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本文用矩量法解薄板塑性动力响应问题,分析阻尼介质对简支方板塑性动力响应的影响,对计算结果进行了讨论. 相似文献
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本文研究了粘性介质中的固支长圆柱壳受均布冲击侧压时的塑性动力响应,得到了解析解,并对此解进行了讨论。当介质阻尼参数β趋于零时,本文结果与无阻尼解一致。文中还画出了阻尼参数及壳体的长度参数对长壳运动时间的影响曲线。 相似文献
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冲击载荷作用下阻尼介质中刚塑性圆板的动力响应 总被引:4,自引:1,他引:4
1.引言阻尼介质对结构塑性动力响应的影响属于流体与固体的耦合运动。在分析中往往将流体对固体的作用采用一个相当的阻力来代替。当流体为水时,这一阻力可表示为f=α(?)。其中,f为圆板单位面积上流体阻力;α为阻尼系数,它与流体介质密度及其波速有关;(?)为圆板横向速度。Kumar在1982年曾采用此方法得到了矩形载荷作用下简支圆板在阻尼介质中的动力响应完全解。但同样的结果早在1963年就由苏联学者 相似文献
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本文通过拉普拉斯变换,将最小二乘法应用于薄板的塑性动力响应问题。文中分别以承受均布冲击荷载(中载情形)的简支圆板和方板的塑性动力响应问题为例,说明本文方法的计算方法及步骤,并显示出本文方法的优越性。 相似文献
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探索薄壳塑性动力响应问题的分析与数值方法,是当今力学中的重要课题之一。笔者曾给出联合应用拉普拉斯变换和最小二乘法分析梁、板、壳塑性动力响应的方法。本文分别针对承受中载的短壳和长壳问题,给出只用最小二乘法分析其塑性动力响应的方法。 相似文献
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最小二乘法在薄板塑性动力响应中的应用 总被引:1,自引:1,他引:1
本文通过拉普拉斯变换,将最小二乘法应用于薄板的塑性动力响应问题。文中分别以承受均布冲击荷载(中载情形)的简支圆板和方板的塑性动力响应问题为例,说明本文方法的计算方法及步骤,并显示出本文方法的优越性。 相似文献
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一维流体饱和粘弹性多孔介质层的动力响应 总被引:3,自引:1,他引:2
本文研究了不可压流体饱和粘弹性多孔介质层的一维动力响应问题。基于粘弹性理论和多孔介质理论,在流相和固相微观不可压、固相骨架服从粘弹性积分型本构关系和小变形的假定下,建立了不可压流体饱和粘弹性多孔介质层一维动力响应的数学模型,利用Laplace变换,求得了原初边值问题在变换空间中的解析解,并利用Laplace逆变换的Crump数值反演方法,得到原动力响应问题的数值解。数值研究了饱和标准线性粘弹性多孔介质层的动力响应,分析了固相位移、渗流速度、孔隙压力及固相有效应力等的响应特征。结果表明,与不可压流体饱和弹性多孔介质相同,不可压流体饱和粘弹性多孔介质中亦只存在一个纵波,并且固相骨架的粘性对动力行为有显著的影响。 相似文献
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弹性力学中有以下3种支配方程:(1)以应力分量表示的平衡微分方程;(2)以形变分量表示的相容方程;(3)表达应力-形变关系的物理方程.在数值解法中,位移法设定连续的位移函数,使它满足位移边界条件,位移的连续性确保了相容方程的满足.由物理方程求出应力分量后,按势能极小原理 相似文献
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载荷作用区域对刚塑性简支梁动力响应的影响 总被引:1,自引:1,他引:0
本文研究了载荷作用区域大小对刚塑性简(固)支梁塑性动力响应的影响,得到了中、高载界限值的表达式,并对它进行了详细的讨论。文中还给出了中载和高载情况时各相的具体解答。 相似文献
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冲击载荷形状对阻尼介质中结构最终塑性变形的影响 总被引:1,自引:0,他引:1
分析了在阻尼介质中当保持相关参量相同时,冲击载荷形状对简支刚塑性圆板和圆柱薄壳的最终塑性变形的影响。在结构物高载阶段的运动中,考虑了阻尼介质对塑性铰区移行的影响。结果表明:在阻尼介质中,文献[6]中相关参量的概念仍然可以沿用,但结构的最终塑性变形与相关参量的关系式W_of=I ̄2_eG(P_e)应由更一般的表达式来代替。 相似文献
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本文对圆柱扁壳的非线性动力响应的问题,利用加相对加权残值法的子域方法将唐奈尔方程转化成时间因子作为示知函数的控制方程,运用样条配点法发成若干段,且保证在每时间段均连续将算例结果与有关文献比较的同时,还运用ODE SOVVER-COLSYS程序作数值比较。 相似文献
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在径向载荷和轴向冲击联合作用下的圆柱壳塑性稳定性分析 总被引:3,自引:0,他引:3
对有径向载荷的圆柱壳,受轴向冲击时塑性失稳的临界速度进行理论分析。分析结果与实验值相吻合,并给出一般的规律,它也适用于无径向载荷的情况。 相似文献