金属及合金材料低温绝对热电势的测量

在金属或合金材料中,由于热电效应的存在,温度梯度▽T可产生相应的电场E=S▽T(1)其中S为该材料的绝对热电势。电子扩散过程     

非晶态合金Pr-Co薄膜的磁性

本文研究了非晶态Pr_xCo_1-x薄膜合金的磁化强度与温度和磁场的关系。得到非晶态合金Pr-Co中存在有两个磁相的结论。这可能是由于局域化学短程序涨落造成的相分离,通过对磁化强度-温度曲线拟合,得到了这两相的相变温度。另外通过对合金的饱和磁矩与成份的关系研究,分别得到Pr原子的有效原子磁矩与成份的关系,以及Co原子在x=0时的有效原子磁矩。 关键词：     

FeMnAl合金的热电势行为

本文报道了对Mn成分固定在25wt.％左右,Al成分不同的γ-FeMnAl合金在10—320K温区内热电势测量的结果。强烈地支持了合金中所观察到的反常电子输运行为来源于由顺磁到能隙型反铁磁的相变。Masharov的理论可以大体地解释热电势随温度的变化行为及Al成分改变所引起的热电势符号的改变。对于不含Al和含Al很少的合金,看来要考虑空穴型载流子的贡献。     

非晶态TM—Zr合金的磁性

本文详细地介绍了这类非晶态合金在磁性质、临界行为、自旋波激发、混磁性及吸氢对磁结构影响等方面的研究进展．     

非晶态NbNi合金的电性和磁性

对非晶态 Nb_(100-x)Ni_x(x=65,59.8,56.4)合金电阻随温度的变化及超导转变进行了测量,结果表明:电阻温度系数随 Ni 含量 x 的变化不是单调的,而是 x=59.8的电阻温度系数最小.定性分析表明:这是由于 x=59.8时,合金中巡游电子数目相对比较多的缘故.低温超导性的测量结果表明:x=59.8和56.4的两个样品低温下还具有超导性.     

PTS单晶的低温热电势率

用微分法测量了PTS单晶自77—273K的热电势率,结果表明PTS单晶的热电势率随温度而线性上升,在114K附近其值有突跃,在150K和220K附近其值急剧变小,出现下降峰。     

非晶态磁性合金的研究与应用

本文简要地介绍了国内外非晶态合金近年来的生产情况，介绍了非晶态合金在电力变压器方面应用的现状及其意义，列举了非晶态台金在电子变压器方面应用的实例，介绍了一些与非晶态磁性合金的应用密切相关的技术进展和研究工作，评述了非晶态磁性合金的发展前景．     

低温热偶材料的绝对热电势率

我们测量了国产常用低温热偶材料的绝对热电势率,给出了镍铬、金铁、铜和康铜从4.2到273 K的测量结果.根据材料的热电势率计算了这些热偶材料配对组成的热电偶的热电势率和热电势与温度的关系.结果表明与实验一致.     

非晶态Sm-Fe和Sm-Co薄膜的低温磁性

研究了非晶态Sm-Fe和Sm-Co薄膜在1.5—300K的磁性。发现Sm-Fe薄膜中Fe原子磁矩取向存在分散性,Sm-Co薄膜中Co原子有效磁矩随Sm含量的变化与Nd-Co非晶薄膜很相似。决定了Sm-Fe薄膜具有散铁磁结构,Sm-Co薄膜为共线铁磁性结构。Sm原子磁矩≈0。报道了这两个非晶合金系列的矫顽力H_c与成份和温度的依赖关系。发现Sm-Fe薄膜的H_c较高于Sm-Co的值;前者随Sm含量增加而急剧上升,并随温度升高而陡降;后者的H_c在Sm含量≈43at％有极大值,并以指数形式随温度升高而减小。发现低温范围内磁化强度随温度变化与自旋波激发和Stoner激发都有关系。 关键词：     

非晶态(Fe_(1-x)Cr_x)_(84)B_(16)合金的低温热电势

在80—380K之间对(Fe_(1-x)Cr_x)_(84)B_(16)(x=0.01—0.46)非晶态合金的绝对热电势S进行了测量,结果表明,磁性非晶合金的S(T)行为并不都是非线性并有一个浅的极小。少量Cr(x≤0.05)的加入使S的绝对值减小,并使S(T)的极小消失;当Cr含量较多时,样品磁性变弱,S(T)从典型的磁性非晶合金的非线性行为过渡到接近于非磁性非晶合金的线性行为。对x=0.15,0.25的样品,其居里点正落在我们测量的温度范围内,经过仔细的测量,在居里点T_c附近没有看到S的反常。     

氢对几种非晶态合金磁性的影响

本文研究了电解充氢对3种不同成分的非晶态合金磁性的影响。实验结果表明,充氢后试样变得很脆,软磁特性显著变劣,但饱和磁化强度σ₃和平均超精细场H_f显著提高。将试样在室温下放置,随着氢气的外逸,磁性、韧性以及H_f可得到逐步恢复。 关键词：     

