静磁外部球谐多极矩展开

本文讨论静磁球谐多极矩展开,包括静磁标势和静磁矢势的外部球谐多极矩展开.在磁矢势外部球谐多极矩分析中介绍了两种不同的方法,方法一基于磁标势外部球谐多极矩展开求惯用磁矢势外部球谐多极矩展开,方法二从电流对远源场点磁矢势场贡献出发借助德拜势直接求得静磁矢势外部球谐多极矩展开的惯用表示.     

Aubry模型Anderson转变区与波矢的关系

在以前工作^{［７，８］}的基础上，我们进一步研究了一维无公度系统Ａｕｂｒｙ模型Ａｎｄｅｒｓｏｎ转变区与波矢的关系。数值结果表明：该转变区与波矢有关；波矢值愈小，该转变区处于愈低的势强度Ｖ值的范围。 关键词：     

利用磁矢势A画出轴对称分布的磁感线

本用矢势Ａ对直螺线管内的磁感线的画法作了分析，证明了ｒＡ＝常量的轨迹即为Ｂ线，用公式（△ｒＡ）／ｒ＝常量表示了两条相邻Ｂ线的间隔。     

旋转非导体带电球面磁场的全空间解析解新探

求旋转非导体带电球面的磁场是一个典型的静脉场边值问题，传统的解法之一是用磁标势概念，结合边界条件解拉普拉斯方程，其过程复杂，计算冗长，本文在介绍矢势Ａ、磁化强度Ｍ和电场强度Ｅ三者关系的基础上，用类比的方法，巧妙简捷地给出了问题的全空间解析解，并进行了有意义的讨论。     

关于稳定磁场矢势的一些问题

关于稳定磁场的矢势,在一般教科书中讨论较少,现将有关的一些问题分述如下。 一、矢势的引入: 1对稳定磁场有　故可设:A即为矢势。 2.若 式中ψ为任意标量函数。则因　所以有: 此即A′仍为矢势。(2)所表示的矢势的变换称规范变换。 3.若　,利用规范变换 若使　财可有 因A′也为矢势,故利用规范变换总可以找到散度为零的矢势。 满足的矢势称矢势的库仑规范。在稳定磁场中运用矢势时,总是认为矢势满足库仑规范。 4.若　进行规范变换　,则有若使　则有:　。这就是说,在矢势满足库仑规范时,仍可进行规范变换,只是此时标量函数平需满足拉普拉斯…     

介质中点电荷所受电场力的研究

在两个自由点电荷的电场中，两点电荷之间的相互作用力与点电荷所受的电场力是不同的．在真空中，这两种力是相似的，因为它们都满足这两点电荷之间相互作用的库仑定律．无论在真空中还是介质中，这两个点电荷之间的相互作用力都由它们相互作用的库仑力决定．但在一般情况下，在介质中，作用在点电荷上的电场力是不能由这两个点电荷之间的库仑力决定的．在电场中，如果让各向同性的均匀介质无限分布，作用在点电荷上的电场力仍可由两点电荷间的库仑力决定．本文还研究了介质中点电荷所受的电场力等于两点电荷之间的库仑力的充要条件．     

介质中电荷所受电场力的研究

在两个自由点电荷的电场中，两点电荷之间的相互作用力与点电荷所受的电场力是不同的，在真空中，这两种力是相似的，因为它们都满足这两点电荷之间相互作用的库仑定律，无论在真空中还是介质中，这两个点电荷之间的相互作用力都由它们相互作用的库仑力决定，但在一般情况下，在介质中，作用在点电荷上的电场力是不能由这两个点电荷之间的库仑力决定的，在电场中，如果让各向同性的均匀介质无限分布，作用在点电荷上的电场力仍可由两点电荷间的库仑力决定，本文研究了介质中点电荷所受的电场力等于两点电荷之间的库仑力的充要条件。     

稳定磁场矢势的边值关系

在利用矢势求解稳定磁场的边值问题时,矢势的边值关系是极为重要和必不可少的.但通常电动力学教科书中对矢势的边值关系讨论很少,《大学物理》今年的一篇文章中作了一些介绍①,讨论仍嫌不足.本文拟对此作进一步的阐述.一、矢势的边值关系 满足横场条件的矢势A的微分方程为其对应的积分形式为(4)式中L为S的边界线,(6)式中S为V的边界面,Jf为传导电流密度,M为介质的磁化强度.由(3)式过渡到(6)式的方法如下:将(3)式两边对体积V积分得再利用公式就得到(6)式.将方程(4)—(6)应用到不同介质分界处,可以导出矢势的边值关系,矢势的边值关系就是矢…     

