ψ(2S)强衰变中的一个新的反常现象

利用在北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)最近采集的127万个(2S)事例,测量了新的强子衰变道(2S)→ωπ+π-,和ωf2(1270)的分支比,发现(2S)→满足理论预言的“14%规则”,而(2S)→ωf2(1270)相对于J/明显抑制,从而首次从实验上观察到粲素衰变为非矢量-赝标量末态出现破坏上述规则的反常行为.     

ψ(2S)扫描实验中衰变宽度误差与亮度的确定

结合ψ(2S)扫描实验中衰变宽度测量的特点,介绍了确定积分亮度的叠代方法与确定衰变宽度误差的抽样方法.这两种方法既简单又精确可靠     

ψ(2S)的τ轻子对衰变研究

首次分析了ψ(2S)→τ⁺τ^－衰变道,给出其分支比测量结果.分析基于北京正负电子对撞机(BEPC)上北京谱仪(BES)所获取的1.27×10⁶事例,得到分支比值为(3.54±0.61±0.63)×10^－3.此值与粒子表给出的ψ(2S)其它轻子道分支比值比较,符合e-μ-τ普适性假设.利用这些数据,还计算得到ψ(2S)衰变的总宽度Γ_tot=251±37keV.     

ψ(2S)→ρπ及ψ(2S)→KK衰变的研究

利用在北京谱仪上获取的1.27×10⁶ψ(2S)事例研究了末态为矢量介子与赝标量分子的ψ(2S)两体衰变过程,ψ(2S)→ρπ及KK,得到它们的衰变分支比上限在90%置信度下分别为3.6×10^－5(ρπ),2.5×10^－5(K+K-+C.C.)(C.C.代表电荷共轭态)及1.2×10^－4(K0K0+C.C.).这些结果在新的实验灵敏度水平上证实了ψ(2S)相对于J/ψ强衰变中的反常压制现象的存在.     

关于ψ(2S)与J/ψ衰变率比值估算的讨论

鉴于微扰量子色动力学预言包含的不确定性,利用现有实验数据计算了ψ(2S)与J/ψ强衰变分支比的比值;在此基础上还讨论了若干遍举衰变道中有关压制效应对于这个比值的修正.     

ψ(2S)强衰变中矢量-张量介子末态的反常压制

利用在北京正负电子对撞机上北京谱仪采集的3.6×10⁶ ψ(2S)事例,测量了ψ(2S)新的强子衰变道ψ(2S)→ρα₂和K^*0K₂^*0+c.c.的分支比,发现二者相对于J/ψ的相应衰变道明显压制,破坏了微扰QCD理论预言的“15%规则”,从而继前已报道的ψ(2S)→ωf₂确认了另外两例末态为矢量与张量介子的ψ(2S)反常衰变.     

利用大角度Bhabha散射测量ψ(2S)数据积分亮度

提出了一种在正负电子对撞机上、用大角度Bhabha散射事例、在ψ(2S)共振能量下测量积分亮度的方法.对北京谱仪在北京正负电子对撞机上采集的ψ(2S)数据进行的初步测量表明方法是可行的.     

e+e-对撞中ψ(3770)非D(D)衰变的实验寻找

评述了以往与ψ(3770)非D(D)衰变相关的实验测量与研究,详细讨论了三种寻找非D(D)衰变的实验方法,即遍举、半单举和单举方法.这些方法对于在实验上寻找ψ(3770)非D(D)衰变具有启示和示范作用,有助于加深人们对粲夸克偶素态衰变动力学机制的理解.     

用四叉事例样本确定J/ψ总数

详细介绍了用J/ψ衰变中的四叉事例样本确定J/ψ总数的方法,并用此方法确定了北京谱仪从1999年11月到2001年5月所收集的两批J/ψ数据的事例总数,分别为(27.00±1.48)×10⁶和(30.70±1.62)×10⁶.     

J/ψ衰变到重子、反重子对中SU(3)对称性破坏的研究

利用粒子数据手册(PDG2004)公布的J/ψ衰变到重子、反重子对(BB)各个衰变道分支比的平均值, 对重子八重态的SU(3)对称性重新做了分析. 研究了J/ψ→BB中电磁相互作用和强相互作用的干涉. 得到了在J/ψ→BB中SU(3)单态、电磁 相互作用和SU(3)破坏各个因素所占的大小.     

