Ni-Zr非晶合金晶化的透射电子显微镜研究(Ⅰ) Ni_(67)Zr_(33)晶化过程中的亚稳相

利用透射电子显微镜对Ni_(67)Zr_(33)非晶合金晶化的研究发现了两个新的亚稳相T_0与T_10。其中T_1相为体心正交(准四方〕晶体,点阵常数a≌b=0.89nm,c=3.14nm,空间群为Iba2或Ibam。温度升高,T_1相转变为含有大量错排的A心正交Ni_(10)Zr_2相,用1/2(a b)位移错排模型可以圆满地解释其电子衍射图中仅h k为奇数的衍射斑沿c~*方向拉长的现象,晶化稳定相为Ni_(10)Zr,与Ni_(21)Zr_8(Ni_5Zr_2)相。     

Ni-Zr非晶合金晶化过程的透射电子显微镜研究(Ⅱ)——Ni67Zr33非晶合金晶化过程中出现的过渡区

用TEM研究了Ni₆₇Zr₃₃非晶合金晶化过程中亚稳相与稳定相之间存在的过渡区。在点阵像上亚稳相为宽的或宽窄相间的条纹,而稳定相为单一的窄条纹。过渡区中宽窄条纹的分布是随机的,看不出明显的规律。其电子衍射圈也没有平移对称性,可以看成亚稳态与稳定态的衍射谱之间的变化过程。以相同原子面不同堆垛间距的模型模拟了过渡区衍射强度的分布,与实际强度符合得很好。 关键词：     

Ni-Zr非晶合金晶化的透射电子显微镜研究(Ⅰ) ——Ni67Zr33晶化过程中的亚稳相

利用透射电子显微镜对Ni₆₇Zr₃₃非晶合金晶化的研究发现了两个新的亚稳相T₀与T₁0。其中T₁相为体心正交(准四方〕晶体,点阵常数a≌b=0.89nm,c=3.14nm,空间群为Iba2或Ibam。温度升高,T₁相转变为含有大量错排的A心正交Ni₁₀Zr₂相,用1/2(a+b)位移错排模型可以圆满地解释其电子衍射图中仅h+k为奇数的衍射斑沿c^*方向拉长的现象,晶化稳定相为Ni₁₀Zr,与Ni₂₁Zr₈(Ni₅Zr₂)相。 关键词：     

压强对Zr_(67)Ni_(33)非晶合金结构和动力学性能的影响

采用分子动力学的方法模拟Zr_(67)Ni_(33)合金液体在不同压强下快速凝固过程,通过结构分析方法如对分布函数、配位数、Honeycutt-Andersen(HA)键型指数法,以及动力学参数如均方位移、自散射关联函数、非高斯参数研究压强对Zr_(67)Ni_(33)非晶合金局域原子结构和其过冷液体动力学性能的影响.研究结果表明:压强越大,Zr_(67)Ni_(33)非晶合金中Zr-Ni原子间的相互作用越强,体系结构有序性越强,过冷液体中动力学减慢和动力学不均匀现象越显著.     

金属玻璃Cu_(33)Zr_(67)和Ni_(33)Zr_(67)的峰值效应及磁通钉扎

Cu(Ni)_(33)Zr_(67)金属玻璃的临界电流I_c(B)在第Ⅱ临界场附近出现峰值.这与ρ_f/ρ_n-B曲线上所观察到的负磁阻效应相对应.样品经电化学抛光后,峰值及负磁阻效应均消失。扫描电镜观测结果表明:样品在抛光前边缘呈锯齿状,抛光后变得光滑.边缘钉扎是峰值和负磁阻效应的起因.讨论了这类样品的钉扎机制.     