在电磁学课程中引入磁矢势的做法和体会

在普通物理电磁学教学中，从来就重视电势与能量的讨论，一般局限于标势，对磁矢势介绍得很少．而在赵凯华，陈熙谋教授编写的《新概念物理教程》电磁学中，从磁高斯定理的积分形式出发，引入了磁矢势的概念，并且给出了计算磁矢势的一些特殊的例子．然而在课堂教学中要不要引入磁矢势，如何取材，学生能否接受，效果如何等，却是我们必须面对的问题．     

旋转带电体转动惯量的另一球解方法

对旋转带电体的转动惯量提出了另一种较为简捷的求解方法,突出了矢势Ａ的作用。     

Tl2Ba2Ca2Cu3Oy大块超导体的磁化和钉扎势

研究了Ｔｌ２Ｂａ２Ｃａ２Ｃｕ３Ｏｙ大块超导体的磁化和磁通钉扎势。由ＺＦＣ磁化测量发现，在远低于Ｔｃ的温度发生２Ｄ－３Ｄ转变。由磁驰豫确定的磁通钉扎势Ｕｐ与磁场之间遵守Ｕｐ∝Ｈ＾－α，且α≈１，在Ｈ＜Ｈｃ１磁场范围内，弱连接超导体的钉扎势则遵守Ｕｐ∝ｅｘｐ［－Ｈ／Ａ］关系，且Ａ＝６０。     

电磁场矢势和标势的规范变换及规范不变性的一个实例

在电磁学中,当考虑由电荷电流分布激发电磁场的问题时,引入标势（？）与矢势A给求解电磁场问题带来很大的方便,且标势（？）与矢势A满足规范变换与规范不变性.近代物理学中,规范变换是作为基本方法而引入的,     

线电流与无限长磁介质圆柱系统的磁矢势的计算及讨论

用镜象电流法和分离变量法计算了线电流与无限长磁介质圆柱系统的磁矢势,指出线电流与无限大磁介质分界平面、线电流与超导体圆柱、均匀外磁场中有磁介质圆柱系统时的磁矢势都可以由线电流与磁介质圆柱系统的磁矢势的极限情形给出.     

Aharonov-Bohm效应的验证

验证Ａ－Ｂ效应，是现代物理学中一个重大问题．它使量子理论受到严峻的考验，并使电磁场理论引起变革和发展．自从１９６０年对首次的实验结果有所争议以来，经过二十多年的探索，电磁矢势的Ａ－Ｂ效应终于获得确证．本文着重介绍这一验证的思想、方法和结果．     

d-玻色子体系波函数的SU_2■SU_2基、物理基与无迹玻色子算符(Ⅱ)

为了完满地解决求现有几类物理基矢在SU_SU_2表象的表示问题,文中从第一类|PPO_3>基矢的无迹玻色子算符形式出发,直接求出内积的明显表达式。同时用这种基矢的迭加表示出第二类基矢|PP(y)LL},和用的相应的迭加表示出相似文献   

电场力密度矢f的洛仑兹变换

我们把电场Ｆ中单位体积电荷ρ所受的电场力ｆ称为电场力密度矢量．即ｆ＝ρＥ．本文推导ｆ→ｆ＇的洛仑兹变换；并重新计算文［１］的结果且加以讨论．     

电磁场的复矢量表示

在麦克斯韦方程组及洛伦兹力密度公式基础上引入电磁场复矢量,讨论了电磁场普遍规律的新公式,包括对复矢量电磁场的建立,电荷守恒定律,能量守恒定律,电磁场矢势与标势,电磁场动量、能量、张量、相对论协变性等的研究,并和电动力学相比较,得出一些结论.     

无限长载流薄板磁场的矢势与磁感应强度计算及可视化

推导了无限长均匀薄板电流磁场的矢势和磁感应强度的解析式,将公式无量纲化,计算矢势和磁感应强度,画出中垂面上和板平面上矢势和磁感应强度曲线,并与直线电流磁场的矢势和磁感应强度进行比较,画出矢势和磁感应强度两个分量以及合磁场和方向曲面,画出了二维磁感应线,显示了磁感应强度分布规律.     

有势力和规范对称性

介绍了有势力的一般性质,针对一般非惯性系中的惯性力引入其矢势和标势,并分析了其中的规范对称性与电磁学的形式类比.     

电势差与电场强度的关系

电势差与电场强度是电学中两个重要的概念 ,它们都是用来描述电场的物理量 ,电场强度从力的角度描述电场 ,电势差从功的角度描述电场 .由于力和功是互相联系的 ,所以电场强度与电势差也是互相联系的 .由于电势差是从电场力做功的角度描述电场 ,因此要特别注意电场力做功与路径无关的特点 ,这一点非常重要 .任何做功与路径无关的力 ,都叫保守力 (从场的观点来看 ,叫做保守力场或势场 ) ,对于保守力或保守力场 ,可以引入“势能”的概念 .与重力保守力场引入“重力势能”一样 ,静电保守力场也可以引入“电势能”的概念 .处于静电场中的任何一个…