稍高于库仑位垒的238U束引起跟随裂变反应中的壳效应

本实验测量了²³⁸U(5.4MeV/u)轰击⁴⁸Ca、⁴⁵Sc靶和²³⁸U(6.0MeV/u)轰击¹⁶O、⁴⁸Ca、⁴⁵Sc、⁴⁸Ti、⁵⁸Fe、⁶⁴Ni及⁸⁹Y靶等10个反应系统的三体碎片符合出射道. 得到了跟随裂变截面、总动能损失、碎片动能和质量分布以及碎片在第一质心与第二质心的角分布等. 实验用了4片200mm×300mm的双维位敏雪崩计数器, 给出了关联的空间位置信息与飞行时间. 三体事件用运动学直接求解, 其中识别裂变对碎片是基于该对之间相对速度为2.4cm/ns的事实. 探测几何效率用蒙特卡罗模拟计算来确定. 实验表明, 跟随裂变源于准弹性散射, 其截面σ_S.F较大对于²⁷Al靶, 为σ_S.F总截面的15%, 而⁸⁹Y靶为70%. 同时发现, 对于幻核靶, σ_S.F与索末费尔得参数之间有简单的线性关系.     

中等质量核的裂变有效转动惯量

本工作采用固体径迹探测器和半导体探测器测量了120MeV ¹⁴N+¹¹⁸Sn和138MeV ²⁰Ne+¹¹⁸Sn裂变碎片角分布. 使用建立在统计模型基础上的碎片角分布理论公式拟合实验上测量的碎片角分布. 由碎片角分布各向异性计算中中等质量裂变核在鞍点的有效转动惯量J_eff, 并且讨论了在参数Z²/A<30的区域内核的鞍点形变.     

12C离子引起209Bi和238U裂变中质量分布的放射化学研究

在¹²C离子引起的²⁰⁹Bi和²³⁸U的裂变中,用放射化学方法分别测量了15个和17个裂变产物的产额.根据这些数据,用三种电荷分布假设计算了裂变碎片的质量分布.计算表明,等电荷位移假设得到的结果一般和裂变碎片高斯质量分布曲线拟合得最好.比较了²⁰⁹Bi(¹²C,f),²³⁸U(¹²C,f)以及我们较早测量得到的⁽197_Au(¹²C,f)的质量分布曲线,指出当裂变参数Z²/A>37时,质量分布宽度随Z²/A的增加而迅速增加.     

12C离子与各种靶核相互作用的裂变激发函数

本工作采用金硅面垒型半导体探测器和固体径迹探测器测量了57.0—73.0MeV ¹²C+¹⁶⁹Tm, ¹⁷⁵Lu, ¹⁸¹Ta, W, Re, Pt, ¹⁹⁷Au, Pb和²⁰⁹Bi裂变反应碎片角分布和裂变激发函数. 由相当于全动量转移的裂变事件的碎片角分布统计理论直接确定了全熔合反应截面σ_fu, 从而获得了作为激发能函数的<Γ_f/Γ_n>实验值. 与理论计算符合得到裂变位垒高度, 标准偏差为2.5MeV. 实验上确定的裂变位垒与非旋转液滴模型计算值相符合. 用同样方法, 我们还分析了已经发表了的¹²C+¹⁷⁴Yb, ¹²C+¹⁹⁸Pt, ¹⁶O+¹⁴²Nd, ¹⁶O+¹⁷⁰Er, ¹⁶O+¹⁸¹Ta和¹⁸O+¹⁹²Os裂变反应激发函数, 研究了裂变位垒随裂变核质量数A的变化, 并且和液滴模型理论做了比较.     

由裂变碎片角分布直接确定全熔合截面σfu

本工作采用固体径迹探测器（天然白云母）测量了72.7,69.6,67.4,65.4,63.4和61.4MeV¹²C离子轰击¹⁸¹Ta,W,Re,Pt,¹⁹⁷Au,Pb和²⁰⁹Bi等裂变反应碎片角分布。由相当于全部动量转移的裂变事件的碎片角分布统计理论分析直接确定了形成全熔合的临界角动量l_cr,根据锐截止模型计算了全熔合截面σ_fu。结果和按照R.Bass模型计算的全熔合激发函数做了比较。我们还分析了已经发表过的¹⁴N+Pb和¹²C+²³⁸U碎片角分布数据,由对碎片角分布数据理论分析得到的全熔合截面σ_fu和直接测量的结果很好的符合。     

14.7MeV中子引起232Th裂变的电荷分布:Rh、Ag、In和Sb同位素的独立产额

使用核化学技术测定了14.7MeV中子引起的²³²Th裂变中对称区7个核素的独立产额和12个核素的累积产额. 根据这些独立产额以及我们以前在14MeV中子引起的²³²Th裂变中测定的独立产额, 宽度常数σ=0.56的高斯电荷分布函数计算了相应的经验最可几电荷Z_p值. 由质量分布不对称区的全部Z_p值计算的电荷迁移平均值ΔZ(=Z_p—Z_UCD)为0.49±0.25, 与低能裂变的一般研究结果相一致. 接近对称区产物的独立产额的测定结果与预期值不相符. 对称分裂反常大的ΔZ值似乎表明对称区的电荷分布宽度比通常可以接受的0.56更大. 实验结果支持两种方式裂变的假设.     

