超致密电离氢区周围的CO高速气体

给出了与星际水脉泽源和超致密电离氢区成协的77个恒星形成区的高速¹²CO（J＝1-0）分子辐射的搜寻结果. 目的是调查高速分子外流、星际H2O脉泽源和它们所联系的红外源之间的关系. 样本满足WC标准，即：lg(F_25μm/F_12μm)＞0.57和lg(F_60μm/F_12μm)＞1.3.绝大多数源都存在着气体的高速运动，在1σT*_a水平处，几乎70％的源的谱线全宽(FW）超过15 km·s^-1，15％的源则超过了30 km·s^-1.这个结果极大地超过了小质量恒星形成区所得到的值.在CO分子的FW，半峰全宽（FWHM）和源的红外光度之间存在清楚的相关性，两种线宽的值正比于红外光度的值.这些关系表明了亮源能够注入更多的能量进入它周围物质中从而产生更强有力的外流使得CO分子的线宽增大.从CO分子和水脉泽的峰值速度的对应关系中发现一些水脉泽源相对于其附近的气体呈现出大的蓝移，这也许是由非饱和脉泽放大了背景源引起的.     

拟齐性偏微分方程的多项式解

设p是Rⁿ上具C^∞系数的线性偏微分算子,关于拟相似变换δ_τ(x)=(τ>0)是m次拟齐性的,m>0,如果a₁,a₂,…,a_n全为正有理数或m∈M={α·a,α∈Iⁿ₊},则方程p[u]=0的多项式解空间必为无穷维的.     

230Ac β-延发裂变概率的测定

由60 MeV/μ ¹⁸O离子照射天然钍靶所引起的²³²Th-2p反应产生²³⁰Ra, 通过放射化学分离方法从被照射的靶中提取出镭元素并制成薄源, 经²³⁰Ra®²³⁰Ac 得到²³⁰Ac. 用云母裂变径迹探测器和PHGe γ 射线探测器对来自源中的裂变碎片和 γ谱进行记录和测量, 借助于所测得的两个裂变事件和 γ谱, 鉴别了β-延发裂变核²³⁰Ac, 得到了它的β-延发裂变概率为(1.19±0.85)×10^-8.     

具有缺项系数的几类解析函数族的性质

S*表示所有在单位圆盘 D 内解析且满足条件 f(0)=f′ (0)-1=0的星形函数族, K 表示所有在 D内解析且满足条件 f(0)=f′ (0)-1=0 的凸函数族, P 表示所有在 D 内解析且满足条件p(0)=1, Rep(z)>0 的函数族. 设P_n={p(z): p(z)=1+a_nzⁿ+a_n+1zⁿ⁺¹+…∈ P}, S*_n={f (z): f(z)=z+a_nzⁿ+a_n+1zⁿ⁺¹+…∈ S*}, K_n={f (z): f (z)=z+a_nzⁿ+a_n+1zⁿ⁺¹+…∈ K}. L_Sn*={g(z)=ln f(z)/z, f ∈ S_n*}, 其中对数函数取使得ln1=0的那个单值解析分支. 该文研究了函数族S_n^*, K_n和L_Sn*的性质, 找出了解析函数族L_Sn*的极值点与支撑点,并对S*_n与K_n的极值点和支撑点作了一些探讨.     

Sobolev类KWr[a,b]基于给定信息的最佳求积公式

由所有区间[a,b]上(r−1)阶导数绝对连续而其r阶导数几乎处处被常数K所界定的函数组成的类记为KW^r[a, b]. 设函数f∈KW^r[a, b]在一组节点x处的函数值及其直到(r−1)阶的导数值为已知, 称之为给定的Hermite信息. 本文报道函数类KW^r[a, b]基于给定Hermite信息的最佳求积公式. 通过完全样条插值解决了该问题解的存在性和具体的构造, 结果表明该问题的解决依赖于插值样条的自由节点所满足的一个非线性代数方程组. 而根据作者的另一项新的研究成果, 该方程组可以封闭地转换为两个次数大约为r/2的代数方程. 顺便还得到了类KW^r[a, b]的最佳插值.     

积域上奇异积分算子的Lp有界性

用旋转法证明了对于Ω∈ L(log⁺L)² (Sⁿ-1×S^m-1),Ω(x′,y′)dσ(x′)= 0(y′∈S^m-1), Ω(x′,y′)dσy′)=0(x′∈Sⁿ-1),带核函数K(u,v)= Ω(u′,v′)|u|^-n|v|^-m的奇异积分算子T是L^p(Rⁿ×R^m)有界的,其中1<p<∞.     

