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1.
P. Podio-Guidugli 《Journal of Elasticity》2000,60(2):83-90
Bibliography
Paolo Podio-Guidugli, List of Publications 相似文献2.
3.
《Flow, Turbulence and Combustion》2002,68(4):379-379
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Author Index, Volume 68 (2002) 相似文献4.
《Flow, Turbulence and Combustion》2001,67(4):355-355
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Author Index, Volume 67 (2001) 相似文献5.
Jacques Henrard 《Journal of Elasticity》2000,60(3):247-248
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Roger Fosdick 《Journal of Elasticity》2000,58(3):281-282
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Author Index, Volume 58 (2000) 相似文献7.
Sa?a Kenjere? 《Flow, Turbulence and Combustion》2001,66(4):513-513
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Author Index, Volume 66 (2001) 相似文献8.
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Author Index, Volume 57 (1999) 相似文献9.
10.
T. C. T. Ting 《Journal of Elasticity》2001,62(3):253-254
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Author Index, Volume 27 (2001) 相似文献11.
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Author Index, Volume 63 (2001) 相似文献12.
《Flow, Turbulence and Combustion》2000,64(4):329-329
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Author Index, Volume 64 (2000) 相似文献13.
Prof. Dr.-Ing. M. Jischa 《Heat and Mass Transfer》1976,9(4):247-257
Zusammenfassung Die in Teil I vorgestellten Reynolds 'schen Gleichungen und Transportgleichungen werden für Strömungen mit Grenzschichtcharakter angegeben. Weiter werden Integralbedingungen mitgeteilt. Nach einer Diskussion über die Schließung des Gleichungssystems werden Lösungsverfahren besprochen. Dabei wird speziell auf Integralverfahren eingegangen.
Formelzeichen c Massenkonzentration der Komponente - ct charakteristische Konzentrationsschwankung - co Bezugskonzentration - c spezifische Wärme bei konstantem Druck - cf Reibungsbeiwert - cD Dissipationsintegral - cE Entrainment-Funktion - c Schubspannungsintegral - D binsrer Diffusionskoeffizient - H Formparameter - H12 Formparameter - H32 Formparameter - j Kassendiffusionsstrom - L Bezugslänge - p Druck - pt charakteristische Druckschwankung - po Bezugsdruck - Pr Prandtl-Zahl - q Wärmestrom - q2/2 kinetische Energie der Schwankungsbewegung - ReL mit L gebildete Reynolds-Zahl - Re mit gebildete Reynolds-Zahl - Re2 mit 2 gebildete Reynolds-Zahl - Sc Schmidt-Zahl - T absolute Temperatur - Tt charakteristische TemperaturSchwankung - To Bezugstemperatur - u,v,w Geschwindigkeitskomponenten - ut charakteristische Geschwindigkeitsschwankung - uo Bezugsgeschwindigkeit - U=/ü dimensionslose. x-Komponente der Geschwindigkeit - x,y,z Komponenten des Ortsvektors Griechische Symbole Grenzschichtdicke - 1 Verdrängungsdicke - 2 Impulsverlustdicke - 3 Energieverlustdicke - T Enthalpieverlustdicke - c Konzentrationsverlustdicke - =d/dx Parameter für die Grenzschichtabsch:atzung - turbulente Impulsaustauschgröße - D turbulente Stoffaustauschgröße - q turbulente Energieaustauschgröße - Dissipationsfunktion - Wärmeleitfähigkeit - dynamische Viskosität - v=/ kinematische Viskosität - Dichte - Produktionsdichte - Schubspannung Indizes mol molekularer Anteil - tur turbulenter Anteil - res resultierender Anteil - Außenrand der Grenzschicht - w Wand 相似文献
About the transfer of momentum, heat and mass in turbulent flows of binary mixturesPart II: Thin shear flow layers
The Reynolds equations and transport equations given in part I are presented for thin shear flow layers. Integral relations are given. After a discussion of the closure problem methods of solution are described. Specially integral methods are discussed.
