锰铜压力计的灵敏度

 文中根据K. Yosida对锰铜合金电阻率的理论，认为电阻率和下列各量成比例关系：ρ∝VDS/E_f，式中E_f是电子的费米能，V为导体体积，S为锰离子的自旋，D为交换积分函数。代入计算电阻的公式，求得ΔR/R=ΔD/D－ΔE_f/E_f+ΔS/S+2ΔV/(3V)，然后文中分别求出了上式中后边前三项和ΔV/V的关系，最后利用静力压缩曲线求得ΔR/R和流体静压力p的关系为：ΔR/R₀=2.41×10⁵×p (Pa)，流体动压力关系为：ΔR/R₀=2.8×10⁵×p (Pa)，和实验结果进行了比较，十分符合。     

使用阿基米德定律计算气体浮力与“气体分子运动论”的结论相矛盾吗?──学习分子物理学的一点体会

根据阿基米德定律,处于气体中的物体所受浮力等于该物体所排开气体的重量.即: 式中,是气体密度,g是重力加速度,V是物体所排开气体的体积. 我们知道,流体产生浮力的原因是由于在流体内部不同深度处的压强不同,从而对放人其中的物体的上下表面施以不同的压力,形成了压力差的缘故.要是某种流体的内部压强处处相等的话,这种流体是不会产生浮力的. 又根据气体分子运动论,气体内部压强为 式中,n为单位体积的分子数,k为玻尔兹曼常数,T为绝对温度,m为一个分子的质量.据此式,在一定温度下,如果气体的密度均匀,则其内部压强为一定值,处处相等,不会形…     

热力学中功的计算

热力学常常使用公式计算系统在压缩或膨胀时外界对系统所作的功.一般的热力学参考书[1]都说明公式(1)的适用条件是;从初态到终态的过程是一个准静态过程.此时P是系统的压强,也是外界压强,V1和V2分别是系统的初终态体积.有时虽然过程是非准静态,但外界压强P维持不变的情况下,公式(1)仍可应用,此时公式中的P理解为外界压强.按我们理解,公式(1)还有一个使用条件:系统整体没有运动.显然,如果系统在外界压强P的作用下整体作了位移,即使系统的体积始终保持不变,外界还是对系统作了功.这点,套用公式(1)是不可理解的.公式(1)是根据功等于作用力与…     

高压下硝基甲烷分子温度的密度泛函计算

用密度泛函理论在B3LYP/6-311++G(2d,2P)计算水平上对硝基甲烷分子进行了结构优化、频率和热化学分析.发现:在相同温度条件下改变压强,分子熵函数产生了改变,当温度和压强条件相同时,对于不同物质熵函数的改变是相同的.以热力学理论中麦克斯韦关系为基础,通过计算等温过程中分子的熵函数对压强的变化率,用数值拟合方法得到不同压强条件下分子温度的表达式:T=T0+(1-B)[18.3858+0.5392P]V0,式中T0、V0分别表示分子系统初态的温度和体积,T、V分别表示系统在末态的温度和体积,B是体积的压缩比.在选定参数的情况下该表达式可以计算不同压强条件下CHNO含能材料的分子温度.同时,以硝基甲烷为验证,选取基本参数V0和B,计算其在C-J条件对应的爆压14GPa下,分子温度为3461K,对应爱因斯坦温度,相当于3228cm-1的能量,在实验中该能量足以激发硝基甲烷分子内振动能量重新分配过程,有可能激发C-N键的红外振动而引起单分子分解反应的发生.因此,此表达式可用于预测含能材料撞击点火过程单分子分解可能的反应通道.     

高压下碱卤晶体的三参量等温状态方程

 由等温体积弹性模量的定义及其与压强关系的假设出发,导出了一个新的适用于高压下碱卤晶体的三参量等温状态方程。计算了室温下NaCl晶体在0～30 GPa压强范围内、CsCl晶体在0～40 GPa压强范围内的相对体积以及NaCl晶体在0～30 GPa压强范围内的等温体积弹性模量,计算结果与实验值一致。对等温体积弹性模量及其对压强的一阶、二阶导数与压强的关系进行了讨论,指出压强趋于无穷大时的等温体积弹性模量是常数。     

用温度计测量酒精的体积膨胀系数

温度计毛细管中酒精的长度变化ΔL1与温度改变ΔT1成正比,通过拟合ΔL1-ΔT1获得斜率S1,由已知毛细管的横截面积A1和酒精初始体积V1,计算得到酒精的体积膨胀系数.对于毛细管的横截面积和酒精初始体积未知的温度计,可以更换不同量程和精度的温度计,拟合ΔL2-ΔT2获得斜率S2,拟合ΔL1-ΔL2获得斜率S3,由S2,S3,V1和A1计算得到酒精的体积膨胀系数.     

