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纳米结构自组装和分子自组装体系 总被引:16,自引:0,他引:16
系统地总结并评述了纳主结构和自组装体系和分子自组装体系的最新进展,介绍了纳米结构自组装和分子自组装的基本概念,总结了几类自组和分子自组装体系的合成方法,例举了这类自组装体系的新特性及与下一代纳米结构器件之间的联系。 相似文献
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金纳米粒子自组装薄膜的光谱学研究 总被引:8,自引:0,他引:8
采用柠檬酸钠还原氯金酸制备了金胶体,通过静电自组装制备了金纳米粒子薄膜,利用紫外-可见光吸收光谱等对金纳米粒子薄膜进行了光谱学研究,紫外-可见光吸收光谱表明所制备的金溶胶为单分散体系,根据自组装薄膜的X-射线衍射谱,由谢乐公式估算金纳米粒子的粒径约为21nm;X-射线光电子能谱显示氯金酸的还原反应比较完全,金主要以Au^0的价态存在,金胶体粒子通过静电吸引机制组装到PDDA改性的衬底表面;紫外-可见光吸收光谱和表面增强拉曼光谱显示,由于粒子间的电磁耦合,自组装金纳米粒子薄膜表现出协同等离子体共振吸收行为和表面增强拉曼散射效应。 相似文献
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利用纳米粒子组装制备了金基底--巯基苯胺自组装膜偶联层--金纳米粒子的“三明治”结构,研究了表面粒子粒子密度与偶连层分子的拉曼光谱强度的关系。结果 偶连层分子的拉曼光谱有很好的增强效应,增强因子可达10^5。在表面粒子密度较低时,拉曼光谱强讧民表面粒子密度曲线呈线形,随着表面粒子密度的增加,曲线出现偏差并在粒子密度较高区域出现一个平台。 相似文献
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采用柠檬酸三钠还原硝酸银方法制备出银纳米粒子, 并通过在玻璃表面修饰3-氨基丙基-三乙氧基硅烷( APTES)对银纳米粒子进行自组装。利用紫外-可见(UV-Vis)吸收光谱和扫描电子显微镜(SEM)测试手段对样品进行分析和表征。由测试结果可知银纳米粒子的尺寸比较均匀, 组装致密度较高, 基本以亚单层的形式分布于基底表面。进一步研究了以结晶紫(CV)为探针分子的自组装基底的表面增强拉曼光谱(SERS), 计算发现该基底的拉曼增强因子数量级达106。结果表明: 银纳米粒子自组装基底具有良好的SERS增强效应, 为痕量CV的检测提供了有效的方法。 相似文献
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银纳米粒子阵列的自组装及其表面增强拉曼光谱应用 总被引:5,自引:0,他引:5
在以聚赖氨酸为表面耦联层分子的玻片基底制备了银纳米粒子阵列。SEM表征结果表明,银粒子以亚单层的形式排列在基底表面。比较银溶胶和纳米粒子阵列的紫外可见光谱可见聚赖氨酸耦联层对银纳米粒子的粒径具有一定的选择性,甲基紫精在银纳米粒子阵列上的表面增强FT拉曼光谱表明在近红外区拉曼散射的表面增强主要来自于化学增强效应。 相似文献
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纳米粒子的自组装和有序组装膜的结构与性质近年来受到了人们的广泛关注,纳米粒子的表面结构与性质对由其组装成的有序膜的结构与性质有直接的影响。文章报道了利用自组装技术制备的银纳米粒子与双亲有机分子的单层和多层复合LB膜,通过吸收光谱和表面增强拉曼光谱研究了银纳米粒子与吸附分子间的相互作用,探讨了复合膜的成膜特性及银纳米粒子的拉曼增强特性。十八胺/银粒子复合LB膜的吸收光谱及拉曼光谱显示,十八胺分子与银纳米粒子表面的活位通过NH2中的氮原子以复合体的形式结合;同时,在激发光的作用下复合体可能存在光催化过程。根据银粒子复合LB膜的实验结果,十八胺和十八酸之间的反应产物在复合膜中起空间位阻作用,与银粒子表面的相互作用较弱。 相似文献
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本文给出了等离子体中由动力学理论所得到的形成强湍流的高频和低频非线性电流的表达式。根据文献[2]给出的包含有质动力、自生磁场和它们的阻尼效应的方程组,我们推广了Kono等人关于调制不稳定性的分析,得到了在各种情况下由Langmuir波或横波pump波激发的纵波和横波的增长率与参量的关系式。最后,讨论了波包的坍缩动力学问题,把非线性Schrodinger方程的坍缩讨论推广到密度和场耦合的方程组的情况。
关键词: 相似文献
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A distorted wave procedure is employed to correct the centrifugal sudden wave packet approximation, and the accurate results compared with the standard close coupling method for m-dependent integral cross sections for short- and long- range Ar+N2 potentials at E=O.O258eV are obtained only by using the second-order corrections to the CSWP wave function. 相似文献
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含尘叶轮机械如烟气轮机。高炉余气透平已得到广泛的使用。其内部是含有固体粒子的气固两相流动,又是有激波的跨音流动。叶片近尾缘区内的固粒运动受到激波的作用,使用常规的理论方法来预测气固两相流的流场会产生误差。本文通过粒子的受力分析建立了固体粒子通过激波时的运动模型。通过数值模拟可以明显的见到固体粒子受到激波的作用,粒子在激波后运动有明显的折转。获得了粒子通过激波的运动特性。 相似文献
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格子玻尔兹曼方法已被广泛应用于模拟流体,但主要应用于模拟不可压流体。应用二维正方格阵上的3速9点模型模拟激波的传播。考察了激波关系式、激波的宽度和结构。模拟结果与由Chapman-Enskog展开导出的流体方程的解相符。这说明格子玻尔兹曼方法能够模拟可压缩流体。 相似文献
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贺凯芬 《核聚变与等离子体物理》1993,13(1):7-13
在系统定态存在的坐标系中,用本征值分析说明,正弦波驱动的非线性漂移波方程出现的双稳态解是与一定模式的相速度在参数空间反转相联系的。 相似文献
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IFS吸引子的计算机模拟 总被引:7,自引:0,他引:7
阐述了迭代函数系(Iterated Function System,用IFS表示)理论及确定性算法。利用计算机对某一IFS的分形吸引子进行模拟,讨论了当参数变化时吸引子的变化规律;根据IFS的分维数定理,求出某些吸引子的分维数。 相似文献
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本文系统地分析了等离子体粒子模拟的静电波谱响应特性。我们引入了波谱响应函数的概念,并对有限大小粒子的高斯型、三角型和方块型分布及其在网格点附近的偶极展开,对Poisson方程的有限差分和FFT解法分别导出了响应函数表达式。分析讨论了有限大小粒子形状、宽度和处理方式,空间离散化和Poisson方程求解方法对粒子模拟波谱响应特性的影响及对短波噪声的抑制特性。 相似文献
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本文分别在方向固定于空间的质心坐标系(以下简称SF坐标系)和随体坐标系(以下简称BF坐标系)两种坐标系中,详细地讨论了最近发展起来的密耦合波包理论,以He-H2为碰撞体系,计算了其态-态跃迁几率,结果表明:(1)在两种坐标系中建立的理论是等价的,其计算结果与标准的密耦合(以下简称CC)法计算的结果符合良好;(2)如果耦合项数增加,则在BF坐标系中密耦合波包法的计算效率将明显高于在SF坐标系中密耦合波包法的计算效率。
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