Formelzeichen c Massenkonzentration der Komponente - ct charakteristische Konzentrationsschwankung - co Bezugskonzentration - c spezifische Wärme bei konstantem Druck - cf Reibungsbeiwert - cD Dissipationsintegral - cE Entrainment-Funktion - c Schubspannungsintegral - D binsrer Diffusionskoeffizient - H Formparameter - H12 Formparameter - H32 Formparameter - j Kassendiffusionsstrom - L Bezugslänge - p Druck - pt charakteristische Druckschwankung - po Bezugsdruck - Pr Prandtl-Zahl - q Wärmestrom - q2/2 kinetische Energie der Schwankungsbewegung - ReL mit L gebildete Reynolds-Zahl - Re mit gebildete Reynolds-Zahl - Re2 mit 2 gebildete Reynolds-Zahl - Sc Schmidt-Zahl - T absolute Temperatur - Tt charakteristische TemperaturSchwankung - To Bezugstemperatur - u,v,w Geschwindigkeitskomponenten - ut charakteristische Geschwindigkeitsschwankung - uo Bezugsgeschwindigkeit - U=/ü dimensionslose. x-Komponente der Geschwindigkeit - x,y,z Komponenten des Ortsvektors Griechische Symbole Grenzschichtdicke - 1 Verdrängungsdicke - 2 Impulsverlustdicke - 3 Energieverlustdicke - T Enthalpieverlustdicke - c Konzentrationsverlustdicke - =d/dx Parameter für die Grenzschichtabsch:atzung - turbulente Impulsaustauschgröße - D turbulente Stoffaustauschgröße - q turbulente Energieaustauschgröße - Dissipationsfunktion - Wärmeleitfähigkeit - dynamische Viskosität - v=/ kinematische Viskosität - Dichte - Produktionsdichte - Schubspannung Indizes mol molekularer Anteil - tur turbulenter Anteil - res resultierender Anteil - Außenrand der Grenzschicht - w Wand 相似文献
14.
G. Schenkel 《Rheologica Acta》1978,17(4):396-405
Zusammenfassung Basierend auf dem Fließgesetz
nachL. Prandtl werden Einschneckenpressen und Einwalzen-Extruder als Austragsmaschinen für schmelzflüssige Kunststoffe hinsichtlich ihres Pumpwirkungsgrades und dessen Stabilität als Funktionen von zwei dimensionslosen Kennzahlen untersucht. Dabei ergeben sich grundsätzliche Vorteile für (einfache und multiple) Einwalzen-Extruder: Reduzierte Baulänge, größere Stabilität des energetischen Verhaltens, niedrigere Antriebsdrehmomente und entsprechend kleinere Getriebe, günstigere Kühlungsmöglichkeiten sowie größere Flexibilität der modellmäßigen Ansätze (relative Schleppspaltbreiteb/D als freie Variable)
Symbole a dimensionsloser Drosselquotient - A stoffspezifische Schubspannung, Gl. [1] - b Breite des Schleppspalts, Gl. [8] - C stoffspezifische Schergeschwindigkeit, Gl. [1] - D Durchmesser des rotierenden Elements der Schleppströmungspumpe - e spezifische Antriebsleistung, Gl. [3] - F Mantelfläche des Schleppspalts, Gl. [9] - g Gangzahl der Schnecke bzw. Anzahl der Schleppspalte, Gl. [11b] - h Höhe (Radialmaß) des Schleppspalts, Gl. [6] - K Abkürzung, Gl. [7] - l Länge des Schleppspalts, allgemein, Gl. [5] - L wirksame axiale Schneckenlänge, Gl. [11a] - M d Drehmoment, Gl. [4] - n Umdrehungsgeschwindigkeit, Arbeitsdrehzahl des rotierenden Elements, Gl. [4] - p Betriebsdruck, Gl. [2] - P aufgenommene Antriebsleistung, Gl. [2] - q dimensionsloser Quotient, Gl. [1b] - s zirkulare Länge des Schleppspalts, Gl. [11b] - S Abkürzung, Gl. [15] - v 0 Umfangsgeschwindigkeit des rotierenden Elements, Gl. [6] - Volumendurchsatz, Gl. [2] - Volumendurchsatz