北京谱仪s~(1/2) =3.6 5 0 ,3.6 86GeV数据样本的积分亮度测量(英文)

利用Bhabha散射过程测定了北京谱仪 (BESⅡ )在 2 0 0 2年和 2 0 0 3年收集的质心系能量s =3.6 5 0 ,3.6 86GeV数据样本的积分亮度为 (6 .4 2± 0 .2 4 )pb- 1和 (19.72± 0 .86 )pb- 1.这些结果为此两能量值处的各种过程的反应截面测量提供了必需的基本参数 .     

J/ψ强子衰变产生的θ(1720)宽共振峰的研究

用推广的矩分析法对J/ψ强子衰变产生的θ(1720)宽共振峰的结构进行了研究.对于J/ψ→ωθ(1720)过程,由于f'₂(1525)的产生率极低,可不必考虑f'₂(1525)的混入.而对于J/ψ→φθ(1720)过程,由于f'₂(1525)有相当的产生率,所以要考虑f'₂(1525)的影响.对这两种过程,加上J/ψ辐射衰变产生θ(1720)过程的研究,将会对θ(1720)共振峰的结构有更好的了解.     

e~+e~-对撞中ψ(3770)非D衰变的实验寻找(英文)

评述了以往与ψ(3770)非D衰变相关的实验测量与研究,详细讨论了三种寻找非D衰变的实验方法,即遍举、半单举和单举方法．这些方法对于在实验上寻找ψ(3770)非D衰变具有启示和示范作用,有助于加深人们对粲夸克偶素态衰变动力学机制的理解．     

AdS5 (×)S1,AdS5(×)S5和AdS2(×)S2超弦模型的一种KRR参数化新方法

给出了3种典型超弦模型AdS5 (×)S1,AdS5(×)S5和AdS2(×)S2的一种简单的KRR参数化新方法,并结合这些超弦模型所具有的κ对称性给出了它们的卡当1-form,Maurer-Cartan方程,作用量和运动方程.     

J／ψ与ψ（2S）的轴矢—赝标介子衰变研究

北京谱仪合作组研究了粲夸克偶素J／ψ与ψ(2S)的末态为轴矢介子与赝标介子组合的准二体衰变,观察到若干与朴素理论预期明显分歧的异常表现,这些结果引起了国际理论界的兴趣,目前尚无令人信服的解释。     

基于协变张量方法的ψ衰变到γB(-B)的分波分析

最近BESⅡ合作组在p(-p)不变质量谱阈值附近观测到一个增强.利用协变张量方法,给出了ψ辐射衰变道ψ→γp(-p),γ∧(-∧),γ∑(-∑),γΞ(-Ξ)分波分析的理论公式.通过蒙特卡罗模拟,还给出了J/ψ→γp(-p)中光子和质子的角分布,它们可以作为将来对这些道分波分析的有用参考.     

用推广的矩分析方法确定过程J/ψ→V1,X→V2+V3中粒子X的自旋-宇称

本文用推广的矩分析方法对J/ψ的强衰变过程J/ψ→V₁,X→V₂+V₃,V₂、V₃→2P或3P(其中V_i代表有质量的矢量粒子,P代表赝标介子)进行了讨论.对于具有不同自旋和宇称的中间态X,给出了相应的矩的表达式.在非相对论情况下,计算了过程X→V₂+V₃的螺旋度振幅值.通过比较部分矩的理论值和实验值,可以确定中间态粒子X的自旋、宇称和所处的分波态.     

J/ψ衰变中赝标量介子混合的研究

利用PDG-2000公布的J/ψ→VP,γP各个衰变道分支比的世界平均值,对赝标量介子混合重新做了分析.如果η和η′中不含有胶子成分,则得到它们的混合角θ_P=(－19.18±0.91)°.对J/ψ衰变中DOZI的贡献、SU(3)破坏以及矢量介子的混合也做了讨论和分析.     

Study of ππ final state interactions in ψ(2S)→π+π-J/ψ

The π+π- transition of heavy quarkonia in decay ψ(2S) ψ(2S)→π+π-J/ψ is studied. With the BESII data on the decay ψ(2S)→π+π-J/ψ, we update the values of coupling constants (gi) and chromopolarizability (аψ(2S)J/ψ) in this process.     

在J/ψ衰变过程J/ψ→ρρπ中寻找1~(-+)奇特态

利用推广的矩分析和双态耦合处理方法,给出了双态耦合情况下J／ψ衰变过程J／ψ→ρρπ的矩表达式,为在J／ψ衰变过程中寻找并确定1-+奇特态的性质提供了一种可能的途径．