,不同尺寸的空心阴极放电的电势及电场分布规律几乎类似,但空心阴极孔径减小且气压增加时,电场近似线性增加;典型微空心阴极电场比传统空心阴极放电电场约大3个量级;微空心阴极放电产生的电子,氮分子离子和氮原子离子的密度比传统空心阴极放电约大3个量级,且微空心阴极放电中,N2+密度比N+密度大8倍以上。     

原子吸收法测定铁矿石中的钠、钾

在原子吸收分析中,测定钠、钾,具有方法简单、灵敏度高、快速、选择性好,干扰少等特点,能满足铁矿石及岩石日常分析的要求。仪器国产WFD-Y2型原子吸收分光光度计(光电倍增管为R-456型)。上海电光厂产钠、钾空心阴极灯。各种酸对测定的影响试验表明,HCl、     

用荧光法在空心阴极灯中测定镨原子的超精细结构谱

本工作在自制的Pr-Kr空心阴极灯中,用荧光法测量了6603.60cm~(-1)～23488.64cm~(-1),9684.24cm~(-1)～26654.48cm~(-1)及9641.90cm~(-1)～26654.48cm~(-1)能极间跃迁所相应的超精细结构谱.计算了23488.64cm~(-1)及26654.68cm~(-1)能级的超精细结构常数A.这是镨原子用荧光法在空心阴极灯中测定超精细结构谱的首次报道.     

原子吸收法测定矿石及钨、钼、铜、锡精矿中微量铋

原子吸收分光光度法测定矿石中微量铋已有报导。我们以矿石及钨、铝、锡、铜精矿为对象,进行了原子吸收法测定铋的有关条件、干扰及其消除实验。拟定了0.020％～1％范围内铋的测定方法。一、仪器与试剂仪器 P-E503型原子吸收光谱仪,国产铋空心阴极灯(上海)。     

空心阴极光源在原子发射光谱分析中的应用

本文介绍了空心阴极光源发射光谱分析中用地测定痕量元素的特点,供电电源的种类,阴极灯及电极,载气的选择等。并介绍了空心阴极光源在痕量分析上的应用。     

PLS-原子吸收光谱法同时测定稀土氧化物中的Eu和Cu

用偏最小二乘法（ＰＬＳ）校正了火焰原子吸收分析中Ｅｕ３２４．７５３ｎｍ对Ｃｕ３２４．７５４ｎｍ吸收线重叠干扰,用铜空心阴极灯同时测定了合成样及稀土氧化物中的Ｅｕ和Ｃｕ。     

岭回归原子吸收光谱法同时测定Fe和Pt

火焰原子吸收光谱法在271．903nm波长处测定Fe时，Pt对其吸收线产生谱线叠加干扰，用岭回归法校正了Pt271．904nm光谱法对Fe271．903nm的干扰，以Fe元素空心阴极灯同时测定Fe、Pt两种元素。     

N2/Ti微空心阴极放电等离子体阴极溅射模拟

采用Monte Carlo方法模拟N2/Ti微空心阴极放电等离子体阴极溅射过程,其中,氮离子(N2+,N+)轰击阴极表面采用PIC/MC模型模拟.计算溅射钛原子的热化过程、钛原子的密度及其平均能量分布.结果表明,沿各方向溅射出的90%金属Ti原子所带的初始能量小于30 eV,其散射角主要分布在30°和60°之间;溅射Ti原子在离微空心阴极壁约0.04 mm处出现热化极大值.