p-3He弹性散射动量空间库仑作用的研究

以p-³He弹性散射为例,应用C.M.Vincent和S.C.Phatak提出的方案,研究了动量空间库仑作用的处理.计算了200—500MeV的微分散射截面和自旋观测量,所得结果表明库仑作用仅在动量转移q<3.5fm^－1的区域产生较小的影响.     

中能质子与4He原子核弹性散射中N-N振幅的相改变

在KMT多重散射理论框架下，应用动量空间一级光学势，基于Franco和Yin关于核子-核子散射振幅的相随动量转移而改变的建议，研究了入射能量为1GeV时的质子-4He弹性散射. 发现这个相改变使得KMT类型的理论计算的微分散射截面和极化本领与实验符合得更好.     

中能区质子与4He原子核散射的唯象全振幅

对整个中能区现有的质子与⁴He原子核散射的实验数据(微分截面和极化能力)进行了系统的振幅分析,给出了一组参数化的唯象振幅.这些振幅对于利用中能质子研究原子核的α粒子结构问题是必要的输入量.     

294MeV 20Ne+159Tb反应中出射α粒子的研究

在294MeV Ne束轰击Tb靶的反应中,用ΔE-E望远镜测量了10°—150°发射的α粒子能谱,并用运动源模型拟合了所得的实验能谱,得到与前角度源、中等速度源、熔合蒸发源的有关参数.计算谱很好地复现了实验能谱的形状、峰位信数值,角分布也得到极好的模拟.实验所得的发射α粒子截面为3300mb,运动源模型计算值为3700mb.     

关于二粒子弹性散射中动能的转移

本文根据二粒子弹性散射过程中入射粒子的 速度矢量三角形，利用含质心坐标系的散射角θｃ的补 角的余弦定理，得出了入射粒子末动能与初动能的比 值公式．然后从这个公式出发，对二粒子散射中动能 的转移与散射角θｃ、与二粒子质量比的依赖关系作了 较为全面的讨论．     

中能区反质子与原子核的弹性散射

运用实验的pN散射振幅和多次散射理论,在冲量近似下考虑反质子能量从180MeV至1800MeV的光学势,发现此能区反质子光学势的虚部强度在130—140MeV附近.用所获得的光学势,计算¹²C,²⁶O,⁴⁰Ca和²⁰⁸Pb等满壳层核在五个能量下的弹性散射微分截面.看到所用的光学势,在180MeV能很好地符合实验数值.本文还预示了此能区在各个核上的理论结果.     

p-3He弹性散射动量空间库仑作用的处理

将R.Crespo和J.A.Tostevin提出的方法,推广应用于自旋的散射,研究了p—3He弹性散射动量空间库仑作用的处理.计算了200—500MeV的微分散射截面和自旋观测量,并将其结果与V—P方法所得结果及实验结果进行了比较,显示出这种方法与V—P方法相比可应用的角动量和动量转移的范围更宽些.     

高能α粒子与原子核的散射

本文以"两个复合粒子系统的高能散射理论"为骨架,计算了1.37GeV的α粒子与¹²C和Ca的同位素的弹性和非弹性微分截面.计算结果与实验值符合得比较好.发现在弹性散射中虚发的贡献是重要的.     

17F和18Ne与质子的弹性散射角分布

采用逆运动学方法对放射性核束¹⁷F和¹⁸Ne与质子进行弹性散射实验,得到了实验测量微分截面.用较准确描述放射性核素性质的CH89参数化的光学势为初始光学势,用扭曲波玻恩近似的理论计算程序DWUCK4和自动参数搜索程序ABOD对实验数据进行光学势参数理论拟合,得到了与实验数据相符合的光学势参数.将得到的光学势参数进行分析,得到了17F和18Ne实势相互作用均方根半径分别为3.239fm和3.317fm.     

5He中α粒子内能的变化对结合能BΛ的重要影响

α粒子内部能量的改变,在以前的⁵He结合能的计算中通常被略去.本文的研究表明,α粒子内能的改变对结合能的理论值产生重要影响.     

氦的化合物和α粒子的固化

就宇宙而言,氦不是稀有气体,同样,也非惰性气体,因为氦可以与其它元素生成化合物._(94)~(239)Pu衰变而发射口粒子,俘获电子而变为氦气,导致钚体积年增加6.8%,损害钚晶格.所谓"固化口粒子",即使α粒子与其它原子生成固态离子化合物,最有希望的生成碳或铝的氯化合物.可以基本消除氦泡的影响.这是举世瞩目的.     

