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我们用缀饰模型研究强近共振激光脉冲驱动下二能级系统与弱试探脉冲的相互作用。当试探脉冲的频率ω2调到共振频率ω2=ω1±<Ω21D>时,试探脉冲呈现吸收或放大效应。还得到非线性混频效应的瞬态过程。共振增强存在于此非线性混频过程中。
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本文应用动力学方法计算了均匀非磁化等离子体的电子二级非线性密度涨落,得到了三波在等离子体中相互作用的三级非线性极化率X(3)和第四波K4=K1-K2+K3,ω4=ω1-ω2+ω3的散射功率,与通常的非相干汤姆逊散射相比,其散射信号要大得多,因此,相干四光子散射可以作为等离子体诊断技术的一个重要方法,本文还指出,文献[4]的结果是本文计算的一个简单情况。
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讨论了垂直入射的、频率为ωg的平面高频引力波对环形波导管中频率为ωe的电磁波的调制作用.一般情况下,在波导管中与引力波传播方向垂直的对称平面附近,电磁波的能流密度会出现三种新的频率成分(2ωe±ωg)和ωg.在ωg》ωe时,能流密度振幅的相对调制量与引力波的无量纲振幅h0数量级相同.特别是当ωg,ωe和电磁波绕波导传播的绕行频率ω0满足关系ωg=2ωe》ω0时,由于类似于共振的机制,能流密度会出现比h0大几个数量级的振幅相对调制量.这个结果不会由于参数的微小改变而消失,这对于探测极微弱的引力辐射信号将是十分重要的
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在B3LYP/6-31+G(d)水平上,对NCO分子的各种可能结构进行几何优化,得到了NCO及其异构体分子CNO和CON基态结构都是C∞v,电子态为X2Ⅱ,NCO分子的平衡核间距RNC=0.1230 nm,RCO=0.1186 nm,离解能De=13.40 eV,并计算出谐振频率ω1=1293.44 cm-1,ω2(A′)=484.73 cm-1,ω2(A″)=559.72 cm-1,ω3=1988.41 cm-1,Renner-Teller参数ε=-0.1429,计算值与实验值吻合较好.在此基础上,应用多体项展式理论,单体项中首次引入开关函数,三体项以NCO,CNO基态结构与性质为依据,拟合给出了NCO分子的基态分析势能函数,其等值势能图准确再现了NCO,CNO分子基态结构与特征,并与优化结果完全一致. 相似文献
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本文用数值解方法从Eliashberg方程计算出超导临界温度Tc,并考察Tc对有效声子谱的依赖关系。在这个研究中,a2F(ω)被取为双δ函数谱,并允许其中的谱参数可以在很宽范围内改变。作者发现在λ<∧区域(即在Tc级数解的收敛圆外),Tc除了依赖λ和矩比外,还依赖Tc级数解的收敛半径倒数Λ;它们之间的关系是有规律的。在这些结果的启示下,本文在μ*=0情形,用弥合数值解的方法得到一个适用于λ<Λ区域的Tc近似公式。接着,本文作者对吉光达和吴杭生的一篇文章进行了研究,指出:该文提出的超导体分类建议及其工作的主要结论是对的。但其中对决定A型超导体临界温度主要参量问题进行的分析,只适用于这样一些A型超导体,它们的收敛半径倒数Λ或者比λ0小,或者虽比λ0大、但λ又小于λ0,其中λ0是个依赖谱形状的参量,它的定义在正文中给出。对另一些A型超导体(λ0<λ<Λ),决定Tc的主要参量不再是λ,而是δ=1/∧0.5(ω1/2/ωlog)5.5λ1.55。
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提出了能够很好地描述非过渡金属无序和非晶态超导体的2Δ0/(kBTc)与声子谱参量之间关系的一个公式:2Δ0(kBTc=4.95[1-(T0<ω>1/2)/A(1/(λω0)+1/(20λ<ω>)+1/(20<ω>))]。计算了大量已知声子谱的非晶和无序超导体的能隙2Δ0对Tc的比,结果表明在百分之几的范围内与实验值符合。指出了非过渡金属和合金的非晶态超导体,既可以是一个2Δ0/(kBTc)值远大于BCS理论值(3.53)的强耦合超导体,也可以是一个2Δ0/(kBTc)值比BCS理论值还要小得多的弱耦合超导体。
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研究了量子线中弱耦合磁极化子的性质.采用线性组合算符和微扰法导出量子线中弱耦合磁极化子的基态能量.在计及电子在反冲效应中发射和吸收不同波矢的声子之间的相互作用时,讨论了量子线的受限强度、电子-LO声子耦合强度和声子之间相互作用对量子线中弱耦合磁极化子的基态能量的影响.数值计算结果表明:量子线中弱耦合磁极化子的基态能量随量子线的受限强度ω0的增大而迅速增大.当受限强度ω0取相同值时,电子-声子耦合强度α越大基态能量E0越小,磁场的回旋频率ωe越大基态能量E0越大.在弱磁场情况下,当ω0<0.5时,随着量子线的受限强度ω0的减少p值迅速增大,即对于弱磁场声子之间相互作用的影响不能忽略. 相似文献
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We present an experimental investigation of a
filamentation-assisted fourth-order nonlinear optical process in KTP
crystals pumped by intense 1.53~eV (807~nm) femtosecond laser
pulses. Femtosecond light pulses at 2.58~eV (480~nm) are generated
by the fourth-order nonlinear polarization (P4(ω 2 ) =
χ 4(ω 2 ,ω ,ω ,ω ,- ω 1
)E3(ω )E* (ω 1 ), where E(ω ) corresponds to
the pump frequency and E(ω 1 ) to the supercontinuum
generated through filamentation). If the system is seeded by a laser
beam at ω 1 or ω 2 and there are spatial and
temporal overlaps with the pump beam, E(ω 1 ) and E(ω
2 ) are simultaneously amplified. When the intensity of the seed
laser beam exceeds a certain intensity threshold, the contribution
of P4(ω ) = χ 4(ω ,ω 1 ,ω 2 ,-ω, - ω )E(ω 1 )E(ω 2 )(E* (ω))2 becomes non-negligible, and the amplification weakens. The
conversion efficiency from the pump to the signal at 2.58~eV
(480~nm) attains to 0.1%. 相似文献
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为研究冰源噪声的统计特性,扩展了一种用于合成孔径雷达图像信号参数估计的α稳定分布参数估计方法的适用范围,解决了该方法在特征指数α接近2时,偏斜参数β的估计精度严重下降的问题,并将其应用于北极冰源噪声的统计建模中。该方法利用两个特征函数点进行参数估计,第二个特征函数点ω0的取值范围受尺度参数γ值影响。数值仿真表明:当γ∈[0.00006,0.4]时,ω0> 1时的参数估计性能更好;当γ∈(0.4,2]时, 0 <ω0 <0.5时的参数估计性能更好。北极噪声数据的验证结果表明,ω0> 1时的α稳定分布对冰源噪声表现出良好的建模效果。最后给出了不同海冰状态下α值的统计规律。 相似文献