der Druck(gradienten)strömung - Volumendurchsatz der Schleppströmung - y Ortskoordinate - Schergeschwindigkeit, Gl. [1] - generalisierter Drosselquotient, Gl. [14] - dimensionslose Systemkennzahl, Gl. [5] - dimensionsloser Pumpwirkungsgrad, Gl. [2] - µ 0 Nullviskosität (A/C) - Stabilitätskennzahl, Gl. [20] - Schubspannung - w Wandschubspannung - Gangsteigungswinkel - Funktionszeichen, Gl. [17] - dimensionslose Kennzahl, Gl. [21] - dimensionslose Systemkennzahl, Gl. [6] P.S.: Nach Eingang des Manuskripts dieses Beitrages bei der Redaktion (8.12.1977) wurde der Verfasser durch ein Schreiben von Prof. Dr.E. Becker/Darmstadt (datiert 21.12.1977) auf dessen Vorveröffentlichung der Abbildung 3 a hingewiesen:Mech. Res. Comm.4 (4), 235–240 (1977), dort. Figure 3.Mit 9 Abbildungen 相似文献
Summary The paper gives an analysis of hot-melt extrusion with drag-flow pumps, especially referring to the efficiency ( volume throughput,p extrusion pressure,P drive power requirement) calculated on the basis of the rheological equation proposed byPrandtl. It is shown that is a unique function of two dimensionless variables, and. The(, )-relief is used to introduce another dimensionsless figure,=1/|grad|, describing the operational stability of the pump at the selected design and working conditions. — Generally it is found that, with respect to operational stability at a given volume throughput, so-called single-roller extruders with a comparatively small length may offer advantages over conventional single-screw pumps.
Symbole a dimensionsloser Drosselquotient - A stoffspezifische Schubspannung, Gl. [1] - b Breite des Schleppspalts, Gl. [8] - C stoffspezifische Schergeschwindigkeit, Gl. [1] - D Durchmesser des rotierenden Elements der Schleppströmungspumpe - e spezifische Antriebsleistung, Gl. [3] - F Mantelfläche des Schleppspalts, Gl. [9] - g Gangzahl der Schnecke bzw. Anzahl der Schleppspalte, Gl. [11b] - h Höhe (Radialmaß) des Schleppspalts, Gl. [6] - K Abkürzung, Gl. [7] - l Länge des Schleppspalts, allgemein, Gl. [5] - L wirksame axiale Schneckenlänge, Gl. [11a] - M d Drehmoment, Gl. [4] - n Umdrehungsgeschwindigkeit, Arbeitsdrehzahl des rotierenden Elements, Gl. [4] - p Betriebsdruck, Gl. [2] - P aufgenommene Antriebsleistung, Gl. [2] - q dimensionsloser Quotient, Gl. [1b] - s zirkulare Länge des Schleppspalts, Gl. [11b] - S Abkürzung, Gl. [15] - v 0 Umfangsgeschwindigkeit des rotierenden Elements, Gl. [6] - Volumendurchsatz, Gl. [2] - Volumendurchsatz der Druck(gradienten)strömung - Volumendurchsatz der Schleppströmung - y Ortskoordinate - Schergeschwindigkeit, Gl. [1] - generalisierter Drosselquotient, Gl. [14] - dimensionslose Systemkennzahl, Gl. [5] - dimensionsloser Pumpwirkungsgrad, Gl. [2] - µ 0 Nullviskosität (A/C) - Stabilitätskennzahl, Gl. [20] - Schubspannung - w Wandschubspannung - Gangsteigungswinkel - Funktionszeichen, Gl. [17] - dimensionslose Kennzahl, Gl. [21] - dimensionslose Systemkennzahl, Gl. [6] P.S.: Nach Eingang des Manuskripts dieses Beitrages bei der Redaktion (8.12.1977) wurde der Verfasser durch ein Schreiben von Prof. Dr.E. Becker/Darmstadt (datiert 21.12.1977) auf dessen Vorveröffentlichung der Abbildung 3 a hingewiesen:Mech. Res. Comm.4 (4), 235–240 (1977), dort. Figure 3.Mit 9 Abbildungen 相似文献
