IBM-Ⅱ连续变量表示中的等效哈密顿量

本文利用动力学群表示的生成坐标法(DGR-GCM)研究了IBM-Ⅱ连续变量表示的动态部分.文中,将质子、中子自由度变换为两种玻色子做同相运动和反相运动自由度,得出了具有这种模式的等效哈密顿量;并对该哈密顿量特别是系统的平衡点问题作了一些讨论.本工作为进一步求解动态运动方程奠定了基础.     

相互作用玻色子模型中的F旋破缺

本文首先从F旋对称性出发, 简单地回顾和讨论了IBM-Ⅰ和IBM-Ⅱ的关系, 然后讨论F旋的破缺. 为了定量地讨论F旋的破缺, 我们将系统的哈密顿分成两部分: 一部分具有F旋对称性, 另一部分为F旋破缺部分. 文章最后给出了有关矩阵元的计算方法. 本文实质上是关于IBM-Ⅱ的一种新的计算方案.     

Cd偶同位素集体能谱与价质子空穴激发特性

采用以玻色子展开和MJS(ModifiedJancovici-Schiff)代换为基础的微观IBM-2方案,用直接对角化的计算方法,研究^108—118Cd偶同位素集体能谱.计算结果与实验能谱作了比较,并对近满壳偶偶核中价质子空穴激发特性及影响能谱结构的因素作了讨论.     

BEPCⅡ小动量压缩因子模式研究

BEPCⅡ是BEPC的升级工程, 它被设计工作在亮度为10³³cm^－2.s^－1的τ-charm能区.为了提高BEPCⅡ的运行亮度,研究了BEPCⅡ对撞模式的小动量压缩因子模式.同时优化了这个模式下的动力学孔径和模拟计算了这个模式的亮度.     

为提高BEPCⅡ亮度进行的一些研究

BEPCⅡ是BEPC的升级工程, 它被设计工作在亮度为1×10³³cm^－2.s^－1的τ-charm能区. 根据用几个不同的程序进行的束--束相互作用的模拟结果, BEPCⅡ的亮度较设计亮度有不同程度的下降. 其中一个程序的计算结果表明, 在原设计对撞模式下运行, BEPCⅡ的运行亮度只能达到0.50×10³³cm^－2.s^－1. 为了提高BEPCⅡ的运行亮度, 研究了小动量压缩因子的对撞模式, 亮度可以提高到0.54×10³³cm^－2.s^－1. 相应的束长由1.5cm减小到1.2cm. 为了和1.2cm的束长相匹配, 又研究了对撞点垂直β函数等于1.2cm的对撞模式. 根据束--束相互作用的模拟结果, 选择了几个高亮度的工作点, 对它们的线性lattice和动力学孔径等进行了研究和优化. 其中, 最高的亮度可以达到0.828×10³³cm^－2.s^－1.     

原子核混合对称态几个问题的探讨

本文讨论了具有中子质子自由度混合对称特征的新型集体态-混合对称态.在IBM-2的框架内,计算并分析了Hg、Cd和Nd同位素核的全对称态和混合对称态.对混合对称态的几个问题作了探讨,特别是详细讨论了Majorana参数对混合对称态和电磁跃迁的影响.结果表明:IBM-2可以较好地描述和解释这些态的性质.     

李代数嵌入法实现一例——相互作用玻色子模型

本文应用李代数嵌入法严格地处理相互作用玻色子模型(IBM-1型). 采用标准A₁子代数和嵌入指标的讨论, 找出了IBM-1模型的所有子代数链. 它证实了U(6)模型确实仅存在三个有物理意义的子代数链. 用玻色子的产生, 湮灭算符实现嵌入法的元素, 适当选择子代数的表示空间的基矢, 便可得出由F.Iachello等人推出的各子代数生成元. 角动量的考虑是应用嵌入法于物理问题的关键.     

巨偶极共振相互作用玻色子模型的连续变量表示解

本文应用动力学群表示的生成坐标方法(DGR-GCM)推导并讨论了IBM(s,p,d)的连续变量表示;分析了^148,150Nd和^152,154Sm的静态势能,得到各核的形变参量β₀;求解相应的等效哈密顿量的本征方程,得到了能量本征值和本征函数,并得到了形变核的巨偶极共振劈裂以及纵向的与横向的电偶极强度之比(S₊/S_－)小于2的结论,这与从IBM(s,p,d)的代数分析结果相一致.     

π-核双电荷交换反应短程贡献的夸克模型计算

本文给出了从夸克层次计算π^－核双电荷交换反应短程贡献的理论模型.由此模型具体计算了¹⁸O(π⁺,π^－)¹⁸Ne(g.s.)在低能区的角分布曲线,并与实验数据进行了比较.结果表明,此模型能够较好地解释双电荷交换反应在低能区的"反常"增大行为.     