量子环面李代数的自同构群, 泛中心扩张与导子

C_q:=C_q[x^±1₁, x^±1₂] 为复数域上的量子环面, 其中q≠ 0是一个非单位根, D(C_q) 为C_q的导子李代数. 记L_q 为C_q ㈩ D(C_q)的导出子代数. 该文研究李代数L_q的自同构群, 泛中心扩张和导子李代数.     

多复变整函数与其关于全导数的微分多项式*

本文证明如下定理: 设f为Cⁿ上的一个非常数整函数,L_D(f) = a_kD^kf +a_k?1D^k?1f +· · · + a₁Df + a₀f,其中a_j ∈ C, a_k ≠ 0, D_j f是f的j阶全导数(j=1,2, · · ·,k).若f与L_D(f)两个有穷的CM分担值, 则f=L_D(f).     

Dedekind zeta函数与Dedekind和

Dedekind和表示两个实二次数域的Dedekind zeta函数在-1处值的积,给出了不同于Siegel的表示公式. 为应用,得到ζ_K(-1)的一个多项式表示:1/45 (26n³-41n±9), n≡±2(mod5),这里K=Q(Ö5q),素数q = 4n²+1,且实二次数域K ₂=Q(Öq)的类数为1.     

四阶椭圆方程基态解的集中性态

该文分析了四阶椭圆方程△^２u=|x|^au^p-1,x∈Ω; u=\Delta u=0 , x ∈аΩ, (Ω表示Rⁿ中以原点为中心的球)基态解的集中性态,并证明了当p趋近于 2^*=\frac{2n}{n-4} (n>4)时基态解u_p集中在Ω的边界附近.     

液滴在管中的热变形迁移

使用边界积分法, 理论上研究了液滴在管壁绝热的轴对称管中忽略对流条件下, 定常小Reynolds数热变形迁移. 液滴的球半径和管子的半径分别是a′(假定液滴是球状时的半径a′=(3V_p′/4π)^1/3,V_p′是液滴的体积)和b′.当毛细准数C_a=0.05, 对于大的液滴(a′/ b′=0.8)在管中运动时, 变形较明显. 由于流体应力使液滴变形加长, 管壁的影响减弱, 液滴的速度增加. 对于小的液滴(a′/ b′< 0.8, C_a=0.05), 在运动过程中保持球形. 原因是液滴远离管壁, 流体应力对其影响不大. 变形液滴运动速度大于具有相同当量直径的球状液滴运动速度. 液滴热迁移的速度大于由浮力引起的迁移速度.     

Hk流的微分Harnack 估计

对k>0,得到了在Rⁿ⁺¹中的H^k流的解的微分Harnack估计. 应用这个估计, 得到了关于H^k-流迁移孤立子的一些性质.     

[N2]*2-N2分子二聚物的发射谱和受激辐射特性

理论上通过从头算法计算与理论分析证明存在D_2h群对称性的[N₂]₂即N₂分子二聚物，且存在电偶极允许的类准分子跃迁a¹B_2g→a¹B_3u. 理论计算获得的a¹B_2g→a¹B_3u跃迁的发射谱与实验观测到的结果很好地吻合. 利用微波激励高纯氮和放大自发辐射法研究了N₂分子二聚物的受激辐射特性，实验研究结果表明，当微波功率大于100 W，充入N2气压在260~2200 Pa范围内N₂分子二聚物在336.21 nm处存在受激辐射特性.     

代数体函数的正规族定理

设F是定义在球面V的子集D上的一族代数体函数,若F中所有f的分支点之和为有限个，且存在三个固定的复值a₁,a₂,a₃使得对每个f都有∑³_k=1n(D,a_k, f)≤1,则F在D内正规.     

偶数阶Sturm-Liouville边值问题的多个正解

该文讨论了偶数阶边值问题 (-1)^m y^(2m)₌f(t,y), 0≤t≤1,a_i+1y⁽²ⁱ⁾ (0)-β_i+1y ⁽²ⁱ⁺¹⁾ (0)=0, γ_i+1y⁽²ⁱ⁾ (1)+δ_i+1y⁽²ⁱ⁺¹⁾ (1)=0,0≤i ≤m-1正解的存在性.借助于Leggett-Williams 不动点定理,建立了该问题存在三个及任意奇数个正解的充分条件.     