非晶Ni-P合金晶化过程中生成的六角亚稳相(Ⅱ) 孪晶生长关系

非晶Ni-P合金晶化过程中生成的六角亚稳相晶体有四种不同取向,用选区电子衍射证明它们之间存在孪晶生长关系。四种晶体共有一个面心立方亚点阵,孪晶关系可用绕此立方亚点阵的<100>轴旋转90℃得出。     

非晶Ni-P合金晶化过程中生成的六角亚稳相(Ⅱ)——孪晶生长关系

非晶Ni-P合金晶化过程中生成的六角亚稳相晶体有四种不同取向,用选区电子衍射证明它们之间存在孪晶生长关系。四种晶体共有一个面心立方亚点阵,孪晶关系可用绕此立方亚点阵的<100>轴旋转90o得出。 关键词：     

非晶Nb-Ni合金晶化过程中紫外光电子能谱研究

本文利用紫外光电子能谱和X射线衍射测量研究了非晶Nb_100-xNi_x(x=65,59.8,56.4)合金晶化过程中价带谱的变化。对NbNi₃价带谱中出现的双峰进行了讨论。 关键词：     

非晶合金Pd_(80)Si_(20)晶化过程中的亚稳相

利用电子显微镜中的倾转晶体法确定了三个晶化相。亚稳相P_1具有简单正交点阵,点阵常数a=0.46,b=1.37,c=1.69nm,可能的空间群为P_(nmm):或P_(nm2_1)。P_1相可用来解释Masumoto等人及Duhaj等人的电子衍射图。另一亚稳相F具有面心正交点阵,其a,b值与P_1相同,c=1.46nm。高温晶化相P_2具有简单正交点阵,点阵常数a=0.39,b=0.76,c=0.54nm。     

非晶Ni_(88)P_(12)合金薄膜的表面形貌特征与晶化行为的研究

采用化学镀的方法在３６３Ｋ和ｐ型Ｓｉ（１００）衬底上制得非晶Ｎｉ８８Ｐ１２合金薄膜．利用Ｘ射线衍射、Ｘ射线光电子能谱、扫描隧道显微镜和原子力显微镜对非晶合金薄膜及其经处理后形成的氧化态、还原态和晶态的结构、组分和表面的形貌特征作了研究，并对它的晶化行为作了初步探讨．结果表明，非晶合金薄膜是由纳米级微粒聚集成微米级颗粒组成；在低于晶化温度条件下经氧化和还原处理后的薄膜表面晶化；在晶化过程中，合金薄膜的非晶纳米微粒转变为微晶后长大成晶粒，其表面结构光滑平坦，几何边界清晰     

非晶态Cu_(56)Zr_(44)合金的结构及其等温退火晶化过程的研究

利用X射线衍射技术、差示扫描量热分析技术和透射电子显微镜研究了非晶态Cu56 Zr4 4合金的结构及其等温退火条件下的晶化过程 .实验结果表明 ,非晶态Cu56 Zr4 4合金在室温下的短程结构类似于硬球无规密堆积分布 .在70 3K过冷液相区内等温退火时发现 ,当退火时间为 3min时 ,晶化产物主要为Cu8Zr3相 ;当退火时间为 6min时 ,Cu8Zr3相完全消失 ,而Cu1 0 Zr7相大量析出 ;当退火时间达到 3 0min以上时 ,其晶化产物转变为Cu1 0 Zr7,CuZr2 ,Cu8Zr3等多种化合物 .由此提出了非晶态Cu56 Zr4 4合金等温退火晶化过程的扩散机理 .     

Ag_xCu_(50-x)Zr_(50)非晶态合金及其晶化

采用高频熔炼后的真空单辊急冷技术制备了Ag_xCu_(50-x)Zr_(50)金属玻璃,发现在x<12的范围内都可得到完全的非晶态。测量了x=2,4,6和10的Ag_xCu_(50-x)Zr_(50)金属玻璃的玻璃转变温度和晶化温度,并采用Kissinger方法测定了晶化激活能E_a。发现在金属玻璃Ag_xCu_(50-x)Zr_(50)中,x值越大则玻璃越不稳定。通过对该类玻璃在氩气氛和在空气中的晶化研究,说明第二放热峰是氧化峰。     