232Th裂变的电荷分布

在14MeV中子引起²³²Th裂变中,用放射化学方法测定了⁸²Br、⁹⁶Nb、¹¹²Ag、¹³⁰I、¹³²I、¹³⁴I、^134mCs、^135mCs和¹³⁶Cs等9个屏蔽核或准屏蔽核的独立产额以及¹⁴⁰La的独立产额上限。使用各种电荷分布假设和质量公式,高斯电荷分布函数f_i=（πC）^-1/2exp[-（Z—Z_p）²/C],与实验测定的分独立产额进行了关联研究。结果指出,Green质量公式的最小位能假设可以得到最佳拟合,电荷分布宽度参数C=0.80.主要以对称裂变方式产生的¹¹²Ag的分独立产额和以非常不对称裂变产生的⁸²Br的分独立产额偏离拟合的高斯曲线。这似乎表明,对称裂变有较宽的电荷分布宽度;而非常不对称裂变的电荷分布较窄。这个趋势能用液滴模型定性地解释。本工作没有发现40个质子的亚壳层对裂变产额影响的证据。     

14N+27Al在93和77MeV的准弹和深度非弹反应

对轻系统¹⁴N+²⁷Al反应(E_Lab=93和77MeV), 使用大面积位置灵敏电离室测量了出射类弹碎片, 得到质心系TKE-θ平面上d³σ/dΩdEdZ等高图, 不同TKEL下的角分布和Z分布, 不同碎片的角分布; 推出σ²和相互作用时间τ的关系, 并对实验结果进行了分析讨论.     

核裂变碎片角分布与鞍点核形状

用天然白云母作为裂变碎片探测器,测量了78兆电子伏¹²C离子轰击¹⁶⁹Tm、¹⁷⁵Lu、¹⁸¹Ta、¹⁹⁷Au、²⁰⁹Bi、²³²Th、²³⁸U等7种同位素以及能量为96.6 92.288.1 79.0 75.6兆电子伏的¹⁴N离子轰击天然Pb的裂变反应碎片角分布.用哈尔彭（Halpern）和斯图金斯基（Strutinski）裂变碎片角分布理论符合,从碎片角分布各向异性计算可裂变核在鞍点的有效转动惯量.实验上推出来的鞍点核形状同液滴模型的理论予示作了比较.     

由重离子引起的融合裂变及准裂变过程中断点形变对碎片激发能计算的影响

本文考虑了形变的影响, 利用断点方程及等温条件, 给出了重离子引起的融合裂变及准裂变过程中碎片激发能的估算公式. 在碎片四极形变参数α₁=α₂=0时, 回到人们熟知的公式.     

极化电子与极化核子的深度非弹散射过程

本文在光锥代数的基础上,用层子模型中核子的波函数和计算方法,由vW₂^P的实验曲线定出参数,并计算了 vG₁、v²G₂的值,得到了具有一定自旋取向的价层子的分布函数 h（?）（x）.其中波函数中的时空函数取类谐振子的形式.文中对具有 SU（6）对称和不具有 SU（6）对称的两种旋量结构进行了讨论.计算得到的 A₁^P×vW₂^P 的理论值与实验相符合,对 SU（6）对称情况得到6 integral from 0 to 1{vG₁^P-vG₁ⁿ}dx=-1.16,实验支持 SU（6）对称的波函数.     

在Δ33准门口态模型中π-12C的弹性散射

本文在Δ₃₃准门口态模型^[1]近似下, 计算了(3.3)共振区的π-¹²C弹性散射的T矩阵, 着重分析了模型参数的变化对角分布、总截面的影响. 这些参数反映了π^－核相互作用中多体修正和在核介质中Δ(1232)与核子相互作用的性质, 理论结果与实验材料符合是满意的. 特别有兴趣的是: 为了符合实验材料, 尤其是解分布, 发现原子核中Δ(1232)的自旋轨道相互作用的强度V_ΔLS必须是正的, 不同于核子的负值.     

23Al及其邻近丰质子核的奇异结构研究

在RIKEN-RIPS上测量了²³Al等丰质子核素的核反应总截面(σ_R)和平行动量分布(P^//). 观察到了²³Al核反应总截面的增强, 与以前的实验结果相符. 同时得到了²³Al等丰质子核素擦掉一个质子后的P_//. 在Few-body Glauber模型下对实验结果进行了讨论. P_//的宽度显示²³Al基态的外层质子处于d态, 这与g因子测量实验结果一致. 为了同时解释P_//和σ_R的实验测量结果, 我们认为²³Al可能有核芯增大的现象.     