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R. Nijsing 《Heat and Mass Transfer》1969,2(2):65-86
This paper deals with theoretical aspects of momentum, heat and mass transfer in turbulent channel flow and in particular with phenomena occurring close to the wall. The analysis presented involves the use of a boundary-layer growth-breakdown model. Theoretical expressions have been derived predicting heat and mass transfer at smooth surfaces in the fully developed and entrance region and at surfaces provided with ideal two-dimensional roughness elements. The analysis is restricted to fluids having Prandtl and Schmidt numbers larger than one. Good agreement appears to exist between theoretical predictions and experimental observations.
Nomenclature a thermal diffusivity [m2/s] - c concentration [kg/m3] - c p specific heat [J/kg °C] - D molecular diffusivity [m2/s] - G relative increase in friction factor due to surface roughening - d pipe diameter [m] - e height (depth) of roughness element [m] - e p+ dimensionless roughness height (depth) - F parameter denoting the ratio - f friction factor for smooth surface and isothermal conditions - f h friction factor for heating conditions - f r friction factor for artificially roughened surface - n av average frequency of fluctuations at the wall [s–1] - q heat flux [W/m2] - q w heat flux at the wall [W/m2] - q wr heat flux at roughened wall [W/m2] - q wx wall heat flux to growing laminar boundary layer at positionx [W/m2] - R ma longitudinal correlation coefficient for mass transfer - R mo longitudinal correlation coefficient for momentum transfer - T temperature [°C] - T b bulk temperature of fluid [°C] - T 0 fluid temperature at edge of viscous boundary layer (edge of viscous region) [°C] - T w wall temperature [°C] - T wx wall temperature at positionx for growing laminar boundary layer [°C] - t time [s] - t 0 characteristic time period associated with boundary layer growth [s] - u local axial fluid velocity, at wall distancey, for turbulent flow also denoting the mean velocity at that distance [m/s] - u b bulk fluid velocity [m/s] - u 0 fluid velocity at edge of viscous boundary layer (edge of viscous region) [m/s] - u 0r fluid velocity at edge of viscous region for the case of an artificially roughened wall [m/s] - u axial fluid velocity fluctuation [m/s] - u + dimengionless fluid velocity,u/(w/)1/2 - u i + instantaneous value ofu + - u min + minimum value ofu i + - u r + root mean square value of dimensionless axial velocity - u 0 + value ofu + at edge of viscous region - v fluid velocity normal to flow direction and normal to wall [m/s] - v fluctuation of the velocityv [m/s] - x coordinate in flow direction [m] - x axial distance interval [m] - x + dimensionless distance interval - x 0 viscous boundary layer growth length [m] - x 0 + dimensionless boundary growth length - x r axial dixtance between roughness elements [m] - x r + dimensionless distance between roughness elements - x h value of viscous boundary growth length for heating conditions [m] - y distance from wall [m] - y + dimensionless wall distance - y v thickness of viscous region [m] - y v + dimensionless form ofy v - z u unheated (zero mass transfer) part of elementary viscous boundary layer in entrance region [m] - z h heated (mass transfer) part of elementary viscous boundary layer [m] - z v lateral extent of elementary viscous boundary layer [m] Greek symbols heat transfer coefficient defined with respect to bulk fluid temperature [W/m2 °C] - 0 viscous region heat transfer coefficient [W/m2 °C] - 0h viscous boundary layer heat transfer coefficient averaged over lengthx 0 for conditions of heating [W/m2 °C] - 0hh viscous region heat transfer coefficient averaged over lengthx h for conditions of heating [W/m2 °C] - entrance region heat transfer coefficient at position [W/m2 °C - ,t viscous boundary layer heat transfer coefficient at position and timet [W/m2 °C] - mass transfer coefficient [m/s] - av average value of mass transfer coefficient [m/s] - x mass transfer coefficient for viscous boundary layer at positionx [m/s] - entrance region mass transfer coefficient at position [m/s] - thickness of laminar (viscous) boundary layer evaluated atu=1/2u 0 [m] - max maximum value of boundary layer thickness [m] - i turbulent diffusivity for momentum transfer [m2/s] - h turbulent diffusivity for heat transfer [m2/s] - m turbulent diffusivity for mass transfer [m2/s] - turbulent intensity - thermal conductivity [W/m °C] - kinematic viscosity [m2/s] - 0 value ofv at edge of viscous region [m2/s] - w value ofv at the wall [m2/s] - density [kg/m3] - shear stress [N/m2] - tx local value of wall shear stress associated with viscous boundary layer growth [N/m2] - 0 value of wall shear stress averaged over lengthx 0 [N/m2] - 0r value of 0 for the case of an artificially roughened wall [N/m2] - 0h value of 0 for heating conditions [N/m2] - h value of wall shear stress for heating conditions, averaged over lengthx h [N/m2] - w wall shear stress for conditions of turbulent flow [N/m2] - wh value of w for heating conditions [N/m2] - dimensionless axial distancex/x 0 in extrance region Dimensionless numbers Nu Nusselt number (d/) - Nu x Entrance region Nusselt number at axial positionx - Nu h Nusselt number for heating conditions - Nu r Nusselt number for the case of artificially roughened surface - Pr Prandtl number (v/a) - Re Reynolds number (d u b/v) - Re b Boundary layer Reynolds number (1/2 u 0/v) - Re ber Critical value ofRe b - Sh Sherwood number (d/D) - Sh x entrance region Sherwood number at axial positionx - Sc Schmidt number (v/D) 相似文献
Zusammenfassung Diese Arbeit behandelt die Theorie der Übertragungsvorgänge von Impuls, Wärme und Stoff in turbulenter Kanalströmung unter besonderer Berücksichtigung der Vorgänge in Wandnähe. Das verwendete Modell beruht auf dem Zusammenbruch der anwachsenden Grenzschicht. Für die ausgebildete Strömung und für den Einlaufbereich bei glatter Wand und bei Oberflächen mit idealen zweidimensionalen Rauhigkeitselementen werden theoretische Ausdrücke abgeleitet bei Beschränkung auf Prandtl- und Schmidt-Zahlen über Eins. Zwischen den theoretischen Voraussagen und den Versuchsergebnissen scheint gute Übereinstimmung zu herrschen.