瑞利散射测量氢团簇尺寸实验

具有液氮温度和适度压强的氢气通过S99阀门Laval喷嘴进入真空，经超声绝热膨胀形成团簇。本实验用瑞利散射法测量氢团簇尺寸随阀门背压强的变化曲线。当背压为1．0MPa时，每个氢团簇平均包含250个氢原子。     

一种简便的气动真空阀

要实现真空阀门操作自动化,一般采用电磁阀或电动阀。它的缺点是体积较大,噪声难免。近来,国外也有采用气动的。我们结合具体情况,摸索出一种体积小、节省设备、无噪声的简便气动真空阀。 气动阀是借助一个专用气泵,产生几个大气压(P)的压缩气流,经图1中气嘴A送入气室1;气室2与大气相通,压强     

Zr4Al2高压下热动力学性质的第一性原理研究

本文主要通过平面波赝势密度泛函理论的第一性原理计算方法,采用了广义梯度近似（GGA）交换相关函数,研究了六角结构的Zr4Al2的EOS态方程和热动力学性质。通过采用了声子效应的准谐近似德拜模型,我们成功得到了晶胞体积V随温度以及V/V0、德拜温度Θ、热熔CV 随压强P的变化关系。另外,我们还研究了热膨胀系数α及格林参数γ随温度和压强的变化关系,计算结果表明格林参数和热膨胀系数随温度的升高而增加,但是在较高的温度下,热膨胀系数几乎不受温度的影响。     

单泡超声空化仿真模型的建立及其动力学过程模拟*

为了模拟单泡超声空化的动力学特性,建立了单泡超声空化的有限元仿真模型,基于流体动力学控制方程和流体体积分数模型,利用有限元分析软件模拟了超声驱动下水中单泡的空化动力学过程。结果表明:单泡随时间的演化规律是先缓慢膨胀到最大后迅速塌缩;泡内压强与气体密度变化与单泡体积变化成反比;在膨胀阶段,泡外压强与气体密度沿着泡的径向向外递减;在压缩阶段,泡外在声压垂直方向的压强与气体密度要大于声压激励方向的压强和气体密度。该文分析结果将为超声空化动力学过程模拟及研究提供参考。     

碱卤晶体热导率与压强的关系

 本文指出，关于碱卤晶体热导率λ与压强p之间关系的经验方程：λ=A+Bp或λ=A+Bp+Cp²，可以由Bridgman参量的定义g=-(d lnλ/dlnV)_T和Tait方程ΔV/V₀=ln(1+βp)/α导出。     

高压Ni77P23非晶合金自由体积变化的同步辐射研究

利用同步辐射高能X光散射的方法,研究了室温下非晶合金Ni77P23的自由体积的变化所引起的压缩行为的变化规律,通过傅里叶变换得到不同压力下的径向分布函数,并由此获得了不同压力下,该非晶合金的配位数、近邻原子间距等原子构型的结构信息. 研究表明,至直30.5GPa压力,Ni77P23合金仍保持稳定的非晶结构,根据Bridgman方程通过拟合数据,得到状态方程为 -ΔV/V0=0.08606P-3.2×10-4P2+5.7×10-6P3.     

压强下TaB和TaB2力学和超导性质的第一性原理研究

采用基于密度泛函理论的第一性原理赝势平面波方法, 在广义梯度近似下研究了TaB和TaB2在不同压强下的弹性常数、原子结构、电子结构以及超导性质及其对两者物理性质不同进行了比较. 计算结果表明随着压强的增加, 弹性常数和体弹模量随之增加, 而相对晶格常数a/a0, b/b0, c/c0和相对体积V/V0随压强增加而减小. 在高压下, TaB沿着a轴方向的压缩性要比b轴方向大, 而b轴方向的压缩性要比c轴方向大; TaB2是沿着c轴方向的压缩性要比a轴方向的压缩性大. 电子结构分析表明TaB2的原子态杂化程度比TaB的原子态杂化程度要高, 这与TaB2的体弹模量比TaB的体弹模量高的结果相一致. 依据Bardeen-Cooper-Schrieffer超导理论, TaB和TaB2费米能级处态密度的值随着压强的增加而降低, 说明它们的超导转变温度Tc随着压强的增加而降低.     