Elliott SU(3)模型连续变量表示的求解问题

本文给出了Elliott SU(3)模型的一种新的连续变量表示.基于这种连续变量表示,提出了一套求解SU(3)的连续变量表示的不可约基矢的微分方程途径——极态的本征方程途径,求得了正则群链下SU(3)的连续变量的所有不可约基矢.运用已求得的内禀极态和投影算子方法,建立起Elliott的SU(3)不可约基矢的表达式.讨论了这种连续变量表示的物理几何意义.     

IBM与BMM的比较;低激发近似下的连续变量表示

本文应用动力学群表示的生成坐标方法(DGR-GCM),在低激发近似下,给出IBM的连续变量表示,并从形式上与BMM比较,统一地讨论了球形核和形变核;通过对Gd同位素势能面分析和能谱计算及其与IBM代数解(PHINT,CODE)和实验值的比较,检验这种几何化方法的准确性和适用范围.     

IBM-Ⅱ振动极限中的M1跃迁

本文在IBM-Ⅱ的框架下,以振动极限为例,讨论了M1跃迁的两种机制:F旋破缺引起的跃迁算符两体部分引起的跃迁.这分分析实际情形中究竟哪一种机制起主要作用提供了依据.     

130Ce的Kπ=7－同核异能态的形状研究

用组态限制的方法研究了¹³⁰Ce的K^π=7^－同核异能态的形状. 计算的激发能与实验值很好地符合. 计算得到的形变表明这个同核异能态具有大小和基态大致一样的长椭球形状. 不过, 它的势能面在γ自由度上非常软, 这很可能是导致其K混合的原因.     

北京谱仪Ⅱ带电径迹测量误差矩阵的修正

研究了北京谱仪(BES)Ⅱ带电径迹测量误差矩阵的修正,使运动学拟合TELESIS方法在BESⅡ物理数据分析中得到应用.1)在BESⅡ数据重建程序中,加入了适当的MDC重建单丝分辨率(250μm)和Q修正.2)在TELESIS程序中,放入了BESⅡ有效物质量对BESⅡ误差矩阵进行多次库仑散射和dE/dX能损效应的修正.3)在此基础上,通过J/ψ→μ⁺μ^－的数据样本分析,完成了BESⅡ24×10⁶J/ψ事例RUN-by-RUN的误差矩阵刻度,同时对BESⅡMC数据也作了相应的刻度.经上述误差矩阵修正后,BESⅡ的TELESIS可以较好地满足BESⅡ数据分析工作的要求.     

关于三重子系统的SU(3)对称性

本文提出了³He和³H等三重子填充SU(3)群35维不可约表示的可能性.计算了三重子三十五重态的波函数及分支比,给出了多重态内部各三重子态的质量之间的关系,并预言了可能存在的三重子系统.     

极端丰中子核11Li软巨偶极共振的研究

在微观Vlasov方程的框架下,研究了¹¹Li核的巨偶极共振.正常的及软巨偶极共振的计算结果都与实验值较好地符合.这两种模式对平均场自旋-轨道耦合力的依赖都十分敏感.而¹¹Li中子晕的分布仅对软巨偶极共振有着十分重要的效应.同时也讨论了中子分离能的影响.     

反质子与原子核的非弹性碰撞

在扭曲波冲量近似的框架下,本文讨论了A(p,p)A非弹性碰撞.并具体地计算了能量为46.8MeV和179.7MeV的¹²C(p,p)¹²C的 2⁺,3^－态微分截面.用严格的分波法处理扭曲波.计算表明,反质子非弹性过程用DWIA是一个好的近似.同时,讨论了束缚态行为的重要性.由于反质子受核的强吸收原因,要求具有准确的核外束缚态波函数.     

部分子在核中多次散射的蒙特卡罗模拟

本文提出了用输运理论处理部分子在核中多次硬散射的方法和相应的蒙特卡罗技巧.用偏畸抽样办法克服了Q²依赖性的困难.作为例子,计算了p(E_p=400GeV)+W反应中π⁺产生对p+p反应中π⁺产生的比值.计算结果与实验符合得相当好.     

在LEPⅡ及NLC能量下e+e—→bb Z0 和 tt－Z0过程中Higgs粒子的观测效应

根据最小标准模型及双Higgs二重态的扩展标准模型理论,计算了LEPⅡ以及NLC能量下e⁺e^—→bb Z⁰ 和 tt－Z⁰的总截面和微分截面以探求Higgs粒子的观测效应.我们发现,只要Higgs粒子的质量M_H≤140GeV,对e⁺e^—→bb Z⁰的测量就能清楚地提供Higgs粒子的信息.然而对e⁺e^—→tt－Z⁰,不论Higgs粒子是轻或重,它的效应都被淹没在弱电过程的本底中,没有观测的可能.     

e+e－湮没中的碎裂机制

本文对e⁺e^－湮没过程中的两类不同碎裂机制做了比较.进一步计算出末态强子多重数与实验结果比较,发现"独立碎裂"假定与实验矛盾,而"弦碎裂"假定符合较好.