着色KCl和KBr晶体色心的光谱特性及其零声子跃迁

详细研究了不同温度下着色ＫＣｌ晶体Ｒ２心和７５６．６ｎｍ零声子线以及着色ＫＢｒ晶体Ｒ２心零声子线的产生．利用恰当的热处理，可产生和增强零声子线，并给出了相应的物理解释．     

氯化钠晶体的光致变色特性

系统研究了γ射线辐照和电子束轰击着色的氯化钠晶体的光致变色特性及其形成机理，在４４８Ｋ，着色晶体经几个激光脉冲照射就能有效地产生Ｆ→Ｃ转换，产生的胶体心尺度随着色剂量增加而增大，在着色氯化钠晶体中观测到吸收带位于６２５ｎｍ的新胶体心。在５２３Ｋ，可有效地产生Ｃ→Ｆ转换，实现了Ｆ和Ｃ心的可逆转换，在Ｆ带激光照射下，Ｆ→Ｃ转换主要通过Ｆ和Ｆ心光致电离后产生的可动缺陷来实现的，并从机理上提出简明的物理解     

固/固型二维正方晶格声子晶体缺陷态研究*

固/固型声子晶体在抑制噪音和隔离振动等工程领域有着潜在的应用。利用有限元方法对存在缺陷的二维正方晶格金/环氧树脂声子晶体进行了研究,数值计算结果表明弹性波在点缺陷处局域,带隙中出现多条缺陷模,点缺陷数目的增加对声子晶体局域特性产生显著影响;弹性波沿着线缺陷传播形成波导,改变线缺陷结构可以改变弹性波传播方向和实现信号的分离。对声子晶体缺陷特性的研究可为声学滤波器和波导等器件的设计提供参考。     

染料J聚集体Langmuir-Blodgett膜光致发光谱的温度影响与多声子跃迁

在20—300K的范围内测量了三种花青染料聚集体Langmiur-Blodgett(LB)膜的光致发光谱。随着温度下降零声子线J峰强度的增大,观察到声子伴带的异常加强。分析表明生长不均匀的聚集体B膜具有低维晶体的特性,声子耦合强,且无辐射跃迁起着重要的作用。     

染料J聚集体Langmuir-Blodgett膜光致发光谱的温度影响与多声子跃迁

在20—300K的范围内测量了三种花青染料聚集体Langmiur-Blodgett(LB)膜的光致发光谱。随着温度下降零声子线J峰强度的增大,观察到声子伴带的异常加强。分析表明生长不均匀的聚集体B膜具有低维晶体的特性,声子耦合强,且无辐射跃迁起着重要的作用。     

碳等离子体发射的“水窗”波段X光谱研究

本文报道首次利用新型的ＯＨＳ（丁二酸氢十八酯）晶体诊断碳等离子体产生的“水窗”波段软Ｘ光光谱发射特性，观察到了有意义的Ｋ＿α谱线；并根据实验识别出的特征谱线，精确地推导出ＯＨＳ新晶体的品格常数２ｄ＝９．１ｎｍ，和摆动曲线半宽度Δθ＝２．５ｍｒａｄ。     

基于线缺陷声子晶体的声波导设计

在含缺陷的声子晶体中,缺陷模的声波能量被局限在缺陷处,据此设计了由花岗岩柱体按周期排列在空气中形成的二维线缺陷声子晶体型声波导.采用平面波展开法数值模拟了该模型的能带结构,确定最佳的排列形式以及缺陷能带的频率范围.测量了透过声子晶体的声压强,确定缺陷能带.实验结果证实线缺陷声子晶体对缺陷模具有明显的声波导作用.     

二维声子晶体同质位错结缺陷态特性

利用平面波展开法结合超原胞的方法研究了二维声子晶体同质位错结的缺陷态.分别研究了横向位错和纵向位错两种情况，研究结果表明：横向位错效应与线缺陷相似，它可以使处于禁带频率范围内的声波沿位错通道进行传播，形成声波导；纵向位错效应则类似于点缺陷，位错线两边三个最接近的散射子形成腔，因而能够产生局域模.另外，横向位错距离和纵向位错距离的大小将影响缺陷带的位置和数量，因此，可以通过调节横向位错距离或纵向位错距离来人为的控制同质位错结中的缺陷带. 关键词： 声子晶体 同质位错结 缺陷态     

氮分子激光照射增大了LiF:F_3~+心浓度

在液氮温度下采用氮分子激光(337nm)照射已着色的LiF晶体,能有效地产生高浓度的F_3~+心.文中详细地描述了着色LiF晶体中F_3~+心的产生方法、光谱特性及其形成机理.     