星际甲醇6.6 GHz脉泽源及其环境

通过对6.6 GHz甲醇脉泽(Maser)源及其环境——分子云核和分子云外围的研究来增进对大质量恒星的形成的理解. 以理论计算结果拟合6.6 GHz 5₁-6₀ A⁺ 和 107 GHz 3₁-4₀ A⁺两条甲醇谱线的观测数据, 研究甲醇脉泽或热线形成区的物理特征. 计算确认甲醇6.6 GHz 线的Ⅱ型脉泽特征, 其流量密度的峰值随外场的加强而递增. 密度过高会导致脉泽向热线的转化. 计算表明甲醇6.6 GHz发射线在外场为150~300 K,密度不高于10⁷ cm^-3时均为脉泽, 而甲醇107 GHz线在外场为210~300 K, 密度不高于3×10⁶ cm^-3才是脉泽, 且强度远低于甲醇6.6 GHz脉泽. 涉及的6个源, 6.6 GHz线均为脉泽; 107 GHz线除在CepA中是脉泽外, 在其他5个源中均为热线. 计算表明6.6 GHz 脉泽是如此的强, 它的生成所要求的物理条件（例如外场、密度及动力学参数等）与大质量恒星形成的一个历史阶段的物理条件相吻合, 使其被认为是与大质量恒星形成相关的最显著的现象. NH3 的 (1,1), (2,2), (3,3)和(4,4)4条反演线的同时、同仪器观测和计算提示：甲醇脉泽形成区的温度与密度均高于NH₃谱线形成区. 加上对CO(1-0)线观测得到的|V_sr(CO)| > |V_sr(NH₃)| > |V_sr(CH₃OH 6.6GHz 脉泽)| 之共同特性, 反映了由于附近剧变而被激发的CH₃OH 6.6GHz 脉泽所载气体流, 在分子云核和分子云外围继续发展的势态.     

具投放的中立型时滞竞争扩散系统正周期解的存在性

利用Nussbaum 度理论建立了具投放的中立型时滞竞争扩散系统 x′₁(t)=x₁(t)[a₁(t)-b₁(t)x₁(t)-c₁(t)y(t) ]+D₁(t)[x₂(t)-x₁(t)]+S₁(t), x′₂(t)=x₂(t)[a₂(t)-b₂(t)x₂(t)]+D₂(t)[x₁(t)-x₂(t) ]+S₂(t), y′(t)=y(t)[a₃(t)-b₃(t)y(t)-α(t)y(t-τ₁(t))-β(t) ∫⁰_τ k(s)y(t+s)ds -γ(t)y’(t-τ₂(t))-c₃(t)x₁(t)]. 存在正周期解的一个充分条件.     

一类非线性高阶波动方程的初边值问题

该文研究一类非线性高阶波动方程u_tt－a_1^Uxx+a_₂u_x4+a₃u_x4_tt=φ(u_{x ⁾}x+f(u,u_x,u_xxu_xxx,u_x4)的初边值问题.证明整体古典解的存在唯一性并给出古典解爆破的充分条件.     

一类运算图的匹配数

设G是一个简单图,把G的每条边e=(a,b)变换成一个三角形ae^*b而得到一个新图,记为R (G), 其中新增加的顶点e^*的度为2.本文证明R (G)的匹配数完全由图G的顶点度序列确定.     

稀土区质子滴线核142Ho的β 缓发质子衰变

通过重离子引起的核反应¹⁰⁶Cd (⁴⁰Ca, p3n)合成了新的β 缓发质子先驱核¹⁴²Ho, 并且配合氦喷嘴快速带传输系统用“p-γ”符合方法对它进行了首次鉴别. 观测了¹⁴²Ho的β 缓发质子衰变, 测定其半衰期为(0.4±0.1) s. 利用统计模型拟合实验估计的对质子女儿核¹⁴¹Tb中末态的相对分支比和缓发质子能谱, ¹⁴²Ho的基态自旋被指认为5, 6或7. 用Woods-Xason Strutinsky方法计算了¹⁴²Ho的核位能面, 其结果支持指认¹⁴²Ho的基态自旋宇称为7-. 作为副产品, 还首次观测到了来自先驱核¹³⁹Gd, ¹⁴⁰Tb, ¹⁴²Tb和¹⁴³Dy的β 缓发质子衰变产生的质子女儿核中的一些γ 跃迁.