飞秒脉冲二次谐波特性研究

近年来,飞秒超短脉冲的倍频实验已经有了许多报导。用新型晶体BBO在CPM的腔内倍频已经可实现平均功率20mW的310nm紫外飞秒脉冲输出。在飞秒范围内,由于脉冲宽度通常远小于非线性晶体的光学渡越时     

超宽光谱飞秒激光脉冲的产生研究

以掺钛蓝宝石激光为代表的自锁模激光是90年代激光技术最重要的研究成果之一，目前采用石英棱镜色散补偿方法可以产生8．5fs的光脉冲，啁啾镜色散补偿方法可以获得7．5fs的光脉冲，结合半导体饱和吸收体可以获得6．5fs的光脉冲．这些近极限宽度脉冲的获得都是以短增益长度的钛宝石晶体为核心的，其所得脉冲对应着极宽的光谱范围．实际上，根据测不准原理及傅里叶变换关系，具有极宽带宽的超宽光谱是获得极短脉冲宽度的必要条件之一，因此在飞秒激光的产生研究中，先借助简单的光谱测量手段获得具有最大宽度的频谱宽度，是快速产生近极限脉宽…     

飞秒脉冲激光二次谐波光强分布同步数据采集

介绍一种有效测量飞秒（fs)脉冲激光的二次谐波光强分布的方法。该方法采用线阵CCD作为光电传感器，用单行单次的同步触发方式，将一次触发的fs脉冲激光的二次谐波光强分布采集下来。通过测量二次谐波光强空间分布，可以计算fs脉冲激光的脉宽。     

产生激光等离子体二次谐波辐射的动力学过程

本文首先通过能量守恒和矢量匹配关系分析了产生激光等离子体二次谐波辐射的动力学过程,在此基础上又考虑到Langmuir波的谱基本上反映了二次谐波的谱,于是导出了Langmuir波的运动方程。由数值Fourier分析,求得光谱形状,其结果与实验较为一致。     

激光等离子体X射线源二次谐波辐射特性的研究

用脉宽３ｎｓ,功率密度１０＾４Ｗ／ｃｍ＾２的１．０６４μｍ的激光产生Ａｌ等离子体,对其二次谐波及Ｘ射线辐射进行研究。二次谐波和Ｘ射线场与靶相对于激光束焦点的位置满足一定的函数关系。二次谐波由低密度冕状等离子体产生,并存在一个丝状源,而Ｘ射线源是均匀的。实验结果表明,尽管等离子冕中的激光丝状体可明显增强Ｘ射线辐射,但在能量向高密度区传递过程中存在一种平滑效应。     

啁啾补偿飞秒脉冲高效三次谐波产生

中心波长为800 nm、脉宽为60 fs、重复频率为10 Hz的飞秒激光分为强弱两束,能量较强一束经I类相位匹配的BBO晶体倍频,之后与另一束光非共线和频得到三次谐波输出.实验得出基频和倍频光能量达到最佳配比时,三次谐波的转换效率最大;系统输出激光携带一定负啁啾可以补偿色散,提高三次谐波的转换效率.最终,当基频和倍频光的能量分别为2.38 mJ和0.588 mJ,系统输出激光带有9.66×10<'3> fs<'2>的负啁啾时,得到了中心波长为267 nm、单脉冲能量为230μJ的三次谐波输出,其转换效率高达19%.     

空气中飞秒强激光三次谐波的产生

近年来,高峰值功率超短脉冲激光与气体的非线性作用受到了极大关注．特别是气体中谐波的产生引起人们很大兴趣,并且得到了深入而细致的研究．这些研究的目的在于,对飞秒强光与气体作用的机理有更加清楚的理解,同时,发展一种很有前景的、波长能达到紫外和Ｘ射线范围的短波光源．三次谐波产生作为各向同性介质中最低次的谐波过程,由于产生的谐波可以在空气中传播,便于观测．因此,我们选择空气作为非线性介质,通过大幅度改变激光强度,研究了中性气体分子和等离于体中三次谐波的产生．这将十分有利于深入的高次谐波产生的实验和理论研…     

巨脉冲激光的二次谐波振荡

固体激光器在材料加工、空气污染探测、医学科学、照相和光化学领域的应用正在增加。几乎在所有的这些领域中都需要波长不同于那些实际激光器的相干光源。本文论述了用KDP得到的玻璃和红宝石激光的二次谐波振荡,它是光波长转换的基本技术,特别着重的是二次谐波振荡的效率以及把非线性晶体置于激光腔内利用较高的基本电场以得到高效率时的非线性晶体长度的最佳设计。     