电子束泵浦三原子Kr_2F准分子激光的一维动力学研究

应用一维动力学模型，对电子束泵浦Ａｒ／Ｋｒ／Ｆ２混合气体产生的三原子Ｋｒ２Ｆ准分子激光进行了理论模拟研究，指出了提高三原子Ｋｒ２Ｆ准分子激光能量的实验方向，激光能量输出可达毫焦耳量级。     

液氮温度下浅陷阱与施主作为单声子的光谱与传递实验的声子检测器

用特殊的方法可以利用深度约为0.01eV的浅线阱(或施主)来检测磷光晶体(或半导体)的单声子。在He冷却的晶体中产生的单声学声子(例如可以用热的气体原子轰击晶体表面产生)具有很长的自由程,因此能在无衰减的情况下贯穿晶体,并能释放弱束缚于晶体中的载流子。这样就可以确定声子的自由程,它的最大能量,传递速度     

基于平面波算法的二维声子晶体带结构的研究

介绍了平面波算法计算声子晶体带结构的分析过程，计算了二维双组分液相体系声子晶体的带结构.结果表明，四氯化碳/水银体系比水银/四氯化碳体系更容易产生带隙.随分散相填充分数f的增加，四氯化碳/水银体系声子晶体带隙宽度ΔΩ先增加，后减小，当f=0229时，有最大值ΔΩ=0549；水银/四氯化碳体系的带隙宽度一直增大，当f=0554时，有最大值ΔΩ=0515；f一定时，改变分散相单元的几何尺寸和点阵常数，带隙宽度ΔΩ保持不变. 关键词： 声子晶体 声子带隙 平面波算法 带结构     

染料J聚集体Langmuir_Blodgett膜光致发光谱的温度影响与多声子跃迁

在2 0 一3 0 0 K 的范围内测量了三种花青染料聚集体L a n g m i u r 一B lo d g e t t (L B ) 膜的光致发光谱. 随着温度下降零声子线J 峰强度的增大, 观察到声子伴带的异常加强. 分析表明生长不均匀的聚集体L B 膜具有低维晶体的特性, 声子祸合强, 且无辐射跃迁起着重要的作用. 关键词：     

提高PbWO4晶体光学性能的研究

钨酸铅（ＰｂＷＯ４）晶体在生长过程中由于缺氧产生了氧空位缺陷和Ｆｅ＾２＋杂质缺陷，使晶体着色，光学性能下降，在晶体生长过程中掺进Ｓｂ２Ｏ３，能消除氧空位，将Ｆｅ＾２＋氧化为无色的Ｆｅ＾３＋，较大幅度地提高ＰｂＷＯ４晶体的光学性能和闪烁性能。     

极性超晶格中电子—声子的相互作用

本文在Wendler、潘金声研究双层极性晶体时得出的声子振动极化场所满足的微分、积分方程及归一化条件的基础上,讨论周期性排列的层状极性晶体中声子振动极化场所满足的微分、积分方程,得到了SO声子的色散关系,SO声子和LO声子极化强度矢量.用声子产生、湮灭算符表出了声子振动能量及电子—声子的相互作用哈密顿量.     

Ti：Al2O3晶体中Ti^3＋离子的电子顺磁共振研究

通过对Ｔｉ：Ａｌ２Ｏ３晶体的不同取向的电子顺磁共振（ＥＰＲ）研究，认为在９３Ｋ温度下观测到的ｇ＝２．００的强烈各向异性的共振线是来自于Ｔｉ：Ａｌ２Ｏ３晶体中的Ｔｉ３＋离子２Ｔ２ｇ能态的中间能级１Ｅ１／２的顺磁共振吸收。而室温下观察到的ｇ≈２．００的吸收线是由Ｔｉ３＋离子２Ｔ２ｇ能态上能级２Ａ１的共振吸收产生的。由晶体场理论进行的计算与上述结果基本符合。     

Yb:FAP和Yb:C_3S_2-FAP晶体光谱的温度特性和选择激发

报导了Yb :FAP和Yb :C3S2 _FAP晶体在不同温度下的吸收光谱和荧光光谱实验结果 ,研究发现由于电子_声子近共振耦合作用 ,Yb :FAP和Yb :C3S2 _FAP晶体均存在有明显的振动谱 ,Yb :FAP晶体的零声子线在低温下还劈裂为相差 10cm- 1 的两条线 .采用激光选择激发技术研究了Yb3 离子在FAP和C3S2 _FAP晶体中的格位特征 ,结果表明Yb3 离子在这两种基质中都只占据Ca(Ⅱ )格位 ,但由于CaF2 的挥发 ,导致了Ca(Ⅱ )格位的局部畸变 .     

纳米晶体线的晶格动力学格林函数及晶格振动

通过求解差分方程,推导了纳米晶体线的晶格动力学格林函数,分析了其晶格振动,并推导了声子数表象中的原子位移及晶格振动哈密顿公式.研究结果表明,纳米晶体线的晶格振动能带分裂为一系列的子带,格波只能沿纳米晶体线的纵向传播,沿纳米晶体线的横截面只存在驻波.     

二维8重固-流型准周期声子晶体带隙特性研究

针对二维8重固-流型(钢-水)准周期声子晶体,通过实验方法测试得到了不同大小准周期系统的透射谱,并利用有限元方法计算了准周期体系的频散曲线和透射谱.结果显示,实验与有限元方法所得透射谱结果基本符合,但有限元方法得到的透射谱显示的带隙特性更为明显;二维固-流型8重准周期声子晶体选用包含其中心拼图在内的最小超元胞可以近似计算整个准周期结构的频带结构.     

二维复式声子晶体中基元配置对声学能带结构的影响

研究了二维复式声子晶体中基元配置对其声学能带结构的影响,发现当声子晶体的基元配置改变时,声子晶体的不可约布里渊区也会改变,而且部分能带的极值不再在高对称线上.特别地,在某些基元配置下,不可约布里渊区扩大为整个第一布里渊区.因此,对于对称性较高的复式晶格声子晶体,可用通常的方法得到能带结构,而对于对称性较低的复式晶格结构声子晶体,只有采用对整个第一布里渊区进行研究的方法,才能获得可信的能带结构及带隙.