Nomenclature a thermal diffusivity [m2/s] - c concentration [kg/m3] - c p specific heat [J/kg °C] - D molecular diffusivity [m2/s] - G relative increase in friction factor due to surface roughening - d pipe diameter [m] - e height (depth) of roughness element [m] - e p+ dimensionless roughness height (depth) - F parameter denoting the ratio - f friction factor for smooth surface and isothermal conditions - f h friction factor for heating conditions - f r friction factor for artificially roughened surface - n av average frequency of fluctuations at the wall [s–1] - q heat flux [W/m2] - q w heat flux at the wall [W/m2] - q wr heat flux at roughened wall [W/m2] - q wx wall heat flux to growing laminar boundary layer at positionx [W/m2] - R ma longitudinal correlation coefficient for mass transfer - R mo longitudinal correlation coefficient for momentum transfer - T temperature [°C] - T b bulk temperature of fluid [°C] - T 0 fluid temperature at edge of viscous boundary layer (edge of viscous region) [°C] - T w wall temperature [°C] - T wx wall temperature at positionx for growing laminar boundary layer [°C] - t time [s] - t 0 characteristic time period associated with boundary layer growth [s] - u local axial fluid velocity, at wall distancey, for turbulent flow also denoting the mean velocity at that distance [m/s] - u b bulk fluid velocity [m/s] - u 0 fluid velocity at edge of viscous boundary layer (edge of viscous region) [m/s] - u 0r fluid velocity at edge of viscous region for the case of an artificially roughened wall [m/s] - u axial fluid velocity fluctuation [m/s] - u + dimengionless fluid velocity,u/(w/)1/2 - u i + instantaneous value ofu + - u min + minimum value ofu i + - u r + root mean square value of dimensionless axial velocity - u 0 + value ofu + at edge of viscous region - v fluid velocity normal to flow direction and normal to wall [m/s] - v fluctuation of the velocityv [m/s] - x coordinate in flow direction [m] - x axial distance interval [m] - x + dimensionless distance interval - x 0 viscous boundary layer growth length [m] - x 0 + dimensionless boundary growth length - x r axial dixtance between roughness elements [m] - x r + dimensionless distance between roughness elements - x h value of viscous boundary growth length for heating conditions [m] - y distance from wall [m] - y + dimensionless wall distance - y v thickness of viscous region [m] - y v + dimensionless form ofy v - z u unheated (zero mass transfer) part of elementary viscous boundary layer in entrance region [m] - z h heated (mass transfer) part of elementary viscous boundary layer [m] - z v lateral extent of elementary viscous boundary layer [m] Greek symbols heat transfer coefficient defined with respect to bulk fluid temperature [W/m2 °C] - 0 viscous region heat transfer coefficient [W/m2 °C] - 0h viscous boundary layer heat transfer coefficient averaged over lengthx 0 for conditions of heating [W/m2 °C] - 0hh viscous region heat transfer coefficient averaged over lengthx h for conditions of heating [W/m2 °C] - entrance region heat transfer coefficient at position [W/m2 °C - ,t viscous boundary layer heat transfer coefficient at position and timet [W/m2 °C] - mass transfer coefficient [m/s] - av average value of mass transfer coefficient [m/s] - x mass transfer coefficient for viscous boundary layer at positionx [m/s] - entrance region mass transfer coefficient at position [m/s] - thickness of laminar (viscous) boundary layer evaluated atu=1/2u 0 [m] - max maximum value of boundary layer thickness [m] - i turbulent diffusivity for momentum transfer [m2/s] - h turbulent diffusivity for heat transfer [m2/s] - m turbulent diffusivity for mass transfer [m2/s] - turbulent intensity - thermal conductivity [W/m °C] - kinematic viscosity [m2/s] - 0 value ofv at edge of viscous region [m2/s] - w value ofv at the wall [m2/s] - density [kg/m3] - shear stress [N/m2] - tx local value of wall shear stress associated with viscous boundary layer growth [N/m2] - 0 value of wall shear stress averaged over lengthx 0 [N/m2] - 0r value of 0 for the case of an artificially roughened wall [N/m2] - 0h value of 0 for heating conditions [N/m2] - h value of wall shear stress for heating conditions, averaged over lengthx h [N/m2] - w wall shear stress for conditions of turbulent flow [N/m2] - wh value of w for heating conditions [N/m2] - dimensionless axial distancex/x 0 in extrance region Dimensionless numbers Nu Nusselt number (d/) - Nu x Entrance region Nusselt number at axial positionx - Nu h Nusselt number for heating conditions - Nu r Nusselt number for the case of artificially roughened surface - Pr Prandtl number (v/a) - Re Reynolds number (d u b/v) - Re b Boundary layer Reynolds number (1/2 u 0/v) - Re ber Critical value ofRe b - Sh Sherwood number (d/D) - Sh x entrance region Sherwood number at axial positionx - Sc Schmidt number (v/D) 相似文献
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Dipl.-Ing. U. Schaflinger 《Heat and Mass Transfer》1982,16(3):149-160
Zusammenfassung Die vorliegende Arbeit untersucht die Filmkondensation auf verschiedenen KörperoberflÄchen. Dabei wird sowohl der instationÄre Anlaufvorgang als auch der stationÄre Proze\ betrachtet. Die Ergebnisse für die Schichtdicke des abflie\enden Kondensates werden eingehend diskutiert. Ist die Schichtdicke als Funktion des Ortes und der Zeit bekannt, ist die Berechnung des kondensierenden bzw. abflie\enden Volumenstromes, sowie die Berechnung des lokalen bzw. für die Praxis bedeutungsvolleren globalen WÄrmeübergangs möglich.
