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利用真空双源蒸镀法成功地制备了Fe/Pd金属超晶格,并对其结构和磁性进行研究。发现其比饱和磁化强度在固定Pd层30?不变时,随Fe层厚度减小而单调上升,这是界面处Fe对Pd的极化效应造成的,且得出0K下极化效应的等效Fe层厚度约为10?;低温下σ-T关系满足Bloch的T3/2定律,自旋波劲度系数随Fe层厚度减小而单调增大;居里温度则单调下降。57Fe内转换电子M?ssbauer谱(CEMS)的测量进一步证实极化效应的存在,而界面处Fe原子不存在磁性增强,也不存在“死层”效应。
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在Mossbauer效应的实验结果中,吸收体温度固定不变时,原子核无反冲共振吸收截面同放射源温度的关系与由Debye理论计算的结果有很大差异。因而有可能在实验上,从Mossbauer效应确定不同于Debye模型的晶格频谱。现在我们提出一个适用于单原子立方晶格,从Mossbauer无反冲跃迁几率与温度的关系,来确定晶格频谱的公式。 相似文献
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本文研究了晶体点阵热运动涨落对于Mssbauer谱线宽度的影响——加宽谱线(称热致宽)。定量地讨论了完整晶体和杂质原子Mssbauer谱线的这种致宽,并以各向同性三维谐振子为例,对退化情形作了特别讨论。最后还讨论了一个具体例子——单原子立方晶体结点上杂质原子Mssbauer谱线的热致宽。 相似文献
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近年来发展的层状金属或金属超晶格开始受到注意,实验发现了它们的一些有趣的性质,有的已经得到实际应用.本文试图对有关的理论工作作一评述.一、电子和声子结构金属超晶格是由交替堆垛的不同金属层组成.它有下列特点:尽管层的厚度可以达到原子的尺度,每一层中的原子仍能排列成规整点阵;层间的界面能达到相当清晰的程度;在与界面垂直的方向上存在相当严格的超晶格序.1.过渡金属超昌格的电子结构我们建立了计算过渡?... 相似文献
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金属超晶格是近几年发展起来的一种人造多层材料,它具有一些新的独特的性质.金属超晶格还是研究各种理论模型的理想材料,并具有广阔的应用前景,正受到理论和实验物理学家的广泛注意.蔡建华、王迅等人曾对近期的理论研究作过评述[1-3],本文将介绍有关实验工作.一、样品制备金属超晶格是由二种不同材料交替淀积在村底上而形成的,衬底交替暴露在各别源束流内,束流源可采用热蒸发、电子束蒸发、磁控溅射、离子束溅射?... 相似文献
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Many useful properties of magnetic multilayers depend on the coupling between the ferromagnetic layers. The coupling often oscillates with the thickness of non-magnetic spacer layers: it is ferro- or antiferromagnetic or even non-collinear near a critical thickness. We investigated the magnetron-sputtered Fe/FeSi multilayers with spacer thickness around 1.7 nm by means of Conversion Electron Mössbauer Spectroscopy with oblique incidence of the γ beam in order to gain information on the orientation of the local magnetic moments in the multilayer plane. The results show that the local moments make an angle of 45°–50° with the direction of the remanent magnetization. This is consistent with strong biquadratic coupling which in turn is expected at this spacer thickness from our magnetic measurements. An analysis of the distribution ofB hf corresponding to different numbers of n.n. Si atoms in the bcc Fe structure points to weak diffusion of Si through the Fe/FeSi interface characterized by a diffusion length of about twice the substrate roughness. 相似文献
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双稀土氧化物LnEuO_3的Mssbauer效应研究 总被引:1,自引:0,他引:1
本文首次利用高温高压方法合成了双稀土氧化物LaEuO_3、PrEuO_3、NdEuO_3和SmEuO_3。此外,还合成了CeEuO_3.5。X射线衍射分析表明LaEuO_3属A型(六方)结构,PrEuO_3、NdEuO_3和SmEuO_3属B型(单斜)结构,CeEuO_3.5属F型(萤石)结构。室温下用~(151)Eu的21.6KeV γ射线测量了它们的M(?)ssbauer谱,观察到了~(151)Eu同质异能移位和四极劈裂强烈地依赖于Eu离子配位体体积而呈线性关系。超精细相互作用的这种体积效应,主要原因是由于Eu离子5s壳层的重叠畸变所引起。 相似文献
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应用密度泛函全势线性缀加平面波方法研究了Fe3/Cr3超晶格的电子结构和磁性质.结果表明,这种体系的基态相邻铁原子层间存在铁磁耦合,内禀自旋波波长大约2层厚的长度. 相似文献
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本文报道利用单辊方法制备的非晶Nd_3Fe_(81)B_(16)合金的晶化及其对磁性和Mossbauer谱的影响。发现在非晶Fe_(81)B_(19)合金中用3at%Nd取代B,使非晶Fe_(81)B_(19)合金的晶化温度提高88℃。在适当的退火条件下晶化后样品在室温下的磁性是:σ_2=189emu/g,σ_r/σ_5=0.7,_iH_c=2.15kOe,B_r≈12kG,_bH_c=2kOe,(BH)_(max)≈8MGOe。与目前广泛使用的六角铁氧体相比,_bH_c相近,但B_r和(BH)_(max)远比六角铁氧体高。这种材料仅含有少量的Nd,因此可能开发为一种新的廉价永磁材料。本文对少量Nd的添加对非晶FeB合金的晶化温度,磁性和Mossbauer谱的影响进行了讨论。初步探讨了高矫顽力的来源,认为它的磁化和反磁化过程可以用畴壁钉扎理论解释。 相似文献
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Magnetic properties of multilayered Fe/Dy films with artificial superstructures have been investigated by57Fe Mössbauer spectroscopy. Doublet peaks are observed at room temperature when the Fe layer is thinner than 20Å. Mössbauer spectra for thicker Fe layers correspond to α-Fe spectra. In certain samples, i.e. [Fe(44Å)/Dy(6Å)], a gradual spin reorientation takes place, which is evidenced from the change of relative intensities of Δm=0 lines with decreasing temperature. 相似文献
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采用Monte-Carlo模拟方法对六边形、正方形和三角形晶格结构磁性薄膜的磁学特性及磁畴结构进行了模拟,结果表明,磁性薄膜的磁性特征及其磁相变温度和薄膜结构密切相关并存在临界膜厚,当薄膜厚度大于临界膜厚时薄膜磁性特征稳定.在低温区,不同结构磁性薄膜的磁滞回线均出现台阶现象,结果同相关实验一致. 相似文献
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Zero-field 57Fe Mössbauer spectroscopy has been used to study the magnetic properties of an amorphous melt–spun Pd40Ni40?x Fe x P20 (x?=?5, 10, 17.5, 20) series. The alloys show quadrupole split doublets at room temperature indicating paramagnetic behaviour. At low temperatures the Mössbauer spectra are sextets due to the onset of long range order. The transition temperatures increase with Fe concentration from 12?±?2 K for Pd40Ni35Fe5P20 to 42.0?±?2.0 K for Pd40Ni20Fe20P20. The hyperfine field was found to follow $ {\text{Hf}}{\left( {\text{0}} \right)}{\left( {{\text{1 - }}T \mathord{\left/ {\vphantom {T {T_{{\text{c}}} }}} \right. \kern-0em} {T_{{\text{c}}} }} \right)}^{{\text{ $ \beta $ }}} $ over the critical region with the β exponent being close to 0.4. 相似文献