对爱因斯坦模型的修正及考虑热效应的三个通用状态方程

 对固体考虑热效应的爱因斯坦模型进行了修正。指出考虑热效应的通用状态方程中不应该包含零点振动项，方程参数不应该直接取为参考温度下的实验值V_R，B_R，B′_R和γ^G_R，而应该取为零温下的数值V₀，B₀，B′₀和γ^G₀；提出了一种从V_R，B_R，B′_R和γ^G_R求解V₀，B₀，B′₀和γ^G₀的方法。将提出的方法应用于三个典型的通用状态方程，包括Baonza、mMNH和Vinet方程。数值结果表明，利用相同的实验参数对三个方程解出的参数，以及预测的零压和低压下的热物理性质差异很小，而且都与实验数据符合很好。这些结果表明，在零压和低压下预测热物理性质的精确度不足以用来判断各种通用状态方程的适用性。     

Gd2O2S:Eu荧光谱及能级的高压研究

 在21 500~11 500 cm^-1光谱区间内测量了Gd₂O₂S:Eu的荧光光谱，测量是在室温和液氮条件下进行的，对122条低温谱线和96条常温谱线进行了指认。识别了Eu³⁺离子⁵D_0~2及⁷F_0~6的39个斯塔克能级中的35个能级。在0~15 GPa压力范围内，研究了Gd₂O₂S:Eu高压下的发射光谱。在压力作用下，发现所有观测到的谱线都红移，强度降低。6个⁵D_0~2能级下降速度大于⁷F_J，⁵D₂、⁷F_2~5多重态的斯塔克劈裂变大，而⁵D₁和⁷F₁的劈裂变小。     

15C的中子晕结构研究

实验测量了83A MeV ^14,15C的核反应总截面(σ_R)及¹⁵C产生^14,15C和¹⁴C产生¹³C的动量分布(P_//). 分析得到了¹⁵C产生¹⁴C和¹³C的动量分布半高宽(FWHM)分别为71±9MeV/c和223±28MeV/c, 而¹⁴C产生¹³C的FWHM为195±21MeV/c. 从¹⁵C和¹⁴C产生¹³C的FWHM与Goldhaber模型的预言基本一致. 而¹⁵C产生¹⁴C的FWHM却要比该模型计算小得多. 同时观测到¹⁵C的σ_R比相邻核有反常增加. 在Glauber模型框架中, 对实验测得的P_//和σ_R进行了探讨. P_//和σ_R的分析结果同时显示¹⁵C的最后一个中主要处于s_1/2态, 具有中子晕结构.     

四重子系统核谱

本文用SU(6)对称理论讨论了四重子系统, 为分析实验普提供了一种方法. 利用_ΛΛ⁴H, _ΛΛ⁴He_{, Λ}⁴He和⁴H的基态是在SU(6)的同一个不可约表示中, 从_Λ⁴H, _Λ⁴He和⁴He的实验资料可以求出_ΛΛ⁴H和_ΛΛ⁴He的质量. 计算表明J^π=0⁺双Λ超核_ΛΛ⁴H和_ΛΛ⁴He不象有束缚态.     

掺铒碲钨酸盐玻璃光谱性质的研究

合成了不同浓度Er³⁺掺杂的TeO₂-WO₃-Li₂O体系玻璃（TW glasses）,详细研究了掺杂浓度对这种碲钨酸盐玻璃光学特性的影响。计算了Judd Ofelt(J-O)强度参数,研究了掺杂浓度对15 μm发射带宽的影响,及不同掺杂浓度下Er³⁺的⁴I_11/2-⁴I_13/2和⁴I_13/2-⁴I_15/2无辐射跃迁过程。实验得到了在TW 玻璃中Er³⁺的⁴I_13/2-⁴I_15/2跃迁的浓度猝灭速率约为跃迁的浓度猝灭速率约为0.8×10^-18cm³·s^-1,这对寻求Er³⁺在碲钨酸盐玻璃中的合理掺杂浓度有一定的参考意义,这对寻求Er³⁺在碲钨酸盐玻璃中的合理掺杂浓度有一定的参考意义。实验发现Er³⁺的⁴I_11/2-⁴I_13/2无辐射弛豫速率在这种玻璃体系中约是不含WO₃的碲酸盐玻璃中的2倍,说明含WO₃的掺铒碲钨酸盐玻璃更有利于在980 nm激光泵浦下实现15 μm光放大。     

C12（d,p）C13反应中存在一个中间结构的可能性

在氘核能量为0.5-2.5MeV能区,测量了C¹²（d,d）C¹²,C¹²（d,p₀）C_8.3.¹³,C¹²（d,p₁）C_13t¹³,C¹²（d,p₂）C_2nd¹³和C¹²（d,p₃）C_3rd¹³反应在几个角度上的激发函数,及在一些能量点上的角分布。围绕E_d=1.73MeV附近,在角分布和激发函数中出现有规律变化趋势,讨论了不同反应机制之间相干,并探讨了孤立“门态”存在的可能性。     

低密度硅橡胶冲击雨贡纽曲线测量

 采用阻抗匹配法测量了两种低密度（ρ₀＝0.45 g/cm³和ρ₀＝0.47 g/cm³）硅橡胶在2.5~15 GPa压力范围内的冲击雨贡纽参数，p-u_p和u_s-u_p曲线，并采用最小二乘法拟合出C₀，λ′和λ″的值。实验结果与理论预估值符合较好。