Bezeichnungen C Konstante - R Rohr- bzw. Kugelradius [m] - T Temperatur [K] - kondensierender Volumenstrom pro LÄngeneinheit [m2 s–1] - abflie\ender Volumenstrom pro LÄngeneinheit [m2 s–1] - kondensierender Volumenstrom [m3 s–1] - abflie\ender Volumenstrom [m3 s–1] - a Kegelachse - c spez. WÄrme der kondensierenden Flüssigkeit [J kg–1 K–1] - e ErzeugendenlÄnge des Kegels, an der die Randbedingung vorgeschrieben ist [m] - g Erdbeschleunigung [m s–2] - l Platten- bzw. KegellÄnge [m] - p Druck [Nm–2] - q WÄrmestromdichte [J m–2 s–1] - r VerdampfungswÄrme der Flüssigkeit [J kg–1] - t Zeit [s] - u örtliche Geschwindigkeit des Fluids [m s–1] - x, y kartesische Ortskoordinaten - r, Zylinder bzw. Kugelkoordinaten - WÄrmeübergangszahl [J m–2 s–1] - Neigungswinkel der Platte - öffnungswinkel des Kegels - Schichtdicke der kondensierten Flüssigkeit [m] - WÄrmeleitzahl der kondensierten Flüssigkeit [J m–1 s–1] - Dichte der kondensierten Flüssigkeit [kg m–3] - OberflÄchenspannung der kondensierten Flüssigkeit [Nm–1] - Schubspannung in der kondensierten Flüssigkeit [Nm–2] - v kinematische ZÄhigkeit [m2 s–1] - dynamische ZÄhigkeit [kg m–1 s–1] - Winkelkoordinate (Rohr, Kugel), bei der eine Randbe-dingung vorgeschieben ist Indizes g gasförmige Phase - m mittlere - s SÄttigungszustand des gasförmigen Mediums - w auf die OberflÄche der Wand (Platte, Kegel, Rohr,Kugel) bezogen - 0 Ursprung der jeweiligen Störungsausbreitung Dimensionslose Kennzahlen Nu Nu\elt-Zahl - Pr Prandtl-Zahl - Re Reynolds-Zahl Kurzfassung der bei Prof. Dr. W. Schneider, Institut für Strömungslehre und WÄrmeübertragung TU Wien, angefertigten Diplomarbeit 相似文献
Steady and unsteady process of film condensation on a flat plate, a vertical coin, a horizontal pipe and a sphere
This paper investigates film condensation on different surfaces of geometric bodies. In this connection the unsteady starting process and the steady process are considered. The results for the thickness of layer of the flowing-off condensate are discussed detailed. If the thickness of layer is given as a function of time and location the computation of the condensing, respective flowing-off volume stream and the computation of the local, respective global heat transfer is possible.