α粒子激励下氦,氪的光谱

利用自制的单光子计数装置，测定了氦，氪在α粒子激励下的发射光谱，在３７０．０～７２０．０ｎｍ波长范围内，辨认出５条ＨｅＩ，１条ＫｒＩ和６条ＫｒⅡ的光谱线，并在α粒子激励下观察到氦的分子谱带，实验研究了谱线强度随气体压强的变化规律，对α粒子激励下氦，氪可能的激发机理进行了探讨。     

97MeV 16O+51V反应中α粒子与类弹产物的关联测量

测量了α粒子与类弹产物的关联,得到的α粒子符合能谱呈现出类弹、类靶相继发射的特征;α粒子与类弹产物¹²C的关联表明了弹核破裂(break-up)机制的存在.在类弹产物探测方向附近,观察到核的阴影效应.     

46.7MeV/u 12C+58Ni、115In、197Au α粒子发射研究

本文报道了46.7MeV/u ¹²C轰击⁵⁸Ni、¹¹⁵In、¹⁹⁷Au反应发射α粒子的角分布和能谱.从速度表象中洛仑兹不变截面等高图中明显看到发射α粒子的三个源.用这三个源的运动源模型成功地拟合了α粒子能谱,所提取的强相互作用源参数符合费米气体模型计算结果,并讨论了能谱及拟合参数对靶的依赖关系.认为快速源实质上来自弹核碎裂或类弹核碎裂.     

72MeV 3He+ 12C散射的两种不同光学势之比较

通过对72MeV ³He与¹²C原子核弹性散射的分析,对两种不同的折叠模型光学势进行了对比     

α粒子背散射从低能到高能的新发展

人们对原子结构的认识离不开ａ粒子的背散射实验。几十年以后，ａ粒子背散射分析成为离子束分析的一种重要手段。从８０年代后期开始，为了提高轻元素（特别是重基体中的轻元素）的探测灵敏度，ａ粒子背散射分析又经历了从低能（１－２Ｍｅｖ）到高能（直至９Ｍｅｖ）的发展。从实验上说，高能ａ粒子背散射分析已经有了不少成功的应用，但由于大量共振峰的出现，激发曲线的理论计算十分复杂。目前还只有一些唯象的经典公式，用以估算ａ粒子能量等于多大时，散射截面开始偏离库仑散射（卢瑟福散射）。     

α粒子结团结构与π-24Mg,π-32S弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下, 应用独立α粒子结团模型, 计算了π介子与²⁴Mg和³²S弹性散射的微分截面, 与实验数据符合很好.     

16O+94Zr和16O+116Sn的弹性散射角分布测量

用北京Q3D磁谱仪及其重离子焦面探测器系统测量了两个体系的14个弹性散射角分布,即¹⁶O+⁹⁴Zr体系在52,57,59,62,72,82和92MeV 7个能量点及¹⁶O+¹¹⁶Sn体系在57,59,62,67,72,82和92MeV 7个能量点的弹性散射角分布.用耦合道理论的ECIS计算程序拟合数据,初步观察到了“阈反常”现象.     

弱束缚核17F弹性散射角分散

在兰州放射性束流线(RIBLL)上完成了¹⁷O/¹⁷F+²⁰⁸Pb的弹性散射微分截面角分布测量. 分析了¹⁷O/¹⁷F弹性散射产物的角分散, 即微分截面的对数ln(dσdθ)随散射角平方θ²的依赖关系. 结果表明, 在所测量的角度范围内(6°—20°), ¹⁷O的这一依赖关系可以用一条直线很好地拟合, 而¹⁷F的这一依赖关系需要两条不同斜率的直线才能拟合. ¹⁷F数据拟合中的这种斜率改变可能 起因于¹⁷F的奇异结构. 对其他实验组数据的分析支持以上的结论, 即在一定的角度范围内, 弱束缚核与稳定核相比, 弹性散射产物的微分截面与散射角平方的依赖关系有明显的差异, 这可以作为深入研究"晕/皮核"的一个新探针.     

4He闪烁裂变中子探测器时间响应

研制了可用于脉冲辐射场中子探测的4He闪烁裂变中子探测器,并对其时间响应进行了理论和实验研究。采用经验公式和蒙特卡罗方法模拟计算了不同厚度裂变靶产生的裂变碎片和不同能量中子产生的反冲4He核在4He气中的飞行时间,并依据卷积原理推导出探测器的时间响应计算公式。计算结果表明,探测器的波形上升时间约为19.5 ns,半高宽约31.0 ns。用ING-103型稠密等离子体聚焦装置(DPF)脉冲中子发生器对探测器的时间响应进行了实验测量,实验结果与理论值基本一致。