Ni51Zr49非晶合金晶化过程的电子显微镜研究

用透射电子显微镜对Ni₅₁Zr₄₉非晶合金的晶化过程进行了研究,发现晶化初期首先从非晶基体上析出的是具有C心单斜点阵的NiZr＇相,a=0.3268nm,b=0.4101nm,c=0.5224nm,β=71.8°。与稳定相NiZr有很明确的取向关系:[100]_NiZr＇∥[100]_NiZr [001]_NiZr＇∥[110]_NiZr。它可以看成是NiZr相的亚稳态或超结构。随温度升高,逐渐转变成NiZr相。温度再高时,在非晶基体上还会析出少量Ni₁₀Zr₇相。晶化初期,无论是NiZr还是NiZr＇相,都是以多次孪晶的形式析出。孪晶有这两种基本形式,一种是以NiZr或NiZr＇的[021]方向为轴的180°孪晶,一种是以NiZr的[001]或NiZr＇的[010]方向为轴的36°旋转孪晶,其它孪晶为这两种孪晶方式的重复与组合。随着温度的升高,孪晶逐渐减少。 关键词：     

非晶Ni-P合金晶化过程中生成的六角亚稳相

本文利用透射电镜中的双倾台绕c^{*轴旋转晶体,唯一地确定了Ni-P非晶膜晶化后生成成分约为Ni_2.2P的针状亚稳相具有六角点阵,a=6.73?,c=9.42?。堆垛类型为AA…。(001)平面的高分辨点阵象以及衍射斑点沿c*方向拉长成条纹均表明晶体存在一维无序错排。 关键词：}     

金属玻璃(Cu_(1-x)Ni_x)_33Zr_(67)合金的低温电阻率

本文研究了金属玻璃(Cu_(1-x)Ni_x)_(33)Zr_(67)合金的低温电阻输运特性。在较宽的温区(2—273K)测试了电阻率,测量结果符合Mooij判据。样品电阻率随温度的变化行为与双能级隧道模型符合较好。     

高压下非晶Ti_(80)Si_(20)合金的晶化

非晶Ti_(10)Si_(20)合金在高压下加热时,不发生多相分解,并直接转变为bcc-Ti(Si)过饱和固溶体 ,这可能与Ti有较大的压缩率及固溶所造成的弹性能比较小等因素有关。     

非晶Ni-P合金晶化过程中生成的六角亚稳相(Ⅲ) 六角多型体

利用电子显微镜旋转晶体法发现了非晶Ni-P合金晶化过程中生成的另外两个新的六角亚稳相(α_2相与α_3相)。它们与文献[3]报道的六角亚稳相(α_1)具有相同的α值(6.73),但c值分别为α_1的3/2倍与4倍,表明这些相属于长周期多型体结构,α_2相具有六角密堆结构的消光规律。此外,还证实了α_1中的面心立方亚点阵(α=5.50)实际上是一个单独的面心立方亚稳相,这些六角亚稳相就是在它的{111}面上生成的。     

高压下非晶Fe_(82)Si_4B_(14)合金的晶化

研究高压对非晶Fe_(82)Si_4B_(14)合金晶化过程的影响,给出常压下与77kbar下的时间-温度-变态图(即T-T-T图)。结果表明:合金晶化温度的压力梯度值随晶化进行的时间长短而改变。常压下晶化时,bcc-Fe(Si)固溶体相先形成;77kbar下晶化时,DOe型Fe_3B与bcc-Fe(Si)固溶体相同时出现。     

(Fe_(0.1)Co_(0.55)Ni_(0.35)_(78)Si_8B_(14)金属玻璃的晶化过程及压力的影响(Ⅱ)——晶化温度和晶化激活能

本文用高压下原位电阻测量法研究了3GPa以下(Fe_(0.1)Co_(0.55)Ni_(0.35))_(78)Si_8B_(14)金属玻璃的晶化温度T_x,并用Kissinger法求得不同压力下金属玻璃的晶化激活能△E_x。测量结果表明,施加压力时这种合金的T_x并不是单调地、更不是线性地升高的,而是在上升的总趋势中还存在某些局部的转折。这和一些被广泛引用的结论是不同的。晶化激活能△E_x也随压力作类似趋势的变化。分析认为,压力促进晶化时的成核过程,而抑制晶核的扩散性长大。两者的综合作用是造成△E_x、从而也构成T_x非单调变化的原因。压力除了通过△E_x影响T_x以外,指数前因子的压力效应也可以使晶化温度产生重要的改变。