Bezeichnungen C Konstante - R Rohr- bzw. Kugelradius [m] - T Temperatur [K] - kondensierender Volumenstrom pro LÄngeneinheit [m2 s–1] - abflie\ender Volumenstrom pro LÄngeneinheit [m2 s–1] - kondensierender Volumenstrom [m3 s–1] - abflie\ender Volumenstrom [m3 s–1] - a Kegelachse - c spez. WÄrme der kondensierenden Flüssigkeit [J kg–1 K–1] - e ErzeugendenlÄnge des Kegels, an der die Randbedingung vorgeschrieben ist [m] - g Erdbeschleunigung [m s–2] - l Platten- bzw. KegellÄnge [m] - p Druck [Nm–2] - q WÄrmestromdichte [J m–2 s–1] - r VerdampfungswÄrme der Flüssigkeit [J kg–1] - t Zeit [s] - u örtliche Geschwindigkeit des Fluids [m s–1] - x, y kartesische Ortskoordinaten - r, Zylinder bzw. Kugelkoordinaten - WÄrmeübergangszahl [J m–2 s–1] - Neigungswinkel der Platte - öffnungswinkel des Kegels - Schichtdicke der kondensierten Flüssigkeit [m] - WÄrmeleitzahl der kondensierten Flüssigkeit [J m–1 s–1] - Dichte der kondensierten Flüssigkeit [kg m–3] - OberflÄchenspannung der kondensierten Flüssigkeit [Nm–1] - Schubspannung in der kondensierten Flüssigkeit [Nm–2] - v kinematische ZÄhigkeit [m2 s–1] - dynamische ZÄhigkeit [kg m–1 s–1] - Winkelkoordinate (Rohr, Kugel), bei der eine Randbe-dingung vorgeschieben ist Indizes g gasförmige Phase - m mittlere - s SÄttigungszustand des gasförmigen Mediums - w auf die OberflÄche der Wand (Platte, Kegel, Rohr,Kugel) bezogen - 0 Ursprung der jeweiligen Störungsausbreitung Dimensionslose Kennzahlen Nu Nu\elt-Zahl - Pr Prandtl-Zahl - Re Reynolds-Zahl Kurzfassung der bei Prof. Dr. W. Schneider, Institut für Strömungslehre und WÄrmeübertragung TU Wien, angefertigten Diplomarbeit 相似文献
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Measurements have been made in nearly-isotropic grid turbulence on which is superimposed a linearly-varying transverse temperature distribution. The mean-square temperature fluctuations,
, increase indefinitely with streamwise distance, in accordance with theoretical predictions, and consistent with an excess of production over dissipation some 50% greater than values recorded in previous experiments. This high level of
production has the effect of reducing the ratio,r, of the time scales of the fluctuating velocity and temperature fields. The results have been used to estimate the coefficient,C, in Monin's return-to-isotropy model for the slow part of the pressure terms in the temperature-flux equations. An empirical expression by Shih and Lumley is consistent with the results of earlier experiments in whichr 1.5, C 3.0, but not with the present data where r 0.5, C 1.6. Monin's model is improved when it incorporates both time scales.List of symbols
C
coefficient in Monin model, Eq. (5)
-
M
grid mesh length
-
m
exponent in power law for temperature variance,
x
m
-
n
turbulence-energy decay exponent,q
2
x
-n
-
p
production rate of
-
p
pressure
-
q
2
-
R
microscale Reynolds number
-
r
time-scale ratiot/t
-
T
mean temperature
-
U
mean velocity
-
mean-square velocity fluctuations (turbulent energy components)
-
turbulent temperature flux
-
x, y, z
spatial coordinates
-
temperature gradient dT/dy
-
thermal diffusivity
-
dissipation rate ofq
2/2
-
dissipation rate of
-
Taylor microscale (2=5q2/)
-
temperature microscale
- v
temperature-flux correlation coefficient,
/v
-
dimensionless distance from the grid,x/M 相似文献
20.