铁基-铁镍基复合非晶态合金的磁性

用双喷嘴坩埚制备了非晶态合金Fe₇₈Si₉B₁₃和(FeNiCr)₇₈(SiB)₂₂的单层带材和复合带,并测量了两种合金的叠绕铁蕊和复合带铁蕊的热磁曲线和磁滞回线.对于两种合金的叠绕铁蕊,其磁滞回线呈峰腰型,类似于两种合金各自磁滞架线的平均值,但并不完全相同.对于复合带铁芯,其热磁曲线与两种合金热磁曲线的平均值基本重合,而磁滞回线不仅不再是蜂腰型,且非常扁平.叠绕铁芯和复合带铁芯磁滞回线的这种变化源于叠绕铁芯和复合带铁芯中的内应力.这种内应力产生的根本原因是两种材料热膨胀系数和磁致伸缩系数的差别. 关键词：     

非晶态磁性合金的磁阻和磁击穿现象

在室温下磁场在0—15kOe范围内测量了非晶态磁性合金(Fe_1-xCo_x)₈₂Cu_0.4Si_4.4B_13.2的横向磁阻△ρ/ρ。发现在高磁场下,磁阻与磁场强度有三种函数关系:(1)磁阻趋于饱和;(2)磁阻随磁场平方正比地增加;(3)对x=0.15的合金,在特殊的电流、磁场方向和确定的磁场强度下,有磁阻尖峰出现。情况(3)是一种磁击穿现象。磁击穿发生在自旋向上和向下的两片Fer 关键词：     

低温热电势率测量方法和装置的改进

一、引言金属和合金热电势率的测量对研究各种材料在不同状态下的电子输运特性及散射机制有重要的作用。特别是在低温下,更引起人们的浓厚兴趣。近年来,若干作者已介绍了这种测量所用的低温恒温装置的结构。其中[3]应用了浸泡在致冷液池中的高真空恒温器,达到了0.01K的控温精度。但是这种装置对实验条件要求较高,如需高真空泵、低温密封等,所用致     

Fe基非晶态合金的低温电阻研究

本文报道Fe_100-xB_x,Fe_87-xSi_xB₁₃,(Fe_1-xCo_x)₇₈Si_9.5B_12.5,(Fe_1-xM_x)_80-84B_16-20(M=Zr,V,Nb,Ta,Cr,Mo,W,Mn)非晶态合金的 关键词：     

快速测量单晶样品低温热电势的新方法

对传统的热电势倒相测量方法进行了改进,发展了一种快速的、针对毫米级样品的准连续的热电势测量方法,在不降低测量精度的情况下大幅度提高了热电势的测量速度.我们用高温超导材料Nd1.84Ce0.16CuO4单晶样品对该法进行了不同变温速率的测试,并与传统的倒相法进行比较,一定变温速率(<30K/hr)下和传统方法数据吻合很好,有很高的测量精度.由于此法为准连续测量法,变温速率可精确设定,所以对有明显热滞效应的材料如电子型超导体母体材料Nd2CuO4等的热电势测量有十分重要的意义.     

非晶态(Fe1-xCrx)84B16合金的低温热电势

在80—380K之间对(Fe_1-xCr_x)₈₄B₁₆(x=0.01—0.46)非晶态合金的绝对热电势S进行了测量,结果表明,磁性非晶合金的S(T)行为并不都是非线性并有一个浅的极小。少量Cr(x≤0.05)的加入使S的绝对值减小,并使S(T)的极小消失;当Cr含量较多时,样品磁性变弱,S(T)从典型的磁性非晶合金的非线性行为过渡到接近于非磁性非晶合金的线性行为。对x=0.15,0.25的样品,其居里点正落在我们测量的温 关键词：     

稀磁合金中磁性杂质相互作用对热电势的影响

本文应用耦合磁性杂质理论,研究了稀磁合金的热电势在低温下随温度和磁杂质浓度的变化关系.理论计算表明,RKKY 耦合杂质对 s 电子散射的最低阶自能图对热电势贡献～C/T(C 为磁杂质浓度).采用环形近似,可以消除 T~(-1)发散.把单杂质的 s-d 交换作用和磁杂质间的耦合作用一起考虑,得到低温下的热电势理论公式,与磁杂质浓度在0.02-0.05at.%范围的 AuFe、CuFe 合金实验曲线符合.     

一种测量4.2—300K绝对热电势率的装置

研制了一套用积分法测量金属丝在4.2—300K温度范围内的绝对热电势率的装置。给出了镍铬和铅的测量结果。     

Mn含量对非晶态FeB合金低温电阻率的影响

非晶态(Fe_(1-x)Mn_x)_(84)B_(16)(x=0,0.01,0.02,0.04,0.06)合金采用单辊急冷法制备,用四端引线法测量了4.2—300K温区样品的电阻率与温度的关系.所有样品的电阻率与温度关系中都呈现出极小值.在极小值温度T_(min)以下,电阻率与-lnT成线性变化,在T>T_(min)时,电阻率与T~2成线性变化.室温温度系数α(RT)=1/ρRT dρ/dT和低温区β=1/ρdρ/d(T~2)的数值随Mn含量x的增加而明显下降,这一现象用推广的Ziman理论和局域自旋涨落效应作了讨论.