激光等离子体相互作用中的二次谐波发射

为了判别激光等离子体相互作用中发射二次谐波(2ω)的不同机制,特别是研究呈现较复杂结构的2ω谱成分的发射规律,我们已在相当宽的激光强度范围(10~(12)～10~(15)瓦/厘米~2)、不同的激光偏振与各种激光入射角(0°,20°,45°等)情形下,系统地观察了2ω的空间分辨的后向、90°方向散射的谱及其二维分辨的空间发射特性。实验是利用1.06微米、100微微秒脉宽与带宽<1(?)的高强度单束激光照射各种材料(Be、CH_2、Al、Si、Ag、Mo、Ta和Au)平板靶、多层薄膜靶以及几种微球(玻壳、CD_2实心球)靶完成的。激光等离子体相互作用的特性另外还用多种X光、离子、后向反射激光特性以及预脉冲激光方面的诊断进行监测。     

激光基波、二次谐波、三次谐波高反射多层膜反射镜

研究获得激光基波、二次、三次谐波高反射的方法,说明采用基本周期为非等厚膜层组成的多层膜设计最实用。     

飞秒三色谐波脉冲增强空气等离子体中太赫兹波的产生

本文基于瞬态光电流模型和多色谐波脉冲叠加形成的类锯齿形电场,研究了频率比为1：2：m（m为正整数）的飞秒三色谐波脉冲诱导空气等离子体产生太赫兹波的情况。结果表明,在空气被饱和电离且电子密度达到相同最大值的情况下,对于相同数量的谐波脉冲,当合成脉冲包络中的电场形状更接近锯齿形且更不对称时,太赫兹波的转换效率并不总是更高。此外,研究了采用频率比为1：2：3和1：2：4的飞秒三色谐波脉冲的特定波长组合方案增强太赫兹波的产生。对于这些特定的波长组合方案,可以在常用频率比为1：2的双色光脉冲方案基础上仅添加一组光参量放大器就能实现。我们的研究将有助于获得强太赫兹波源,并为实验操作提供指导。     

二次谐波产生的4.75μm激光

可重复生长的非线性红外晶体ＡｇＧａＳｅ２是Ⅰ－Ⅲ－Ⅵ２簇化合物之一。具有４２ｍ对称的负单轴特性。使用光栅选频要中调谐ＴＥＡ ＣＯ２激光器输出的９Ｐ支线泵浦ＡｇＧａＳｅ２晶体可产生波长４．７５μｍ左右的激光。晶体长度为６．７ｍｍ，在１０．６μｍ处按Ⅰ类相位匹配加工。     

激光内腔二次谐波产生的有效方法

资料作者报道用空气色散法来提高光二次谐波的产生。本文报道用激光内腔技术获得的实验结果。实验装置示于图1。激光腔由反射率为100％的两面反射镜M_1M_2组成,尤其是M_1反射镜在基波和二次谐波两种波长下反射率均为100％。格林棱镜对于二次谐波在空气隙下用作S偏振光的全反射并且由腔内发射出去,对于基波作为p偏振光透过。     

用巨脉冲激光产生等离子体

本文给出了使用功率为10¹⁰瓦之数量级的激光脉沖射在尺寸为10^-2厘米的液体或固体靶上,产生温度范围为几百电子仗特的热等离子体的有关计算。等离子体温度在很大程度上受其迅速膨胀及冷却的限制。这使绝大部分作为所需要的膨胀能量转换。这种所需要的膨胀能可以达到千电子仗特/离子。如果能在磁场中俘获膨胀的等离子体,而且可使其有規则的运动转变为无规运动,那么,这可以成为一种在受控热核聚变装置中充入热等离子体的方法。此外,应该可以对这类等离子体作多种有趣的等离子体实验。     

飞秒激光的等离子体吸收太赫兹特性研究

在利用飞秒激光器产生太赫兹波的过程中,等离子体本身会对太赫兹波能量进行吸收,其吸收特性在太赫兹波雷达探测、等离子体隐身、电磁干扰研究等方面有着广泛的应用前景。结合理论分析设计了一种等离子体吸收太赫兹波的测量系统,提出等离子体粒子间相互碰撞吸收是导致等离子体吸收太赫兹波的主要原因,并在实验测量研究中发现等离子体密度大小、光学透镜焦距长短以及入射飞秒激光与倍频晶体晶轴角度是影响吸收程度的主要因素,这些研究为等离子体吸收应用提供了更加全面的理论支撑,有助于推动太赫兹波技术在军事及民用领域的快速发展。     

以飞秒激光脉冲产生三维微型结构

德国汉诺威激光中心的研究人员已开发出两种新光学技术．可以制造100m的结构。第一种技术是光敏材料的双光子聚合．可以产生复杂的三维结构与纳米结构．如微型维纳斯雕像。第二种技术是用亚衍射极限烧蚀．产生纳米结构。