演示用小型风洞的设计

高中物理学第二册,流体力学部分中討論到了属于流体动力学的下列几个問題: (1)在管中做稳定流动的无粘滞性和不可压縮的流体在某处的速度与該处管之截面积成反此,即: V×S=常数这一結論,在流体力学中謂之連續性原理。根据該原理可知:在管之截面愈大之处,流体速度愈小,管之截面愈小之处,流体速度愈大。 (2)在管中做稳定的、流动的、无粘滞性和不可压縮的流体,在某点的压强与其流速有关。流速愈大,压强愈小,流速愈小,压强愈大。(但应当向学生交代清楚,压强与流速决非反比关系。)将此种結果与連续性原理联系起来考虑,我們可知:管之截面大处之压强較截面小处压强为大。     

高压下新型双“A”层MAX相V_2Ga_2C的密度泛函理论研究

基于密度泛函理论的第一性原理,研究了压强对双"A"层MAX相V_2Ga_2C晶体结构、弹性和电子性质的影响,并利用玻恩稳定准则预测了V_2Ga_2C力学稳定状态下的压强范围。计算结果表明:在0～70GPa下,V_2Ga_2C的晶体结构处于力学稳定状态;随着压强的增大,V_2Ga_2C的晶格常数和体积均有不同程度的缩小,a轴随压强的增大收缩得最快,晶胞体积收缩了24%左右;随着压强的增加,V_2Ga_2C材料的维氏硬度从0 GPa压强下的18.23 GPa减小为70 GPa压强下的2.30 GPa,在20.15 GPa时从脆性材料转变为韧性材料;V_2Ga_2C的态密度和能带结构等电子性质随压强的变化较小,即压强对V_2Ga_2C的电子性质影响不大。     

测定空气在压强不变时的体胀系数的实验改进

高二髁本的“§56实验6,测定空气在压强不变时的体胀系数”的实验中,测定V_0的体积,必须应用冰屑。可是冰屑在南方的小城市和乡村的学校中,很不容易找到。为了克服这样的困难把课本内求气体体胀系数β=V_t-V_0/V_0t的公式,变更一下,理论如下: 设一定质量的气体当压强不变时,在温度t_1时的体积为V_1,温度为t_2时体积为V_2,那么     

高温高压下合金碳化物Fe3Mo3C热力学性质的第一性原理计算

基于平面波赝势密度泛函理论的第一性原理与准谐德拜模型结合的方法研究了高温高压下合金碳化物Fe₃Mo₃C的热力学性质.在压强范围为0～40 GPa和温度范围为0～1200 K的条件下,Fe₃Mo₃C的体积比V/V₀、体弹性模量B和德拜温度θ受压强的影响比温度更大.温度一定时,体弹性模量和德拜温度随压强的增大而迅速增大. Fe₃Mo₃C的热容C_v、熵S以及热膨胀系数α受温度的影响较压强更大.压强一定时,材料的热容、熵以及热膨胀系数均随温度升高单调增大,其中,热容和热膨胀系数随温度先快速上升后趋于平缓,最后热容接近于Dulong-Petit极限.     

高压拉曼光谱方法研究联苯分子费米共振

测量了0—15 GPa压强下联苯分子的拉曼光谱. 结果表明,随压强增加,分子内和分子间π-π共轭和离域效应增强,谱线的绝对强度变大、蓝移. 联苯分子的两费米共振谱线强度比R_f/a减少,频率差Δ增加,当压强为8 GPa时,费米共振现象消失,利用Betran理论得出了固有频率差Δ₀和耦合系数ω随压强的变化关系,通过高压下相变进行了解释,并探讨了高压下费米共振耦合变弱的机理. 关键词： 联苯 费米共振 高压 拉曼光谱     

利用PASCO传感器探究气体等温变化规律

利用PASCO数字化传感器能够迅速、准确地测量气体的压强,并借助实验系统软件强大的数据处理功能,得到压强p和体积V之间的定量关系,验证了玻意耳定律.     

Zr4Al2高压下热动力学性质的第一性原理研究

本文主要通过平面波赝势密度泛函理论的第一性原理计算方法,采用广义梯度近似（GGA）交换相关函数,研究了六角结构的Zr₄Al₂的EOS态方程和热动力学性质.通过采用了声子效应的准谐近似德拜模型,我们成功得到了晶胞体积V随温度以及V/V₀、德拜温度（?）、热熔C_V随压强P的变化关系.另外,我们还研究了热膨胀系数α及格林参数γ随温度和压强的变化关系,计算结果表明格林参数和热膨胀系数随温度的升高而增加,但是在较高的温度下,热膨胀系数几乎不受温度的影响.